PEMODELAN GELOMBANG BUNYI DALAM AIR DAN SOLUSINYA DWI PUSPA ANGGRAINI G
|
|
- Suryadi Lesmono
- 7 tahun lalu
- Tontonan:
Transkripsi
1 PEMODELAN GELOMBANG BUNYI DALAM AIR DAN SOLUSINYA DWI PUSPA ANGGRAINI G533 DEPARTEMEN MATEMATIKA FAKULTAS MATEMATIKA DAN ILMU PENGETAHUAN ALAM INSTITUT PERTANIAN BOGOR BOGOR
2 ABSTRACT DWI PUSPA ANGGRAINI Modeing and Soution fo Acoustic Wave in Wate Supevised by ENDAR H NUGRAHANI and ALI KUSNANTO Sound is poduced by vibation of an object, it foms an acoustic wave and speads though a medium fom a ocation to anothe Wave equation is a hypeboic second ode patia diffeentia equation In this case, the occued pocess depends on time vaiabe This indicates that the esut of the pocess wi be detemined by the initia conditions To buid a one dimensiona acoustic wave mode, thee chaacteistics ae being assumed This mode is soved using d Aembet method The soution of the coesponding -dimensiona wave equation is a paticua soution which fufis some additiona conditions This soution is obtained by using Fouie method, poa coodinate tansfomation, and Besse soution The esuting paticua soution is iustated by dispaying some thee dimensiona gaphica epesentation
3 ABSTRAK DWI PUSPA ANGGRAINI Pemodean Geombang Bunyi Daam Ai dan Sousinya Dibimbing oeh ENDAR H NUGRAHANI dan ALI KUSNANTO Bunyi meupakan suatu geombang yang dihasikan oeh objek yang begeta dan menyeba meaui sebuah medium dai satu okasi ke okasi ainnya Pesamaan geombang atau getaan temasuk daam pesamaan difeensia pasia ode dua betipe hipeboik Daam kasus PDP hipeboik, poses yang tejadi akan begantung tehadap waktu Ha tesebut mengindikasikan bahwa hasi dai suatu poses yang begantung tehadap waktu akan sangat ditentukan oeh keadaan poses tesebut pada saat awa Tiga kaakteistik diasumsikan untuk membangun mode geombang bunyi di daam ai dimensi, yang mana sousinya dicai dengan menggunakan metode d Aembet Penyeesaian PDP ode dua yang akan dicai adaah hingga penyeesaian khusus yang unik seta memenuhi syaat tambahan tetentu Sousi khusus mode geombang bunyi daam ai dimensi dicai dengan menggunakan metode gabungan antaa koodinat poa, metode Fouie, dan sousi Besse Sousi khusus yang didapatkan diiustasikan dengan menyajikan bebeapa gamba gafik 3 dimensi
4 PEMODELAN GELOMBANG BUNYI DALAM AIR DAN SOLUSINYA Skipsi Sebagai saah satu syaat untuk mempeoeh gea Sajana Sains pada Fakutas Matematika dan Imu Pengetahuan Aam Institut Petanian Bogo Oeh: DWI PUSPA ANGGRAINI G533 DEPARTEMEN MATEMATIKA FAKULTAS MATEMATIKA DAN ILMU PENGETAHUAN ALAM INSTITUT PERTANIAN BOGOR BOGOR
5 Judu : PEMODELAN GELOMBANG BUNYI DALAM AIR DAN SOLUSINYA Nama : Dwi Puspa Anggaini NIM : G533 Menyetujui: Pembimbing I, Pembimbing II, D I Enda H Nugahani, MS Ds Ai Kusnanto, MSi NIP 3 NIP Mengetahui: Dekan Fakutas Matematika dan Imu Pengetahuan Aam Institut Petanian Bogo D dh Hasim, DEA NIP Tangga Luus:
6 PRAKATA Puji dan syuku penuis panjatkan kepada Aah SWT atas impahan ahmat dan kaunia-nya sehingga kaya imiah ini behasi diseesaikan Shaawat dan saam semoga tecuah kepada manusia temuia, Muhammad SAW Tema yang dipiih daam penuisan kaya imiah ini adaah pencaian sousi mode suatu Pesamaan Difeensia Pasia, dengan judu Pemodean Geombang Bunyi Daam Ai dan Sousinya Kaya imiah ini disusun sebagai saah satu syaat untuk mempeoeh gea Sajana Sains pada Depatemen Matematika Teimakasih penuis ucapkan kepada Ibu D I Enda H Nugahani, MS dan Bapak Ds Ai Kusnanto, MSi sebagai pembimbing seta Bapak D Toni Bakhtia, MSc sebagai penguji yang teah banyak membeikan pengaahan, saan dan masukan sehingga penuis dapat menyeesaikan kaya imiah ini Penghagaan penuis sampaikan kepada seuuh Dosen atas imu yang teah dibeikan beseta seuuh staf Depatemen Matematika dan teman-teman atas bantuanya daam peaksanaan penuisan dan penyusunan skipsi Ungkapan teima kasih juga disampaikan kepada Papa, Mama, Mba Ika dan De Sai, seta seuuh keuaga atas doa, kasih sayang, dan doongan moi yang teah dibeikan, kepada teman-teman Math, adik-adik Math,, 3, teman-teman di Wisma Ayu, ekan-ekan Biu Muda, Fusi dan Keuaga ATE atas dukungan dan semangat Semoga kaya imiah ini bemanfaat Bogo, Januai Dwi Puspa Anggaini
7 RIWAYAT HIDUP Penuis diahikan di Bandung pada tangga Oktobe 95 dai ayah Mohammad Effendie dan ibu Nuu Ayni Penuis meupakan puti kedua dai tiga besaudaa Tahun 3 penuis uus dai SMU Negi Ciebon dan pada tahun yang sama uus seeksi masuk Institut Petanian Bogo (IPB meaui jau Undangan Seeksi Masuk IPB (USMI Penuis memiih Pogam Studi Matematika, Depatemen Matematika, Fakutas Matematika dan Imu Pengetahuan Aam Seama mengikuti pekuiahan, penuis menjadi asisten paktikum mata kuiah Pendidikan Agama Isam tahun ajaan 5/6 dan 6/7 Penuis juga aktif daam oganisasi GUMATIKA (Gugus Mahasiswa Matematika, seta Lembaga Dakwah Fakutas SERUM-G, dan kepanitiaan yang diseenggaakan oeh Badan Eksekutif Mahasiswa FMIPA pada peiode /5 dan peiode 5/6
8 DAFTAR ISI DAFTAR ISI DAFTAR GAMBAR DAFTAR LAMPIRAN Haaman vii viii ix I PENDAHULUAN Lata Beakang Tujuan II LANDASAN TEORI III MODEL GELOMBANG BUNYI DALAM AIR -DIMENSI 3 Mode -Dimensi 3 Sousi Mode -Dimensi IV MODEL GELOMBANG BUNYI DALAM AIR -DIMENSI Mode -Dimensi Tansfomasi Koodinat Katesian ke Koodinat Poa 3 Sousi Mode -Dimensi Pemisahaan Peubah Peubah t Peubah θ dan 5 Sousi Deet 6 Iustasi Gafik SIMPULAN DAFTAR PUSTAKA LAMPIRAN vii
9 DAFTAR GAMBAR Gamba u( x, t dengan Gamba u( x, t dengan 3 Gamba (, t Gamba u(,, t 5 Gamba u(,, t 6 Gamba u(,, t 7 Gamba u(,, t Gamba u(,, t 9 Gamba u(,, t Gamba u(,, t Gamba u(,, t x, t t, x u x t dengan dan x θ dengan θ, seta niai paamete λ, dan m θ dengan θ π, seta niai paamete λ, dan m θ dengan θ π, seta niai paamete λ, dan m θ dengan θ dengan Haaman θ π, seta niai paamete λ, dan m θ, seta niai paamete λ, dan m 5 θ dengan θ, niai paamete λ, dan m θ dengan θ, seta niai paamete λ 3, dan m θ dengan θ, seta niai paamete λ 3, dan m viii
10 DAFTAR LAMPIRAN Haaman Langkah mendapatkan pesamaan (7 Menyatakan opetao Lapace dua dimensi daam koodinat poa 3 Tansfomasi pesamaan geombang 3 Mencai pesamaan ( 5 Langkah-angkah mendapatkan pesamaan (3 6 Menentukan pesamaan ( 5 7 Langkah-angkah mendapatkan pesamaan (9 5 Mencai pesamaan (3 6 9 Langkah-angkah mendapatkan pesamaan (3 7 Menentukan pesamaan (3 7 Membuktikan J ( m J ( m m ix
11 I PENDAHULUAN Lata Beakang Saah satu kajian oseanogafi adaah mendeteksi geombang di daam ai (undewate wave, di mana saah satu yang menjadi pehatian adaah masaah geombang bunyi Bunyi meupakan suatu geombang yang dihasikan oeh objek-objek yang begeta dan menyeba meaui sebuah medium dai satu okasi ke okasi ainnya Apikasi yang sangat penting mengenai geombang bunyi di daam ai (undewate acoustics adaah sona untuk mendeteksi, meneusui dan mengkasifikasi kapa seam Secaa umum pesamaan geombang atau getaan temasuk daam Pesamaan Difeensia Pasia (PDP ode dua betipe hipeboik Daam kasus PDP hipeboik, pada umumnya poses yang tejadi akan begantung tehadap waktu Ha tesebut mengindikasikan bahwa hasi dai suatu poses yang begantung tehadap waktu akan sangat ditentukan oeh keadaan poses tesebut pada saat awa Daam ha ini, maka dipeukan syaat tambahan beupa syaat awa dan syaat batas yang memenuhi suatu keadaan tetentu dengan fungsi PDP yang diketahui Bebagai bentuk syaat tambahan yang beaku pada suatu PDP: a Masaah niai awa (MNA, apabia hanya dibeikan syaat awa saja b Masaah niai batas (MNB, apabia hanya ada syaat batas c Masaah niai awa dan batas (MNAB, apabia baik syaat awa maupun syaat batas dibeikan keduanya Untuk PDP hipeboik biasanya beaku MNA dan MNAB Pemasaahan yang dapat dinyatakan daam bentuk PDP sangatah beagam sehingga sousi PDP akan sangat beagam Tidak semua PDP dapat dicai sousinya secaa mudah Dengan pekembangan aat bantu kompute yang sangat pesat, maka teknik penyeesaian PDPpun dapat dipeoeh dengan menggunakan metode numeik Akan tetapi tetap saja, tidak semua masaah dapat diseesaikan secaa numeik, sehingga pemahaman anaitik daam penyeesaian PDP tetap meupakan ha yang paing utama Tiga kaakteistik yang diasumsikan, dapat digunakan untuk membangun sebuah pesamaan bunyi di daam ai, yaitu: a Pepindahan bunyi pada sejumah ai ke posisi bau b Peubahan kepekatan sebanding dengan peubahan tekanan oka c Ketidaksamaan tekanan menghasikan pegeakan di daam ai Daam kaya imiah Lestai ( teah dipeoeh peambatan geombang bunyi daam ai dengan menggunakan pesamaan paaboik dua dimensi Ha tesebut meata beakangi kaya imiah ini untuk mencai pesamaan geombang bunyi dengan menggunakan metode ainnya Metode yang digunakan daam menyeesaikan pesamaan difeensia pasia inea homogen pada mode -dimensi adaah dengan menggunakan sousi anaitik biasa, sedangkan pada mode -dimensi dengan menggunakan koodinat poa, metode Fouie, dan sousi Besse Tujuan Tujuan penuisan kaya imiah ini adaah: a Mencai pesamaan geombang bunyi - dimensi dengan menggunakan tiga kaakteistik timbunya geombang dan sousinya dengan menggunakan metode d Aembet b Mencai sousi khusus -dimensi dengan menggunakan metode gabungan antaa koodinat poa, metode Fouie, dan sousi Besse
