DESAIN DASAR KOMPONEN-KOMPONEN DAN PER- HITUNGAN PRODUKSI

Transkripsi

1 ISSN DESAIN DASAR KOMPONEN-KOMPONEN DAN PER- HITUNGAN PRODUKSI 8 F PADA FASILITAS TARGET SIKLOTRON DECY-3 Pusat Sains dan Teknologi Akselerator BATAN ABSTRAK DESAIN DASAR KOMPONEN-KOMPONEN DAN PERHITUNGAN PRODUKSI 8 F PADA FASILITAS TARGET SIKLOTRON DECY-3. Suatu desain dasar dari komponen-komponen fasilitas target air produksi radioisotop PET untuk siklotron DECY -3 telah dilakukan. Desain komponen dilakukan pada jenis material dan ukuran-ukuran komponen dengan mengacu pada desain fasilitas-fasilitas yang telah ada. Dari desain tersebut dan dengan menggunakan spesifikasi energi proton 3 MeV dan arus berkas proton 40 µa kemudian dihitung yield 8 F, diperoleh hasil volume target air sebesar,57 ml dan yield 8 F sebesar 54 mci/µa pada iradiasi jam. Hasil desain dan perhitungan yield tersebut jika dibandingkan dengan operasi dari fasilitas lainnya menunjukkan nilai yang layak. Kata kunci : siklotron, fasilitas target, desain komponen, perhitungan yield, radiosotop PET, 8 F ABSTRACT BASIC DESIGN OF COMPONENTS AND 8 F PRODUCTION CALCULATION AT DECY-3 CYCLOTRON TARGET FACILITY. A basic design of components of a water target facility produces PET radioisotope for cyclotron DECY-3 has been performed. The design of components was done on type of material and size of the components based on design of facilities already exist. Based on the design and by using the specification of 3 MeV energy of protons and proton beam current of 40 µa then was calculated yield of 8 F, and obtained results are a target volume of.57 ml and 8 F yield of 54 mci/µa at hour irradiation. Results of the components design and the yield calculation show feasible values if compared with other facilities. Keywords: cyclotron, target facility, components design, yield calculation, PET radiosotope, 8 F PENDAHULUAN R adioisotop 8 F merupakan salah satu diantara radioisotop-radiosotop untuk Positron Emission Tomography (PET). Produksi radioisotop dilakukan menggunakan akselerator energi rendah seperti jenis baby cyclotron penghasil proton, di mana energi proton berkisar antara 0 hingga 20 MeV dan arus berkasnya 20 hingga 00 µa[]. Kegiatan litbang desain dan konstruksi siklotron DECY-3 direncanakan dapat menghasilkan berkas proton yang dapat untuk menghasilkan radioisotop 8 F. Karakteristik berkas proton harus dapat dibuktikan menghasilkan radioisotop 8 F, hasil dari penembakan proton pada target H 8 2 O melalui reaksi 8 O(p,n) 8 F. Reaksi nuklir 8 O(p,n) 8 F terjadi pada daerah energi beberapa MeV hingga beberapa belas MeV, dengan puncak tampang lintang reaksi pada 7-8 MeV[2]. Kuantitas radioisotop yang dihasilkan sebesar yang layaknya untuk keperluan diagnostik dengan teknik PET di suatu rumah sakit. Untuk mencapai itu, terlebih dahulu perlu dilakukan desain tentang fasilitas target sebagai sarana untuk terjadinya reaksi nuklir pembentukan radiosotop melalui iradiasi dengan partikel proton berenergi tinggi. Dalam pembentukan 8 F pada target siklotron, sebagai target iradiasi adalah H 2 O dengan pengkayaan 8 O lebih dari 90%. Untuk mendesain suatu fasilitas target perlu ditentukan karakteristik komponen pada fasilitas tersebut yang menyangkut material dan besarannya. Parameter acuan untuk menentukan karakteristik tersebut adalah energi dan arus berkasnya sebesar berturur-turut 3 MeV dan 40 µa yang sesuai desain detil siklotron DECY-3[3]. Dari karakteristik komponen dan parameter acuan tersebut selanjutnya dihitung yield 8 F yang diperoleh untuk menilai kelayakan dari desain fasilitas tersebut. TATA KERJA. Ditentukan material dan besaran komponenkomponen sistem target dengan melakukan kajian terhadap fasilitas yang telah ada. 2. Dari besaran-besaran komponen target, dihitung degradasi energi proton mulai masuk ke sistem target sebesar 3 MeV hingga masuk ke medium target air. Untuk perhitungan ini digunakan program basis data untuk stopping power PSTAR[4].

