PREDIKSI SECARA TEORI AKTIVITAS
|
|
- Hendra Iskandar
- 7 tahun lalu
- Tontonan:
Transkripsi
1 PREDIKSI SECR TEORI KTIVITS 8 F DRI HSIL REKSI 8 O(p,n) 8 F PD BEBERP SIKLOTRO EDIK Hari Suryanto *), Silakhuddin **) *) Pusat Radiosotop dan Radiofarmaka BT, Kawasan PUSPIPTEK Serpong, Tangerang Selatan. hari.suryanto@yahoo.com **) Pusat Teknologi kselerator dan Proses Bahan BT, Jl. Babarsari Kotak Pos 60 YK BB, Yogyakarta. BSTRK PREDIKSI SECR TEORI KTIVITS 8 F DRI HSIL REKSI 8 O(p,n) 8 F PD BEBERP SIKLOTRO EDIK. Telah dilakukan perhitungan secara teori untuk menentukan kapasitas produksi 8 F dari hasil reaksi 8 O(p,n) 8 F dari beberapa siklotron medik. Siklotron medik (baby cyclotron) yang dimaksud di sini adalah siklotron yang mempunyai jangkauan energi antara 7,5 ev sampai dengan 8 ev. Hasil yang diperoleh dari perhitungan tersebut diharapkan dapat digunakan untuk memprediksi aktivitas 8 FDG(2-8 F fluoro-2-deoxy-dglucose) yang akan dihasilkan. Di samping itu juga diharapkan dapat digunakan sebagai gambaran awal bagi calon pengguna siklotron dalam memilih siklotron sesuai dengan kapasitas produksi yang diperlukan. Dari perhitungan yang diperoleh, kapasitas produksi 8 F dari reaksi 8 O(p,n) 8 F yang terbesar adalah yang dihasilkan dari siklotron yang mempunyai energi berkas proton sebesar 8 ev. Besarnya aktivitas 8 F yang diperoleh sekitar 2900 mci untuk arus berkas 40 µ dan lama iradiasi jam, sedang untuk siklotron yang mempunyai energi berkas berturut-turut 3 ev, ev, 0 ev, 9 ev dan 7,5 ev untuk kondisi operasi siklotron yang sama, mempunyai kapasitas produksi sebesar berturut-turut sekitar 2300 mci, 2000 mci, 800 mci, 600 mci dan 200 mci atau berturut-turut sekitar 80%, 70%, 6%, 55% dan 4% bila dibandingkan dengan kapasitas produksi dari siklotron yang mempunyai energi berkas proton 8 ev. Kata Kunci: aktivitas 8 F, siklotron medik BSTRCT THE THEORETICL PREDICTIO OF 8 F CTIVITY FRO THE RECTIO OF 8 O (p, n) 8 F FOR SOE EDICL CYCLOTROS. The theoretical calculations to determine the production capacity of 8 F from the reaction of 8 O (p, n) 8 F for some medical cyclotrons have been carried out. The medical cyclotron (baby cyclotrons) meant here is the cyclotron which has the energy range between 7.5 ev to 8 ev. The results of these calculations are expected to be used to predict the resulted activity of 8 FDG(2-8 F fluoro-2-deoxy-dglucose). In addition, the result of these calculations is also expected to be used as an initial overview for prospective users to choose the cyclotron in accordance with the required production capacity. From the calculation obtained the biggest production capacity of 8 F from the reaction of 8 O (p, n) 8 F is generated by the cyclotron which has proton beam energy of 8 ev. The amount of 8 F activity which obtained is about 2,900 mci for the proton beam current of 40 µ and the irradiation time of hour. While for the cyclotron which has the proton beam energy of 3 ev, ev, 0 ev, 9 ev and 7.5 ev respectively, for the same operating conditions, has a 8 F production capacity of about 2300 mci, 2000 mci, 800 mci, 600 mci and 200 mci respectively, or about 80%, 70%, 6%, 55% and 4% respectively, compared with the production capacity of the cyclotron which has proton beam energy of 8 ev. Keywords: 8 F activity, medical cyclotrons PEDHULU S ebuah era baru diagnosis kedokteran nuklir di Indonesia telah dimulai dengan teknologi Positron Emission Tomography (PET). Teknologi PET ini tidak dapat dipisahkan dengan teknologi siklotron, karena radionuklida pemancar positron yang digunakan dalam pencitraan PET dihasilkan dari suatu reaksi nuklir dari penembakan partikel bermuatan yang dipercepat dengan menggunakan siklotron. Siklotron itu sendiri dalam aplikasi medis, menurut Wolf dan Jones [], dapat diklasifikasikan menjadi tiga tingkatan (level) yaitu tingkat pertama adalah siklotron yang mempunyai energi di bawah 0 ev yang dapat mempercepat poton dan deuteron, tingkat kedua adalah PREDIKSI SECR TEORI KTIVITS 8 F DRI HSIL REKSI 8 O(p,n) 8 F PD BEBERP SIKLOTRO EDIK siklotron yang mempunyai energi di bawah 20 ev dan dapat mempercepat proton atau partikel lain dan tingkat ketiga adalah siklotron yang mempunyai energi diatas 20 ev dan dapat mempercepat proton atau partikel lain. Siklotron tingkat pertama dan tingkat kedua sangat sesuai untuk keperluan produksi radionuklida untuk keperluan pencitraan PET. Siklotron jenis ini sering disebut sebagai baby cyclotron atau siklotron medik (medical cyclotron) []. Untuk produksi radionuklida dengan siklotron medik ini, partikel seperti proton ataupun deuteron yang telah dipercepat kemudian ditembakkan pada bahan target yang cocok untuk menghasilkan radionuklida pemancar positron. Radionuklida pemancar positron 53
2 tersebut dapat dihasilkan dari reaksi-reaksi (p, α), (p, n), (p,2n), (p,4n) atau (d, n) [-3]. Radionuklida yang cocok untuk digunakan dalam keperluan medik ini adalah radionuklida berumur paro pendek. Dalam cara produksinya, radionuklida yang dihasilkan dari siklotron ini dapat dikelompokkan menjadi dua kelompok yaitu kelompok pertama adalah radionuklida yang berasal dari turunan (peluruhan) radionuklida lain dan kelompok kedua adalah radionuklida berasal dari reaksi langsung. Yang termasuk kelompok pertama seperti misalnya 20 Tl (T /2 = 73,06 jam) berasal dari peluruhan 20 Pb dari reaksi nuklir 203 Tl (p,3n) 20 Pb 20 Tl dan 23 I (T /2 =,2 jam) berasal dari peluruhan 23 Xe dari reaksi nuklir 24 Xe (p,pn) 23 Xe 23 I [4]. Kedua radionuklida ter-sebut merupakan radionuklida pemancar gamma (gamma emitters). Demikian juga radionuklida 68 Ge (T /2 = 270,8 hari) berasal dari peluruhan 68 Ga dari reaksi nuklir 69 Ga(p,2n) 68 Ga 68 Ge dan radionuklida 82 Sr (T /2 = 25,55 hari) berasal dari reaksi nuklir 85 Rb(p,4n) 82 Rb 82 Sr. Kedua radionuklida tersebut merupakan radionuklida pemancar positron (positron emitters) [4]. Untuk keperluan produksi radionuklida kelompok pertama ini memerlukan energi proton antara 20 hingga 70 ev atau menggunakan siklotron tingkat ketiga, sedang radionuklida kelompok kedua adalah juga merupakan radionuklida pemancar positron, seperti C (T /2 = 20,39 menit) dapat berasal dari reaksi nuklir 4 (p,α) C, 3 (T /2 = 9,96 menit) dapat berasal dari reaksi nuklir 6 C(p,α) 3, 5 O (T /2 = 2,04 menit) dapat berasal dari reaksi nuklir 5 (p,n) 5 O, atau 4 (d,n) 5 O dan 8 F (T /2 =09,8 menit) dapat berasal dari reaksi nuklir 8 O(p,n) 8 F. Kelompok kedua ini dapat diproduksi dengan menggunakan baby cyclotron karena hanya memerlukan energi proton dalam kisaran antara 7 sampai dengan 9 ev [4]. Spesifikasi berkas proton suatu siklotron ditandai dengan 2 parameter operasi utama yaitu besarnya arus dan energi berkas proton. rus berkas proton pada umumnya dapat mencapai lebih dari 50 µ. Fasilitas siklotron untuk PET biasanya menggunakan siklotron tingkat pertama atau tingkat kedua (baby cyclotron) yang mempunyai spesifikasi energi berkas proton yang berbeda-beda yaitu diantaranya adalah 7,5 ev, 9, ev, 0 ev, ev, 3 ev dan 8 ev. Pada makalah ini disajikan hasil perhitungan yield radionuklida yang diperoleh dari siklotron jenis baby yang didedikasikan untuk produksi FDG. Hasil yang diperoleh dari perhitungan tersebut diharapkan dapat dipakai untuk memprediksi