12 II LANDASAN TEORI Definisi (Tuunan Fungsi f Tuunan fungsi f pada biangan a dinyatakan dengan f ( a adaah f ( a+ h f ( a f ( a im, ( h h jika imit ini ada (Keysig, 993 Definisi (Tuunan Pasia Misakan f adaah fungsi dua vaiabe x dan y, dengan x adaah vaiabe yang beubah-ubah dan y adaah vaiabe tetap Dimisakan y b dengan b adaah suatu konstanta, sedemikian sehingga fungsi vaiabe tungga x adaah g ( x f ( x, b Jika g mempunyai tuunan di a, maka tuunan pasia dai f tehadap x di ( ab, dinyatakan dengan f x ( ab, Jadi f ( ab, g ( a x ( dengan g ( x f ( x, b Menuut pesamaan (, maka pesamaan ( menjadi f ( a+ h, b f ( a, b f ( a, b im (3 x h h Jika dimisakan titik ( ab, beubah-ubah daam pesamaan (3 maka f x menjadi fungsi dua vaiabe Jika f adaah fungsi dua vaiabe, tuunan pasianya adaah fungsi f x yang didefinisikan oeh f ( x + h, y f ( x, y f x ( x, y im h h (Stewat, 993 Pesamaan Difeensia Biasa (PDB Linea Suatu Pesamaan Difeensia Biasa (PDB ode ke-n adaah inea ketika pesamaan tesebut dapat dituiskan daam bentuk n n d y d y a ( x + a n ( x n dx dx + dy + an ( x + an ( x y dx f ( x a x ( Fungsi a ( x a ( x a ( x,,, n disebut koefisien pada pesamaan difeensia, jika f ( x maka disebut PD tak homogen Sedangkan pesamaan difeensia dikatakan homogen jika f ( x Ketika koefisien adaah fungsi konstan, pesamaan difeensia dapat dikatakan memiiki koefisien konstan Kecuai jika keadaan sebaiknya, haus seau diasumsikan bahwa koefisien adaah fungsi kontinu dan a ( x di setiap inteva pada suatu pesamaan adaah tedefinisi Jika suatu PDB ode ke-n tidak dapat dituis pada bentuk umum di atas maka disebut PDB takinea ode ke-n (Faow, 99 Sousi PDB Linea Ode Dua Pesamaan difeensia inea ode ke-dua mempunyai bentuk ay + by + cy dengan a, b dan c konstanta dan a Pesamaan a + b + c disebut pesamaan kaakteistik dai pesamaan difeensia di atas Aka-aka dan dapat dicai dengan b± b ac menggunakan umus a Sifat ( b ac > Jika aka-aka dan dai pesamaan kaakteistik adaah ea dan bebeda maka sousi umum dai ay + by + cy adaah x x y ce + ce Sifat ( b ac Jika pesamaan kaakteistik mempunyai satu aka ea, maka sousi umum dai ay + by + cy adaah x x y ce + c xe Sifat 3 ( b ac < Jika aka-aka pesamaan kaakteistik adaah biangan kompeks α + iβ dan α iβ maka sousi umum dai ay + by + cy adaah αx y e ( c cos β x + c sin β x c dan c adaah konstanta ea (Faow, 99 PDP Linea Ode Dua Bentuk umum pesamaan difeensia pasia ode dua daam dua vaiabe dinyatakan daam Auxx + Buxy + Cuyy + Dux + Euy + Fu G (
13 3 dengan A, BC,, DEFG,,, adaah konstanta ea dan u adaah fungsi dai x dan y yang dibeikan Jenis (Pesamaan Eiptik Jika pesamaan difeensia pasia di atas memenuhi B AC < maka pesamaan ( memiiki tipe eiptik Jenis (Pesamaan Paaboik Jika pesamaan difeensia pasia di atas memenuhi B AC maka pesamaan ( memiiki tipe paaboik Jenis 3 (Pesamaan Hipeboik Jika pesamaan difeensia pasia di atas memenuhi B AC > maka pesamaan ( memiiki tipe hipeboik (Faow, 99 Niai dan Vekto Eigen Jika A adaah matiks n n, maka vekto takno x di daam R n dinamakan vekto eigen (eigen vecto dai A jika Ax adaah keipatan skaa dai x yaitu, Ax λx untuk suatu skaa λ Skaa λ dinamakan niai eigen (eigenvaue dai A dan x dikatakan vekto eigen yang besesuaian dengan λ (Anton, 9 Titik Biasa dan Titik Singua Titik x x disebut sebagai titik biasa pada pesamaan difeensia y + P x y + Q x y P x dan jika Q x masing-masing anaitik di x x Setiap titik yang bukan titik biasa pada pesamaan di atas, maka disebut sebagai titik singua (Goode, 99 Titik Singua Regua dan Tak-Regua Titik x x disebut sebagai titik singua egua pada pesamaan difeensia y + P( x y + Q( x y jika dan hanya jika diikuti dua kondisi yang memenuhi : x adaah titik singua pada pesamaan di atas p x x x P x dan Fungsi ( q( x ( x x Q ( x x x anaitik di Titik singua yang tidak memenuhi ( disebut sebagai titik singua tak-egua (Goode, 99 Deet Tayo Andaikan f adaah suatu fungsi dengan n + f x ada untuk tuunan ke- ( n +, yaitu setiap x pada suatu seang buka I yang mengandung a Maka untuk setiap x di I beaku f ( a f ( x f ( a + f ( a( x a + ( x a! ( n f ( a n + + ( x a + R ( x dengan sisa n ( n + f ( c n! R x dibeikan oeh umus ( n + Rn x x a! n + dan c suatu titik antaa x dan a (Puce, 97 Deet Fobenius Asumsikan bahwa x adaah titik singua egua pada pesamaan difeensia daam bentuk P( x y ( x + Q( x y ( x + R( x y( x (5 Suatu deet Fobenius daam bentuk n n+ n n n n y x x c x c x dengan c n suatu konstanta, dapat digunakan untuk menyeesaikan pesamaan difeensia Paamete haus dipiih sedemikian sehingga ketika deet tesebut disubstitusi ke daam pesamaan difeensia, koefisien pangkat tekeci pada x adaah no Ha tesebut dinamakan sebagai Pesamaan Indeks (Goode, 99 Pesamaan Indeks Misakan tedapat PD homogen ode ke- y + a( x y + b( x y, dengan asumsi bahwa x meupakan titik singua egua Dibeikan deet Fobenius daam bentuk n n+ n n n n y x x c x c x dengan koefisien c, c, dan ditentukan sehingga deet tesebut memenuhi pesamaan difeensia Diasumsikan c Penuunan pada deet Fobenius akan dihasikan n,,
14 y n + c x n+ n n n+ n y n + n + c x n Substitusi y, y dan y ke daam PD homogen ode ke- yang dibeikan n+ ( n ( n cnx n n+ n+ ( + n + n ax n cx bx cx n n Pesamaan di atas dapat dituis sebagai beikut n n n c x n+ + + n + n+ n+ ( + n + n xa x n c x x b x c x n n (6 Kaena x meupakan titik singua x b x memiiki egua maka xa( x dan peuasan deet pangkat daam bentuk 3 xa x α + α x + α x + α x + 3 x b x β + β x + β x + β x Substitusi peuasan deet pangkat di atas ke daam pesamaan (6 akan menghasikan ( + α + β Cx + ( + C+ + α C + αc + β C + βc x + ] (7 [Lihat Lampian ] Pesamaan tesebut akan memenuhi jika dan hanya jika koefisien pangkat x tekeci sama dengan no Daam ha ini ( + α + β C, kaena asumsi c maka + α + β Pesamaan kuadat pada disebut sebagai pesamaan kuadatik / pesamaan indeks pada PD homogen ode ke- (Andews, 99 Opeato Lapace Suatu opeato yang dinyatakan sebagai u u u + x y disebut opeato Lapace dua dimensi daam koodinat katesian Sedangkan u u u u + + θ disebut opeato Lapace dua dimensi daam koodinat poa [Lihat Lampian ] (Habeman, 97 Pesamaan Hemhot Pesamaan Hemhot memiiki bentuk φ + λφ dengan adaah opeato Lapace, λ adaah konstanta, dan φ adaah suatu fungsi 3 yang tedefinisi pada uang Eucid R dimensi atau 3 Pesamaan Hemhot temasuk pada pesamaan difeensia pasia eiptik (Habeman, 97 Pesamaan Besse Suatu pesamaan difeensia inea ode kedua yang dinyatakan sebagai w v + v + v, s s dengan s tedefinisi pada [, ] dan w adaah konstanta taknegatif disebut sebagai pesamaan Besse ode ke-w (Faow, 99 Definisi 3 (Fungsi Gamma Fungsi Gamma didefinisikan sebagai p t Γ p t e dt, p > Lemma (Fungsi Gamma Untuk semua p >, Γ p + pγ p Bukti: ( p Γ + p t t e dt p t p t t e + p t e dt pγ ( p (Goode, 99 (Goode, 99 Metode Pemisahan Peubah Misakan dibeikan PDP ode kedua dimensi u u u c + ( x y Metode pemisahan peubah dimuai dengan menunjukkan bahwa peubah waktu t dapat dipisahkan dai peubah x, dan y dengan pemisahan pekaian daam bentuk u( x, y, t h( t φ ( x, y (9 φ ( x, y adaah fungsi yang beum diketahui pada peubah x, dan y
15 5 Substitusi pesamaan (9 ke daam pesamaan ( didapatkan d h φ φ φ ( x, y c h ( t + dt x y Seteah pemisahan peubah akan dipeoeh d h φ φ + λ c h dt φ x y Untuk h( t dan φ ( x, y masig-masing akan dipeoeh PDB dan PDP beikut d h φ φ λc h dan + λφ dt x y Untuk pesamaan PDP yang dipeoeh, dapat dipisahkan agi antaa peubah x dan y dengan caa yang sama sepeti metode pemisahan peubah waktu t dengan peubah x dan y u x, y, t h t φ x, y Dengan demikian adaah penyeesaian dai u tt c ( uxx uyy + (Habeman, 97 Metode d Aembet Metode d Aembet diiustasikan untuk sebuah sousi pesamaan geombang - dimensi Langkah awa adaah membuat kuadat padanan pesamaan geombang - dimensi, sehingga dai kuadat padanan tesebut didapatkan pesamaan kaaktestik Seanjutnya mentansfomasi sousi pesamaan kaakteistik, dengan memisakan ξ x ct dan η x + ct yang kemudian akan dipeoeh tansfomasi akhi untuk u( x, t ω ( ξη, Langkah beikutnya adaah menuunkan pesamaan u( x, t ω ( ξη, secaa pasia dan mensubtitusikannya ke daam pesamaan geombang -dimensi sehingga hasi akhi akan dipeoeh u( x, t F ( x ct + G ( x + ct Dengan F dan G adaah fungsi sembaang yang dapat dituunkan dua kai (Andews, 99 Metode Fouie Sousi PDP ode dua dapat beupa sousi deet Fouie Beikut ini sousi deet Fouie dipeoeh dengan iustasi sebuah pesamaan geombang Misakan diketahui pemasaahan niai awa dan niai batas homogen beikut utt a uxx, u( x, ϕ( x, ut ( x, ψ ( x u, t, u, t, x, t Langkah : Penentuan penyeesaian khusus dai PDP dengan pemisaan pekaian u( x, t X ( x T ( t Substitusi ke daam PD didapat X ( x T ( t a X ( x T ( t Seteah pemisahan peubah akan dipeoeh X T X a T λ konstanta Untuk masing-masing X ( x dan T ( t dipeoeh PDB beikut X x λ X x T t λ a T t, dengan penyeesaiannya adaah X ( x dan T ( t Dengan demikian u X T adaah penyeesaian dai u tt a uxx Langkah : Dengan memasukkan penyeesaian ke daam syaat batas, dipeoeh X T ( t, X ( T ( t, untuk semua t Untuk X dipeoeh pesamaan niai eigen X λ X dengan syaat niai batas X X ( Penyeesaian tak tiva hanya didapatkan untuk niai eigen n π λ n ( n,, 3, yaitu fungsi nπ eigen X n ( x Cnsin x Untuk λ λn didapatkan penyeesaian pesamaan difeensia bagi T, yaitu nπa nπa Tn ( t An cos t Bn sin t Dengan mendefinisikan konstanta C n A n dan C n B n sebagai A n dan B n kembai, dipeoeh (, cos n π a n n nsin n π u x t A t B a t sin n π + x sebagai penyeesaian pesamaan difeensia homogen utt a uxx, dengan syaat niai u, t u, t batas Langkah 3: Pemenuhan syaat niai awa untuk penyeesaian dengan bentuk deet beikut (, n (, u x t u x t n nπa nπa nπ Ancos t + Bnsin t sin x n (
16 6 pada syaat niai awa u x, ϕ x, u x, ψ x, dengan t pemiihan konstanta A n dan B n yang sesuai, dipeoeh nπ nπa nπ Ansin x ϕ( x, Bnsin x ψ( x n n Dengan demikian didapat nπa A n dan B n ϕ x dan sebagai koefisien deet fouie dai ψ ( x pada pembentukan deet Fouie bagi pembentukan fungsi eigen sin n π a x Untuk ϕ x dan mempeoeh umus ini, misakan ψ ( x adaah fungsi ganji dengan peiode, kemudian dengan menggunakan umus koefisien Fouie dipeoeh nπ An ϕ( x sin x dx, nπ Bn ψ ( x sin x dx nπa ( Dengan demikian pesamaan ( dengan koefisen A n dan B n sepeti pada pesamaan ( adaah penyeesaian masaah niai awa dan niai batas homogen yang dicai (Nugahani, 5
