PREDIKSI SECARA TEORI AKTIVITAS 18F DARI HASIL REAKSI 18O(p,n)18F PADA BEBERAPA SIKLOTRON MEDIK
|
|
- Sonny Indradjaja
- 7 tahun lalu
- Tontonan:
Transkripsi
1 Jurnal Radioisotop dan Radiofarmaka Journal of Radioisotopes and Radiopharmaceuticals Vol 16 No 1 April 213 ISSN PREDIKSI SECARA TEORI AKTIVITAS F DARI HASIL REAKSI Op,nF PADA BEBERAPA SIKLOTRON MEDIK Hari Suryanto1, Silakhuddin2 1 Pusat Radiosotop dan Radiofarmaka BATAN 2 Pusat Teknologi Akselerator dan Proses Bahan - BATAN ABSTRAK PREDIKSI SECARA TEORI AKTIVITAS F DARI HASIL REAKSI Op,nF PADA BEBERAPA SIKLOTRON MEDIK Telah dilakukan perhitungan secara teori untuk menentukan kapasitas produksi F dari hasil reaksi Op,nF dari beberapa siklotron medik Siklotron medik baby cyclotron yang dimaksud disini adalah siklotron yang mempunyai jangkauan energi antara 7,5 MeV sampai dengan MeV Hasil yang diperoleh dari perhitungan tersebut diharapkan dapat digunakan untuk memprediksi aktivitas FDG2-F fluoro-2-deoxy-d-glucose yang akan dihasilkan Disamping itu juga diharapkan dapat digunakan sebagai gambaran awal bagi calon pengguna siklotron dalam memilih siklotron sesuai dengan kapasitas produksi yang diperlukan Dari perhitungan yang diperoleh, kapasitas produksi F dari reaksi Op,nF yang terbesar adalah yang dihasilkan dari siklotron yang mempunyai energi berkas proton sebesar MeV Besarnya aktivitas F yang diperoleh sekitar 29 mci untuk arus berkas 4 A dan lama iradiasi 1 jam Sedang untuk siklotron yang mempunyai energi berkas berturut-turut 13 MeV, 11 MeV, 1 MeV, 9 MeV dan 7,5 MeV untuk kondisi operasi siklotron yang sama, mempunyai kapasitas produksi sebesar berturut-turut sekitar 23 mci, 2 mci, 18 mci, 16 mci dan 12 mci atau berturut-turut sekitar 8%, 7%, 61%, 55% dan 41% bila dibandingkan dengan kapasitas produksi dari siklotron yang mempunyai energi berkas proton MeV Kata kunci: Siklotron, Kapasitas produksi F ABSTRACT THE THEORETICAL PREDICTION OF F ACTIVITY FROM THE REACTION OF O p, n F FOR SOME MEDICAL CYCLOTRONS The theoretical calculations to determine the production capacity of F from the reaction of O p, n F for some medical cyclotrons have been carried out The medical cyclotron baby cyclotrons were meant here is the cyclotron which has the energy range between 75 MeV to MeV The results of these calculations are expected to be used for predict the resulted activity of FDG2-F fluoro-2-deoxy-d-glucose In addition, the results of these calculations is also expected to be used as an initial overview for prospective users to choose the cyclotron in accordance with the required production capacity From the calculation obtained that the biggest production capacity of F from the reaction of O p, n F is generated by the cyclotron which has proton beam energy of MeV The amount of F activity which obtained is abaut 2,9 mci for the proton beam current of 4 A and the irradiation time of 1 hour While for the cyclotron which has the proton beam energy of 13 MeV, 11 MeV, 1 MeV, 9 MeV and 75 MeV respectively, for the same operating conditions, has a F production capacity of about 2,3 mci, 2 mci, 1,8 mci, 1,6 mci and 1,2 mci respectively, or about 8%, 7%, 61%, 55% and 41% respectively, compared with the production capacity of the cyclotron which has proton beam energy of MeV Keywords: Cyclotron, F production capacity 45
2 Prediksi Secara Teori Aktivitas F dari Hasil Reaksi Op,n F pada Beberapa Siklotron Medik Hari Suryanto, dkk berumur paro pendek PENDAHULUAN yang dihasilkan dari siklotron ini dapat Sebuah era baru diagnosis kedokteran nuklir dikelompokkan di Indonesia telah dimulai dengan teknologi seperti misalnya dari suatu reaksi nuklir dari penembakan partikel bermuatan yang dipercepat dengan menggunakan peluruhan siklotron Siklotron itu sendiri dalam aplikasi medis, 1983, yaitu reaksi langsung Yang termasuk kelompok pertama yang digunakan dalam pencitraan PET dihasilkan Jones kelompok kelompok kedua adalah berasal dari siklotron, karena pemancar positron dan dua dari turunan peluruhan lain dan PET ini tidak dapat dipisahkan dengan teknologi Wolf menjadi kelompok pertama adalah yang berasal Positron Emission Tomography PET Teknologi menurut Dalam cara produksinya, Tl T1/2= 73,6 jam berasal dari 21 Pb dari reaksi nuklir Tl p,3n21pb 123 Tl dan peluruhan dapat 21 I T1/2=1,2 jam berasal dari Xe dari reaksi nuklir Xe diklasifikasikan menjadi tiga tingkatan level yaitu p,pn Xe tingkat pertama adalah siklotron yang mempunyai merupakan pemancar gamma gamma energi di bawah 1 MeV yang dapat mempercepat emitters poton dan deuteron, tingkat kedua adalah siklotron T1/2=27,8 hari berasal dari peluruhan yang mempunyai energi di bawah 2 MeV dan dapat reaksi I