aktivitas FDG yang akan dihasilkan dan sekaligus sebagai gambaran awal bagi calon pengguna siklotron dalam menentukan pilihan siklotron berdasarkan tingkat energi dan arus berkas proton yang dihasilkan untuk menentukan kapasitas produksinya. TT KERJ Dalam makalah ini dilakukan perhitungan aktivitas 8 F dari reaksi 8 O(p,n) 8 F dengan energi proton bervariasi antara 7,5 ev sampai dengan 8 ev. Siklotron diasumsikan beroperasi dengan arus berkas proton yang sebesar berturut-turut µ, 0 µ, 20 µ, 30 µ dan 40 µ, kemudian diiradiasikan pada target air diperkaya 8 O dengan pengkayaan 97%. Lama iradiasi dari 0 menit sampai dengan 20 menit (2 jam). Perhitungan aktivitas 8 F ini dilakukan tepat setelah berakhirnya iradiasi (activity at end of irradiation = EOI ). Perhitungan aktivitas FDG pada akhir sintesa (activity at end of synthesis = EOS ) juga disajikan dengan mengambil ratio EOS / EOI = 0,5. Perhitungan ktivitas 8 F dari Reaksi 8 O(p,n) 8 F ktivitas radionuklida 8 F yang dihasilkan dari reaksi 8 O(p,n) 8 F secara teoritis dapat ditentukan dengan formulasi [5] t ( e ) Y = φ. () dx dengan Y adalah aktivitas 8 F yang dihasilkan, adalah banyaknya partikel bermuatan penembak per satuan waktu, λ adalah tetapan peluruhan radioaktif dari radionuklida yang dihasilkan, t adalah lama waktu penembakkan, adalah bilangan vogadro, adalah rapat massa target, adalah nomor massa atom target, adalah energi ambang reaksi nuklir, adalah energi datang dari partikel penembak, adalah tampang lintang reaksi nuklir pada energi E dan, adalah stopping power partikel dx penembak dalam material target. Suku ( e ) t dari persamaan () dinamakan faktor waktu pertumbuhan sedangkan suku adalah faktor aktivitas jenuh. Secara ( ) dx praktis, beberapa konversi dari suku-suku dalam persamaan () dapat dimodifikasi sebagai berikut: Prosiding Pertemuan dan Presentasi Ilmiah Teknologi kselerator dan plikasinya Vol. 5, Oktober 203 :
3 . ilai φ dapat dikonversi kedalam besaran arus partikel bermuatan yaitu menjadi 8 6,25 0 Φ = (2) dengan I adalah arus partikel bermuatan penembak dan Z adalah nomor muatan partikel bermuatan tersebut. 2. Suku ( ) dx penjumlahan secara diskrit menjadi dapat diubah dalam bentuk ( dx) E (3) dengan E adalah step energi dari data tampang lintang reaksi nuklir dan stopping power yang diambil, dan besarnya E ini tergantung dari data yang tersedia. Dengan demikian maka persamaan () dapat dituliskan kembali menjadi 6,25 0 Y = 8 I t ( e ) ( dx) E. (4) HSIL D PEBHS ktivitas radionuklida 8 F dari reaksi nuklir 8 O(p,n) 8 F, dihitung dengan menggunakan persamaan (4) dan menggunakan parameter-parameter sebagai berikut:. I adalah arus proton, yang dalam perhitungan ini diambil antara µ sampai dengan 40 µ ( 0-6 sampai dengan ), 2. λ adalah tetapan peluruhan dari 8 F yang besarnya 0,0063 per menit = 0,378 per jam, 3. t adalah lama iradiasi, ditetapkan mulai dari 0 menit sampai dengan 20 menit (⅙ jam sampai dengan 2 jam), 4. adalah bilangan vogadro, yang nilainya sama dengan 6, per mol, 5. adalah kerapatan massa atom 8 O dalam air. Jika digunakan air diperkaya produk ISOFLEX, dengan pengkayaan 97% maka nilai adalah 0,97 gr/cm 3 [6], 6. nomor massa 8 O yaitu 8, 7. E th energi proton ambang reaksi nuklir terkait sebesar 2,5 ev, 8. E i energi datang dari proton yang akan diambil sebesar 7,5; 9; 0; ; 3 dan 8 ev, 9. σ(e) adalah tampang lintang reaksi nuklir pada energi E (dari data base IE), 0. ( dx) stopping power proton pada material air diambildari perhitungan program SRI, dan. E, diambil 0,5 ev. Dengan menggunakan parameter di atas, diperoleh hasil perhitungan aktivitas 8 F pada akhir iradiasi (Y EOI ) dan aktivitas FDG pada akhir sintesis (EOS) untuk beberapa energi proton dan beberapa variasi lama iradiasi dengan arus berkas proton sebesar µ, hasil tersebut dapat dilihat pada Tabel. Dari Tabel tersebut, dapat dilihat bahwa untuk operasi siklotron selama jam (60 menit) dengan arus berkas µ, yield radionuklida 8 F yang diperoleh untuk energi berkas proton berturut-turut 7,5 ev; 9 ev; 0 ev; ev; 3 ev dan 8 ev adalah berturut-turut 29,476 mci; 40,057 mci; 44,49 mci; 50,885 mci; 58,69 mci; 72,679 mci. tau secara grafis yield radionuklida 8 F untuk energi 7,5 ev; 9 ev; 0 ev; ev; 3 ev dan 8 ev dengan arus berkas proton sebesar µ dapat dilihat pada Gambar. t (menit) Tabel. ktivitas radionuklida 8 F pada akhir iradiasi (Y EOI ) dan aktivitas FDG pada akkhir sintesa (EOS) untuk beberapa energi berkas proton dan beberapa variasi lama iradiasi dengan arus berkas proton sebesar µ. 7,5 ev 9 ev 0 ev ev 3 ev 8 ev (mci) (mci) (mci) (mci) (mci) (mci) (mci) (mci) (mci) (mci) (mci) (mci) 0 5,726 2,863 7,782 3,89 8,643 4,322 9,885 4,943,402 5,70 4,9 7,060 20,077 5,5385 5,053 7,5265 6,720 8,360 9,22 9,56 22,056,028 27,33 3, ,46 8,073 2,942 0,97 24,37 2,86 27,873 3,937 32,49 6,075 39,82 9, ,934 0,467 28,448 4,224 3,597 5,799 36,38 8,069 4,682 20,84 5,66 25, ,345 2, ,443 7,222 38,257 9,29 43,755 2,878 50,467 25,234 62,495 3, ,476 4,738 40,057 20,029 44,49 22,246 50,885 25,443 58,69 29,346 72,679 36, ,52 6,756 45,542 22,77 50,584 25,292 57,854 28,927 66,728 33,364 82,632 4, ,73 8, ,57 25,259 56,0 28,055 64,74 32,087 74,08 37,009 9,659 45, ,647 20, ,237 27,69 6,352 30,676 70,70 35,085 80,934 40,467 00,223 50, ,936 2,968 59,574 29,787 66,70 33,085 75,680 37,840 87,289 43,645 08,093 54, ,936 23,468 63,785 3,893 70,846 35,423 8,028 40,54 93,457 46,729 5,732 57, ,752 24,876 67,62 33,806 75,096 37,548 85,889 42,945 99,064 49,532 22,675 6,338 PREDIKSI SECR TEORI KTIVITS 8 F DRI HSIL REKSI 8 O(p,n) 8 F PD BEBERP SIKLOTRO EDIK 55
4 Gambar. Yield radionuklida 8 F dari reaksi 8 O(p,n) 8 F untuk beberapa variasi energi berkas proton dan beberapa variasi lama waktu iradiasi dengan arus berkas proton sebesar µ. Dari Tabel maupun dari Gambar, dapat diketahui bahwa yield radionuklida 8 F dari reaksi 8 O(p,n) 8 F pada penggunaan energi berkas proton berturut-turut 7,5 ev; 9 ev; 0 ev; ev dan 3 ev bila dibandingkan terhadap penggunaan energi berkas proton sebesar 8 ev hasilnya adalah berturut-turut sekitar 4%, 55%, 6%, 70% dan 80%. Pada Gambar 2 ditunjukkan yield radionuklida 8 F untuk arus berkas proton berturut-turut µ; 0µ; 20µ; 30µ dan 40 µ untuk beberapa variasi energi dan lama iradiasi. Dari Tabel maupun dari Gambar, dapat diketahui bahwa yield radionuklida 8 F dari reaksi 8 O(p,n) 8 F pada penggunaan energi berkas proton berturut-turut 7,5 ev; 9 ev; 0 ev; ev dan 3 ev bila dibandingkan terhadap penggunaan energi berkas proton sebesar 8 ev hasilnya adalah berturut-turut sekitar 4%, 55%, 6%, 70% dan 80%. Pada Gambar 2 ditunjukkan yield radionuklida 8 F untuk arus berkas proton berturut-turut µ; 0µ; 20µ; 30µ dan 40 µ untuk beberapa variasi energi dan lama iradiasi. (a) (b) (d) (e) (f) Gambar 2. Yield radionuklida 8 F untuk arus berkas proton berturut-turut µ; 0µ; 20µ; 30µ dan 40 µ pada beberapa variasi energi dan lama iradiasi. (a) untuk E=7,5 ev, (b) untuk E=9 ev, (c) untuk E=0 ev, (d) untuk E= ev, (e) untuk E=3 ev, (f) untuk E=8 ev. Prosiding Pertemuan dan Presentasi Ilmiah Teknologi kselerator dan plikasinya Vol. 5, Oktober 203 :