17 III MODEL GELOMBANG BUNYI DALAM AIR -DIMENSI 3 Mode -Dimensi Untuk meumuskan pesamaan geombang bunyi daam ai -dimensi didefiniskan peubah yang menggambakan pemasaahan tesebut Misakan x dan t masing-masing meupakan peubah jaak dan waktu u( x, t : simpangan titik pada jaak dan waktu tetentu ρ x, t : kepekatan atau kepadatan p ( xt, : tekanan Sebeum begeak, ai memiiki kepekatan ρ dan tekanan p o, keduanya bebas tehadap x dan t Untuk kemudahan pehitungan maka ditetapkan tempeatu adaah tetap Tedapat tiga cii yang diasumsikan untuk membangun sebuah pesamaan bunyi di daam ai : a Pepindahan bunyi pada sejumah ai ke posisi bau b Peubahan kepekatan sebanding dengan peubahan tekanan oka c Ketidaksamaan tekanan menghasikan pegeakan di daam ai Misakan massa ai pada saat voume awa adaah M ρo AΔ x (3 dengan A adaah uas penampang dan Δ x adaah peubahan jaak Dai cii yang petama, asumsikan bahwa pepindahan geak ai dai voume awa ( V ( antaa x dan x +Δ x ke voume akhi ( V ( antaa u( x, t dan u( x +Δ x, t Sehingga untuk voume akhi didefinisikan V A pepindahan geak ai V A x +Δ x + u( x +Δx, t x u( x, t ( +Δ, (, u x x t u x t A Δ x + Δx Didefinsikan massa ai adaah M ρ xt, V maka ux ( +Δxt, uxt (, M ρ( x, t AΔ x + Δx (3 Andaikan tidak ada peubahan massa awa, dai (3 dan (3 ( +Δ, (, ( +Δ, (, ux xt uxt ρ AΔ x ρ( x, t AΔ x + Δx ux xt uxt ρ ρ( xt, + Δx Dengan mengambi Δx maka dipeoeh ( +Δ, (, ux xt uxt ρ ρ( xt, + im Δx Δx (, uxt ρ( xt, + (33 x Pepindahan bunyi pada sejumah ai ke posisi bau dapat mempengauhi kepekatan, sehingga peubahan pada kepekatan dapat didefinisikan sebagai beikut ( x, t ( x, t ερ ρ ρ (3 kaena teah diasumsikan Δx, maka peubahan pada kepekatan diasumsikan pua sangat keci ερ ( x, t, ρ sehingga pesamaan (3 dapat diteapkan pada pesamaan (33 menjadi ερ ( x, t u( x, t ρ x (35 Dai cii yang kedua, dapat ditejemahkan ke daam suatu pesamaan yaitu p ( x, t p + ρ ( x, t (36 ε p( x, t dengan Daam pembahasan cii p yang kedua ini akan digunakan suatu hubungan umum antaa tekanan pada medium p dan kepekatan ρ, misakan p f ( ρ (37 Seanjutnya p + εp x, t f ρ + ε ρ x, t (3 ( Diasumsikan ( x, t ερ keci, sehingga jika dipeuas daam angkaian Tayo maka pesamaan (3 akan menjadi εp xt, + p f ρ + ερ xt, ( f ( ρ ερ ( x, t f ( ρ Dai asumsi ke- dihasikan p f ( ρ + (39 Substitusikan ke daam pesamaan (39 sehingga ε p x, t ερ x, t f ρ, (3 7
18 dengan f ( ρ memiiki dimensi pecepatan kuadat Dengan mendefinisikan v x f ( ρ (3 akan dipeoeh εp ( x, t v x ε ρ( x, t (3 Pada cii yang ketiga untuk mempeoeh pesamaan difeensia pasia bagaimana jaak beubah tehadap waktu, maka digunakan Hukum Newton pada suatu titik massa F m a di mana besanya pecepatan sebanding dengan besanya gaya Pada hukum Newton, geakan hoionta pada bidang hoionta dianggap sangat keci sehingga pesaamaan pada bidang hoionta dapat diabaikan Pesamaan bidang vetika tehadap pepindahan kedudukan adaah tota massa ρ ( x Δ x A dikai dengan komponen vetika pada pecepatan ( u yang ekivaen dengan peubahan gaya pada aah positif x dan aah negatif x ditambah dengan kumpuan gaya pada bidang vetika Gaya pada aah positif x adaah F + A p( x, t dan gaya pada aah negatif F A p x +Δ x, t sehingga : x adaah uxt (, ρ AΔ x Apxt (, Apx ( +Δxt, (, ( x x q( xt, + ρ Δ uxt ρaδ x A p ( x, t p( x +Δx, t + ρ ( x Δx q( x, t, dengan q( x, t adaah kumpuan gaya pada bidang vetika pe unit massa Bagi kedua uas pada pesamaan di atas dengan Δ x dan anggap Δ x sangat keci yaitu Δx uxt (, ρaδx A pxt (, px ( +Δxt, Δx Δx ρ ( x Δx q( x, t + Δx uxt (, p( x+δx, t p( x, t ρ A A Δx + ρ x q x, t im ρ A t (, p( x+δx, t p( x, t uxt A im Δ x Δ x Δ x ( x q( x t + im ρ, (, pxt (, Δx uxt ρ A A + ρ( x q( x, t x Untuk kasus pesamaan geombang bunyi dimensi satu, jika kumpuan gaya pe unit q x, t massa adaah suatu gaya beat maka pada pesamaan di atas beniai ( g Daam bebeapa keadaan, gaya beat tesebut sangat p ( x, t keci ( ρ g A sehingga x dapat diabaikan Maka pesamaan tesebut menjadi : (, p( x, t u x t ρ A A x u ( x, t p( x, t ρ x u ( x, t ρ ( p ( x, t t x u ( x, t ρ ( ε p ( x, t + p x (33 Substitusi pesamaan (35 ke pesamaan (3 dipeoeh u( x, t εp( x, t v x ρ (3 x Substitusi pesamaan (3 ke pesamaan (33 menjadi : uxt (, ρ ( εp( xt, + p x uxt (, uxt (, v xρo + p ρ x x uxt (, uxt (, v xρo p ρ x x ρ x ρ uxt uxt,, v x ( ρ x x ρ uxt (, uxt (, v x x uxt (, uxt (, v x (35 x Pesamaan (35 dapat dituis sebagai u u c (36 x dengan c adaah kecepatan geombang bunyi Pesamaan (36 adaah pesamaan geombang -dimensi 3 Sousi Mode -Dimensi Daam subbab ini akan dicai sousi mode pesamaan (36 dengan menggunakan metode d Aembet
19 9 Bentuk kuadat padanan dai pesamaan (36 adaah ϕ ( ξ, ξ ξ c ξ dengan ξ utt dan ξ u xx Bentuk kuadat padanan pada pesamaan (36 temasuk jenis pesamaan difeensia pasia hipeboik kaena : D x, t b x, t a x, t c x, t ( c c > Pesamaan kaakteistik dai bentuk kuadat padanan tesebut adaah : ( x c ( x c ( x c( x + c x c, x c Sousi pesamaan kaakteistik : x c x c x ct + a x ct + a a x ct a x + ct Misakan a ξ dan a η Dengan mentansfomasi ξ x ct dan η x + ct, akan dipeoeh penyeesaian untuk x dan t : η x t substitusi ke x ξ + ct sehingga c x ξ + ct η x x ξ + c c x ξ + η x x ξ + η x ( ξ + η Substitusi η x x ( ξ + η ke daam t c didapatkan η ( ξ + η η η ξ t c c η ξ c ( η ξ c Sehingga tansfomasi akhi untuk u adaah : (, u, ( η ξ ξ + η u x t c ω ( ξη, ( x ct, x ct ω + Tuunan ξ dan η tehadap x dan t masingmasing adaah : ξx ηx ξt c ηt c Dengan menuunkan pesamaan u( x, t ω ( ξη, secaa pasia, dan mensubstitusikan tuunan ξ dan η tehadap x dan t, dipeoeh : ux ( x, t ωξ ξx + ωη ηx ωξ ( + ωη ( ωξ + ωη uxx ( x, t ωξξ ξx + ωξη ηx + ωηξ ξx + ωηη ηx ωξξ + ωξη + ωηη ut ( x, t ωξ ξt + ωη ηt ωξ ( c + ωη ( c cωξ + cωη utt ( x, t c( ωξξ ξt + ωξη ηt + ω ξ + ω η ( t t ( ωξξ ωξη ( ωηξ ωηη c ηξ ηη c c + c + c c + c c ωξξ c ωξη c ωηξ + c ωηη Substitusi tuunan-tuunan pasia di atas ke daam pesamaan (36 : utt c ux x c ω c ω c ω + c ω ξξ ξη ηξ ηη ( ωξξ ωξη ωηη c + + c ω c ω c ω + c ω ξξ ξη ηξ ηη c ωξξ c ωξη c ωηη c ω ξη c ω ξη c ω ξη ω ξη Sousi pesamaan difeensia : ω ω dη F ξ ξ ξη (, F d F + G (, ω ( ξη, (, ( ξ + ( η (, ω ξη ξ ξ ξ η u x t u x t F G u x t F x ct + G x + ct (37 Dengan F dan G adaah fungsi sembaang yang dapat dituunkan dua kai Pesamaan tesebut menunjukkan bahwa peambatan geombang ke kanan atau ke kii
20 sebagai suatu keadaan yang tetap begese sepanjang sumbu x ditentukan oeh kecepatan bunyi c Ketika geombang meambat sepeti itu, maka disebut geombang data kaena sifat geombang adaah konstan di atas bidang pada x tetap Beikut ini akan diiustasikan pesamaan (37 dengan pesamaan u( x, t sin( x ct + cos( x + ct dengan c m/s, dengan mengambi x tetap dan t bevaiasi (Gamba, t tetap dan x bevaasi (Gamba, seta x dan t bevaiasi (Gamba 3 u@x,td x Gamba Gamba u( x, t dengan t, x u@x,td t Gamba Gamba (, t u x t dengan x, Gamba 3 Gamba u( x, t t dan x 6 dengan
21 IV MODEL GELOMBANG BUNYI DALAM AIR -DIMENSI Mode -Dimensi Pesamaan geombang -dimensi, memiiki bentuk pesamaan u c u ( x, y f ( x, y, t, dengan f ( x, y, t adaah gaya yang bekeja dai ua Jika tidak ada gaya dai ua yang bekeja tehadap memban, maka pesamaan difeensia homogennya adaah u c u ( x, y Masaah Niai Awa Batas (MNAB akan ditentukan dengan mengasumsikan bahwa memban memiiki pepindahan sebesa no (memban beada daam keadaan diam di sekita batas tepi,, a Tansfomasi Koodinat Katesian ke Koodinat Poa Sebeum mencai penyeesaian pada masaah di atas, angkah petama adaah mentansfomasi koodinat katesian ke koodinat poa Tansfomasi tesebut akan u menghasikan c u (, θ ( [Lihat Lampian 3] Dengan syaat niai batas dan niai awa (simpangan awa dan kecepatan awa diasumsikan diketahui utt c u, u,, t u a, θ, t, ( θ ; (, π, t ; u( t (, θ, α(, θ, (, θ, β(, θ, u u, π,, ( ut a; π θ π ; t 3 Sousi Mode -Dimensi Bebeapa caa penyeesaian masaah untuk pesamaan bunyi pada dimensi yang ebih tinggi diantaanya adaah dengan menggunakan koodinat poa, sousi deet Fouie, atau dengan sousi Besse Pada bagian sousi mode seanjutnya akan dipiih penyeesaian mode -dimensi pada pesamaan bunyi dengan menggunakan metode gabungan antaa koodinat poa, sousi deet Fouie dan sousi Besse, sehingga untuk angkah awa pesamaan difeensia pasia di atas dipecahkan dengan menggunakan koodinat poa dengan kasus u u, θ, t Pemisahan Peubah Peubah t Misakan angkah seanjutnya adaah memisahkan peubah waktu t dai peubah dan θ u(, θ, t φ(, θ h( t (3 Substitusikan pesamaan (3 ke daam pesamaan (, maka didapatkan h( t φ(, θ c h( t φ(, θ sehingga h( t φ (, θ c h( t φ(, θ λ Pesamaan tesebut dipenuhi untuk suatu daeah tetentu apabia kedua sisi pesamaan adaah sama dengan suatu konstanta tetentu, misakan λ, yang disebut sebagai konstanta pemisah Dipeoeh h( t λ, ( cht (, θ (, θ φ λ (5 φ Notasi λ dipiih sebagai konstanta pemisah kaena pesamaan difeensia ( begantung pada waktu dan akan memiiki sousi jika h t λ > Dapat ditunjukkan bahwa h( t memenuhi λcht Sousi pesamaan ( diseesaikan secaa angsung dengan menggunakan metode pesamaan difeensia biasa h t λcht h + λ c h Pesamaan kaakteistiknya adaah x + λ c dengan aka x dan x adaah x ± a b b ac ± ( λc ± λ c