Kedua tersebut Demikian juga 69 Gap,2n68Ga nuklir 68 Ge 68 Ga dari 68 Ge dan 82 mempercepat proton atau partikel lain dan tingkat ketiga adalah siklotron yang mempunyai energi reaksi nuklir diatas 2 MeV dan dapat mempercepat proton atau partikel lain Siklotron tingkat pertama dan tingkat pemancar kedua adalah sangat sesuai untuk keperluan produksi keperluan produksi kelompok pertama untuk keperluan pencitraan PET dan ini memerlukan energi proton antara 2 hingga 7 siklotron jenis ini sering disebut sebagai Baby MeV atau menggunakan siklotron tingkat ketiga Cyclotron Medical Sedang kelompok kedua adalah juga Cyclotron Untuk produksi dengan merupakan pemancar positron, seperti atau siklotron medik Sr T1/2=25,55 hari berasal dari Rbp,4n82Rb 85 tersebut positron merupakan positron 82 Sr Kedua emitters Untuk 11 C T1/2=2,39 menit dapat berasal dari reaksi siklotron medik ini, partikel seperti proton, ataupun deuteron yang telah dipercepat 14 Np, 11C, nuklir kemudian 13 N T1/2=9,96 menit dapat ditembakkan pada bahan target yang cocok untuk berasal dari reaksi nuklir 16Cp, 13N, 15O T1/2=2,4 menghasilkan menit dapat berasal dari reaksi nuklir pemancar positron 14 Nd,n15O dan 15 Np,n15O, Radionuklida pemancar positron tersebut dapat atau F T1/2=19,8 menit dapat dihasilkan dari reaksi-reaksi p, α, p, n, p,2n, berasal dari reaksi nuklir p,4n atau d, n kedua ini dapat diproduksi dengan menggunakan Op,nF Kelompok Baby Cyclotron karena hanya memerlukan energi Radionuklida yang cocok untuk digunakan proton dalam kisaran antara 7 sampai dengan 19 dalam keperluan medik ini adalah MeV 46
3 Jurnal Radioisotop dan Radiofarmaka Journal of Radioisotopes and Radiopharmaceuticals Vol 16 No 1 April 213 ISSN Spesifikasi berkas proton suatu siklotron activity at end of synthesis = AEOS juga disajikan ditandai dengan 2 parameter utama operasi yaitu dengan mengambil ratio AEOS/AEOI=,5 besarnya arus dan energi berkas proton Arus berkas Perhitungan Aktivitas F dari Reaksi Op,nF proton pada umumnya dapat mencapai lebih dari 5 µa Fasilitas siklotron untuk PET biasanya Aktivitas menggunakan siklotron tingkat pertama atau tingkat dari kedua Baby Cyclotron yang mempunyai spesifikasi reaksi Op,nF F yang dihasilkan secara teoritis dapat ditentukan dengan formulasi : energi berkas proton yang berbeda-beda yaitu diantaranya adalah 7,5 MeV, 9, MeV, 1 MeV, 11 = 1 MeV, 13 MeV dan MeV di mana: Pada makalah ini disajikan hasil perhitungan 1 adalah aktivitas F yang dihasilkan, Y yield yang diperoleh dari siklotron jenis adalah banyaknya partikel bermuatan penembak per satuan waktu, Baby yang didedikasikan untuk produksi FDG Hasil yang diperoleh dari perhitungan tersebut λ adalah tetapan peluruhan yang dihasilkan, aktivitas FDG yang akan dihasilkan dan sekaligus t adalah lama waktu penembakkan, sebagai gambaran awal bagi calon pengguna NA adalah bilangan Avogadro, ρ adalah rapat massa target, M adalah nomor massa atom target, diharapkan dapat dipakai untuk siklotron dalam menentukan memprediksi pilihan siklotron radioaktif berdasarkan tingkat energi dan arus berkas proton yang dihasilkan untuk menentukan kapasitas produksinya adalah energi ambang reaksi nuklir, TATA KERJA adalah energi penembak, Dalam makalah ini dilakukan perhitungan aktivitas F dari reaksi Op,nF dengan energi MeV Siklotron diasumsikan beroperasi dengan arus dari partikel Adalah tampang lintang reaksi nuklir pada energi E dan, 1 proton bervariasi antara 7,5 MeV sampai dengan datang adalah stopping power partikel penembak dalam material target berkas proton yang sebesar berturut-turut 1 µa, 1 Suku µa, 2 µa, 3 µa dan 4 µa, kemudian diiradiasikan pada target air diperkaya pengkayaan 97% Lama iradiasi faktor O dengan dari 1 menit sampai dengan 12 menit 2jam Perhitungan 1 waktu dari persamaan 1 dinamakan pertumbuhan sedangkan suku adalah faktor aktivitas jenuh Secara praktis, beberapa konversi dari suku-suku aktivitas F ini dilakukan tepat setelah berakhirnya dalam persamaan 1 dapat dimodifikasi sebagai iradiasi activity at end of irradiation = AEOI berikut: Perhitungan aktivitas FDG pada akhir sintesa 47