5 Dari Gambar 2 dapat dilihat bahwa semakin besar penggunaan energi berkas proton yaitu dari 7,5 ev hingga 8 ev, yield radionuklida 8 F yang dihasilkan semakin tinggi pula. amun demikian untuk penggunaan energi yang lebih tinggi lagi yield radionuklida ini akan menurun berkenaan dengan tampang lintang reaksi nuklir dari pembentukan 8 F dari reaksi 8 O(p,n) 8 F yang optimal adalah pada energi 8 ev. Lama iradiasi yang dilakukan dalam produksi radionuklida ini juga mempengaruhi yield radionuklida yang diperoleh. Bila dilihat dari formulasi persamaan () di atas, yaitu Suku ( ) dx dari persamaan () adalah merupakan faktor aktivitas jenuh, dimana untuk reaksi 8 O(p,n) 8 F, aktivitas jenuh pembentukan 8 F untuk setiap µ arus berkas proton pada energi berkas proton dari 3 ev hingga 8 ev ditunjukkan pada Gambar- 4 kurva (a), sedang Gambar-4 kurva (b) menunjukkan Yield yang diperoleh dari hasil perhitungan menggunakan formulasi dari persamaan () yang melibatkan faktor pertumbuhan. t ( e ) Y = φ., dx dengan suku ( e t ) merupakan faktor waktu pertumbuhan yang berbentuk eksponensial, maka semakin lama waktu iradiasi yang digunakan akan semakin besar yield radionuklida yang diperoleh. amun demikian nilai yield radionuklida tersebut akan mendekati nilai jenuhnya (mendekati faktor ) mana kala suku e λ t semakin kecil, atau lama waktu iradiasi semakin panjang. Sehingga ada nilai batas waktu (lama iradiasi) tertentu hingga menjadikan produksi radionuklida ini sudah tidak efektif lagi. Kenaikan yield terhadap waktu yang paling efektif adalah untuk waktu iradiasi sampai dengan satu umur paro dari radionuklida yang bersangkutan (Gambar 3). Sedang dari nilai φ yang merupakan jumlah atau banyaknya partikel bermuatan penembak per satuan waktu yang dalam hal ini dapat dikonversi kedalam besarnya arus berkas partikel bermuatan dalam bentuk 8 6,25 0 I Φ =. Untuk partikel penembak proton, maka nilai Z =. Dari persamaa persamaan tersebut tampak bahwa yield radionuklida yang dihasilkan adalah linier terhadap penggunaan arus berkas I. Gambar 3. Faktor waktu pertumbuhan ( e t ) dari radionuklida 8 F dari reaksi nuklir 8 O(p,n) 8 F sebagai fungsi lama iradiasi. PREDIKSI SECR TEORI KTIVITS 8 F DRI HSIL REKSI 8 O(p,n) 8 F PD BEBERP SIKLOTRO EDIK Gambar 4. Yield radionuklida 8 F yang diperoleh untuk setiap µ arus berkas proton dari reaksi 8 O(p,n) 8 F untuk energi proton dari 3 sampai dengan 8 ev. (a) yield 8 F dari faktor aktivitas jenuh dan(b) yield 8 F dari formulasi persamaan (). Dari hasil perhitungan dengan menggunakan formulasi persamaan () terlihat bahwa yield radionuklida 8 F dari reaksi 8 O(p,n) 8 F mulai dari energi berkas proton 3 ev sampai dengan 8 ev cenderung meningkat, dan peningkatan tersebut dapat didekati dengan tiga interval peningkatan, yang pertama adalah interval energi dari 3 sampai dengan 4 ev mempunyai gradient (atau dy dx ) sebesar 2,5 mci/ev, yang kedua adalah interval energi dari 4 sampai dengan ev mempunyai gradient sebesar 6 mci/ev dan yang ketiga adalah interval energi dari 2 hingga 8 ev yang mempunyai gradient sebesar 3,6 mci/ev, sehingga dapat dikatakan bahwa pada interval energi dari 4 sampai ev akan menghasilkan penambahan yield radionuklida yang terbesar pada setiap penambahan energi berkas proton dibandingkan dengan dua interval energi lainnya. Pada Gambar 5 ditunjukkan kapasitas produksi 8 F dari reaksi 8 O(p,n) 8 F pada siklotron yang mempunyai energi berturut-turut 7,5 ev, 9 ev, 0 ev, ev, 3 ev dan 8 ev bila siklotron dioperasikan pada arus berkas proton sebesar 40 µ dan lama waktu iradiasi jam. 57
6 Gambar 5. Kapasitas produksi 8 F dari reaksi 8 O(p,n) 8 F pada beberapa siklotron untuk arus berkas proton 40 µ dan lama iradiasi jam. Dari Gambar 5 tersebut dapat dilihat bahwa kapasitas produksi 8 F dari reaksi 8 O(p,n) 8 F yang terbesar adalah yang dihasilkan oleh siklotron yang mempunyai energi berkas proton sebesar 8 ev yang besarnya sekitar mci untuk arus berkas 40 µ dan lama iradiasi jam, sedang untuk siklotron yang mempunyai energi berkas berturut-turut 3 ev, ev, 0 ev, 9 ev dan 7,5 ev untuk kondisi operasi siklotron yang sama, yaitu untuk arus berkas 40 µ dan lama iradiasi jam, mempunyai kapasitas produksi sebesar berturut-turut sekitar (dengan pembulatan ratusan) mci, mci,.800 mci,.600 mci dan.200 mci atau berturut-turut sekitar 80%, 70%, 6%, 55% dan 4% bila dibandingkan dengan kapasitas produksi dari siklotron yang mempunyai energi berkas proton 8 ev. KESIPUL Hasil prediksi yield aktivitas 8 F dari reaksi 8 O(p,n) 8 F untuk beberapa siklotron medik yang diperoleh secara teori menunjukkan bahwa semakin besar penggunaan energi berkas proton yaitu dari 7,5 ev hingga 8 ev, semakin tinggi pula yield radionuklida 8 F yang dihasilkan. amun demikian untuk penggunaan energi yang lebih tinggi lagi yield radionuklida ini akan menurun berkenaan dengan tampang lintang reaksi nuklir dari pembentukan 8 F dari reaksi 8 O(p,n) 8 F yang optimal adalah pada energi 8 ev. Lama selang waktu iradiasi dalam produksi radionuklida ini juga mempengaruhi yield radionuklida yang diperoleh, yaitu semakin lama waktu iradiasi yang digunakan akan semakin besar yield radionuklida yang diperoleh. amun demikian nilai yield radionuklida tersebut akan mendekati nilai jenuhnya e λ t (mendekati faktor ) mana kala suku semakin kecil, atau lama waktu iradiasi semakin panjang, sehingga ada nilai batas waktu (lama iradiasi) tertentu hingga menjadikan produksi radionuklida ini sudah tidak efektif lagi. Kenaikan yield terhadap waktu yang paling efektif adalah untuk waktu iradiasi sampai dengan satu umur paro dari radionuklida yang bersangkutan. Kapasitas produksi 8 F dari reaksi 8 O(p,n) 8 F yang terbesar adalah yang dihasilkan oleh siklotron yang mempunyai energi berkas proton sebesar 8 ev yang besarnya sekitar mci untuk arus berkas 40 µ dan lama iradiasi jam, sedang untuk siklotron yang mempunyai energi berkas berturut-turut 3 ev, ev, 0 ev, 9 ev dan 7,5 ev untuk kondisi operasi siklotron yang sama, yaitu untuk arus berkas 40 µ dan lama iradiasi jam, mempunyai kapasitas produksi sebesar berturut-turut sekitar (dengan pembulatan ratusan) mci, mci,.800 mci,.600 mci dan.200 mci atau berturut-turut sekitar 80%, 70%, 6%, 55% dan 4% bila dibandingkan dengan kapasitas produksi dari siklotron yang mempunyai energi berkas proton 8 ev. DFTR PUSTK [] RCEL GUILLE, et.al, Recommendations for Fluorine-8 Production, ppl. Radiat.Isot. Vol.42 o.8, pp , Inst. J. Radiat. ppl. Instrum. Part, Pergumon Press, Great Britain, 99. [2] TIOTHY J. TEWSO, Procedures, Pitfalls and Solutions in the Production of [ 8 F]2-Deoxy- 2-fluoro-D-glucose: a Paradigm in the Routine Synthesis of Fluorine-8 Radiopharmaceuticals, ucl. ed. Biol. Vol.6., pp , Int.J.Radiat.ppl. Instrum., Part B, Pergumon Press, Great Britain, 989. [3] H. H. COEE, et.al., Recommendation for Practical Production of [2-8 F] Fluoro-2-Deoxy- D-Glucose., ppl. Radiat.Isot. Vol.38 o.8, pp , Inst. J. Radiat. ppl. Instrum. Part, Pergumon Press, Great Britain, 987. [4] Cyclotron Produced Radionuclides: Guidelines for Setting Up a Facility, Technical Reports Series no. 47, International tomic Energy gency, Vienna, [5] CRLOS GOZLEZ LEPER, PET Radionuclides Production Cyclotron Selection and Location, Cyclotope and Experimental Diagnostic Imaging, The University of Texas D nderson Cancer Center Houston, TX. diunduh pada 5 ovember 202. [6] diunduh pada 9 Oktober 202. [7] Charged Particle Cross Section Database for edical Radioisotope Production, IE TECDOC-2, IE, Vienna 200. Prosiding Pertemuan dan Presentasi Ilmiah Teknologi kselerator dan plikasinya Vol. 5, Oktober 203 :