22 dengan c meupakan kecepatan pada bunyi sehingga c seau beniai positif Kaena λ adaah konstanta beniai positif, maka akaaka dai pesamaan kaakteistik di atas bebentuk biangan kompeks, yaitu c i x λ c λi c λ i dan x c λ i Maka sousi umum dai h + λ c h adaah ( ( cos λ sin λ ht A c t+ A c t (6 dengan A dan A adaah konstanta ea Ketika λ > maka h adaah kombinasi inea pada sin c λ t dan cos c λ t yang bekisa pada fekuensi c λ Peubah θ dan Teah diasumsikan bahwa medium memiiki pepindahan sebesa no kaena pada kondisi batas ( a, simpangan tetap (medium beada daam keadaan diam di sekita batas tepi, a sehingga φ( a, θ Pemisahan peubah yang diakukan pada angkah awa tehadap MNAB dai ( membeikan : φ, θ + λφ, θ, u (, θ ; u(, π ; a; π θ π u a, θ, (7 u, π, Untuk memudahkan mendapatkan sousi pada pesamaan (5 digunakan pemisahan koodinat poa, misakan φ (, θ f ( g ( θ untuk batas tepi memban a, π θ π Pesamaan (3 akan ekivaen dengan u(, θ, t f ( g ( θ h( t Daam koodinat poa diketahui bahwa φ φ φ + θ (Habeman, 97 Substitusi φ (, θ f ( g ( θ ke daam pesamaan (5 sehingga, φ, θ + λφ, θ φ φ + + λφ (, θ θ ( f ( g ( θ + ( f ( g ( θ + λφ(, θ g( θ ( f ( + ( f ( g ( θ + λφ(, θ g( θ f f ( g + f λ + ( g( θ θ Dengan demikian dan θ dapat dipisahkan dengan mengaikan pesamaan tesebut dengan dan membaginya dengan f g θ sehingga : f g g( θ + f ( f + ( g θ λ θ f g + λ + f ( g( θ θ g f λ μ + μ g( θ θ f ( adaah bentuk konstanta pemisah ke dua Dengan demikian tebentukah pesamaan difeensia : g μg yang dapat dituis sebagai θ g ( θ + μg ( θ ( f + λ μ (9 f ( Kaikan kedua uas pada pesamaan (9 dengan f ( f + λf ( μ f ( f ( + f ( + λf ( μf ( f + f + λf μf ( λ μ + + f f f ( Pesamaan ( dan ( adaah pesamaan Hemhot, yang eatif suit untuk diseesaikan Untuk memudahkan, maka akan dicai penyeesaiannya daam bentuk khusus yang memenuhi masaah niai awa batas yang teah ditentukan Dapat ditunjukkan φ (, θ memenuhi φ(, θ + λφ(, θ dengan mempehatikan syaat niai batas dai (7 dipeoeh pesamaan niai eigen beikut : g θ + μg θ, ( λ μ + +, f f f g ( π, g ( π, f (, f ( a Pesamaan Hemhot pada pesamaan ( dan ( meupakan pesamaan eiptik dengan fungsi yang dicai tidak begantung
23 3 pada waktu, sehingga tidak dipeukan syaat awa Yang peu dipehatikan adaah syaat niai batas yaitu f ( a, dengan u( a, θ, t Teah diketahui bahwa a dan π θ π, sehingga, baik θ dan tedefinisi pada jaak yang tebatas g ( θ μg ( θ θ g ( θ + μg ( θ θ g + μg Pesamaan kaakteistiknya adaah x + μ Jika aka x dan x dicai, akan didapatkan : b ± b ac x a ± μ ± μ, dengan μ adaah suatu konstanta Kasus μ < Jika μ < maka aka-aka dai pesamaan kaakteistik diatas adaah ea dan bebeda tanda ( μ μ x μ ( μ μ x μ Sehingga sousi umum dai g + μg μ θ μ θ adaah g ( θ Be + Be Dengan mensubstitusikan niai batas untuk pesamaan niai eigen g ( π dan g ( π maka akan dipeoeh ; μπ μπ g ( π Be + B e μπ e B B μπ e μπ μπ g π B e + B e μπ e μπ μπ B e + B e μπ e 3 μπ μπ Be B e μπ 3 μπ + B e e B B Sehingga sousi adaah tivia yaitu g ( θ Kasus μ Jika μ maka aka-aka dai pesamaan kaakteistik memiiki satu aka ea x ± ± x Sehingga sousi umum dai g + μg g θ B + Bθ adaah Dengan mensubstitusikan niai batas untuk pesamaan niai eigen g ( π dan ( π ( π g maka akan dipeoeh ; g B + B π B Bπ g ( π B Bπ Bπ Bπ B π B B Sehingga sousi adaah tivia yaitu g ( θ Kasus μ > Jika μ > maka aka-aka dai pesamaan kaakteistik adaah biangan kompeks ( μ μ i x μ i ( μ μ i x μ i Sehingga sousi umum dai g + μg adaah g θ B cos μθ + B sin μθ ( Dengan mensubstitusikan niai batas untuk pesamaan niai eigen g ( π dan g ( π maka akan dipeoeh ; g π B cos μ π + B sin μ π Bcos μ π Bsin μ π sin μ π B B cos μ π g π B cos μ π + B sin μ π B cos μ ( π B sin μ ( π sin μπ B cos μπ Bsin μπ cos μπ B sin μπ B sin μπ B sin μπ
24 B atau sin μ π μ π mπ μ m μ m m, ±, ±, Biangan μ m m, m, ±, ±, (kecuai μ disebut sebagai niai eigen dai g Kaena μ μm maka pesamaan ( menjadi f ( + f ( + ( λ m f( ( Pesamaan ( tedii atas dua paamete, m dan λ Dipiih m suatu intege tak negatif dan teah didefiniskan sebeumnya bahwa niai λ yang memenuhi, tejadi pada saat λ > Untuk memudahkan mencai sousi (, baik secaa numeik maupun meaui sousi eksak dimisakan suatu tansfomasi λ yang dapat menghiangkan kebegantungan pesamaan difeensia tehadap λ Sehingga pesamaan ( menjadi f + f + m f ( < < (3 Pesamaan (3 adaah pesamaan difeensia Besse ode- m atau pesamaan difeensia inea ode- dengan koefisien vaiabe 5 Sousi Deet Secaa umum pesamaan difeensia inea ode- adaah d f df + a ( d d + b( f ( b memiiki deet Tayo Jika a( dan yang anaitik di maka adaah suatu titik biasa Daam kasus tesebut semua sousinya dapat diepesentasikan dengan kekonvegenan deet Tayo, f a a + a + a + Pesamaan (3 memiiki titik singua yang bebas pada saat dan tidak memiiki titik ainnya daam biangan kompeks Jika adaah titik singua maka semua sousinya tidak dapat dinyatakan daam deet Tayo Untuk memudahkan mencai sousi yang anaitik di R ( S ( dimisakan a( dan b( dengan R ( dan S memiiki deet Tayo Kasus tesebut biasa disebut dengan tiitk egua singua Maka bentuk pesamaan ( menjadi d f df m + + f (5 d d dengan R ( dan S ( m keduanya memiiki deet Tayo yang anaitik di Ubah pesamaan (5 sedemikian sehingga menjadi bentuk pesamaan (3 dengan caa mengaikan kedua uas pesamaan (5 dengan peubah, sehingga didapatkan d f df + + ( m f d d Dai uaian di atas dapat disimpukan bahwa meupakan titik egua singua pada pesamaan difeensia Besse Untuk memudahkan mempeoeh sousi substitusikan R dan S ( m R ( dengan dengan S Maka akan didapatkan f ( f ( m f ( + (6 Untuk titik egua singua yang anaitik di, maka pesamaan difeensia Besse di atas memiiki sousi deet daam bentuk f a a (7 yang disebut sebagai deet Fobenius konvegen untuk daeah (, adaah saah satu sousi dai pesamaan indeks kuadat, yaitu pesamaan yang dipeoeh dengan mensubtitusi Untuk mempeoeh pesamaan indeks kuadat substitusikan f kedaam pesamaan (6 f df d, df, d d f (, d substitusikan ke daam pesamaan d f df + m f d d menghasikan + m f ( ( m + + m + m
25 5 aka-aka yang dihasikan adaah m Jika m m dan, maka dihasikan dua sousi pendekatan yang bebas inea, m f dan f m ( Jika m hanya dihasikan satu sousi bebas inie, f Sousi kedua yaitu f n yang dapat dituunkan angsung dai pesamaan (6 Sehingga untuk m akan dihasikan f dan f n (9 Oeh kaena m adaah suatu intege yang tak negatif, maka deet Fobenius akan menghasikan dua sousi bebas inea Penuunan f ( deet Fobenius f ( a + f + a menghasikan + f + + a, Substitusikan ke daam pesamaan (3, sehingga didapatkan m a + a n ( [Lihat Lampian ] Ketika, pesamaan ( akan menghasikan ± m ( Ketika, pesamaan ( akan menghasikan + m a, ( dan untuk, pesamaan ( akan menghasikan + m a a,,3, (3 [Lihat Lampian 5] Asumsikan aka petama m Pada kasus ( dihasikan bahwa ( m + a, sehingga kaena m maka a ( Sedangkan pesamaan (3 menghasikan a a k m +,,3, (5 Dai ( dan (5 didapatkan bahwa niai untuk semua koefisien ganji adaah no, sehingga a +, k,,, (6 k Untuk koefisien genap, dai pesamaan (5 dihasikan a a, ( m + a a i ( m + ( m + a a ii6( m + ( m + ( m + 6 a a 6 i i i i( m+ ( m+ ( m+ 6( m+ a 6 k ( ( m( m+ ( m+ ( m+ k i i i k a k,, 3, k ( ( m ( m+ ( m+ ( m+ k a k a i i i yang seanjutnya dapat dituis sebagai k ( a k a k k! ( m+ ( m+ ( m+ k k,, 3, (7 Dengan mensubstitusi pesamaan (7 ke daam pesamaan (7, maka dihasikan m k k k k ( ( + ( + ( + f m a k! m m k m ( [Lihat Lampian 6] Dengan caa yang sama, untuk aka m akan dipeoeh pesamaan k k ( m f m ( b k k k! ( m( m ( k m (9 [Lihat Lampian 7] a dan b adaah konstanta yang seau beubah Dipiih a, dan m Γ ( + m b, Γ ( x adaah fungsi m Γ( m Gamma yang didefinisikan sebagai t x t e dt x Γ Menuut Lemma, maka ( k m ( k m ( m( m ( m, ( k m ( k m ( m( m ( m Γ Γ + Γ + Γ Substitusikan ke daam pesamaan ( dan (9 maka kedua pesamaan tesebut dapat dituis sebagai
26 6 k k + m Jm (, (3 k k! Γ + k + m [Lihat Lampian ] k k m J m ( (3 k k! Γ + k m [Lihat Lampian 9] Pesamaan (3 dan (3 masing-masing adaah sousi pesamaan Besse ode-m dan ode-(-m m J dan J ( m adaah dua sousi yang bebas inea jika m bukan suatu intege Kaena teah dipiih m suatu intege yang tak negatif, maka pesamaan Besse diatas dapat dituis sebagai k k + m ( Jm ( (3 k k!( k + m! [Lihat Lampian ] Pesamaan (3 disebut sebagai fungsi Besse petama Pada kasus m suatu intege tak negatif, fungsi Besse J m ( dan J m ( memiiki sifat begantung inea kaena J m m J m ( [Lihat Lampian ], sehingga untuk fungsi Besse petama pada ode m cukup diambi J m ( saja Daam menentukan fungsi Besse kedua yang bebas inea untuk m,,,, sebeumnya haus ditetapkan dahuu fungsi Besse kedua yang bebas inea untuk m bukan suatu intege Dengan mempetimbangkan m,,, dan hubungan kombinasi inea pada J m ( dan J m (, maka bentuk sousi fungsi Besse kedua pada ode m,,, adaah J m ( cos mπ J m ( Y m ( (33 sin mπ Dai pesamaan (33 dapat ditentukan fungsi Besse kedua yang bebas inea pada ode m,,, Kaena penyebut pada Y adaah no ketika m,,, maka m m Y ( adaah no, maka Y tidak tedefinisi Jika pembiang pada m Y m dapat didefinisikan sebagai niai imit Dengan menggunakan atuan L Hopita, dapat didefinisikan Y m ( ketika m,,, sebagai ( mπ J ( J ( cos m m Y m ( im m m sin mπ Sehingga sousi umum untuk pesamaan Besse pada ode m jika m,,, adaah f C J + C Y (3 m m, dengan C dan C adaah konstanta ea Kaena λ maka pesamaan (3 menjadi f ( CJm ( λ CY m ( λ + Untuk menentukan niai eigen pada f digunakan syaat batas homogen yaitu f ( a dan kaena pepindahan memban tebatas maka f < Kaena f < maka f behingga Di sisi ain dapat diihat bahwa niai yang Y tidak behingga dihasikan oeh m sehingga hausah C, maka m ( λ f C J (35 Untuk f ( a, niai eigennya adaah Jm ( λ a Dapat diihat bahwa λ a adaah aka dai fungsi Besse J m ( Sehingga aka ada tak tehingga banyaknya dai setiap fungsi Besse Jm ( Misakan mp adaah aka ke-p dai J m (, maka mp λa mp λmp a mp λmp a Untuk setiap m, tedapat biangan tak tehingga banyaknya niai eigen dan untuk setiap niai eigen tesebut tedapat fungsi eigen f ( Jm ( λmp Jm mp a Untuk m,,, dan p,,, Kaena λ λ maka pesamaan mp ( ( cos λ + sin λ ht A c t A c t menjadi ( cos λmp sin λmp h t A c t + A c t Dan kaena μ μ m m, maka cos + g θ B μθ B sin μθ menjadi