2 38 ISSN Dari energi proton yang masuk kedalam target air, dihitung jangkau proton di dalam air dengan menggunakan program PSTAR. Data jangkau digunakan untuk menentukan panjang wadah bejana target yang akhirnya juga ditentukan volume target tersebut. 4. Dari parameter-parameter energi dan arus berkas proton ketika masuk ke medium target serta densitas material target maka yield radionuklida 8 F dari hasil reaksi 8 O(p,n) 8 F dihitung dengan menggunakan formulasi[5]: λ t NA Eth ( e ) E 8 6,25.0 I Y = z M Ei de ρ () di mana I besar arus proton, z nomor muatan proton =, λ tetapan peluruhan radioaktif 8 F = 0,378/jam, t lama waktu iradiasi, N A bilangan Avogadro = 6,022 x 0 23 atom/mol, ρ densitas massa target H 2 O diperkaya 8 0 = 97%, M nomor massa atom target 8 O = 8 gr/mol, energi ambang reaksi nuklir = 2,5 MeV, energi datang partikel penembak, tampang lintang reaksi nuklir pada energi E dan de ρ stopping power partikel penembak dalam material target. Dengan memasukkan nilai-nilai tersebut dan dengan memasukkan faktor pengkayaan 97% serta dengan menuliskan faktor waktu pertumbuhan aktivitas λ t A = ( e ) dan faktor aktivitas jenuh Eth A2 = E, persamaan () dapat ditulis Ei ( de ) ρ kembali menjadi: Y = (2) 4 2,028 0 A A2 5. Dari hasil perhitungan yield tersebut, kemudian dilakukan perbandingan dengan hasil pada fasilitas lainnya untuk menilai kelayakan desain komponen-komponen fasilitas target. HASIL DAN PEMBAHASAN Material dan Besaran Komponen Target Berkas ion yang diekstraksi dari siklotron diarahkan ke medium target H 2 O berturut-turut melewati foil vacuum window titanium, gas helium pendingin foil, kolimator penentu ukuran berkas, foil target titanium. Skema dari sistem target ditunjukkan pada Gambar. Sistem target tersebut secara prinsip dapat dideskripsikan sebagai berikut [6] : Bodi target Bodi target berfungsi sebagai rumah untuk bejana wadah target, foil-foil jendela, yang terhubung dengan beam port pada dinding siklotron. Bodi juga terhubung dengan aliran pendingin untuk mengambil sisa panas dari sistem. Bodi target biasanya dikonstruksi dari bahan-bahan aluminium, titanium, nikel, tantalum dan perak, yang sifat-sifatnya ditunjukkan pada Tabel. Gambar. Skema konstruksi sistem target.