7 TY JWB Darsono Bagaimana cara menghitung production yield dari F 8, padahal grafik dan tampang lintang reaksi fungsi energi proton berbentuk puncak-puncak yang tidak teratur? Hari Suryanto Untuk menghitung production yield, adalah dari t Y = φ. e persamaan (), yaitu ( ) dx diubah dahulu menjadi 8 6,25 0 I t persamaan (4), yaitu Y = ( e ) ( dx) E dengan E dalah step energi dari data tampang lintang reaksi nuklir dan stopping power yang diambil, nilai tersebut dapat diambil dari tabel stopping power sebagai fungsi energi yang dihitung melalui program SRI. PREDIKSI SECR TEORI KTIVITS 8 F DRI HSIL REKSI 8 O(p,n) 8 F PD BEBERP SIKLOTRO EDIK 59
PREDIKSI SECARA TEORI AKTIVITAS 18F DARI HASIL REAKSI 18O(p,n)18F PADA BEBERAPA SIKLOTRON MEDIK
Jurnal Radioisotop dan Radiofarmaka Journal of Radioisotopes and Radiopharmaceuticals Vol 16 No 1 April 213 ISSN 141-8542 PREDIKSI SECARA TEORI AKTIVITAS F DARI HASIL REAKSI Op,nF PADA BEBERAPA SIKLOTRON
Lebih terperinciPENENTUAN HASIL PRODUK RADIOISOTOP FLUOR-18 PADA FASILITAS SIKLOTRON DECY-13
PENENTUAN HASIL PRODUK RADIOISOTOP FLUOR- PADA FASILITAS SIKLOTRON DECY-13 (DETERMINING THE RESULTS OF RADIOISOTOPE PRODUCT IN DECY-13 CYCLOTRON FACILITY) Silakhuddin Pusat Sains dan Teknologi Akselerator
Lebih terperinciPRODUKSI IODIUM-125 MENGGUNAKAN TARGET XENON ALAM
PRODUKSI IODIUM-125 MENGGUNAKAN TARGET XENON ALAM Rohadi Awaludin Pusat Pengembangan Radioisotop dan Radiofarmaka (P2RR), BATAN ABSTRAK PRODUKSI IODIUM-125 MENGGUNAKAN TARGET XENON ALAM. Iodium- 125 merupakan
Lebih terperinciJurnal Radioisotop dan Radiofarmaka ISSN Journal of Radioisotope and Radiopharmaceuticals Vol 10, Oktober 2007
PERHITUNGAN PEMBUATAN KADMIUM-109 UNTUK SUMBER RADIASI XRF MENGGUNAKAN TARGET KADMIUM ALAM Rohadi Awaludin Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR), BATAN Kawasan Puspiptek, Tangerang, Banten ABSTRAK PERHITUNGAN
Lebih terperinciEVALUASI HASIL PRODUKSI RADIONUKLIDA F-18 DARI TARGET AIR DIPERKAYA O-18 MENGGUNAKAN SIKLOTRON ECLIPSE 11 MeV DI RUMAH SAKIT KANKER DHARMAIS
EVALUASI HASIL PRODUKSI RADIONUKLIDA F-18 DARI TARGET AIR DIPERKAYA O-18 MENGGUNAKAN SIKLOTRON ECLIPSE 11 Ferdi Dwi Listiawadi*), Hari Suryanto**), Parwanto**), Imam Kambali**),Herta Astarina*), Ratu Ralna
Lebih terperinciPENGOPERASIAN CYCLONE 18/9 UNTUK PRODUKSI RADIONUKLIDA 18 F DALAM PENYIAPAN RADIOFARMAKA FDG DI RUMAH SAKIT MRCCC JAKARTA
PENGOPERASIAN CYCLONE 18/9 UNTUK PRODUKSI RADIONUKLIDA 18 F DALAM PENYIAPAN RADIOFARMAKA FDG DI RUMAH SAKIT MRCCC JAKARTA Agatha Kusuma *), Riski Afif Tuloh *), Hari Suryanto **) *) MUCHTAR RYADI COMPREHENSIVE
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN. (target 20 Ne alami + 19 F alami untuk pengemban/carrier). 18 F kemudian disintesis menjadi
BAB I PENDAHULUAN 1.1. Latar Belakang Data sensus penduduk tahun 2010 menyatakan penduduk Indonesia berjumlah 237.641.326 jiwa, dari jumlah ini sebanyak 671.353 jiwa (0,28% dari jumlah penduduk) didiagnosis
Lebih terperinciDESAIN DASAR KOMPONEN-KOMPONEN DAN PER- HITUNGAN PRODUKSI
ISSN 026-328 37 DESAIN DASAR KOMPONEN-KOMPONEN DAN PER- HITUNGAN PRODUKSI 8 F PADA FASILITAS TARGET SIKLOTRON DECY-3 Pusat Sains dan Teknologi Akselerator BATAN ABSTRAK DESAIN DASAR KOMPONEN-KOMPONEN DAN
Lebih terperinciIRADIASI NEUTRON PADA BAHAN SS316 UNTUK PEMBUATAN ENDOVASCULAR STENT
86 IRADIASI NEUTRON PADA BAHAN SS316 UNTUK PEMBUATAN ENDOVASCULAR STENT Rohadi Awaludin, Abidin, dan Sriyono Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR), Badan Tenaga Nuklir Nasional (BATAN), Kawasan Puspiptek
Lebih terperinciPENENTUAN BESARAN EFEK BERKAS PROTON PADA FASILITAS TARGET SIKLOTRON DECY-13
PENENTUAN BESARAN EFEK BERKAS PROTON PADA FASILITAS TARGET SIKLOTRON DECY-13 Pusat Sains dan Teknologi Alselerator BATAN, Jalan Babarsari Kotak Pos 61 Ykbb Yogyakarta 281 suharni@batan.go.id ABSTRAK PENENTUAN
Lebih terperinciJurnal Radioisotop dan Radiofarmaka ISSN Journal of Radioisotope and Radiopharmaceuticals Vol 9, Oktoberl 2006
Jurnal Radioisotop dan Radiofarmaka ISSN 14108542 PRODUKSI TEMBAGA64 MENGGUNAKAN SASARAN TEMBAGA FTALOSIANIN Rohadi Awaludin, Abidin, Sriyono dan Herlina Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR), BATAN
Lebih terperinciRADIOAKTIVITAS IODIUM-126 SEBAGAI RADIONUKLIDA PENGOTOR DI KAMAR IRADIASI PADA PRODUKSI IODIUM-125. Rohadi Awaludin
Perhitungan Radioaktivitas Iodium-126 Sebagai Radionuklida Pengotor di Kamar Iradiasi pada Produksi Iodium-125 (Rohadi Awaludin) ISSN 1411 3481 RADIOAKTIVITAS IODIUM-126 SEBAGAI RADIONUKLIDA PENGOTOR DI
Lebih terperinciEVALUASI FLUKS NEUTRON THERMAL DAN EPITHERMAL DI FASILITAS SISTEM RABBIT RSG GAS TERAS 89. Elisabeth Ratnawati, Jaka Iman, Hanapi Ali
Buletin Pengelolaan Reaktor Nuklir. Vol. 13 No. 1, April 2016 EVALUASI FLUKS NEUTRON THERMAL DAN EPITHERMAL DI FASILITAS SISTEM RABBIT RSG GAS TERAS 89 Elisabeth Ratnawati, Jaka Iman, Hanapi Ali ABSTRAK
Lebih terperinciPEMBUATAN NANOPARTIKEL EMAS RADIOAKTIF DENGAN AKTIVASI NEUTRON
MAKARA, TEKNOLOGI, VOL. 13, NO. 1, APRIL 2009: 4246 PEMBUATAN NANOPARTIKEL EMAS RADIOAKTIF DENGAN AKTIVASI NEUTRON Rohadi Awaludin Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR), BATAN, Kawasan Puspiptek Serpong,
Lebih terperinciPELURUHAN GAMMA ( ) dengan memancarkan foton (gelombang elektromagnetik) yang dikenal dengan sinar gamma ( ).
PELURUHAN GAMMA ( ) Peluruhan inti yang memancarkan sebuah partikel seperti partikel alfa atau beta, selalu meninggalkan inti pada keadaan tereksitasi. Seperti halnya atom, inti akan mencapai keadaan dasar
Lebih terperinciCROSS SECTION REAKSI INTI. Sulistyani, M.Si.
CROSS SECTION REAKSI INTI Sulistyani, M.Si. Email: sulistyani@uny.ac.id Tampang Lintang (Cross Section) Reaksi Nuklir Kemungkinan terjadinya reaksi nuklir disebut penampang lintang (σ) yang mempunyai dimensi
Lebih terperinciUNIVERSITAS NEGERI YOGYAKARTA F A K U L T A S M I P A
UNIVERSITAS NEGERI YOGYAKARTA F A K U L T A S M I P A RENCANA PELAKSANAAN PERKULIAHAN RPP/KIM SKM 229/ 01-02 5 September 2012 1. Fakultas/ Program Studi : FMIPA/Kimia 2. Matakuliah/Kode : Radioanalisis
Lebih terperinciDESAIN PERISAI RADIASI UNTUK SIKLOTRON DECY-13 MENGGUNAKAN METODE MONTE CARLO
Rasito T., dkk ISSN 0216-3128 231 DESAIN PERISAI RADIASI UNTUK SIKLOTRON DECY-13 MENGGUNAKAN METODE MONTE CARLO Rasito T. 1, Bunawas 2, Taufik 3, Sunardi 3 dan Hari Suryanto 4 1 Pusat Sains dan Teknologi
Lebih terperinciVII. PELURUHAN GAMMA. Sub-pokok Bahasan Meliputi: Peluruhan Gamma Absorbsi Sinar Gamma Interaksi Sinar Gamma dengan Materi
VII. PELURUHAN GAMMA Sub-pokok Bahasan Meliputi: Peluruhan Gamma Absorbsi Sinar Gamma Interaksi Sinar Gamma dengan Materi 7.1. PELURUHAN GAMMA TUJUAN INSTRUKSIONAL KHUSUS: Setelah mempelajari Sub-pokok
Lebih terperinciSISTEM PERHITUNGAN PRODUKSI RADIOISOTOP Mo-99 DAN GENERATOR Mo-99/Tc-99M MENGGUNAKAN MICROSOFT ACCESS
SISTEM PERHITUNGAN PRODUKSI RADIOISOTOP Mo-99 DAN GENERATOR Mo-99/-99M MENGGUNAKAN MICROSOFT ACCESS Maskur, Adang.H.G.,Sriyono, dan Gatot S. Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka BATAN Kawasan Puspiptek Serpong.