27 7 ( θ ( θ + ( θ g B cos m B sin m Dai semua sousi yang didapatkan pada f yaitu (6, (, h( t, g ( θ, dan (35 substituskan ke daam pesamaan (3, sehingga akan dipeoeh u, θ, t C J λ mp m mp ( Bcos ( mθ + Bsin ( mθ i ( A ( c λmp t + A ( c λmp t i cos sin (36 Untuk bentuk ajaba yang ebih sedehana, diasumsikan bahwa keadaan awa saat diam, u, θ, β, θ t sehingga sinc λ mpt pada pesamaan (36 dapat diabaikan kaena beniai Akibatnya (, θ, mp m ( λmp u t A J m p + m p cos ( mθ cos ( c λmp t ( λ sin( mθ cos ( c λ mp t B J mp m mp (37 dengan Amp CBA dan Bmp CBA adaah konstanta 6 Iustasi Gafik Beikut ini akan disajikan bebeapa gamba gafik tiga dimensi pada mode geombang bunyi -dimensi daam pesamaan (36 Dipiih untuk niai peubah t, dan menganggap konstanta A A B B C seta kecepatan bunyi di daam ai c 5 m s 5 θ -5 t 6 Gamba Gamba u(,, t 6 θ dengan θ, seta niai paamete λ, dan m Dai Gamba teihat bahwa engkungan geombang yang tejadi cukup teatu Akan tetapi pada kisaan niai peubah tetetu tejadi iakan geombang bunyi yang ebih tenang 5 θ -5 t 6 Gamba 5 Gamba u(,, t 6 θ dengan θ π, seta niai paamete λ, dan m 5 θ -5 t 6 Gamba 6 Gamba u(,, t 6 θ dengan θ π, seta niai paamete λ, dan m 5 θ -5 t 6 Gamba 7 Gamba u(,, t 6 θ dengan θ π, seta niai paamete λ, dan m Jika dipehatikan antaa Gamba, Gamba 5 Gamba 6 dan Gamba 7, tidak tejadi peubahan geombang yang cukup eatif Ha ini beati bahwa peubahan niai θ tidak
28 bepengauh tehadap ampitudo yang akan tejadi pada geombang bunyi 5 5 θ -5-5 t 6 Gamba Gamba u(,, t 6 θ dengan θ, seta niai paamete λ, dan m 5 5 θ t Gamba Gamba u(,, t θ dengan θ, seta niai paamete λ 3, dan m θ - t 6 Gamba 9 Gamba u(,, t niai paamete λ, dan m 6 θ dengan θ, Pada Gamba dan Gamba 9, ketika niai paamete m diubah menjadi ebih besa teihat bahwa geombang bunyi muai muncu pada pada semua kisaan waktu, daam ha ini t Ampitudo geombang pun tejadi pada kisaan 5 5 θ -5-5 t 6 Gamba Gamba u(,, t 6 θ dengan θ, seta niai paamete λ 3, dan m 5 Pada Gamba dan Gamba ketika niai paamete λ dipebesa akan dihasikan geombang bunyi yang ebih banyak Akibatnya panjang geombang yang dihasikan pun ebih pendek bia dibandingkan dengan sebeumya
29 SIMPULAN Tiga kaakteistik yang digunakan untuk membangun sebuah pesamaan bunyi daam ai menghasikan mode geombang bunyi u u dimensi c Dengan menggunakan x metode d Aembet, teah dipeoeh sousi daam bentuk u( x, t F( x ct G( x ct + +, F dan G fungsi sembaang Pada sousi mode geombang bunyi - dimensi, dihasikan sousi deet daam bentuk (, θ, mp m ( λmp cos( θ cos( λmp + mp m ( λmp sin( θ cos( λmp u t A J m c t B J m c t m p m p Gafik tiga dimensi yang ditampikan menyatakan bahwa peubahan niai θ tidak bepengauh secaa signifikan tehadap ampitudo yang akan tejadi pada geombang bunyi Semakin besa niai λ maka akan semakin pendek panjang geombang yang dihasikan oeh geombang bunyi di daam ai 9
30 DAFTAR PUSTAKA Andews, LC 99 Intoduction to Diffeentia Equations with Bounday Vaue Pobems Hape Coins Pubishes, Inc, New Yok Anton, H 99 Ajaba Linea Eemente Eangga Jakata Faow, SJ 99 An Intoduction to Diffeentia Equations and Thei Appications McGaw-Hi, Singapoe Goode, SW 99 An Intoduction to Diffeentia Equations and Linea Ageba Pentice-Ha, Inc, New Jesey Habeman, R 97 Eementay Appied Patia Diffeentia Equations Pentice- Ha, Inc, New Jesey Keysig, E 993 Matematika Teknik Lanjutan Ed ke- Tejemahan Bambang Sumanti Gamedia, Jakata Lestai, P Mode Matematika Tiga Dimensi Untuk Peambatan Bunyi Di Daam Ai [skipsi] Bogo: Fakutas Matematika dan Imu Pengetahuan Aam, Institut Petanian Bogo Meinhod P, Wagne, E 99 Pesamaan Difeensia Pasia Tejemahan Enda H Nugahani, Bogo Puce EJ 97 Cacuus with Anaytic Geomety, 5 th Edition Pentice-Ha, New Jesey Stewat, J Kakuus, Edisi keempat, Jiid Tejemahan Ds I Nyoman Susia, MSc dan Henda Gunawan, PhD Eangga, Bandung Tipe, PA 99 Fisika Untuk Sains dan Teknik Ed ke-3 Tejemahan Da Lea Pasetio, MSc dan Rahmad W Adi, PhD Eangga, Bandung Weinbege, HF 965 A Fist Couse in Pata Diffeentia Equations Baisde Pubishing Company, London
31 LAMPIRAN
32 Lampian Langkah mendapatkan pesamaan (7 Diketahui PD Homogen ode ke- sebagai beikut : n+ n ( n + ( n + cnx + n n dengan peuasan deet pangkat : 3 xa( x α + αx + αx + α3x + αn x + n+ n n n xa x n + c x + x b x c x n n n n 3 x b( x β + βx + βx + β3x + β x Substitusi peuasan deet pangkat di atas ke daam PD Homogen ode ke- n+ n n+ n n+ ( n + ( n + cnx + αnx ( n cnx βnx cnx n n n n n n + + ( ( α α ( ( ( β βx ( Cx Cx C x C x x C x C x ( α ( Cx + + Cx + + Cx + + αcx + ( αcx + ( + αcx + βcx βcx βcx βcx ( + α + β Cx + ( + C+ ( + αc+ αcx + βc+ βc x + ( + αc + βc x + Lampian Menyatakan opetao Lapace dua dimensi daam koodinat poa Diketahui opeato Lapace dua dimensi daam koodinat katesian : u u u + ( x y Misakan : u u( x, y dengan x cos θ, y sin θ (* u Maka didapatkan : u x + uθθx, x u sehingga ( u x + uxx + ( u x u xx x θ θ + x θθ ( x u u ( u u (3 Dengan menggunakan atuan antai :, x x Diketahui bahwa : x + y, (** x x sehingga : x, ( x + y xx x x xx x x 3 3 y (5 3 θ x θθθx
33 3 Diketahui bahwa : θ actan y x y y y sehingga θx (6 y x x + y + x xy θxx y 3 x (7 Dengan mesubstitusi pesamaan (3, (, (5, (6, dan (7 ke pesamaan ( didapatkan : u x x y y y xy u + u u u 3 + θθ + θ x ( Dai (* juga didapatkan : u u y + uθθ y, y u sehingga ( u y + uyy + ( u y u yy y θ θ + θ y y (9 Dengan menggunakan atuan antai : ( u uy ( u y θ u y θθθ y ( Dai (** didapatkan y y y, x + y ( yy y y yy y y 3 3 x 3 ( x θ y (3 y x y + x + x x xy θ yy x 3 y ( Dengan mesubstitusi pesamaan (, (, (, (3 dan pesamaan ( ke pesamaan (9 u y y x x x xy didapatkan : u + u u u 3 + θθ + θ y (5 Kemudia dengan mensubstitusikan pesamaan ( dan pesamaan (5 ke pesamaan ( didapatkan : x y y xy y x x xy u u + 3 u + u u u θθ + θ + + u 3 + u u θθ + θ x + y x + y x + y u + u 3 + u θθ u + u + u θθ Lampian 3 Tansfomasi pesamaan geombang dimensi dai koodinat katesian ke koodinat poa u c u ( x, y
34 u u u x y c + u u u u c + + θ u, c u( θ Lampian Mencai pesamaan ( f a f + a + + f + + a d f + df + ( m f d d + + a ( + a + ( + ( + a + ( + + ( m + a + + ( + ( + + ( + m a m a + a a + + a m a + a Lampian 5 Langkah-angkah mendapatkan pesamaan (3 Substitusikan,3,, ke pesamaan ( ( + m a + + (( 3 (( (( + m a a m a m a m a a a m a a ( a ( + 3 m a a ( 3 a + + m a + + a + ( m a a m a a + m a a m a a 3
35 5 Lampian 6 Menentukan pesamaan ( f a k ak Substitusi pesamaan (7 k a m k k k k ( ( + ( + ( + k! m m m k Lampian 7 Langkah-angkah mendapatkan pesamaan (9 Diasumsikan aka kedua adaah m, maka pesamaan ( dihasikan bahwa : m + ( m + m b ( m + b ( m + b Kaena m maka b Seanjutnya pesamaan (3 menghasikan ( + m b b ( m+ m b b m + b b [ m+ ] b b b b,3,, m + [ ] Dengan mensubstitusi,3,, ke daam pesamaan di atas maka akan dipeoeh bentuk koefisien ganji dan koefisien genap secaa umum b b, ( m + b b 3 3( m + 3 b b b ( m + i( m + ( m + b b 5 5( m b b b 6 6( m + 6 ii6( m + ( m + ( m + 6 b b 7 7( m b b b ( m + 6 ii6ii( m + ( m + ( m + 6( m + b b 9 9( m dan seteusnya
36 6 Dai fomua diatas didapatkan untuk koefisien ganji adaah no, sehingga a k + untuk k,,, Untuk koefisien genap dipeoeh bentuk secaa umum b b k ( ( m( m + ( m + ( m + ( m + k k ( b ( m ( m ( m ( m ( m ( k m k ( b ( ( ( ( ( ii i k i i i 3 k b k! m m 3 m m k m k k Substitusikan bentuk umum koefisien genap yang dipeoeh ke daam pesamaan (7 f a k k a b k m k k k k ( ( ( ( ( ( k! m m 3 m m k m b k,, 3, Lampian Mencai pesamaan (3 ( ( + m + k t Γ + k+ m t e dt m+ k t t e dt m+ k t m+ k t t e ( m k t e dt ( m m+ k t m+ k t k t e ( m k t e dt ( m k ( m k m k t + m+ k 3 t t e ( m k t e dt ( m k ( m k ( m k m+ k 3 t m+ k t t e ( m k 3 t e dt m t ( 3 ( k m ( m( m ( m m+ k m+ k m+ k m+ k m+ m+ t e dt Γ + Substitusikan pesamaan di atas dan koefisien a o yang teah diasumsikan ke daam pesamaan (, dipeopeh : k k ( m f m ( a k k k!( + m ( + m ( k + m k k m ( m ( k Γ + m k k!( + m ( + m ( k + m k k + m ( k + m k! + m + m k + m Γ + m k
37 7 k k + m k k! Γ + k + m Lampian 9 Langkah-angkah mendapatkan pesamaan (3 ( ( m + k t Γ m+ k t e dt m+ k t t e dt m+ k t m+ k t t e ( m k t e dt ( m m k t + m+ k t k t e ( m k t e dt ( m k ( m k m k t + m+ k 3 t t e ( m k t e dt ( m k ( m k ( m k m k 3 t + m+ k t t e ( m k 3 t e dt m k m k m k m k m m m t t e dt ( 3 ( k m ( m( m ( m Γ Substitusikan pesamaan di atas dan koefisien b o yang teah diasumsikan ke daam pesamaan (9, dipeopeh : k k ( m f m ( b k k k!( m( m ( k m k k m ( m k ( m Γ k k!( m( m ( k m k k m ( k m k k!( m ( m ( k m Γ( m k k m ( k k! Γ + k m Lampian Menentukan pesamaan (3 Γ t t t te dt te e dt ( Γ + +Γ! t t t t e dt t e t e dt 3 t 3 t t Γ Γ! t e dt t e t e dt Γ Γ 3 3 3!
38 t t 3 t t e dt t e t e dt Γ Γ 3! Γ k + m + k + m Γ k + m k + m! J ( m ( ( ( + k k + m k k! Γ + k + m k k + m k k! k m! Dengan caa yang sama akan dipeoeh : J m ( k ( ( k k m k k! Γ + k m k k m k! k m! Lampian Membuktikan J m m J m ( ( Diketahui J m ( k k!( k m! k k + m ( Jm ( k k!( k + m! k ( k m!(( k m m! k k m m ( ( k k!( k m! k k m m ( ( k k!( k m! k k m k m ( k m + m + J ( m m m tebukti bahwa J ( J ( m m
f ( x ) 0 maka disebut PD tak homogen.