3 ISSN Tabel. Sifat material untuk bodi target. Sifat Al Ti Ni Nb Ta Ag Konduktivitas termal (W.m -.K - ) 67 2,9 90,9 53, Titik leleh ( 0 C) Kemuliaan kimia Buruk Baik Buruk Bagus Bagus Baik Kapasitas panas (J.mol -.K - ) Karena bodi target tidak terkena tembakan langsung berkas proton maka faktor titik leleh tidak menjadi pertimbangan. Bodi target juga tidak bersentuhan dengan medium target sehingga faktor kemuliaan kimia tidak penting menjadi pertimbangan. Nilai kapasitas panas keenam material hampir sama sehingga pilihannya bergantung pada faktor konduktivitas termal. Semakin tinggi faktor ini akan semakin cepat dalam pembuangan panasnya. Secara teoritik perak adalah pilihan terbaik, akan tetapi faktor biaya menjadikan aluminium menjadi pilihan yang lebih realistik. Saluran berkas proton Besaran saluran berkas ditentukan oleh diameter berkas proton yang mengacu pada beberapa acuan karena belum ada data perhitungan sendiri. Dari acuan yang ada disebutkan bahwa diameter berkas proton yang menuju target sebanyak 90% berada pada area berdiameter 2 cm[7,8]. Atas dasar acuan tersebut maka diameter saluran berkas disini ditetapkan 3 cm. Saluran berkas tidak terkena tembakan proton langsung, tidak bersentuhan dengan bahan kimia dan harus cukup menjaga kevakuman, Untuk itu materialnya dipilih yang cukup untuk mencegah penetrasi gas. Material aluminium dengan tingkat kepejalan tinggi cukup untuk keperluan ini. Foil vakum dan foil target Komponen ini berfungsi untuk penyekat di antara ruang vakum siklotron dengan ruang bejana target yang bertekanan lebih tinggi. Pada desain ini digunakan foil ganda yang keduanya didinginkan oleh aliran fluida pendingin di antara kedua foil. Jadi dari segi mekanik harus cukup kuat untuk menahan beda tekanan antara ruang vakum 0-6 Torr dan medium target di dalam bejana pada tekanan kira-kira 8 bar[6]. Foil juga harus cukup kuat untuk memungkinkan partikel penembak menembusnya. Material foil ini yang paling sering digunakan adalah havar, aluminium, niobium dan titanium, yang sifatsifatnya ditunjukkan pada Tabel 2. Ketebalan foil antara 25 hingga 50 µm. Foil-foil ditembus langsung oleh berkas proton sehingga hal-hal yang menjadi pertimbangan utama dalam memilih material adalah stopping power yang kecil, titik leleh yang tinggi kekuatan tekan yang tinggi. Dengan melihat data pada Tabel 2 maka pilihannya adalah titanium, havar dan niobium. Dari ketiga material tersebut titanium menjadi pilihan karena stopping power yang lebih rendah, titik leleh yang tinggi dan material yang lebih popular sehingga akan lebih mudah diperoleh. Tabel 2. Sifat material untuk foil. Sifat Al Ti Havar Nb Konduktivitas termal (W.m -.K - ) 67 6,4 4,7 53,7 Titik leleh ( o C) Densitas massa (g/cm 3 ) 2,7 4,5 8,3 8,6 Stoping power (kev/µm) untuk 0 MeV proton 9,2 3,5 24,2 2,2 Kekuatan tarik pada 25 o C (Mpa)