Lebih terperinciPROSPEK PENGEMBANGAN RADIONUKLIDA BERBASIS SIKLOTRON DI INDONESIA
PROSPEK PENGEMBANGAN RADIONUKLIDA BERBASIS SIKLOTRON DI INDONESIA Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR), BATAN Kawasan Puspiptek, Tangerang Selatan, Telp/fax; 021-7563141 Email: rohadi_a@batan.go.id
Lebih terperinciESTIMASI SEBARAN PELUANG PAPARAN RADIASI RESIDU PADA KOMPONEN SIKLOTRON PROTON 13 MeV
Volume 15, Oktober 213 ISSN 1411-1349 Pusat Teknologi Akselerator dan Proses Bahan, BATAN Jln. Babarsari Kotak Pos 611 ykbb Yogyakarta 55281 Email : silakh@batan.go.id ABSTRAK PADA KOMPONEN SIKLOTRON PROTON
Lebih terperinciPusat Pendidikan dan Pelatihan Badan Tenaga Nuklir Nasional
Pusat Pendidikan dan Pelatihan Badan Tenaga Nuklir Nasional 1 Pokok Bahasan STRUKTUR ATOM DAN INTI ATOM A. Struktur Atom B. Inti Atom PELURUHAN RADIOAKTIF A. Jenis Peluruhan B. Aktivitas Radiasi C. Waktu
Lebih terperinciPERBANDINGAN ANALISIS DESAIN MAGNET SIKLOTRON DENGAN BCALC DAN GENSPEO
PERBANDINGAN ANALISIS DESAIN MAGNET SIKLOTRON DENGAN BCALC DAN GENSPEO Taufik*, Arief Hermanto*, Pramudita Anggraita**, Slamet Santoso**, Emy Mulyani** *Jurusan Fisika, FMIPA, UGM, Jl. Sekip utara **PTAPB-BATAN,
Lebih terperinciOPTIMASI PARAMETER POTENSIAL NUKLIR BAGI REAKSI FUSI ANTAR INTI-INTI BERAT
JURNAL APLIKASI FISIKA VOLUME 13 NOMOR 2 JUNI 2017 OPTIMASI PARAMETER POTENSIAL NUKLIR BAGI REAKSI FUSI ANTAR INTI-INTI BERAT Viska Inda Variani 1, Vivin Fitrya Ningsih 1, Muhammad Zamrun F. 1, 1 Jurusan
Lebih terperinciBAB III PERSAMAAN PELURUHAN DAN PERTUMBUIIAN RADIOAKTIF
BAB III PERSAMAAN PELURUHAN DAN PERTUMBUIIAN RADIOAKTIF 1. PELURUHAN EKSPONENSIAL Proses peluruhan merupakan statistik untuk nuklida yang cukup banyak, maka banyaknya peluruhan per satuan waktu (dn/dt)
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN I.1. Latar Belakang
BAB I PENDAHULUAN I.1. Latar Belakang Produksi radioisotop dan radiofarmaka pada instalasi rumah sakit diperlukan untuk memenuhi kebutuhan rumah sakit terhadap radioisotop yang memiliki waktu paruh singkat.
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang
BAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Kanker adalah penyakit yang timbul karena adanya pertumbuhan yang tidak normal pada sel jaringan tubuh. Disebut tidak normal, karena sel-sel tumbuh dengan cepat dan
Lebih terperinciANALISIS STRUKTUR BALOK NON PRISMATIS MENGGUNAKAN METODE PERSAMAAN SLOPE DEFLECTION
ANALISIS STRUKTUR BALOK NON PRISMATIS MENGGUNAKAN METODE PERSAMAAN SLOPE DEFLECTION Agus Setiawan Civil Engineering Department, Faculty of Engineering, Binus University Jl. K.H. Syahdan No. 9, Palmerah,
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Masalah
BAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Masalah Kanker adalah penyakit akibat pertumbuhan yang tidak normal dari sel-sel jaringan tubuh yang berubah menjadi sel kanker. Sel-sel kanker ini dapat menyebar ke
Lebih terperinciPusat Sains dan Teknologi Akselerator Badan Tenaga Nuklir Nasional (PSTA-BATAN) Yogyakarta sebagai lembaga pemerintah non departemen memiliki tugas
BAB I PENDAHULUAN 1.1. LATAR BELAKANG Pemanfaatan ilmu pengetahuan dan teknologi berperan besar di berbagai ilmu bidang di seluruh dunia, salah satunya pada bidang kedokteran yang memanfaatkan bahan tenaga
Lebih terperinciANALISIS IRADIASI TARGET KALIUM BROMIDA DI REAKTOR SERBA GUNA-GA SIWABESSY
ISSN 978-076 ANALISIS IRADIASI TARGET KALIUM BROMIDA DI REAKTOR SERBA GUNA-GA SIWABESSY SUTRISNO, SARWANI, ARIYAWAN SUNARDI Pusat Reaktor Serba Guna-BATAN Kawasan Puspitek Serpong, Tangerang 530, Banten
Lebih terperinciPENENTUAN WAKTU TUNDA PADA KONDISIONING LIMBAH HASIL PENGUJIAN BAHAN BAKAR PASCA IRADIASI DARI INSTALASI RADIOMETALURGI
PENENTUAN WAKTU TUNDA PADA KONDISIONING LIMBAH HASIL PENGUJIAN BAHAN BAKAR PASCA IRADIASI DARI INSTALASI RADIOMETALURGI Herlan Martono, Wati, Nurokhim Pusat Teknologi Limbah Radioaktif ABSTRAK PENENTUAN
Lebih terperinciPENGEMBANGAN F ASILIT AS lradiasi SIKLOTRON-BA T AN UNTUK PRODUKSI RADIOISOTOP FLUOR-IS
'engembangan Fasilitas!radiasi Siklotron-BA TAN Untuk Produksi Radioisotop Fluor-I8 Hari Suryanto. Tonny Heryanto. S. A. Sarongalo. Rajiman dan Budi Tarigan PENGEMBANGAN F ASILIT AS lradiasi SIKLOTRON-BA
Lebih terperinciPenentuan Dosis Gamma Pada Fasilitas Iradiasi Reaktor Kartini Setelah Shut Down
Berkala Fisika ISSN : 141-9662 Vol.9, No.1, Januari 26, hal 15-22 Penentuan Dosis Gamma Pada Fasilitas Iradiasi Reaktor Kartini Setelah Shut Down Risprapti Prasetyowati (1), M. Azam (1), K. Sofjan Firdausi
Lebih terperinciPERHITUNGAN ORBIT AWAL BERKAS PROTON PADA CENTRAL REGION SIKLOTRON
ISSN 1411-1349 Volume 13, Januari 2012 Pusat Teknologi Akselerator dan Proses Bahan - BATAN Jln. Babarsari Kotak Pos 6101 ykbb Yogyakarta 55281 Email : pramudita@batan.go.id ABSTRAK. Telah dilakukan perhitungan
Lebih terperinciBAB II RADIASI PENGION
BAB II RADIASI PENGION Salah satu bidang penting yang berhubungan dengan keselamatan radiasi pengukuran besaran fisis radiasi terhadap berbagai jenis radiasi dan sumber radiasi. Untuk itu perlu perlu pengetahuan
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN 1.1. Latar Belakang
BAB I PENDAHULUAN 1.1. Latar Belakang Kanker merupakan suatu penyakit dimana pembelahan sel tidak terkendali dan akan mengganggu sel sehat disekitarnya. Jika tidak dibunuh, kanker dapat menyebar ke bagian
Lebih terperinciSTUDI AWAL UJI PERANGKAT KAMERA GAMMA DUAL HEAD MODEL PENCITRAAN PLANAR STATIK MENGGUNAKAN SUMBER RADIASI HIGH ENERGY IODIUM-131 (I 131 )
STUDI AWAL UJI PERANGKAT KAMERA GAMMA DUAL HEAD MODEL PENCITRAAN PLANAR STATIK MENGGUNAKAN SUMBER RADIASI HIGH ENERGY IODIUM-131 (I 131 ) Rima Ramadayani 1, Dian Milvita 1, Fadil Nazir 2 1 Jurusan Fisika
Lebih terperinciPenentuan Kadar Besi dalam Pasir Bekas Penambangan di Kecamatan Cempaka dengan Metode Analisis Aktivasi Neutron (AAN)
Penentuan Kadar Besi dalam Pasir Bekas Penambangan di Kecamatan Cempaka dengan Metode Analisis Aktivasi Neutron (AAN) Prihatin Oktivasari dan Ade Agung Harnawan Abstrak: Telah dilakukan penentuan kandungan
Lebih terperinciREAKSI NUKLIR NANIK DWI NURHAYATI,S.SI, M.SI
REAKSI NUKLIR NANIK DWI NURHAYATI,S.SI, M.SI nanikdn.staff.uns.ac.id nanikdn.staff.fkip.uns.ac.id 081556431053 / (0271) 821585 REAKSI INTI Reaksi Inti adalah proses perubahan yang terjadi dalam inti atom
Lebih terperinciPELURUHAN RADIOAKTIF
PELURUHAN RADIOAKTIF Inti-inti yang tidak stabil akan meluruh (bertransformasi) menuju konfigurasi yang baru yang mantap (stabil). Dalam proses peluruhan akan terpancar sinar alfa, sinar beta, atau sinar
Lebih terperinci2. Dari reaksi : akan dihasilkan netron dan unsur dengan nomor massa... A. 6
KIMIA INTI 1. Setelah disimpan selama 40 hari, suatu unsur radioaktif masih bersisa sebanyak 0,25 % dari jumlah semula. Waktu paruh unsur tersebut adalah... 20 hari 8 hari 16 hari 5 hari 10 hari SMU/Ebtanas/Kimia/Tahun
Lebih terperinciPERKEMBANGAN KEDOKTERAN NUKLIR DAN RADIOFARMAKA DI INDONESIA
MAKALAH LENGKAP PERKEMBANGAN KEDOKTERAN NUKLIR DAN RADIOFARMAKA DI INDONESIA Dipresentasikan pada Pelatihan Evaluasi Mutu Produk Radiofarmaka Badan Pengawan Obat dan Makanan RI Jakarta 26-27 November 2013
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN I.1. Latar Belakang
BAB I PENDAHULUAN I.1. Latar Belakang Kesehatan merupakan salah satu hal yang sangat penting dalam kehidupan manusia, bahkan bisa dikatakan tanpa kesehatan yang baik segala yang dilakukan tidak akan maksimal.