4 Prediksi Secara Teori Aktivitas F dari Hasil Reaksi Op,n F pada Beberapa Siklotron Medik Hari Suryanto, dkk 1 Nilai 5 dapat dikonversi kedalam besaran arus Jika digunakan air diperkaya produk ISOFLEX partikel bermuatan yaitu menjadi:, = [3], dengan pengkayaan 97% maka nilai ρ 2 adalah,97 gr/cm3, di mana I adalah arus partikel bermuatan penembak 6 dan Z adalah nomor muatan partikel bermuatan M nomor massa O yaitu, 7 tersebut 2 ρ adalah kerapatan massa atom O dalam air Suku sebesar 2,5 MeV, dapat dirubah dalam 8 di mana energi datang dari proton yang akan diambil sebesar 7,5; 9; 1; 11; 13 dan MeV, bentuk penjumlahan secara diskrit menjadi: energi proton ambang reaksi nuklir terkait adalah tampang lintang reaksi, diambil 9 3 dari database IAEA, seperti pada Lampiran 2, adalah step energi dari data tampang 1 lintang reaksi nuklir dan stopping power yang diambil, dan besarnya stopping power proton pada material air, datanya diambil dari perhitungan program ini tergantung dari data PSTAR seperti tercantum dalam Lampiran 3, yang tersediadengan demikian maka persamaan 1 11 dapat dituliskan kembali menjadi :, diambil,5 MeV Dengan menggunakan parameter di atas, =, 1 diperoleh hasil perhitungan aktivitas 4 F pada akhir iradiasi YEOI dan aktivitas FDG pada akhir sintesa EOS untuk beberapa energi proton dan beberapa HASIL DAN PEMBAHASAN variasi lama iradiasi dengan arus berkas proton sebesar 1 A, dimana hasil tersebut dapat dilihat Aktivitas F dari reaksi nuklir Op,nF, dihitung dengan pada Tabel-1 menggunakan Dari Tabel-1 tersebut, dapat dilihat bahwa persamaan 4 dengan menggunakan parameterparameter sebagai berikut: untuk operasi siklotron selama 1 jam 6 menit 1 I adalah arus proton, yang dalam perhitungan dengan arus berkas 1 A, yield ini diambil antara 1 µa sampai dengan 4 µa yang diperoleh untuk energi berkas proton berturut A sampai dengan A, turut 7,5 MeV; 9 MeV; 1 MeV; 11 MeV; 13 MeV 2 3 λ adalah tetapan peluruhan dari dan MeV adalah berturut-turut F yang F 29,476 mci; besarnya,63 per menit =,378 per jam, 4,57 mci; 44,491 mci; 5,885 mci; 58,691 mci; t adalah lama iradiasi, ditetapkan mulai dari 1 72,679 mci Atau secara grafis yield menit sampai dengan 12 menit 4 ⅙ F untuk energi 7,5 MeV; 9 MeV; 1 MeV; 11 jam sampai dengan 2 jam, MeV; 13 MeV; dan MeV dengan arus berkas NA adalah bilangan Avogadro, yang nilainya proton sebesar 1 A dapat dilihat pada Gambar-1 sama dengan 6, per mol, 48
5 Jurnal Radioisotop dan Radiofarmaka Journal of Radioisotopes and Radiopharmaceuticals Vol 16 No 1 April 213 ISSN Tabel 1 Aktivitas F pada akhir iradiasi YEOI dan aktivitas FDG pada akkhir sintesa EOS untuk beberapa energi berkas proton dan beberapa variasi lama iradiasi dengan arus berkas proton sebesar 1 µa 7,5 MeV t Y FEOI FDGEOS menit 1 5,726 2, ,77 5, ,146 8,73 4 2,934 1, ,345 12, ,476 14, ,512 16, ,173, ,647 2, ,936 21, ,936 23, ,752 24,876 9 MeV 1 MeV 11 MeV 13 MeV Y FEOI FDGEOS Y FEOI FDGEOS Y FEOI FDGEOS Y FEOI FDGEOS 7,782 3,891 8,643 4,322 9,885 4,943 11,42 5,71 15,53 7, ,72 8,36 19,122 9,561 22,56 11,28 21,942 1,971 24,371 12,6 27,873 13,937 32,149 16,75 28,448 14,224 31,597 15,799 36,138,69 41,682 2,841 34,443 17,222 38,257 19,129 43,755 21,878 5,467 25,234 4,57 2,29 44,491 22,246 5,885 25,443 58,691 29,346 45,542 22,771 5,584 25,292 57,854 28,927 66,728 33,364 5,517 25,259 56,11 28,55 64,174 32,87 74, 37,9 55,237 27,619 61,352 3,676 7,17 35,85 8,934 4,467 59,574 29,787 66,17 33,85 75,68 37,84 87,289 43,645 63,785 31,893 7,846 35,423 81,28 4,514 93,457 46,729 67,612 33,86 75,96 37,548 85,889 42,945 99,64 49,532 Dari Tabel-1 maupun dari Gambar-1, dapat diketahui bahwa yield MeV Y FEOI FDGEOS 14,119 7,6 27,313 13,657 39,812 19,96 51,616 25,88 62,495 31,248 72,679 36,34 82,632 41,316 91,659 45,83 1,223 5,112 18,93 54,47 115,732 57, ,675 61,338 adalah berturut-turut sekitar 41%, 55%, 61%, 7% F dari reaksi dan 8% Pada Op,n F pada penggunaan energi berkas proton Gambar-2 ditunjukkan yield F untuk arus berkas proton berturut- berturut-turut 7,5 MeV; 9 MeV; 1 MeV; 11 MeV turut 1 A; 1 A; 2 A; 3 A dan 4 A untuk dan 13 MeV bila dibandingkan terhadap penggunaan beberapa variasi energi dan lama iradiasi energi berkas proton sebesar MeV hasilnya Aktivitas F MeV 1 13 MeV 11 MeV 8 1 MeV 9 MeV 6 7,5MeV Lama Iradiasi menit Gambar-1 : Yield F dari reaksi Op,nF untuk beberapa variasi energi berkas proton dan beberapa variasi lama waktu iradiasi dengan arus berkas proton sebesar 1 A 49
6 Prediksi Secara Teori Aktivitas F dari Hasil Reaksi Op,n F pada Beberapa Siklotron Medik Hari Suryanto, dkk A 3 A 2 A 1 A 1 A 1 2 E= 9 MeV Aktivitas Aktivitas 4 E= 7,5 MeV A 2 3 A 2 A 1 1 A 1 A b E= 1 MeV 5 E= 11 MeV 4 4 A 3 3 A 2 2 A 1 A 1 A Aktivitas Aktivitas a A 3 3 A 2 2 A 1 1 A 1 A Lama Iradiasi menit Lama Iradiasi menit c d E= 13 MeV 4 3 A A 1 1 A A A 2 1 A 1 1 A 4 A 5 E= MeV 4 A Aktivitas Aktivitas Lama Iradiasi menit Lama Iradiasi menit 6 1 A Lama Iradiasi menit Lama Iradiasi menit e f Gambar-2 : Yield F untuk arus berkas proton berturut-turut 1 A; 1 A; 2 A; 3 A dan 4 A pada beberapa variasi energi dan lama iradiasi a untuk E=7,5 MeV, b untuk E=9 MeV, c untuk E=1 MeV, d untuk E=11 MeV, e untuk E=13 MeV, f untuk E= MeV 5