II LANDASAN TEORI Defiisi (Tuua Fugsi f ) Tuua fugsi f pada biaga a diyataka dega f ( a) adaah f ( a+ h) f ( a) f ( a) = im () h h jika imit ii ada (Keyszig 993) Defiisi (Tuua Pasia) Misaka f adaah fugsi
Lebih terperinciFrekuensi Getar Alami Balok Kantilever Timoshenko. Resmi Bestari 1) Amrinsyah Nasution 2)
Bestai, Vo. 11 Nasution. No. Oktobe una TEKNIK SIPIL Fekuensi Geta Aami Baok Kantieve Timoshenko Resmi Bestai 1) Aminsyah Nasution ) Abstak Teoi geak dinamis sistem dengan sifat beban tebagi ata pada baok
Lebih terperinciKonstruksi Fungsi Lyapunov untuk Menentukan Kestabilan
JURNAL SAINS DAN SENI ITS Vol. 6, No., (27) 2337-352 (23-928X Pint) A 28 Konstuksi Fungsi Lyapunov untuk Menentukan Kestabilan Reni Sundai dan Ena Apiliani Juusan Matematika, Fakultas Matematika dan Ilmu
Lebih terperinciBAB 1 PENDAHULUAN. 1.1 Latar belakang
BAB PENDAHULUAN. Lata belakang Pekembangan suatu teknologi sangat dipengauhi dengan pekembangan suatu ilmu pengetahuan. Tanpa peanan ilmu pengetahuan, bisa dipastikan teknologi akan sulit untuk bekembang
Lebih terperinciBAB II MEDAN LISTRIK DI SEKITAR KONDUKTOR SILINDER
BAB II MDAN ISTRIK DI SKITAR KONDUKTOR SIINDR II. 1 Hukum Coulomb Chales Augustin Coulomb (1736-1806), adalah oang yang petama kali yang melakukan pecobaan tentang muatan listik statis. Dai hasil pecobaannya,
Lebih terperinciBAB II KAJIAN PUSTAKA
Bab II : Kajian Pustaka 3 BAB II KAJIAN PUSTAKA Mateial bedasakan sifat popetinya dibagi menjadi bebeapa jenis, yaitu:. Isotopik : mateial yang sifat popetinya sama ke segala aah, misalnya baja.. Othotopik
Lebih terperinciTRANSFER MOMENTUM TINJAUAN MIKROSKOPIK GERAKAN FLUIDA
TRANSFER MOMENTUM TINJAUAN MIKROSKOPIK GERAKAN FLUIDA Hingga sejauh ini kita sudah mempelajai tentang momentum, gaya-gaya pada fluida statik, dan ihwal fluida begeak dalam hal neaca massa dan neaca enegi.
Lebih terperinciDISTRIBUSI BERKAS CAHAYA LASER DISTRIBUSI GAUSS, HERMITE-GAUSS, LAGUERRE-GAUSS, BESSEL
DISTRIBUSI BERKAS CAHAYA LASER DISTRIBUSI GAUSS, HERMITE-GAUSS, LAGUERRE-GAUSS, BESSEL GELOMBANG HARMONIK Bentuk gelombang hamonik begantung waktu : ψ Re (, t) A( ) exp[ iϕ( )] exp( iπνt ) [ ] { ψ (, t)
Lebih terperinciFisika Dasar I (FI-321)
Fisika Dasa I (FI-31) Topik hai ini (minggu ) Geak dalam Satu Dimensi (Kinematika) Keangka Acuan & Sistem Koodinat Posisi dan Pepindahan Kecepatan Pecepatan GLB dan GLBB Geak Jatuh Bebas Mekanika Bagian
Lebih terperinciMomentum Sudut (Bagian 2)
Momentum Suut Bagian Pengenaan Konsep otasi aam Mekanika Kuantum:. Sistem Kooinat Boa. Hamonia Sfeis Spheica Hamonics 3. Momentum Suut Obita 4. Momentum Suut Intinsik Spin Pesamaan Schöinge aam tiga -
Lebih terperinciII. KINEMATIKA PARTIKEL
II. KINEMATIKA PARTIKEL Kinematika adalah bagian dai mekanika ang mempelajai tentang geak tanpa mempehatikan apa/siapa ang menggeakkan benda tesebut. Bila gaa penggeak ikut dipehatikan, maka apa ang dipelajai
Lebih terperinciSifat Ideal Prima Dalam Kaitannya dengan Notasi Order Kiri dan Kanan dalam Gelanggang Polinom Miring
Sifat Idea Pima Daam Kaitannya dengan Notasi Ode Kii dan Kanan daam Geanggang Poinom Miing Ami Kama Ami 1 1 Depatment Mathematics, Facuty of Mathematics and Natua Sciences, Hasanuddin Univesity, J. Peintis
Lebih terperinciHand Out Fisika II MEDAN LISTRIK. Medan listrik akibat muatan titik Medan listrik akibat muatan kontinu Sistem Dipol Listrik
MDAN LISTRIK Medan listik akibat muatan titik Medan listik akibat muatan kontinu Sistem Dipol Listik Mach 7 Definisi Medan Listik () Medan listik pada muatan uji q didefinisikan sebagai gaya listik pada
Lebih terperinciSolusi Persamaan Ricci Flow dalam Ruang Empat Dimensi Bersimetri Bola
Bab 3 Solusi Pesamaan Ricci Flow dalam Ruang Empat Dimensi Besimeti Bola Bedasakan bentuk kanonik metik besimeti bola.18, dapat dibuat sebuah metik besimeti bola yang begantung paamete non-koodinat τ sebagai,
Lebih terperinciGelombang Elektromagnetik
Gelombang Miko 5 Gelombang Miko 6 Gelombang lektomagnetik Gelombang elektomagnetik (em) tedii dai gelombang medan listik dan medan magnit ang menjala besama dengan kecepatan sama dengan kecepatan cahaa.
Lebih terperinci1 Sistem Koordinat Polar
1 Sistem Koodinat ola ada kuliah sebelumna, kita selalu menggunakan sistem koodinat Katesius untuk menggambakan lintasan patikel ang begeak. Koodinat Katesius mudah digunakan saat menggambakan geak linea
Lebih terperinciBAB II Tinjauan Teoritis
BAB II Tinjauan Teoitis BAB II Tinjauan Teoitis 2.1 Antena Mikostip 2.1.1 Kaakteistik Dasa Antena mikostip tedii dai suatu lapisan logam yang sangat tipis ( t
Lebih terperinciBAB 11 GRAVITASI. FISIKA 1/ Asnal Effendi, M.T. 11.1
BAB 11 GRAVITASI Hukum gavitasi univesal yang diumuskan oleh Newton, diawali dengan bebeapa pemahaman dan pengamatan empiis yang telah dilakukan oleh ilmuwan-ilmuwan sebelumnya. Mula-mula Copenicus membeikan
Lebih terperinciBAB 2 DASAR TEORI. on maka S 1. akan off. Hal yang sama terjadi pada S 2. dan S 2. Gambar 2.1 Topologi inverter full-bridge
BAB 2 DASAR EORI 2. Pendahuluan Konvete dc-ac atau biasa disebut invete adalah suatu alat elektonik yang befungsi untuk menghasilkan keluaan ac sinusoidal dai masukan dc dimana magnitudo dan fekuensinya
Lebih terperinciPENENTUAN CADANGAN PREMI MENGGUNAKAN METODE FACKLER PADA ASURANSI JIWA DWI GUNA
Buetin Imiah Mat. Stat. dan Terapannya (Bimaster) Voume 02, No. 2 (203), ha 5 20. PENENTUAN CAANGAN PREMI MENGGUNAKAN METOE FACKLER PAA ASURANSI JIWA WI GUNA Indri Mashitah, Neva Satyahadewi, Muhasah Novitasari
Lebih terperinciANALISIS FOURIER. Kusnanto Mukti W./ M Jurusan Fisika Fakultas MIPA Universitas Sebelas Maret. Abstrak
ANALISIS FOURIER Kusnanto Mukti W./ M0209031 Jurusan Fisika Fakutas MIPA Universitas Sebeas Maret Abstrak Anaisis fourier adaah cara matematis untuk menentukan frekuensi dan ampitudo harmonik. Percobaan
Lebih terperinciStabilisasi Pada Sistem Pendulum-Kereta dengan Menggunakan Metode Fuzzy-Sliding Mode Control
JURNAL TEKNIK POMITS Vol. 3, No. 1, (214) ISSN: 2337-3539 (231-9271 Pint) B-53 Stabilisasi Pada Sistem Pendulum-Keeta Menggunakan Metode Fuzzy-Sliding Mode Contol Nioa Fatimah Tanzania, Tihastuti Agustinah
Lebih terperinciLAMPIRAN A. (Beberapa Besaran Fisika, Faktor konversi dan Alfabet Yunani)
LAMPIRAN A (Bebeapa Besaan Fisika, Fakto konvesi dan Alfabet Yunani) Bebeapa Tetapan dan Besaan Fisika Massa matahai Jai-jai matahai Massa bumi Kecepatan cahaya Konstanta gavitasi = 1,99 10 30 kg = 6,9599
Lebih terperinciFisika I. Gerak Dalam 2D/3D. Koefisien x, y dan z merupakan lokasi parikel dalam koordinat. Posisi partikel dalam koordinat kartesian diungkapkan sbb:
Posisi dan Pepindahan Geak Dalam D/3D Posisi patikel dalam koodinat katesian diungkapkan sbb: xi ˆ + yj ˆ + zk ˆ :57:35 Koefisien x, y dan z meupakan lokasi paikel dalam koodinat katesian elatif tehadap
Lebih terperinciGerak Melingkar. Gravitasi. hogasaragih.wordpress.com
Geak Melingka Gavitasi Kinematika Geak Melingka Beatuan Sebuah benda yang begeak membentuk suatu lingkaan dengan laju konstan v dikatakan mengalami geak melingka beatuan. Besa kecapatan dalam hal ini tetap
Lebih terperinciBAB MEDAN DAN POTENSIAL LISTRIK
1 BAB MEDAN DAN POTENSIAL LISTRIK 4.1 Hukum Coulomb Dua muatan listik yang sejenis tolak-menolak dan tidak sejenis taik menaik. Ini beati bahwa antaa dua muatan tejadi gaya listik. Bagaimanakah pengauh
Lebih terperinciGambar 4.3. Gambar 44
1 BAB HUKUM NEWTON TENTANG GERAK Pada bab kita telah membahas sifat-sifat geak yang behubungan dengan kecepatan dan peceaptan benda. Pembahasan pada Bab tesesbut menjawab petanyaan Bagaimana sebuah benda
Lebih terperinciHand Out Fisika 6 (lihat di Kuat Medan Listrik atau Intensitas Listrik (Electric Intensity).
Hand Out Fisika 6 (lihat di http:).1. Pengetian Medan Listik. Medan Listik meupakan daeah atau uang disekita benda yang bemuatan listik dimana jika sebuah benda bemuatan lainnya diletakkan pada daeah itu
Lebih terperinciGerak melingkar beraturan
13/10/01 Geak melingka beatuan geak melingka beatuan adalah geak dimensi dengan laju tetap, Aahnya beubah kecepatan beubah v i = vekto kecepatan awal v f = vekto kecepatan akhi θ = pepindahan sudut Gamba
Lebih terperinciBAB III ANALISIS DAN PERANCANGAN
BAB III ANALISIS DAN PERANCANGAN III.1 Pehitungan Pegeakan Robot Dai analisis geakan langkah manusia yang dibahas pada bab dua, maka dapat diambil bebeapa analisis untuk membuat ancangan geakan langkah
Lebih terperinciGRAFITASI. F = G m m 1 2. F = Gaya grafitasi, satuan : NEWTON. G = Konstanta grafitasi, besarnya : G = 6,67 x 10-11
GRAFITASI Si Isaac Newton yang tekenal dengan hukum-hukum Newton I, II dan III, juga tekenal dengan hukum Gafitasi Umum. Didasakan pada patikel-patikel bemassa senantiasa mengadakan gaya taik menaik sepanjang
Lebih terperinciBAB IV HASIL DAN PEMBAHASAN. banyaknya komponen listrik motor yang akan diganti berdasarkan Renewing Free
BAB IV HASIL DAN PEMBAHASAN 4. Pendahuluan Bedasakan tujuan penelitian ini, yaitu mendapatkan ekspektasi banyaknya komponen listik moto yang akan diganti bedasakan Renewing Fee Replacement Waanty dua dimensi,
Lebih terperinciTRANSFER MOMENTUM ALIRAN DALAM ANULUS
SEMESTER GENAP 008/009 TRANSFER MOMENTUM ALIRAN DALAM ANULUS Alian dalam anulus adalah alian di antaa dua pipa yang segais pusat. Jadi ada pipa besa dan ada pipa kecil. Pipa kecil beada dalam pipa besa.
Lebih terperinciPenerapan Persamaan Navier-Stokes Untuk Kasus Aliran Fluida Laminer Pada Pipa Tidak Horizontal
Juna Sainsmat, Maet 2015, Haaman 51-56 Vo. IV, No. 1 ISSN 2086-6755 http://ojs.unm.ac.id/index.php/sainsmat Peneapan Pesamaan Navie-Stokes Untuk Kasus Aian Fuida Lamine Pada Pipa Tidak Hoizonta Appication
Lebih terperinciALGORITMA CART DALAM PENENTUAN POHON KEPUTUSAN SERTIFIKASI GURU
ALGORITMA CART DALAM PENENTUAN POHON KEPUTUSAN SERTIFIKASI GURU Nu Nafi iyah Teknik Infomatika Univesitas Isam Lamongan emai: nafik_unisa26@yahoo.co.id Abstact: Mengingat pentingnya kemudahan daam meakukan
Lebih terperincidengan dimana adalah vektor satuan arah radial keluar. F r q q
MEDAN LISTRIK 1 2.1 Medan Listik Gaya Coulomb di sekita suatu muatan listik akan membentuk medan listik. Dalam membahas medan listik, digunakan pengetian kuat medan. Untuk medan gaya Coulomb, kuat medan
Lebih terperinciANALISIS DANA TABARRU ASURANSI JIWA SYARIAH MENGGUNAKAN PERHITUNGAN COST OF INSURANCE
Buetin Imiah Math. Stat. dan Terapannya (Bimaster) Voume 05, No. (206), ha 53-60. ANALISIS DANA TABARRU ASURANSI JIWA SYARIAH MENGGUNAKAN PERHITUNGAN COST OF INSURANCE Amanah Fitria, Neva Satyahadewi,
Lebih terperinciMOMENTUM LINEAR DAN TUMBUKAN
MOMENTUM LINEAR DAN TUMBUKAN 1. MOMENTUM LINEAR Momentum sebuah patikel adalah sebuah vekto P yang didefinisikan sebagai pekalian antaa massa patikel m dengan kecepatannya, v, yaitu: P = mv (1) Isac Newton
Lebih terperinciIni merupakan tekanan suara p(p) pada sembarang titik P dalam wilayah V seperti yang. (periode kedua integran itu).