Lebih terperinciRANCANG BANGUN SISTEM KONTROL TRANSFER TARGET CAIR UNTUK PRODUKSI RADIOISOTOP F-18 (FLUOR-18) PADA FASILITAS SIKLOTRON
162 ISSN 0216-3128 I. Wayan Widiana, dkk. RANCANG BANGUN SISTEM KONTROL TRANSFER TARGET CAIR UNTUK PRODUKSI RADIOISOTOP F-18 (FLUOR-18) PADA FASILITAS SIKLOTRON I. Wayan Widiana, Cahyana a., Artadi Heru
Lebih terperinciANALISIS GEOMETRI ANODA DALAM OPTIMASI DESAIN SUMBER ION PENNING UNTUK SIKLOTRON
Analisis Geometri Anoda Dalam Optimasi Desain Sumber Ion Penning Untuk Siklotron (Silakhuddin) ANALISIS GEOMETRI ANODA DALAM OPTIMASI DESAIN SUMBER ION PENNING UNTUK SIKLOTRON Silakhuddin Pusat Teknologi
Lebih terperinciSTUDI AWAL UJI PERANGKAT KAMERA GAMMA DUAL HEAD MODEL PENCITRAAN PLANAR (STATIK) MENGGUNAKAN SUMBER RADIASI MEDIUM ENERGY RADIUM-226 (Ra 226 )
STUDI AWAL UJI PERANGKAT KAMERA GAMMA DUAL HEAD MODEL PENCITRAAN PLANAR (STATIK) MENGGUNAKAN SUMBER RADIASI MEDIUM ENERGY RADIUM-226 (Ra 226 ) Resky Maulanda Septiani 1, Dian Milvita 1, Fadil Nazir 2 1
Lebih terperinciTEKNIK MEMV ARIASI ENERGI BERKAS PROTON DARIAKSELERATORENERGITETAP MENGGUNAKAN DEGRADER ALUMINIUM. Hari Suryanto, Silakhuddin
Journal of Radioisotopes and Radiopharmaceulicals Vol. t. No.2. /998 ISSN /4/0-8542 TEKNIK MEMV ARIASI ENERGI BERKAS PROTON DARIAKSELERATORENERGITETAP MENGGUNAKAN DEGRADER ALUMINIUM Hari Suryanto, Silakhuddin
Lebih terperinciProdi Fisika FMIPA, Universitas Sebelas Maret, Surakarta.
ANALISIS PENGARUH TEGANGAN EKSTRAKSI PADA SIMULASI LINTASAN BERKAS ELEKTRON PADA MESIN BERKAS ELEKTRON 300 kev / 20 ma DI PSTA-BATAN MENGGUNAKAN SOFTWARE SIMION 8.1 Andy Saktia Warseno 1, Fuad Anwar 1,
Lebih terperinciSIMULASI LINTASAN BERKAS PROTON SIKLOTRON 13 MeV MENGGUNAKAN PROGRAM PWHEEL
SIMULASI LINTASAN BERKAS PROTON SIKLOTRON 13 MeV MENGGUNAKAN PROGRAM PWHEEL Emy Mulyani **, Arief Hermanto **, Pramudita Anggraita * * Pusat Teknologi Akselerator dan Proses Bahan BATAN ** Pascasarjana
Lebih terperinciPENGEMBANGAN ANTARMUKA KONVERSI FILE DATA NUKLIR TEREVALUASI PADA RENTANG SUHU TERTENTU UNTUK APLIKASI MCNP. D. Andiwijayakusuma *
Pengembangan Antarmuka Konversi File Data Nuklir Terevaluasi pada Rentang Suhu. (Dinan Andiwijakusuma) PENGEMBANGAN ANTARMUKA KONVERSI FILE DATA NUKLIR TEREVALUASI PADA RENTANG SUHU TERTENTU UNTUK APLIKASI
Lebih terperinciPENENTUAN FRAKSI BAKAR PELAT ELEMEN BAKAR UJI DENGAN ORIGEN2. Kadarusmanto, Purwadi, Endang Susilowati
PENENTUAN FRAKSI BAKAR PELAT ELEMEN BAKAR UJI DENGAN ORIGEN2 Kadarusmanto, Purwadi, Endang Susilowati ABSTRAK PENENTUAN FRAKSI BAKAR PELAT ELEMEN BAKAR UJI DENGAN ORIGEN2. Elemen bakar merupakan salah
Lebih terperinciKALKULASI PEMBENTUKAN RADIONUKLIDA PADA KOMPONEN SUMBER ION SIKLOTRON
Abstrak KALKULASI PEMBENTUKAN RADIONUKLIDA KALKULASI PADA KOMPONEN PEMBENTUKAN SUMBER ION RADIONUKLIDA SIKLOTRON PADA KOMPONEN SUMBER ION SIKLOTRON Silakhuddin Pusat Teknologi Akselerator Silakhuddin dan
Lebih terperinciEKSPERIMEN HAMBURAN RUTHERFORD
Laporan Praktikum Fisika Eksperimental Lanjut Laboratorium Radiasi PERCOBAAN R3 EKSPERIMEN HAMBURAN RUTHERFORD Dosen Pembina : Herlik Wibowo, S.Si, M.Si Septia Kholimatussa diah* (080913025), Mirza Andiana
Lebih terperinciCHAPTER III INTI ATOM DAN RADIOAKTIVITAS
CHAPTER III INTI ATOM DAN RADIOAKTIVITAS CHAPTER iii INTI ATOM DAN RADIOAKTIVITAS -Inti atom atau nukllida terdiri atas neutron (netral) dan proton (muatan positif) -Massa neutron sedikit lebih besar
Lebih terperinciFAKTOR KOREKSI PENGUKURAN AKTIVITAS RADIOFARMAKA I-131 PADA WADAH VIAL GELAS TERHADAP AMPUL STANDAR PTKMR-BATAN MENGGUNAKAN DOSE CALIBRATOR
78 ISSN 0216-3128 Pujadi, dkk. FAKTOR KOREKSI PENGUKURAN AKTIVITAS RADIOFARMAKA I-131 PADA WADAH VIAL GELAS TERHADAP AMPUL STANDAR PTKMR-BATAN MENGGUNAKAN DOSE CALIBRATOR Pujadi 1, Gatot Wurdiyanto 1 dan
Lebih terperinciANALISIS PERHITUNGAN IRADIASI TARGET PRASEODIMIUM DI REAKTOR SERBA GUNA -GA SIWABESSY
ANALISIS PERHITUNGAN IRADIASI TARGET PRASEODIMIUM DI REAKTOR SERBA GUNA -GA SIWABESSY SUTRISNO, SARWANI, ARIYAWAN SUNARDI DAN SUNARKO Pusat Reaktor Serba Guna Abstrak ANALISIS PERHITUNGAN IRADIASI TARGET
Lebih terperinciGANENDRA, Vol. V, No. 1 ISSN ANALISIS DAN PENENTUAN DISTRIBUSI FLUKS NEUTRON SALURAN TEMBUS RADIAL UNTUK PENDAYAGUNAAN REAKTOR KARTINI
ANALISIS DAN PENENTUAN DISTRIBUSI FLUKS NEUTRON SALURAN TEMBUS RADIAL UNTUK PENDAYAGUNAAN REAKTOR KARTINI Pusat Penelitian dan Pengembangan Teknologi Maju ABSTRAK ANALISIS DAN PENENTUAN DISTRIBUSI FLUKS
Lebih terperinciKimia Inti dan Radiokimia
Kimia Inti dan Radiokimia Keradioaktifan Keradioaktifan: proses atomatom secara spontan memancarkan partikel atau sinar berenergi tinggi dari inti atom. Keradioaktifan pertama kali diamati oleh Henry Becquerel
Lebih terperinciKIMIA INTI DAN RADIOKIMIA. Stabilitas Nuklir dan Peluruhan Radioaktif
KIMIA INTI DAN RADIOKIMIA Stabilitas Nuklir dan Peluruhan Radioaktif Oleh : Arif Novan Fitria Dewi N. Wijo Kongko K. Y. S. Ruwanti Dewi C. N. 12030234001/KA12 12030234226/KA12 12030234018/KB12 12030234216/KB12
Lebih terperinciEVALUASI PEMBUATAN IODIUM-125 MENGGUNAKAN SASARAN GAS XENON-124 DIPERKAYA 99.98%
EVALUASI PEMBUATAN IODIUM-125 MENGGUNAKAN SASARAN GAS XENON-124 DIPERKAYA 99.98% Hotman Lubis, Daya Agung S., Sriyono, Abidin, Anung P., Hambali dan Hadirahman Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR )
Lebih terperinciPENENTUAN CALIBRATOR SETTING CAPINTEC CRC-7BT UNTUK SAMARIUM-153
YOGYAKARTA, 16 NOVEMBER 011 PENENTUAN CALIBRATOR SETTING CAPINTEC CRC-7BT UNTUK SAMARIUM-153 Wijono, Gatot Wurdiyanto Pustek Keselamatan dan Metrologi Radiasi - BATAN, Jl.Lebak Bulus No.49 Jakarta, 1440
Lebih terperinciCHAPTER iii INTI ATOM DAN RADIOAKTIVITAS
CHAPTER iii INTI ATOM DAN RADIOAKTIVITAS -Inti atom atau nukllida terdiri atas neutron (netral) dan proton (muatan positif) -Massa neutron sedikit lebih besar daripada massa proton -ukuran inti atom berkisar
Lebih terperinciPRODUKSI RADIOISOTOP. NANIK DWI NURHAYATI,M.SI