4 40 ISSN Kolimator Kolimator akan menentukan tampang berkas yang mengenai target. Bentuknya biasanya ellips yaitu sesuai dengan bentuk berkas setelah keluar dari siklotron yang mempunyai lebar vertikal yang sedikit lebih dari pada lebar horizontal. Kolimator hanya terkena berkas proton yang kecil sehingga titik leleh tidak menjadi faktor utama, sehingga material aluminium cukup memadai. Diameter dari kolimator ditetapkan 2 cm yaitu sesuai dengan diameter berkas proton yang menuju target yang sebanyak 90% berada pada area berdiameter 2 cm[7,8]. Fluida Pendingin Fluida ini untuk untuk mendinginkan foil (pada model foil ganda) dan bodi target. Pendinginan untuk foil digunakan gas helium karena viskositas yang rendah dan tidak menjadi radioaktif bila kena berkas proton. Bejana Target Suatu bejana yang berisi medium target, terbuat dari logam mulia seperti perak, titanium, niobium atau tantalum. Dengan menganalisis sifat-sifat material seperti ditunjukkan pada Tabel maka perak menjadi pilihan terbaik. Ukuran diameter bejana dibuat sama dengan diameter kolimator yaitu 2 cm. Panjang dari bejana ditentukan sebesar lebih besar sedikit dari panjang jangkau proton yang masuk. Penentuan jangkau proton diperoleh dari perhitungan energi proton yang masuk dengan terlebih dahulu menghitung degradasi energi proton. Perhitungan Degradasi Energi Proton Perhitungan degradasi proton setelah masuk ke material foil dan pendingin helium dilakukan dengan formulasi: Energi keluar = Energi awal [stopping power de densitas material (ρ) ρ ketebalan material (d)] a. Proton dengan energi awal proton 3 MeV yang masuk ke dalam foil vakum titanium ketebalan 30 µm : Energi masuk = 3 MeV; de = 24,35 MeVcm 2 /g; ρ ρ = 4,5 g/cm3 dan d = cm. Energi keluar = 3 MeV (24,35 4, ) MeV = 3 MeV - 0,33 MeV = 2,67 MeV. b. Energi proton 2,67 MeV yang masuk ke fluida gas helium sepanjang 0,5 cm: Energi masuk = 2,67 MeV; ρ de = 37,5 MeVcm 2 /g ; ρ =, g/cm3 dan d = 0,5 cm. Energi keluar = 2,67 MeV (37,5, ,5) MeV = 2,67 MeV - 0,003 MeV = 2,667 MeV. c. Proton 2,67 MeV yang masuk ke foil target 30 µm : Energi masuk = 2,667 MeV; ρ de = 24,35 MeV cm 2 /g ; = 4,5 g/cm3 dan d = cm. Energi keluar = 2,667 MeV (24,35 4, ) MeV = 2,667 MeV - 0,33 MeV = 2,34 MeV. Jadi energi proton yang awalnya 3 MeV setelah masuk ke foil vakum, pendingin gas helium dan foil target energinya menjadi 2,34 MeV dan mencapai target air. Jangkau Proton dan Ukuran Target Air Proton 2,34 MeV yang masuk ke dalam air dengan densitas ρ cm 3 /gr akan diserap energi hingga habis sejauh jangkau proton. Perhitungan jangkau proton yang dilakukan dengan program PSTAR hasilnya adalah bahwa untuk energi proton 2,34 MeV jangkau di target air sebesar,8 mm. Kedalaman sebesar 3 mm sebenarnya sudah cukup aman, tetapi dengan pertimbangan kemudahan konstruksi untuk desain ini ditetapkan kedalaman target 5 mm atau 0,5 cm. Kedalaman target dibuat 0,5 cm juga memungkinkan sistem target dapat diuji di fasilitas siklotron untuk produksi 8 F yang energi protonnya hingga 8 MeV, karena dengan energi 20 MeV jangkau proton di dalam air sebesar 0,38 cm[9]. Diameter target diambil sama dengan diameter kolimator yaitu 2 cm, jadi volume target adalah,57 ml. Nilai ini cukup layak jika dibandingkan dengan yang ada di fasilitas target air untuk produksi 8 F di fasilitas-fasilitas lain yang telah ada. Misalnya fasilitas produksi 8 F di rumah sakit MRCCC Siloam Jakarta yang menggunakan siklotron proton 8 MeV volume targetnya sebesar 2,4 ml[0], dan pada fasilitas serupa di Wattanosoth Hospital Bangkok volume targetnya sebesar 2,6 ml yang menggunakan berkas proton 8,7 MeV[].