7.3. Tansmisi Suaa Melalui Celah 7.3.1. Integal Kichhoff Cukup akses yang bebeda untuk tik-tik difaksi disediakan oleh difaksi yang tepisahkan dapat dituunkan dai teoema Geen dalam analisis vekto. Hal
Lebih terperinciMata Pelajaran : FISIKA Satuan Pendidikan : SMA. Jumlah Soal : 40 Bentuk Soal : Pilihan Ganda
F 1 F Mata Pelajaan : FISIKA Satuan Pendidikan : SMA Pogam : IPA Jumlah Soal : 40 Bentuk Soal : Pilihan Ganda 1. Posisi skala utama dan skala nonius sebuah jangka soong ditunjukkan sepeti pada gamba beikut
Lebih terperincitrigonometri 4.1 Perbandingan Trigonometri
tigonometi 4.1 Pebandingan Tigonometi 0 Y x P(x,y) y X x disebut absis y disebut odinat jai-jai sudut positif diuku dai sumbu X belawanan aah putaan jaum jam Definisi : = x + y sin = y cos = x tan = y
Lebih terperinciBAB VII KESIMPULAN DAN SARAN
BAB VII KESIMPULAN DAN SARAN 7.1 Kesimpuan 7.1.1. Kondisi Pabik Daam Aspek K3 Saat Ini Aspek K3 di pabik saat ini masih banyak yang peu dibenahi. Kaena kondisi pabik saat ini banyak ha yang dapat menyebabkan
Lebih terperinci: Dr. Budi Mulyanti, MSi. Pertemuan ke-2 CAKUPAN MATERI 1. MEDAN LISTRIK 2. INTENSITAS/ KUAT MEDAN LISTRIK 3. GARIS GAYA DAN FLUKS LISTRIK
MATA KULIAH KOD MK Dosen : FISIKA DASAR II : L-1 : D. Budi Mulyanti, MSi Petemuan ke- CAKUPAN MATRI 1. MDAN LISTRIK. INTNSITAS/ KUAT MDAN LISTRIK 3. GARIS GAYA DAN FLUKS LISTRIK SUMBR-SUMBR: 1. Fedeick
Lebih terperinciModel Matematika Sistem Persediaan (Q, R) Yang Terkait Dengan Mutu Barang Dan Informasi Permintaan Lengkap
Vol. 3, No., 7-79, Januai 7 Model Matematika Sistem Pesediaan (Q, R) Yang Tekait Dengan Mutu Baang Dan Infomasi Pemintaan Lengkap Agus Sukmana Abstact This pape deals with an inventoy model fo continuous
Lebih terperinciBAB. 6 DINAMIKA ROTASI DAN KESETIMBAGAN BENDA TEGAR A. MOMEN GAYA DAN MOMEN INERSIA
BAB. 6 DINAMIKA OTASI DAN KESETIMBAGAN BENDA TEGA A. MOMEN GAYA DAN MOMEN INESIA 1. Momen Gaya Benda hanya dapat mengaami perubahan gerak rotasi jika pada benda tersebut diberi momen gaya, dengan adanya
Lebih terperinciFisika Dasar I (FI-321)
Fisika Dasa I (FI-321) Topik hai ini (minggu 7) Geak Rotasi Kinematika Rotasi Dinamika Rotasi Kekekalan Momentum Sudut Geak Menggelinding Kinematika Rotasi Pepindahan Sudut Riview geak linea: Pepindahan,
Lebih terperinciBAB III METODE PENELITIAN. adalah untuk mengetahui kontribusi motivasi dan minat bekerja di industri
BAB III METODE PENELITIAN A. Jenis Penelitian Bedasakan pemasalahan, maka penelitian ini temasuk penelitian koelasional yang besifat deskiptif, kaena tujuan utama dai penelitian ini adalah untuk mengetahui
Lebih terperinciBAB PENERAPAN HUKUM-HUKUM NEWTON
1 BAB PENERAPAN HUKUM-HUKUM NEWTON Sebelumnya telah dipelajai tentang hukum Newton: hukum I tentang kelembaban benda, yang dinyatakan oleh pesamaan F = 0; hukum II tentang hubungan gaya dan geak, yang
Lebih terperinciPERHITUNGAN CADANGAN PADA ASURANSI JIWA BERJANGKA MENGGUNAKAN METODE FACKLER DENGAN PRINSIP PROSPEKTIF
PERHITUNGAN ADANGAN PADA ASURANSI JIWA BERJANGKA MENGGUNAKAN METODE FAKLER DENGAN PRINSIP PROSPEKTIF Riaman, Kankan Parmikanti 2, Iin Irianingsih 3, Sudradjat Supian 4 Departemen Matematika, Fakutas MIPA,
Lebih terperinciListon Hasiholan 1) dan Sudradjat 2)
EVALUASI KINERJA KARYAWAN MENGGUNAKAN METODE PEMROGRAMAN LINEAR FUY *) Liston Hasiholan 1) dan Sudadjat 2) ABSTRAK Pengukuan kineja kayawan meupakan satu hal yang mutlak dilakukan secaa peiodik oleh suatu
Lebih terperinciBAB IV SIMULASI PENGUKURAN KECEPATAN ALIRAN MENGGUNAKAN GELOMBANG ULTRASONIK. tempuh gelombang ultrasonik antara waktu upstream dan downstream untuk
BAB IV SIMULASI PENGUKURAN KECEPATAN ALIRAN 4. Waktu Temuh Gelombang Ultasonik Tansit time ultasoni flowmete memanfaatkan adanya ebedaan waktu temuh gelombang ultasonik antaa waktu usteam dan downsteam
Lebih terperinciHUKUM COULOMB Muatan Listrik Gaya Coulomb untuk 2 Muatan Gaya Coulomb untuk > 2 Muatan Medan Listrik untuk Muatan Titik
HKM CMB Muatan istik Gaya Coulomb untuk Muatan Gaya Coulomb untuk > Muatan Medan istik untuk Muatan Titik FISIKA A Semeste Genap 6/7 Pogam Studi S Teknik Telekomunikasi nivesitas Telkom M A T A N Pengamatan
Lebih terperinciFISIKA DASAR II. Kode MK : FI SKS : 3 Program Studi : Fisika Instrumentasi (S-1) Kelas : Reguler MATERI 1
FISIKA DASAR II Kode MK : FI 0 SKS : 3 Pogam Studi : Fisika Instumentasi (S-) Kelas : Regule MATERI TA 00/0 KRITERIA PENILAIAN Jika kehadian melampaui 75 %, Nilai Akhi mahasiswa ditentukan dai komponen
Lebih terperinciCNH2G4/ KOMPUTASI NUMERIK
CNHG4/ KOMPUTASI NUMERIK TIM DOSEN KK MODELING AND COMPUTATIONAL EXPERIMENT SOLUSI NUMERIK PERSAMAAN DIFERENSIAL BIASA Pendahuluan Pesamaan Diffeensial : Gabungan dai fungsi ang tidak diketahui dengan
Lebih terperinciT E K U K A N. Gambar 7.1. Pembebanan Normal Negatif
1/5/016 T E K U K N 7.1. Terjadinya Tekukan Tekukan terjadi apabia batang tekan memiiki panjang tertentu yang yang jauh ebih besar dibandingkan dengan penampang intangnya. Perhatikan Gambar 7.1 di bawah,
Lebih terperinciMEDAN LIST S RIK O eh : S b a a b r a Nu N r u oh o m h an a, n M. M Pd
MEDAN LISTRIK Oleh : Saba Nuohman, M.Pd Ke Menu Utama Pehatikan Video Beikut: Mengapa itu bisa tejadi? Muatan Listik Penjelasan seputa atom : Diamete inti atom Massa potonmassa neton Massa elekton Muatan
Lebih terperinciAnalisis Numerik Ragam pada Pelat Utuh dan Retak: Studi Interaksi Dinamis Struktur dengan Udara ABSTRAK
Volume 6, Nomo 1, Pebuai 2009 Junal APLIKASI Analisis Numeik pada Pelat Utuh dan Retak: Studi Inteaksi Dinamis Stuktu dengan Udaa Agung Budipiyanto Pogam Diploma Teknik Sipil FTSP ITS email: agungbp@ce.its.ac.id
Lebih terperinciGerak Melingkar. B a b 4. A. Kecepatan Linear dan Kecepatan Anguler B. Percepatan Sentripetal C. Gerak Melingkar Beraturan
B a b 4 Geak Melingka Sumbe: www.ealcoastes.com Pada bab ini, Anda akan diajak untuk dapat meneapkan konsep dan pinsip kinematika dan dinamika benda titik dengan caa menganalisis besaan Fisika pada geak
Lebih terperinciPENDAHULUAN. Di dalam modul ini Anda akan mempelajari aplikasi Fisika Kuantum dalam fisika atom
PENDAHULUAN Di dalam modul ini Anda akan mempelaai aplikasi Fisika Kuantum dalam fisika atom dan fisika molekul yang mencakup: Fisika atom dan Fisika Molekul. Oleh kaena itu, sebelum mempelaai modul ini
Lebih terperinciFisika Dasar I (FI-321)
Fisika Dasa I (FI-321) Topik hai ini (minggu 7) Geak Rotasi Kinematika Rotasi Dinamika Rotasi Kekekalan Momentum Sudut Geak Menggelinding Kinematika Rotasi RIVIEW Riview geak linea: Pepindahan, kecepatan,
Lebih terperinciIDENTITAS TRIGONOMETRI. Tujuan Pembelajaran
Kuikulum 03 Kelas X matematika WAJIB IDENTITAS TRIGONOMETRI Tujuan Pembelajaan Setelah mempelajai matei ini, kamu dihaapkan memiliki kemampuan beikut.. Memahami jenis-jenis identitas tigonometi.. Dapat
Lebih terperinciKEPERIODIKAN DARI PERPANGKATAN MATRIKS TEREDUKSI DALAM ALJABAR MAX-PLUS DAN APLIKASI PADA KELAS SIKLIK
PROSIDING SEMINR NSIONL SINS DN PENDIDIKN SINS UKSW KEPERIODIKN DRI PERPNGKTN MTRIKS TEREDUKSI DLM LJBR MX-PLUS DN PLIKSI PD KELS SIKLIK Venn Yan Ishak Iwau 1, D. Subiono,MS 1) Mahasiswa Magiste MIP Matematika
Lebih terperinciMETODE AGGREGATE COST UNTUK PERHITUNGAN PREMI TAHUNAN DANA PENSIUN PADA ASURANSI JIWA
METODE AGGREGATE COST UNTUK PERHITUNGAN PREMI TAHUNAN DANA PENSIUN PADA ASURANSI JIWA SKRIPSI Diajukan untuk Memenuhi Saah Satu Syaat Meaih Gea Sajana Juusan Matematika Pada Fakutas Sains dan Teknoogi
Lebih terperinciTeori Efektif Energi Rendah dan Kosmologi Braneworld
Bab V Teori Efektif Energi Rendah dan Kosmoogi Braneword V. Pendahuuan Di daam Bab IV teah dipeajari bahwa persamaan-persamaan induksi pada brane mengandung sebuah tensor Wey terproyeksi yang membawa informasi
Lebih terperinciTalk less... do more...!!!!!