PRODUKSI RADIOISOTOP NANIK DWI NURHAYATI,M.SI nanikdn@uns.ac.id Suatu unsur disebut radioisotop atau isotop radioaktif jika unsur itu dapat memancarkan radiasi. Dikenal dengan istilah radionuklida. Tujuan
Lebih terperinciU Th He 2
MODUL UNSUR RADIOAKTIF dan RADIOISOTOP Radiasi secara spontan yang di hasilkan oleh unsure di sebut keradioaktifan, sedangkan unsure yang bersifat radioaktif disebut unsure radioaktif.unsur radioaktif
Lebih terperinciANALISIS IRADIASI TARGET TULIUM DI REAKTOR SERBA GUNA -GA SIWABESSY
ANALISIS IRADIASI TARGET TULIUM DI REAKTOR SERBA GUNA -GA SIWABESSY Pusat Reaktor Serba Guna BATAN, PUSPIPTEK Serpong, Tangerang Selatan, 15310 E-mail: soe-tris@batan.go.id ABSTRAK ANALISIS IRADIASI TARGET
Lebih terperinciPERHITUNGAN PARAMETER FISIS SISTEM EKSTRAKTOR SIKLOTRON 13 MeV UNTUK PET
PERHITUNGAN PARAMETER FISIS SISTEM EKSTRAKTOR SIKLOTRON 13 MeV UNTUK PET Widdi Usada, Ihwanul Aziz Pusat Teknologi Akselerator dan Proses Bahan-BATAN Jl. Babarsari Kotak Pos 6101 ykbb Jogjakarta 55010,
Lebih terperinciPERATURAN MENTERI KESEHATAN REPUBLIK INDONESIA NOMOR 780/MENKES/PER/VIII/2008 TENTANG PENYELENGGARAAN PELAYANAN RADIOLOGI
PERATURAN MENTERI KESEHATAN NOMOR 780/MENKES/PER/VIII/2008 TENTANG PENYELENGGARAAN PELAYANAN RADIOLOGI MENTERI KESEHATAN, Menimbang : a. bahwa perkembangan ilmu pengetahuan dan teknologi yang pesat di
Lebih terperinciSpesifikasi Teknis Teras Reaktor Nuklir Kartini dan Eksperimental Setup Fasilitas Uji In-vitro dan In-vivo Metode BNCT
Spesifikasi Teknis Teras Reaktor Nuklir Kartini dan Eksperimental Setup Fasilitas Uji In-vitro dan In-vivo Metode BNCT Drs. Widarto Peneliti Madya Reaktor Riset Kartini Tipe TRIGA (Training Riset Isotop
Lebih terperinciINTERKOMPARASI PENGUKURAN KAPSUL DALAM Ir-192 UNTUK UJI TAK MERUSAK
INTERKOMPARASI PENGUKURAN KAPSUL DALAM Ir-192 UNTUK UJI TAK MERUSAK Moeridun Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR) BATAN Kawasan Puspiptek, Tangerang, Banten. ABSTRAK INTERKOMPARASI PENGUKURAN KAPSUL
Lebih terperinciSimulasi ADCRC (Active Disturbance Rejection Controller) dan kendali PD pada Model Cavity Siklotron DECY 13
Simulasi ADCRC (Active Disturbance Rejection Controller) dan kendali pada Model Cavity Siklotron DECY 13 Agus Dwiatmaja, Adha Imam Cahyadi, Prapto Nugroho Program Studi Pascasarjana S2 Teknik Elektro,
Lebih terperinciPENGUNGKUNGAN SUMBER 85 Kr, 133 Xe, 198 Au, DAN 24 Na PASCA IRADIASI
PENGUNGKUNGAN SUMBER 85 Kr, 133 Xe, 198 Au, DAN 24 Na PASCA IRADIASI Wijono, Pujadi, dan Gatot Wurdiyanto Pusat Teknologi Keselamatan dan Metrologi Radiasi - BATAN ABSTRAK PENGUNGKUNGAN 85 Kr, 133 Xe,
Lebih terperinciPERHITUNGAN RADIOAKTIVITAS SESIUM-137 PADA PEMBUATAN IODIUM-125
Rohadi Awaludin ISSN 0216-3128 189 PERHITUNGAN RADIOAKTIVITAS SESIUM-137 PADA PEMBUATAN IODIUM-125 Rohadi Awaludin Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR) BATAN Kawasan Puspiptek Serpong, Tangerang Selatan,
Lebih terperinciRANCANGAN SISTEM CATU DAYA DC 2 kv/2 A UNTUK KATODA SUMBER ION SIKLOTRON 13 MeV BERBASIS TRANSFORMATOR
RANCANGAN SISTEM CATU DAYA DC 2 kv/2 A UNTUK KATODA SUMBER ION SIKLOTRON 13 MeV BERBASIS TRANSFORMATOR Heri Sudarmanto, Untung Margono -BATAN, Babarsari, Yogyakarta 55281 E-mail: ptapb@batan.go.id ABSTRAK
Lebih terperinciXpedia Fisika. Soal Fismod 2
Xpedia Fisika Soal Fismod Doc. Name: XPPHY050 Version: 013-04 halaman 1 01. Peluruhan mana yang menyebabkan jumlah neutron di inti berkurang sebanyak satu? 0. Peluruhan mana yang menyebabkan identitas
Lebih terperinciRADIOKALORIMETRI. Rohadi Awaludin
RADIOKALORIMETRI Rohadi Awaludin Pusat Pengembangan Radioisotop dan Radiofarmaka (P2RR) Badan Tenaga Nuklir Nasional (BATAN) Kawasan Puspiptek Serpong, Tangerang 15314, Telp/fax (021) 7563141 1. PENDAHULUAN
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN 1.1. Latar Belakang
BAB I PENDAHULUAN 1.1. Latar Belakang Saat ini permintaan siklotron komersial untuk terapi proton dan produksi isotop semakin meningkat. Produksi isotop ini digunakan untuk kebutuhan PET (Positron Emission
Lebih terperinciRadioaktivitas dan Reaksi Nuklir. Rida SNM
Radioaktivitas dan Reaksi Nuklir Rida SNM rida@uny.ac.id Outline Sesi 1 Radioaktivitas Sesi 2 Peluruhan Inti 1 Radioaktivitas Tujuan Perkuliahan: Partikel pembentuk atom dan inti atom Bagaimana inti terikat
Lebih terperinciSTANDAR NASIONAL INDONESIA (SNI) BIDANG NUKLIR
STANDAR NASIONAL INDONESIA (SNI) BIDANG NUKLIR Pusat Standardisasi dan Jaminan Mutu Nuklir Badan Tenaga Nuklir Nasional Januari 2007 Pengantar Sejak tahun 2000 BATAN telah ditunjuk oleh Badan Standardisasi
Lebih terperinciRENCANA PROGRAM KEGIATAN PEMBELAJARAN SEMESTER (RPKPS) RADIOFARMASI ( 2.0)
RENCANA PROGRAM KEGIATAN PEMBELAJARAN SEMESTER (RPKPS) RADIOFARMASI ( 2.0) A. PERENCANAAN PEMBELAJARAN 1. Deskripsi singkat matakuliah /Radiofarmasi Pendahuluan, atom, radioaktifitas dan satuan radiasi,
Lebih terperinciPEMISAHAN 54 Mn DARI HASIL IRADIASI Fe 2 O 3 ALAM MENGGUNAKAN RESIN PENUKAR ANION
PEMISAHAN 54 Mn DARI HASIL IRADIASI Fe 2 O 3 ALAM MENGGUNAKAN RESIN PENUKAR ANION Anung Pujiyanto, Hambali, Dede K, Endang dan Mujinah Pusat Pengembamgan Radioisotop dan Radiofarmaka (P2RR), BATAN ABSTRAK
Lebih terperinciPENGUKURAN FLUKS NEUTRON SALURAN BEAMPORT TIDAK TEMBUS RADIAL SEBAGAI PENGEMBANGAN SUBCRITICAL ASSEMBLY FOR MOLYBDENUM (SAMOP) REAKTOR KARTINI
PENGUKURAN FLUKS NEUTRON SALURAN BEAMPORT TIDAK TEMBUS RADIAL SEBAGAI PENGEMBANGAN SUBCRITICAL ASSEMBLY FOR MOLYBDENUM (SAMOP) REAKTOR KARTINI TAHUN PELAJARAN 2016/2017 Dian Filani Cahyaningrum 1), Riyatun
Lebih terperinciDasar Fisika Radiasi. Daftar Isi
Dasar Fisika Radiasi (Hendriyanto Haditjahyono) Daftar Isi I. Pendahuluan... 2 II. Struktur Atom dan Inti Atom... 4 II.1 Struktur Atom...5 II.2 Inti Atom...8 III. Peluruhan Radioaktif... 13 III.1 Jenis
Lebih terperinciKedua nuklida tersebut mempunyai nomor massa (A) yang sama dengan demikian nuklida-nuklida tersebut merupakan isobar.