5 ISSN Hasil Perhitungan Yield 8 F Untuk menghitung yield 8 F digunakan persamaan (2) dengan terlebih dahulu menghitung faktor waktu pertumbuhan aktivitas A dan faktor aktivitas jenuh A 2. Untuk waktu iradiasi 20 menit hingga 20 menit, nilai A ditunjukkan pada Tabel 3. Selanjutnya dihitung A 2 mulai dari energi ambang reaksi = 2,5 MeV hingga energi proton masuk ke target air = 9,5 MeV (sesuai perhitungan di atas), dengan menggunakan nilai tampang lintang reaksi σ(e) seperti pada Tabel 4 dan nilai stopping power de ρ proton pada material air, datanya diambil dari perhitungan program PSTAR seperti pada Tabel 5. Tabel 3. Nilai Faktor Waktu Pertumbuhan Aktivitas A. Waktu iradiasi t, menit A Hasil perhitungan. E ( de ) ρ MeV dicantumkan pada Tabel 6. 0,8 0,72 0,222 0,35 0,530 untuk E = 0,5 Tabel 4. Data tampang lintang reaksi dari 8 O(p,n) 8 F [2]. Energi, MeV σ(e), Energi, 0-27 cm 2 MeV σ(e), Energi, 0-27 cm 2 MeV σ(e), 0-27 cm 2 2,5 8,30 8, ,5 74,0 3,0 33,4 8,5 26 4,5 63,0 3,5 44,4 9,0 94 5,0 58,0 4,0 99 9,5 73 5,5 54,0 4,5 82 0,0 53 6,0 50,9 5,0 50 0,5 36 6,5 47,8 5,5 349,0 2 7,0 45,0 6,0 299,5 08 7,5 42,5 6, ,0 97,0 8,0 40,3 7,0 28 2,5 88,0 9,0 36,4 7, ,0 80,0 9,5 34,7

6 42 ISSN Tabel 5. Data stopping power proton pada air[4]. Tabel 6. Hasil perhitungan ( de ) ρ. E untuk E = 0,5 MeV. Energi proton, MeV ( de ) ρ gr. E, Energi proton, MeV ( de ) ρ gr. E, 2,5 3 3,5 4 4,5 5 5,5 6 0, , , , , , , , ,5 7 7,5 8 8,5 9 9,5 0 2,5 22, , , , , , , , ,

7 ISSN Eth σ ( E ) Dari Tabel 6 diperoleh A 2 = E E. = i de ρ 36, gr. Nilai yield 8 F dari persamaan () diperoleh dengan memasukkan A dari Tabel 3 dan A 2 untuk arus proton 30 µa dan waktu iradiasi 20 hingga 20 menit pada saat EOB (End Of Bombardment) dicantumkan pada Tabel 7. Tabel 7. Hasil Perhitungan Yield 8 F. Waktu iradiasi t, Yield 8 F menit GBq mci mci/µa ,62 32,94 42,55 60,39 0,60 60,74 890,4 48,85 630, ,07 20,36 29,67 38,20 54,48 9,43 Perbandingan dengan hasil yang diperoleh pada operasi fasilitas produksi 8 F: 6. Operasi siklotron Eclipse di Rumah Sakit Kanker Dharmais dengan energi proton MeV dan arus 30 µa waktu iradiasi 20 menit menghasilkan 394,96 mci pada saat EOB[3]. Hasil operasi Eclipse lebih kecil karena hasil perhitungan dalam makalah ini digunakan siklotron energi proton 3 MeV. 7. Siklotron Scanditronix MC 7 yang dioperasikan dengan waktu iradiasi 20 menit dan arus proton 45 µa dihasilkan yield pada saat EOB sebesar 82 mci/µa[4]. Perhitungan dalam makalah ini sebesar 9,43 mci/µa yang sedikit lebih besar. 8. Dalam publikasi IAEA tentang pedoman desain fasilitas dan produksi FDG dengan siklotron disebutkan bahwa dengan energi proton 0-3 MeV dan iradiasi satu jam dapat diperoleh 60 mci/µa [ 8 F] fluoride[5]. Dalam makalah ini diperoleh 54,48 mci/µa 8 F. Dari kedua pembanding pertama diperoleh data bahwa perhitungan dalam desain ini menghasilkan yield yang masih cukup dapat diterima. Jika dibandingkan dengan pembanding pertama, hasil desain ini lebih besar karena dalam desain ini menggunakan proton 3 MeV. Sedangkan jika dibandingkan dengan pembanding ketiga hasil desain ini lebih kecil karena energi protonnya yang lebih kecil. Pada pembanding ketiga (pedoman IAEA) digunakan energi proton yang hampir sama dengan yang