Talk less... do moe...!!!!! CLCULUS VEKTOR Difeensiasi fungsi VEKTOR Integasi fungsi Vekto Difeensiasi fungsi VEKTOR Difeensiasi Biasa dai fungsi vekto Jika i j zk Dan ( u); ( u); dan z z( u) Dimana u
Lebih terperinciSUMBER MEDAN MAGNET. Oleh : Sabar Nurohman,M.Pd. Ke Menu Utama
SUMER MEDAN MAGNET Oleh : Saba Nuohman,M.Pd Ke Menu Utama Medan Magnetik Sebuah Muatan yang egeak Hasil-hasil ekspeimen menunjukan bahwa besanya medan magnet () akibat adanya patikel bemuatan yang begeak
Lebih terperinciIII. TEORI DASAR. Metoda gayaberat menggunakan hukum dasar, yaitu Hukum Newton tentang
14 III. TEORI DASAR A. Hukum Newton Metoda gayabeat menggunakan hukum dasa, yaitu Hukum Newton tentang gavitasi dan teoi medan potensial. Newton menyatakan bahwa besa gaya taik menaik antaa dua buah patikel
Lebih terperinciGROUP 1 ORDINARY DIFFERENTIAL HELEN P. SYIFA N. A. DITA W. A. LILIK H. HIDAYATUL M. AGUSYARIF R. N. RIDHO A. EQUATIONS
GROUP HELEN P. SYIFA N. A. DITA W. A. LILIK H. HIDAYATUL M. AGUSYARIF R. N. RIDHO A. ORDINARY DIFFERENTIAL EQUATIONS DEPARTEMEN MATEMATIKA FAKULTAS MATEMATIKA DAN ILMU PENGETAHUAN ALAM INSTITUT PERTANIAN
Lebih terperinciFOURIER Oktober 2014, Vol. 3, No. 2,
FOURIER Oktober 2014, Vo. 3, No. 2, 98 116 PENYELESAIAN MATCHING GRAF DENGAN MENGGUNAKAN METODE HUNGARIAN DAN PENERAPANNYA PADA PENEMPATAN KARYAWAN DI SUATU PERUSAHAAN Auia Rahman 1, Muchammad Abrori 2,
Lebih terperinciBAB 17. POTENSIAL LISTRIK
DFTR ISI DFTR ISI... 7. POTENSIL LISTRIK... 7. Potensial dan eda Potensial... 7. Dipole Listik...6 7.3 Kapasitansi Listik...9 7.4 Dielektikum... 7.5 Penyimpanan Enegi Listik...5 7.6 Pealatan : Tabung Sina
Lebih terperinciKonsep energi potensial elektrostatika muatan titik : Muatan q dipindahkan dari r = ke r = r A Seperti digambarkan sbb :
Knsep enegi ptensial elektstatika muatan titik : Muatan q dipindahkan dai = ke = A Sepeti digambakan sbb : q + Enegi ptensial muatan q yang tepisah pada jaak A dai Q U( A ) = - A Fc d Fc = 4 Q q ˆ = -
Lebih terperinciMedan Listrik. Medan : Besaran yang terdefinisi di dalam ruang dan waktu, dengan sifat-sifat tertentu.
Medan Listik Pev. Medan : Besaan yang tedefinisi di dalam uang dan waktu, dengan sifat-sifat tetentu. Medan ada macam : Medan skala Cnthnya : - tempeatu dai sebuah waktu - apat massa Medan vekt Cnthnya
Lebih terperinciJawaban Tugas 02 Program Pendidikan Fisika. [Setiya Utari]
Jawaban Tugas 0 Program Pendidikan Fisika [Setiya Utari] Program Pendidikan Fisika Tujuan Mata peajaran Fisik Membentuk sikap positif terhadap fisika Keteraturan aam semesta, Kebesaran TYME. Memupuk sikap
Lebih terperinci(b) Tekuk Gambar 7.1. Pembebanan Normal Negatif
BB VII T E K U K N 7.1. Terjadinya Tekukan Tekukan terjadi apabia batang tekan memiiki panjang tertentu yang yang jauh ebih besar dibandingkan dengan penampang intangnya. Perhatikan Gambar 7.1 di bawah,
Lebih terperinciPengaturan Footprint Antena Ground Penetrating Radar Dengan Menggunakan Susunan Antena Modified Dipole
Pengatuan Footpint Antena Gound Penetating Rada Dengan Menggunakan Susunan Antena Modified Dipole Ande Eka Saputa (1324243) Jalu Pilihan Teknik Telekomunikasi Sekolah Teknik Elekto dan Infomatika Institut
Lebih terperinciFISIKA. Kelas X HUKUM NEWTON TENTANG GRAVITASI K-13. A. Hukum Gravitasi Newton
K- Kelas X ISIKA HUKUM NEWON ENANG GAVIASI UJUAN PEMELAJAAN Setelah mempelajai matei ini, kamu dihaapkan memiliki kemampuan beikut.. Menjelaskan hukum gavitasi Newton.. Memahami konsep gaya gavitasi dan
Lebih terperinciListrik statis (electrostatic) mempelajari muatan listrik yang berada dalam keadaan diam.
LISTRIK STATIS Listik statis (electostatic) mempelajai muatan listik yang beada dalam keadaan diam. A. Hukum Coulomb Hukum Coulomb menyatakan bahwa, Gaya taik atau tolak antaa dua muatan listik sebanding
Lebih terperinciChap 6 Model-Gas Real dan Ekspansi Virial. 1. Ekspansi Virial 2. Gugus Mayer
Chap 6 Model-Gas Real dan Ekspansi Viial. Ekspansi Viial. Gugus Maye Fungsi Patisi Kanonik Untuk Gas Dengan Inteaksi Lemah Misalkan tedapat inteaksi (potensial) anta patikel : u ij, sehingga Hamiltonian
Lebih terperinciFISIKA DASAR 2 PERTEMUAN 2 MATERI : POTENSIAL LISTRIK
UNIVERSITAS BUANA PERJUANGAN KARAWANG Teknik Industi FISIKA DASAR PERTEMUAN MATERI : POTENSIAL LISTRIK SILABI FISIKA DASAR Muatan dan Medan Listik Potensial Listik Kapasito dan Dielektik Aus dan Resistansi
Lebih terperinciMODIFIKASI DISTRIBUSI MASSA PADA SUATU OBJEK SIMETRI BOLA
p-issn: 2337-5973 e-issn: 2442-4838 MODIFIKASI DISTIBUSI MASSA PADA SUATU OBJEK SIMETI BOLA Yuant Tiandho Juusan Fisika, Univesitas Bangka Belitung Email: yuanttiandho@gmail.com Abstak Umumnya, untuk menggambakan
Lebih terperinciBAB III REGERSI COX PROPORTIONAL HAZARD. hidup salahsatunyaadalah Regresi Proportional Hazard. Analisis
13 BAB III REGERSI COX PROPORTIONAL HAZARD 3.1 Pendahuluan Analisisegesi yang seingkali digunakan dalam menganalisis data uji hidup salahsatunyaadalah Regesi Popotional Hazad. Analisis egesiinimengasumsikanbahwaasio
Lebih terperinciDari gerakan kumbang dan piringan akan kita dapatkan hubungan
Contact Peson : OSN Fisika 2017 Numbe 1 GERAKAN KUMBANG DI PINGGIR PIRINGAN Sebuah piingan lingkaan (massa M, jai-jai a) digantung pada engsel/sumbu simeti mendata tanpa gesekan yang melalui titik pusat
Lebih terperinciANALISIS DINAMIK ANTARA KONSUMSI DAN TABUNGAN DALAM WAKTU KONTINU
Posiding SNaPP2011 Sains, Teknologi, dan Kesehatan ISSN:2089-3582 ANALISIS DINAMIK ANTARA KONSUMSI DAN TABUNGAN DALAM WAKTU KONTINU 1 Lian Apianna, 2 Sudawanto, dan 3 Vea Maya Santi Juusan Matematika,
Lebih terperinciBAB II DASAR TEORI 2.1. Pengertian Umum
BAB II DASAR TEORI.1. Pengetian Umum Gokat meupakan salah satu poduk yang saat dengan teknologi dan pekembangan. Ditinjau dai segi komponen, Gokat mempunyai beagam komponen didalamnya, namun secaa gais
Lebih terperinciINDUKSI ELEKTROMAGNETIK
INDUKSI ELEKTROMAGNETIK Oleh : Saba Nuohman,M.Pd Ke Menu Utama Pehatikan Tampilan eikut agaimana Listik dipoduksi dalam skala besa? Apakah batu bateai atau Aki saja bisa memenuhi kebutuhan listik manusia?
Lebih terperinciTeori Dasar Medan Gravitasi
Modul Teoi Dasa Medan Gavitasi Teoi medan gavitasi didasakan pada hukum Newton tentang medan gavitasi jagat aya. Hukum medan gavitasi Newton ini menyatakan bahwa gaya taik antaa dua titik massa m dan m
Lebih terperinciBAB XII ANALISIS JALUR (PATH ANALYSIS) APA SIH?
BAB XII ANALISIS JALUR (PATH ANALYSIS) APA SIH? KONSEP DASAR Path analysis meupakan salah satu alat analisis yang dikembangkan oleh Sewall Wight (Dillon and Goldstein, 1984 1 ). Wight mengembangkan metode
Lebih terperinciANALISIS TAHAN HIDUP DATA TERSENSOR TIPE II MENGGUNAKAN MODEL DISTRIBUSI WEIBULL PADA PENDERITA HEPATITIS C
pepustakaan.uns.ac.id ANALISIS TAHAN HIDUP DATA TERSENSOR TIPE II MENGGUNAKAN MODEL DISTRIBUSI WEIBULL PADA PENDERITA HEPATITIS C Budi Santoso, Respatiwulan, dan Ti Atmojo Kusmayadi Pogam Studi Matematika,
Lebih terperinciLISTRIK STATIS. F k q q 1. k 9.10 Nm C 4. 0 = permitivitas udara atau ruang hampa. Handout Listrik Statis
LISTIK STATIS * HUKUM COULOM. ila dua buah muatan listik dengan haga q dan q, saling didekatkan, dengan jaak pisah, maka keduanya akan taik-menaik atau tolak-menolak menuut hukum Coulomb adalah: ebanding
Lebih terperinciThe Production Process and Cost (I)
The Poduction Pocess and Cost (I) Yang dimaksud dengan Input (Kobanan) misalnya Mesin sebagai Kapital (Capital) dan Tenaga Keja sebagai Labou (L), sedangkan Q = Tingkat Output (Poduksi) yang dihasilkan
Lebih terperinciLISTRIK STATIS. Nm 2 /C 2. permitivitas ruang hampa atau udara 8,85 x C 2 /Nm 2
LISTIK STATIS A. Hukum Coulomb Jika tedapat dua muatan listik atau lebih, maka muatan-muatan listik tesebut akan mengalami gaya. Muatan yang sejenis akan tolak menolak sedangkan muatan yang tidak sejenis
Lebih terperinciData dan Metode Pengolahan Data
Bab III Data dan Metode Pengolahan Data III. Data a) Tansvol ARLINDO di selat Makassa yang meupakan hasil simulasi model baotopik untuk tahun El Niño (97/73, 98/83, dan 997/98), tahun La Niña (973/74 dan
Lebih terperinciTINJAUAN PUSTAKA A. Perambatan Bunyi di Luar Ruangan
Kebisingan yang belebihan akan sangat bepengauh tehadap indea pendengaan. Seseoang yang telalu seing beada pada kawasan dengan kebisingan yang tinggi setiap hainya dapat mengalami gangguan pendengaan sementaa
Lebih terperinciBAB III METODOLOGI PENELITIAN. Metode yang digunakan dalam penelitian ini adalah metode deskriptif,
30 BAB III METODOLOGI PENELITIAN A. Metode Penelitian Metode yang digunakan dalam penelitian ini adalah metode deskiptif, suatu metode penelitian yang ditujukan untuk untuk menggambakan fenomenafenomena
Lebih terperinciLISTRIK MAGNET. potensil listrik dan energi potensial listrik
LISTRIK MGNET potensil listik dan enegi potensial listik OLEH NM : 1.Feli Mikael asablolon(101057034).salveius Jagom(10105709) 3. Vinsensius Y Sengko (101057045) PROGRM STUDI PENDIDIKN FISIK JURUSN PENDIDIKN
Lebih terperinciPersamaan Diferensial Biasa
Persamaan Diferensial Biasa Pendahuluan, Persamaan Diferensial Orde-1 Toni Bakhtiar Departemen Matematika IPB September 2012 Toni Bakhtiar (m@thipb) PDB September 2012 1 / 37 Pendahuluan Konsep Dasar Beberapa
Lebih terperinciFISIKA. Sesi LISTRIK STATIK A. GAYA COULOMB
ISIKA KELAS XII IPA - KURIKULUM GABUNGAN 04 Sesi NGAN LISTRIK STATIK A. GAYA COULOMB Jika tedapat dua atau lebih patikel bemuatan, maka antaa patikel tesebut akan tejadi gaya taik-menaik atau tolak-menolak
Lebih terperinciPeningkatan Kinerja Pemodelan Resistivitas DC 3D dengan GPU Berkemampuan CUDA
Peningkatan Kineja Pemodelan Resistivitas DC 3D dengan GPU Bekemampuan CUDA Haiil Anwa 1,a), Achmad Imam Kistijantoo 1,b) dan Wahyu Sigutomo 2,c) 1 Laboatoium Sistem edistibusi, Kelompok Keilmuan Infomatika,
Lebih terperinciSejarah. Charles Augustin de Coulomb ( )
Medan Listik Sejaah Fisikawan Peancis Piestley yang tosi balance asumsi muatan listik Gaya (F) bebanding tebalik kuadat Pengukuan secaa matematis bedasakan ekspeimen Coulomb Chales Augustin de Coulomb
Lebih terperinciKata. Kunci. E ureka. A Gerak Melingkar Beraturan
Kata Kunci Geak melingka GM (Geak Melingka eatuan) GM (Geak Melingka eubah eatuan) Hubungan oda-oda Pada bab sebelumnya, kita sudah mempelajai geak luus. Di bab ini, kita akan mempelajai geak dengan lintasan
Lebih terperinci