1. Ca dan Ar adalah merupakan A. Isotop B. Isobar C. Isomer D. Isoelektron E. Isoton Jawaban : B Kedua nuklida tersebut mempunyai nomor massa (A) yang sama dengan demikian nuklida-nuklida tersebut merupakan
Lebih terperinciSASARAN XENON PAD A PRODUKSI IODIUM-125 PENDAHULUAN ABSTRAK ABSTRACT. 24- ISSN Rohadi Awaludin
24- ISSN 0216-3128 Awaludin PENGGUNAAN ULANG PRODUKSI IODIUM-125 SASARAN XENON PAD A Awaludin Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka - BATAN ABSTRAK PENGGUNAAN ULANG SASARAN XENON PADA PRODUKSI JODIUM-125.
Lebih terperinciFISIKA ATOM & RADIASI
FISIKA ATOM & RADIASI Atom bagian terkecil dari suatu elemen yang berperan dalam reaksi kimia, bersifat netral (muatan positif dan negatif sama). Model atom: J.J. Thomson (1910), Ernest Rutherford (1911),
Lebih terperinciGANENDRA, Vol. V, No. 1 ISSN STUDI PRODUKSI RADIOISOTOP Mo-99 DENGAN BAHAN TARGET LARUTAN URANIL NITRAT PADA REAKTOR KARTINI ABSTRAK
GANENDRA, Vol. V, No. 1 ISSN 1410-6957 STUDI PRODUKSI RADIOISOTOP Mo-99 DENGAN BAHAN TARGET LARUTAN URANIL NITRAT PADA REAKTOR KARTINI Edi Trijono Budisantoso, Syarip Pusat Penelitian dan Pengembangan
Lebih terperinciT 19 Kerapatan Keadaan pada Struktur Nano Berbentuk Sumur Nano, Kawat Nano dan Titik Nano
T 19 Kerapatan Keadaan pada Struktur Nano Berbentuk Sumur Nano, Kawat Nano dan Titik Nano Ratno Nuryadi Pusat Teknologi Material, Badan Pengkajian dan Penerapan Teknologi (BPPT) BPPT Gedung II Lt. 22.
Lebih terperinciRINGKASAN. Program Pascasarjana Institut Pertanian Bogor; Program St~di Pengeloiaan Sumberdaya
RINGKASAN Program Pascasarjana Institut Pertanian Bogor; Program St~di Pengeloiaan Sumberdaya Alam dan Lingkungan. Penulis : Pande Made Udiyani; Judul : Identifikasi Radionuklida Air di Luar Kawasan PUSPIPTEK
Lebih terperinciJurnal Fisika Unand Vol. 3, No. 3, Juli 2014 ISSN
STUDI AWAL UJI PERANGKAT KAMERA GAMMA DUAL HEAD MODEL PENCITRAAN SINGLE PHOTON EMISSION COMPUTED TOMOGRAPHY (SPECT) MENGGUNAKAN SUMBER RADIASI HIGH ENERGY I 131 Yosi Sudarsi Asril 1, Dian Milvita 1, Fadil
Lebih terperinciINTERAKSI RADIASI DENGAN MATERI NANIK DWI NURHAYATI,S.SI,M.SI
INTERAKSI RADIASI DENGAN MATERI NANIK DWI NURHAYATI,S.SI,M.SI suatu emisi (pancaran) dan perambatan energi melalui materi atau ruang dalam bentuk gelombang elektromagnetik atau partikel 2 3 Peluruhan zat
Lebih terperinciII. PRODUKSI RADIONUKLIDA
II. PRODUKSI RADIONUKLIDA Tahun 1896 Becquerel menemukan radioaktivitas alami dalam potasium uranil sulfat. Sejak itu, Piere dan Marie Curie, E.Rutherford, dan F.Soddy membuat semua kemajuan besar dalam
Lebih terperinciPROGRAM JAMINAN KUALITAS PADA PENGUKURAN. RADIONUKLIDA PEMANCAR GAMMA ENERGI RENDAH:RADIONUKLIDA Pb-210
ARTIKEL PROGRAM JAMINAN KUALITAS PADA PENGUKURAN RADIONUKLIDA PEMANCAR GAMMA ENERGI RENDAH:RADIONUKLIDA Pb-210 ABSTRAK Arief Goeritno Pusat Teknologi Limbah Radioaktif BATAN PROGRAM JAMINAN KUALITAS PADA
Lebih terperinciPENENTUAN WAKTU SAMPLING UDARA UNTUK MENGUKUR KONTAMINAN RADIOAKTIF BETA DI UDARA DALAM LABORATORIUM AKTIVITAS SEDANG
ISSN 852-4777 PENENTUAN WAKTU SAMPLING UDARA UNTUK MENGUKUR KONTAMINAN RADIOAKTIF BETA DI UDARA DALAM LABORATORIUM AKTIVITAS SEDANG Sri Wahyunigsih (1) dan Yusuf Nampira (1) 1. Pusat Teknologi Bahan Bakar
Lebih terperinciRENCANA PELAKSANAAN PEMBELAJARAN ( RPP 01 )
RENCANA PELAKSANAAN PEMBELAJARAN ( RPP 0 ) Sekolah : SMA Advent Makassar Kelas / Semester : XII/ 2 Mata Pelajaran : FISIKA Alokasi Waktu : 2 x 45 Menit I. Standar Kompetensi 4. Menunjukkan penerapan konsep
Lebih terperinciANALISIS WAKTU PELURUHAN TERHADAP PERSYARATAN DOSIS RADIOISOTOP UNTUK PEMERIKSAAN GONDOK
ANALISIS WAKTU PELURUHAN TERHADAP PERSYARATAN DOSIS RADIOISOTOP UNTUK PEMERIKSAAN GONDOK Kristiyanti 1, Wahyuni Z Imran 1, Lely Yuniarsari 1 1 Pusat Rekayasa Perangkat Nuklir BATAN ABSTRAK ANALISIS WAKTU
Lebih terperinciPENGGUNAAN SINAR-X KARAKTERISTIK U-Ka2 DAN Th-Ka1 PADA ANALISIS KOMPOSISI ISOTOPIK URANIUM SECARA TIDAK MERUSAK
ISSN 0852-4777 Penggunaan Sinar-X Karakteristik U-Ka2 dan Th-Ka1 Pada Analisis Komposisi Isotopik Uranium Secara Tidak Merusak (Yusuf Nampira) PENGGUNAAN SINAR-X KARAKTERISTIK U-Ka2 DAN Th-Ka1 PADA ANALISIS
Lebih terperinciSISTEM INFORMASI DATA NUKLIDA MENGGUNAKAN TURBO PASCAL WINDOWS
SISTEM INFORMASI DATA NUKLIDA MENGGUNAKAN TURBO PASCAL WINDOWS Maskur, Zaenal Abidin, Sigit Purnomo ABSTRAK SISTEM INFORMASI DATA NUKLIDA MENGGUNAKAN TURBO PASCAL WINDOWS. Telah berhasil dibuat sebuah
Lebih terperinciPEMISAHAN IODIUM (I) DARI TELURIUM (Te) UNTUK DIIMPLEMENTASIKAN PADA PEMBUATAN 123 I DENGAN SIKLOTRON
Trimurni, dkk. ISSN 0216 3128 251 PEMISAHAN IODIUM (I) DARI TELURIUM (Te) UNTUK DIIMPLEMENTASIKAN PADA PEMBUATAN I DENGAN SIKLOTRON Tri Murni *), Anggoro Septilarso **) dan Triyanto *) *) P2RR BATAN **)
Lebih terperinci