digunakan dalam desain ini tetapi yield pada desain ini sedikit lebih kecil dengan prosentase 90%. Ini berarti bahwa jika konstruksi DECY-3 akan dilakukan sertifikasi dari IAEA masih perlu sedikit peningkatan karakteristik dari komponen-komponen fasilitas target dari desain ini. Peningkatannya dapat dilakukan dengan menaikkan energi proton sewaktu masuk ke target air. Ini dapat dilakukan dengan mengurangi ketebalan foil titanium sepanjang masih cukup tahan dalam menyekat beda tekanan. KESIMPULAN Desain dasar dari komponen-komponen fasilitas target untuk produksi 8 F telah dilakukan dengan material aluminium untuk bodi target, saluran berkas dan kolimator. Untuk foil penyekat vakum dan penyekat target digunakan titanium yang didinginkan dengan fluida gas helium. Untuk bejana target digunakan material perak. Dengan ketebalan kedua foil penyekat 30 µm dan panjang bejana gas helium 0,5 cm, energi proton turun dari 3 MeV menjadi 2,34 MeV ketika mencapai target air. Dengan energi sebesar itu diperoleh perhitungan yield 8 F sebesar 54,48 mci/µa untuk operasi satu jam. Jika dibandingkan dengan fasilitas yang lainnya hasil ini cukup dapat diterima, dan jika dibandingkan dengan pedoman IAEA hasil ini bernilai 90%. UCAPAN TERIMA KASIH Ucapan terima kasih disampaikan kepada Kepala Pusat Sains dan Teknologi Akselerator (Ka. PSTA) dan Kepala Bidang Fisika Partikel (Kabid BFP) yang telah menganggarkan adanya dana untuk Kegiatan Litbang Desain Siklotron Proton 3 MeV Untuk Produksi Radioisotop pada tahun 204 yang di dalamnya termasuk kegiatan Kajian Target Untuk Produksi Radioisotop 8 F pada Siklotron. Ucapan terima kasih juga disampaikan kepada Sdri Suharni S.Si. dan Drs. Hari Suryanto yang telah memberikan informasi-informasi berkaitan dengan sistem target. Kepada penilai dari Komisi Pembina Jabatan Fungsional PSTA juga saya ucapkan terima kasih atas hasil koreksi dari makalah ini. DAFTAR PUSTAKA. Jensen M., Particle Accelerators for PET Radionuclides, Nuclear Medicine Review 202, 5, Suppl. C: C9 C /NMR Copyright 202 Via Medica ISSN Experimental Nuclear Reaction Data (EXFOR) Data base Version of October 07, 204, Nuclear

8 44 ISSN Data Center IAEA Software Version of Anonim, Desain Detil Siklotron Proton 3 MeV Untuk Produksi Radiosotop, Pusat Teknologi Akselerator dan Proses Bahan BATAN, Berger M.J., Coursey J.S., Zucker M.A. and Chang J. Chang, Stopping Power and Range Tables for Electrons, Protons, and Helium, Access the Data Online: 2005, NIST, Physical Measurement Laboratory, gov/pml/data/star/. 5. Saied B.M., Production of Medically Radionuclide 23 I Using p, d and 4 He Particles Induced Reactions, International Journal of Physics and Research (IJPR) ISSN Vol. 3, Issue 2, Jun 203, IAEA RADIOISOTOPES AND RADIO- PHARMACEUTICALS SERIES No. 4, Cyclotron Produced Radionuclides: Operation and Maintenance of Gas and Liquid Targets, INTERNATIONAL ATOMIC ENERGI AGENCY VIENNA, Sysoev D., Zaytsev V., Mostova M, et al, High Efficiency (F-8) Fluoride Target System for Efremov Institute CC-8/9 Cyclotron, Proceedings of RUPAC202, Saint - Petersburg, Russia, Sansaloni F., Lagares J.I., Arce P., et al, Characterization of the Proton Beam from an IBA Cyclone 8/9 with Radiochromic Film EBT2, The 4th International Workshop on Targetry and Target Chemistry (WTTC4) was held in Playa del Carmen, Mexico, August 26-29, 202 p Kambali I., Heryanto T., Rajiman, Ichwan S., Reliability Study of the Liquid Target Chamber for 8 F Production at the BATAN s Cyclotron Facilities, Atom Indonesia Vol. 37 No. (20)7. 