7 Jurnal Radioisotop dan Radiofarmaka Journal of Radioisotopes and Radiopharmaceuticals Vol 16 No 1 April 213 ISSN Dari Gambar-2 di atas dapat dilihat bahwa Namun demikian nilai yield tersebut semakin besar penggunaan energi berkas proton akan mendekati nilai jenuhnya mendekati faktor 1 yaitu dari 7,5 MeV hingga MeV, yield mana kala suku F yang dihasilkan semakin tinggi semakin kecil, atau lama waktu iradiasi semakin panjang Sehingga ada nilai pula Namun demikian untuk penggunaan energi batas yang lebih tinggi lagi yield ini akan menjadikan produksi ini sudah tidak menurun berkenaan dengan tampang lintang reaksi efektif lagi Kenaikan yield terhadap waktu yang nuklir dari pembentukan F dari reaksi Op,n F yang optimal adalah pada energi MeV waktu lama iradiasi tertentu hingga paling efektif adalah untuk waktu iradiasi sampai Lama dengan satu umur paro dari yang iradiasi yang dilakukan dalam produksi bersangkutan Gambar-3 Sedang dari nilai ini juga mempengaruhi yield yang merupakan diperoleh Bila dilihat dari formulasi persamaan 1 bermuatan penembak per satuan waktu yang dalam di hal ini dapat dikonversi kedalam atas, = 1 suku Suku 1 yaitu : jumlah atau banyaknya, besarnya arus Untuk partikel penembak proton, maka tampak bahwa yield yang dihasilkan semakin lama waktu iradiasi yang digunakan akan adalah linier terhadap penggunaan arus berkas I semakin besar yield yang diperoleh Faktor Pertumbuhan 1,8,6,4,2 2 = nilai Z = 1 Dari persamaa persamaan tersebut pertumbuhan yang berbentuk eksponensial, maka 1 partikel berkas partikel bermuatan dalam bentuk :, dimana merupakan faktor waktu yang Lama iradiasi : Umur Paro dari F 19,8 menit Gambar-3 : Faktor waktu pertumbuhan 1 dari F dari reaksi nuklir Op,n F sebagai fungsi lama iradiasi 51
8 Prediksi Secara Teori Aktivitas F dari Hasil Reaksi Op,n F pada Beberapa Siklotron Medik Hari Suryanto, dkk Suku dengan 4 MeV mempunyai gradient atau dari persamaan 1 sebesar 2,5 mci/mev, yang kedua adalah interval adalah merupakan faktor aktivitas jenuh, dimana untuk reaksi Op,nF, aktivitas energi dari 4 sampai dengan 11 MeV mempunyai jenuh gradient sebesar 6 mci/mev dan yang ketiga adalah pembentukan F untuk setiap A arus berkas proton interval energi dari 12 hingga MeV yang pada energi berkas proton dari 3 MeV hingga mempunyai MeV ditunjukkan pada Gambar-4 kurvaa Sedang Gambar-4 kurva b 3,6 mci/mev penambahan yield yang terbesar pada setiap pertumbuhan penambahan energi berkas proton dibandingkan dengan dua interval energi lainnya Dari hasil perhitungan dengan menggunakan Pada Gambar-5 ditunjukkan kapasitas produksi formulasi persamaan 1 terlihat bahwa yield F dari reaksi sebesar energi dari 4 sampai 11 MeV akan menghasilkan formulasi dari persamaan 1 yang melibatkan faktor gradient Sehingga dapat dikatakan bahwa pada interval menunjukkan Yield yang diperoleh dari hasil perhitungan menggunakan dari reaksi Op,nF mulai dari Op,n F pada siklotron yang siklotron dioperasikan pada arus berkas proton dapat didekati dengan tiga interval peningkatan, sebesar 4 A dan lama waktu iradiasi 1 jam yang pertama adalah interval energi dari 3 sampai 25 a Yield mci/ A 2 15 b F 1 MeV, 11 MeV, 13 MeV dan MeV bila cenderung meningkat, dimana peningkatan tersebut 2 mempunyai energi berturut-turut 7,5 MeV, 9 MeV, energi berkas proton 3 MeV sampai dengan MeV Energi Berkas Proton MeV Gambar-4 : Yield dari F yang diperoleh untuk setiap A arus berkas proton dari reaksi Op,nF untuk energi berkas proton dari 3 sampai dengan MeV a yield F dari faktor aktivitas jenuh dan b yield F dari formulasi persamaan 1 52
9 Jurnal Radioisotop dan Radiofarmaka Journal of Radioisotopes and Radiopharmaceuticals Vol 16 No 1 April 213 ISSN Yield F 3 MeV MeV 2 11 MeV 15 1 MeV 9 MeV 1 7,5 MeV Energi Berkas Proton MeV Gambar-5 : Kapasitas produksi F dari reaksi Op,nF pada beberapa siklotron untuk arus berkas proton 4 A dan lama iradiasi 1 jam Dari Gambar-5 tersebut dapat dilihat bahwa kapasitas produksi F dari reaksi KESIMPULAN Op,n F yang Hasil prediksi yield aktivitas F dari reaksi terbesar adalah yang dihasilkan oleh siklotron yang Op,nF untuk beberapa siklotron medik yang mempunyai energi berkas proton sebesar MeV diperoleh secara teori menunjukkan bahwa semakin yang besarnya sekitar 29 mci untuk arus berkas besar penggunaan energi berkas proton yaitu dari 7,5 4 A dan lama iradiasi 1 jam Sedang untuk MeV hingga MeV, semakin tinggi pula yield siklotron yang mempunyai energi berkas berturut- turut 13 MeV, 11 MeV, 1 MeV, 9 MeV dan 7,5 untuk penggunaan energi yang lebih tinggi lagi yield MeV untuk kondisi operasi siklotron yang sama, ini akan menurun berkenaan dengan yaitu untuk arus berkas 4 A dan lama iradiasi 1 tampang lintang reaksi nuklir dari pembentukan F jam, dari reaksi mempunyai kapasitas produksi sebesar F yang dihasilkan Namun demikian Op,nF yang optimal adalah pada berturut-turut sekitar dengan pembulatan ratusan energi MeV Lama selang waktu iradiasi dalam 23 mci, 2 mci, 18 mci, 16 mci dan produksi ini juga mempengaruhi yield 12 mci atau berturut-turut sekitar 8%, 7%, yang diperoleh, yaitu semakin lama 61%, 55% dan 41% bila dibandingkan dengan waktu iradiasi yang digunakan akan semakin besar kapasitas produksi dari siklotron yang mempunyai yield yang diperoleh Namun demikian energi berkas proton MeV nilai 53 yield tersebut akan