0. Kusuma A., Toloh R.A., Suryanto H., Pengoperasian Cyclone 8/9 MeV Untuk Produksi Radionuklida 8 F Dalam Penyiapan Radiofarmaka FDG Di Rumah Sakit MRCCC Jakarta, Prosiding Pertemuan dan Presentasi Ilmiah Teknologi Akselerator dan Aplikasinya Vol. 4, November, 202 p 20.. Ruangma A., FDG-PET and FDG production at Wattanosoth Hospital, The Bangkok Medical Journal Vol. 5; February, 203 p Zerkin, V., Experimental Nuclear Reaction Data (EXFOR. Database Version of IAEA, February 26, Listiawadi F.D., Huda N., Suryanto H., et al, Produksi Radionuklida Fluor-8 Untuk Penandaan Radiofarmaka 8 FDG Menggunakan Siklotron Eclipse Di Rumah Sakit Kanker Darmais, Prosiding Pertemuan dan Presentasi Ilmiah Teknologi Akselerator dan Aplikasinya Vol. 5, Oktober, 203 p Siikanen J., Ohisson T., Medema J., et al, A Niobium Water Target for Routine Production of [ 8 F] Fluoride With a MC 7 Cyclotron, Journal of Applied Radiation and Isotopes Vol 72, February, 203 pp Anonim, Cyclotron Produced Radionuclides: Guidance On Facility Design And Production Of [ 8 F] FDG, IAEA Radioisotopes and Radiopharmaceuticals Series No. 3 OSE (FDG), IAEA, 202. TANYA JAWAB Rasi Prasetio Target menggunakan H 2 8 O untuk diubah menjadi 8 F. Secara kimia, dalam bentuk senyawa apa 8 F itu? Hasil isotop 8 F yang terbentuk didalam sampel target air akan dipisahkan dari air tersebut dengan dibentuk senyawa fluoride misalnya sodium fluoride (Na 8 F) yang kemudian dipisahkan dari air. Proses selanjutnya adalah pembentukan senyawa radiofarmaka dalam bentuk FDG (Fluoro Deoxy Glucose). Frida ID. Apa perbedaan desain target yang dibuat pak dengan yang didesain oleh pak Hari Suryanto dan ibu Suharni? Desain yang dibuat oleh Hari Suryanto (PTRR) menggunakan pendinginan untuk foil-foil dari udara, sedangkan dalam desain ini menggunakan pendinginan gas helium. Dengan pendinginan gas helium tidak berpotensi menimbulkan gas radioaktif. Darsono Mengapa pendinginan menggunakan gas He 4 2 teknis, menggapa tidak menggunakan gas dingi dari He cair. Sebaiknya perhitungan yield pakai integral.

9 ISSN Pendinginan kedua foil menggunakan gas helium untuk memperkecil kehilangan energi proton sewaktu melewati medium pendingin. Jika menggunakan pendingin helium cair pasti akan lebih banyak energy proton yang hilang sewaktu melewati medium ini karena densitasnya yang lebih besar. Jika sudah didapatkan program untuk mengkonversi data-data numerik menjadi bentuk fungsi matematik, maka hal tersebut akan dicoba dilakukan. Jadigia Ginting Sampel isotop air apakah ditaruh dalam ampul? Dan hasil tembakan proton apakah melalui pemisahan lagi. Sampel isotop air H 2 8 O sewaktu penembakan dengan air ditempatkan dalam suatu bejana berukuran 2 ml, jadi bukan dalam suatu ampul. Transfer sampel air tersebut dari fasilitas proses pemisahan kimia melalui dorongan gas helium. Hasil tembakan sampel oleh proton yaitu isotop 8 F kemudian dipisahkan dari sampel H 2 8 O.