10 Prediksi Secara Teori Aktivitas F dari Hasil Reaksi Op,n F pada Beberapa Siklotron Medik Hari Suryanto, dkk mendekati nilai jenuhnya mendekati faktor 1 mana kala suku 4 CARLOS GONZALEZ LEPERA, PET Radionuclides Production Cyclotron Selection and Location, Cyclotope and Experimental Diagnostic Imaging, The University of Texas MD Anderson Cancer Center Houston, TX wwwaapmorg/meetings/8ss, diunduh pada 5 November MARCEL GUILLAME,etal, " Recommendations for Fluorine- Production", Appl RadiatIsot Vol42 No8, pp , Inst J Radiat Appl Instrum Part A, Pergumon Press, Great Britain TIMOTHY J TEWSON, "Procedures, Pitfalls and Solutions in the Production of [F]2Deoxy-2-fluoro-D-glucose: a Paradigm in the Routine Synthesis of Fluorine- Radiopharmaceuticals", Nucl Med Biol Vol16, pp , IntJRadiatAppl Instrum, Part B, Pergumon Press, Great Britain HHCOENEN,etal,"Recommendation for A Practical Production of [2-F] Fluoro-2-DeoxyD-Glucose", Appl RadiatIsot Vol38 No8, pp 68-61, Inst J Radiat Appl Instrum Part A, Pergumon Press, Great Britain JACKLIN, PB, BARRINGTON, SF, ROXBURG, JC, JACKSON, J, SARIKLIS, D, WEST, PA, AND MAISEY, MN Cost-effectiveness of preoperative positron emission tomography in ischemic heart disease, The Annals of Thoracic Surgery Vol73, p143,22 semakin kecil, atau lama waktu iradiasi semakin panjang Sehingga ada nilai batas waktu lama iradiasi tertentu hingga menjadikan produksi ini sudah tidak efektif lagi Kenaikan yield terhadap waktu yang paling efektif adalah untuk waktu iradiasi sampai dengan satu umur paro dari yang bersangkutan Kapasitas produksi F dari reaksi Op,nF yang terbesar adalah yang dihasilkan oleh siklotron yang mempunyai energi berkas proton sebesar MeV yang besarnya sekitar 29 mci untuk arus berkas 4 A dan lama iradiasi 1 jam Sedang untuk siklotron yang mempunyai energi berkas berturutturut 13 MeV, 11 MeV, 1 MeV, 9 MeV dan 7,5 MeV untuk kondisi operasi siklotron yang sama, yaitu untuk arus berkas 4 A dan lama iradiasi 1 jam, mempunyai kapasitas produksi sebesar berturut-turut sekitar dengan pembulatan ratusan 23 mci, 2 mci, 18 mci, 16 mci dan 12 mci atau berturut-turut sekitar 8%, 7%, 61%, 55% dan 41% bila dibandingkan dengan kapasitas produksi dari siklotron yang mempunyai energi berkas proton MeV DAFTAR PUSTAKA 1 Charged Particle Cross Section Database for Medical Radioisotope Production, IAEA TECDOC-1211, IAEA, Vienna 21 2 Cyclotron Produced Radionuclides: Guidelines for Setting Up a Facility, Technical Reports Series no 471, International Atomic Energy Agency, Vienna, diunduh pada 9 Oktober
PREDIKSI SECARA TEORI AKTIVITAS
PREDIKSI SECR TEORI KTIVITS 8 F DRI HSIL REKSI 8 O(p,n) 8 F PD BEBERP SIKLOTRO EDIK Hari Suryanto *), Silakhuddin **) *) Pusat Radiosotop dan Radiofarmaka BT, Kawasan PUSPIPTEK Serpong, Tangerang Selatan.
Lebih terperinciPENENTUAN HASIL PRODUK RADIOISOTOP FLUOR-18 PADA FASILITAS SIKLOTRON DECY-13
PENENTUAN HASIL PRODUK RADIOISOTOP FLUOR- PADA FASILITAS SIKLOTRON DECY-13 (DETERMINING THE RESULTS OF RADIOISOTOPE PRODUCT IN DECY-13 CYCLOTRON FACILITY) Silakhuddin Pusat Sains dan Teknologi Akselerator
Lebih terperinciPRODUKSI IODIUM-125 MENGGUNAKAN TARGET XENON ALAM
PRODUKSI IODIUM-125 MENGGUNAKAN TARGET XENON ALAM Rohadi Awaludin Pusat Pengembangan Radioisotop dan Radiofarmaka (P2RR), BATAN ABSTRAK PRODUKSI IODIUM-125 MENGGUNAKAN TARGET XENON ALAM. Iodium- 125 merupakan
Lebih terperinciDESAIN DASAR KOMPONEN-KOMPONEN DAN PER- HITUNGAN PRODUKSI
ISSN 026-328 37 DESAIN DASAR KOMPONEN-KOMPONEN DAN PER- HITUNGAN PRODUKSI 8 F PADA FASILITAS TARGET SIKLOTRON DECY-3 Pusat Sains dan Teknologi Akselerator BATAN ABSTRAK DESAIN DASAR KOMPONEN-KOMPONEN DAN
Lebih terperinciPENENTUAN BESARAN EFEK BERKAS PROTON PADA FASILITAS TARGET SIKLOTRON DECY-13
PENENTUAN BESARAN EFEK BERKAS PROTON PADA FASILITAS TARGET SIKLOTRON DECY-13 Pusat Sains dan Teknologi Alselerator BATAN, Jalan Babarsari Kotak Pos 61 Ykbb Yogyakarta 281 suharni@batan.go.id ABSTRAK PENENTUAN
Lebih terperinciJurnal Radioisotop dan Radiofarmaka ISSN Journal of Radioisotope and Radiopharmaceuticals Vol 10, Oktober 2007
PERHITUNGAN PEMBUATAN KADMIUM-109 UNTUK SUMBER RADIASI XRF MENGGUNAKAN TARGET KADMIUM ALAM Rohadi Awaludin Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR), BATAN Kawasan Puspiptek, Tangerang, Banten ABSTRAK PERHITUNGAN
Lebih terperinciEVALUASI HASIL PRODUKSI RADIONUKLIDA F-18 DARI TARGET AIR DIPERKAYA O-18 MENGGUNAKAN SIKLOTRON ECLIPSE 11 MeV DI RUMAH SAKIT KANKER DHARMAIS
EVALUASI HASIL PRODUKSI RADIONUKLIDA F-18 DARI TARGET AIR DIPERKAYA O-18 MENGGUNAKAN SIKLOTRON ECLIPSE 11 Ferdi Dwi Listiawadi*), Hari Suryanto**), Parwanto**), Imam Kambali**),Herta Astarina*), Ratu Ralna
Lebih terperinciJurnal Radioisotop dan Radiofarmaka ISSN Journal of Radioisotope and Radiopharmaceuticals Vol 9, Oktoberl 2006
Jurnal Radioisotop dan Radiofarmaka ISSN 14108542 PRODUKSI TEMBAGA64 MENGGUNAKAN SASARAN TEMBAGA FTALOSIANIN Rohadi Awaludin, Abidin, Sriyono dan Herlina Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR), BATAN
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN. (target 20 Ne alami + 19 F alami untuk pengemban/carrier). 18 F kemudian disintesis menjadi
BAB I PENDAHULUAN 1.1. Latar Belakang Data sensus penduduk tahun 2010 menyatakan penduduk Indonesia berjumlah 237.641.326 jiwa, dari jumlah ini sebanyak 671.353 jiwa (0,28% dari jumlah penduduk) didiagnosis
Lebih terperinciPENGOPERASIAN CYCLONE 18/9 UNTUK PRODUKSI RADIONUKLIDA 18 F DALAM PENYIAPAN RADIOFARMAKA FDG DI RUMAH SAKIT MRCCC JAKARTA
PENGOPERASIAN CYCLONE 18/9 UNTUK PRODUKSI RADIONUKLIDA 18 F DALAM PENYIAPAN RADIOFARMAKA FDG DI RUMAH SAKIT MRCCC JAKARTA Agatha Kusuma *), Riski Afif Tuloh *), Hari Suryanto **) *) MUCHTAR RYADI COMPREHENSIVE
Lebih terperinciIRADIASI NEUTRON PADA BAHAN SS316 UNTUK PEMBUATAN ENDOVASCULAR STENT
86 IRADIASI NEUTRON PADA BAHAN SS316 UNTUK PEMBUATAN ENDOVASCULAR STENT Rohadi Awaludin, Abidin, dan Sriyono Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR), Badan Tenaga Nuklir Nasional (BATAN), Kawasan Puspiptek
Lebih terperinciDESAIN PERISAI RADIASI UNTUK SIKLOTRON DECY-13 MENGGUNAKAN METODE MONTE CARLO
Rasito T., dkk ISSN 0216-3128 231 DESAIN PERISAI RADIASI UNTUK SIKLOTRON DECY-13 MENGGUNAKAN METODE MONTE CARLO Rasito T. 1, Bunawas 2, Taufik 3, Sunardi 3 dan Hari Suryanto 4 1 Pusat Sains dan Teknologi
Lebih terperinciPENGEMBANGAN F ASILIT AS lradiasi SIKLOTRON-BA T AN UNTUK PRODUKSI RADIOISOTOP FLUOR-IS
'engembangan Fasilitas!radiasi Siklotron-BA TAN Untuk Produksi Radioisotop Fluor-I8 Hari Suryanto. Tonny Heryanto. S. A. Sarongalo. Rajiman dan Budi Tarigan PENGEMBANGAN F ASILIT AS lradiasi SIKLOTRON-BA
Lebih terperinciEVALUASI FLUKS NEUTRON THERMAL DAN EPITHERMAL DI FASILITAS SISTEM RABBIT RSG GAS TERAS 89. Elisabeth Ratnawati, Jaka Iman, Hanapi Ali
Buletin Pengelolaan Reaktor Nuklir. Vol. 13 No. 1, April 2016 EVALUASI FLUKS NEUTRON THERMAL DAN EPITHERMAL DI FASILITAS SISTEM RABBIT RSG GAS TERAS 89 Elisabeth Ratnawati, Jaka Iman, Hanapi Ali ABSTRAK
Lebih terperinciRADIOAKTIVITAS IODIUM-126 SEBAGAI RADIONUKLIDA PENGOTOR DI KAMAR IRADIASI PADA PRODUKSI IODIUM-125. Rohadi Awaludin
Perhitungan Radioaktivitas Iodium-126 Sebagai Radionuklida Pengotor di Kamar Iradiasi pada Produksi Iodium-125 (Rohadi Awaludin) ISSN 1411 3481 RADIOAKTIVITAS IODIUM-126 SEBAGAI RADIONUKLIDA PENGOTOR DI
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang
BAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Kanker adalah penyakit yang timbul karena adanya pertumbuhan yang tidak normal pada sel jaringan tubuh. Disebut tidak normal, karena sel-sel tumbuh dengan cepat dan
Lebih terperinciPERBANDINGAN ANALISIS DESAIN MAGNET SIKLOTRON DENGAN BCALC DAN GENSPEO
PERBANDINGAN ANALISIS DESAIN MAGNET SIKLOTRON DENGAN BCALC DAN GENSPEO Taufik*, Arief Hermanto*, Pramudita Anggraita**, Slamet Santoso**, Emy Mulyani** *Jurusan Fisika, FMIPA, UGM, Jl. Sekip utara **PTAPB-BATAN,
Lebih terperinciESTIMASI SEBARAN PELUANG PAPARAN RADIASI RESIDU PADA KOMPONEN SIKLOTRON PROTON 13 MeV
Volume 15, Oktober 213 ISSN 1411-1349 Pusat Teknologi Akselerator dan Proses Bahan, BATAN Jln. Babarsari Kotak Pos 611 ykbb Yogyakarta 55281 Email : silakh@batan.go.id ABSTRAK PADA KOMPONEN SIKLOTRON PROTON
Lebih terperinciPROSPEK PENGEMBANGAN RADIONUKLIDA BERBASIS SIKLOTRON DI INDONESIA
PROSPEK PENGEMBANGAN RADIONUKLIDA BERBASIS SIKLOTRON DI INDONESIA Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR), BATAN Kawasan Puspiptek, Tangerang Selatan, Telp/fax; 021-7563141 Email: rohadi_a@batan.go.id
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN I.1. Latar Belakang
BAB I PENDAHULUAN I.1. Latar Belakang Produksi radioisotop dan radiofarmaka pada instalasi rumah sakit diperlukan untuk memenuhi kebutuhan rumah sakit terhadap radioisotop yang memiliki waktu paruh singkat.
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Masalah
BAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Masalah Kanker adalah penyakit akibat pertumbuhan yang tidak normal dari sel-sel jaringan tubuh yang berubah menjadi sel kanker. Sel-sel kanker ini dapat menyebar ke
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN 1.1. Latar Belakang
BAB I PENDAHULUAN 1.1. Latar Belakang Saat ini permintaan siklotron komersial untuk terapi proton dan produksi isotop semakin meningkat. Produksi isotop ini digunakan untuk kebutuhan PET (Positron Emission
Lebih terperinciTEKNIK MEMV ARIASI ENERGI BERKAS PROTON DARIAKSELERATORENERGITETAP MENGGUNAKAN DEGRADER ALUMINIUM. Hari Suryanto, Silakhuddin
Journal of Radioisotopes and Radiopharmaceulicals Vol. t. No.2. /998 ISSN /4/0-8542 TEKNIK MEMV ARIASI ENERGI BERKAS PROTON DARIAKSELERATORENERGITETAP MENGGUNAKAN DEGRADER ALUMINIUM Hari Suryanto, Silakhuddin
Lebih terperinciPELURUHAN GAMMA ( ) dengan memancarkan foton (gelombang elektromagnetik) yang dikenal dengan sinar gamma ( ).
PELURUHAN GAMMA ( ) Peluruhan inti yang memancarkan sebuah partikel seperti partikel alfa atau beta, selalu meninggalkan inti pada keadaan tereksitasi. Seperti halnya atom, inti akan mencapai keadaan dasar
Lebih terperinciUNIVERSITAS NEGERI YOGYAKARTA F A K U L T A S M I P A
UNIVERSITAS NEGERI YOGYAKARTA F A K U L T A S M I P A RENCANA PELAKSANAAN PERKULIAHAN RPP/KIM SKM 229/ 01-02 5 September 2012 1. Fakultas/ Program Studi : FMIPA/Kimia 2. Matakuliah/Kode : Radioanalisis
Lebih terperinciKALKULASI PEMBENTUKAN RADIONUKLIDA PADA KOMPONEN SUMBER ION SIKLOTRON
Abstrak KALKULASI PEMBENTUKAN RADIONUKLIDA KALKULASI PADA KOMPONEN PEMBENTUKAN SUMBER ION RADIONUKLIDA SIKLOTRON PADA KOMPONEN SUMBER ION SIKLOTRON Silakhuddin Pusat Teknologi Akselerator Silakhuddin dan
Lebih terperinciPenentuan Dosis Gamma Pada Fasilitas Iradiasi Reaktor Kartini Setelah Shut Down
Berkala Fisika ISSN : 141-9662 Vol.9, No.1, Januari 26, hal 15-22 Penentuan Dosis Gamma Pada Fasilitas Iradiasi Reaktor Kartini Setelah Shut Down Risprapti Prasetyowati (1), M. Azam (1), K. Sofjan Firdausi
Lebih terperinciCROSS SECTION REAKSI INTI. Sulistyani, M.Si.
CROSS SECTION REAKSI INTI Sulistyani, M.Si. Email: sulistyani@uny.ac.id Tampang Lintang (Cross Section) Reaksi Nuklir Kemungkinan terjadinya reaksi nuklir disebut penampang lintang (σ) yang mempunyai dimensi
Lebih terperinciSASARAN XENON PAD A PRODUKSI IODIUM-125 PENDAHULUAN ABSTRAK ABSTRACT. 24- ISSN Rohadi Awaludin
24- ISSN 0216-3128 Awaludin PENGGUNAAN ULANG PRODUKSI IODIUM-125 SASARAN XENON PAD A Awaludin Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka - BATAN ABSTRAK PENGGUNAAN ULANG SASARAN XENON PADA PRODUKSI JODIUM-125.
Lebih terperinciSISTEM PERHITUNGAN PRODUKSI RADIOISOTOP Mo-99 DAN GENERATOR Mo-99/Tc-99M MENGGUNAKAN MICROSOFT ACCESS
SISTEM PERHITUNGAN PRODUKSI RADIOISOTOP Mo-99 DAN GENERATOR Mo-99/-99M MENGGUNAKAN MICROSOFT ACCESS Maskur, Adang.H.G.,Sriyono, dan Gatot S. Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka BATAN Kawasan Puspiptek Serpong.
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN 1.1. Latar Belakang
BAB I PENDAHULUAN 1.1. Latar Belakang Kanker merupakan suatu penyakit dimana pembelahan sel tidak terkendali dan akan mengganggu sel sehat disekitarnya. Jika tidak dibunuh, kanker dapat menyebar ke bagian
Lebih terperinciPEMISAHAN IODIUM (I) DARI TELURIUM (Te) UNTUK DIIMPLEMENTASIKAN PADA PEMBUATAN 123 I DENGAN SIKLOTRON
Trimurni, dkk. ISSN 0216 3128 251 PEMISAHAN IODIUM (I) DARI TELURIUM (Te) UNTUK DIIMPLEMENTASIKAN PADA PEMBUATAN I DENGAN SIKLOTRON Tri Murni *), Anggoro Septilarso **) dan Triyanto *) *) P2RR BATAN **)
Lebih terperinciVII. PELURUHAN GAMMA. Sub-pokok Bahasan Meliputi: Peluruhan Gamma Absorbsi Sinar Gamma Interaksi Sinar Gamma dengan Materi
VII. PELURUHAN GAMMA Sub-pokok Bahasan Meliputi: Peluruhan Gamma Absorbsi Sinar Gamma Interaksi Sinar Gamma dengan Materi 7.1. PELURUHAN GAMMA TUJUAN INSTRUKSIONAL KHUSUS: Setelah mempelajari Sub-pokok
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN I.1. Latar Belakang
BAB I PENDAHULUAN I.1. Latar Belakang Kesehatan merupakan salah satu hal yang sangat penting dalam kehidupan manusia, bahkan bisa dikatakan tanpa kesehatan yang baik segala yang dilakukan tidak akan maksimal.
Lebih terperinciPEMBUATAN NANOPARTIKEL EMAS RADIOAKTIF DENGAN AKTIVASI NEUTRON
MAKARA, TEKNOLOGI, VOL. 13, NO. 1, APRIL 2009: 4246 PEMBUATAN NANOPARTIKEL EMAS RADIOAKTIF DENGAN AKTIVASI NEUTRON Rohadi Awaludin Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR), BATAN, Kawasan Puspiptek Serpong,
Lebih terperinciANALISIS GEOMETRI ANODA DALAM OPTIMASI DESAIN SUMBER ION PENNING UNTUK SIKLOTRON
Analisis Geometri Anoda Dalam Optimasi Desain Sumber Ion Penning Untuk Siklotron (Silakhuddin) ANALISIS GEOMETRI ANODA DALAM OPTIMASI DESAIN SUMBER ION PENNING UNTUK SIKLOTRON Silakhuddin Pusat Teknologi
Lebih terperinciCHAPTER III INTI ATOM DAN RADIOAKTIVITAS
CHAPTER III INTI ATOM DAN RADIOAKTIVITAS CHAPTER iii INTI ATOM DAN RADIOAKTIVITAS -Inti atom atau nukllida terdiri atas neutron (netral) dan proton (muatan positif) -Massa neutron sedikit lebih besar
Lebih terperinciSTUDI AWAL UJI PERANGKAT KAMERA GAMMA DUAL HEAD MODEL PENCITRAAN PLANAR STATIK MENGGUNAKAN SUMBER RADIASI HIGH ENERGY IODIUM-131 (I 131 )
STUDI AWAL UJI PERANGKAT KAMERA GAMMA DUAL HEAD MODEL PENCITRAAN PLANAR STATIK MENGGUNAKAN SUMBER RADIASI HIGH ENERGY IODIUM-131 (I 131 ) Rima Ramadayani 1, Dian Milvita 1, Fadil Nazir 2 1 Jurusan Fisika
Lebih terperinciPRODUKSI RADIOISOTOP. NANIK DWI NURHAYATI,M.SI
PRODUKSI RADIOISOTOP NANIK DWI NURHAYATI,M.SI nanikdn@uns.ac.id Suatu unsur disebut radioisotop atau isotop radioaktif jika unsur itu dapat memancarkan radiasi. Dikenal dengan istilah radionuklida. Tujuan
Lebih terperinciIshioka Sekine, Osa Watanabe Japan Atomic Energy Research Institute, Takasaki, Gunma, , Japan ABSTRACT
41 PRODUCTION OF 11 C-METHIONINE BY CYCLOTRON AVF JAERI Produksi 11 C-Methionin dengan Siklotron AVF Jaeri Sri Hastini Center for Development of Radioisotope and Radiopharmaceutical, National Nuclear Energy
Lebih terperinciPEMISAHAN 54 Mn DARI HASIL IRADIASI Fe 2 O 3 ALAM MENGGUNAKAN RESIN PENUKAR ANION
PEMISAHAN 54 Mn DARI HASIL IRADIASI Fe 2 O 3 ALAM MENGGUNAKAN RESIN PENUKAR ANION Anung Pujiyanto, Hambali, Dede K, Endang dan Mujinah Pusat Pengembamgan Radioisotop dan Radiofarmaka (P2RR), BATAN ABSTRAK
Lebih terperinciCHAPTER iii INTI ATOM DAN RADIOAKTIVITAS
CHAPTER iii INTI ATOM DAN RADIOAKTIVITAS -Inti atom atau nukllida terdiri atas neutron (netral) dan proton (muatan positif) -Massa neutron sedikit lebih besar daripada massa proton -ukuran inti atom berkisar
Lebih terperinciSISTEM INFORMASI DATA NUKLIDA MENGGUNAKAN TURBO PASCAL WINDOWS
SISTEM INFORMASI DATA NUKLIDA MENGGUNAKAN TURBO PASCAL WINDOWS Maskur, Zaenal Abidin, Sigit Purnomo ABSTRAK SISTEM INFORMASI DATA NUKLIDA MENGGUNAKAN TURBO PASCAL WINDOWS. Telah berhasil dibuat sebuah
Lebih terperinciKIMIA INTI DAN RADIOKIMIA. Stabilitas Nuklir dan Peluruhan Radioaktif
KIMIA INTI DAN RADIOKIMIA Stabilitas Nuklir dan Peluruhan Radioaktif Oleh : Arif Novan Fitria Dewi N. Wijo Kongko K. Y. S. Ruwanti Dewi C. N. 12030234001/KA12 12030234226/KA12 12030234018/KB12 12030234216/KB12
Lebih terperinciVALIDASI METODA ANALISIS ISOTOP U-233 DALAM STANDAR CRM MENGGUNAKAN SPEKTROMETER ALFA
ISSN 1979-2409 Validasi Metoda Analisis Isotop U-233 Dalam Standar CRM Menggunakan Spektrometer Alfa ( Noviarty, Yanlinastuti ) VALIDASI METODA ANALISIS ISOTOP U-233 DALAM STANDAR CRM MENGGUNAKAN SPEKTROMETER
Lebih terperinciRANCANG BANGUN SISTEM KONTROL TRANSFER TARGET CAIR UNTUK PRODUKSI RADIOISOTOP F-18 (FLUOR-18) PADA FASILITAS SIKLOTRON
162 ISSN 0216-3128 I. Wayan Widiana, dkk. RANCANG BANGUN SISTEM KONTROL TRANSFER TARGET CAIR UNTUK PRODUKSI RADIOISOTOP F-18 (FLUOR-18) PADA FASILITAS SIKLOTRON I. Wayan Widiana, Cahyana a., Artadi Heru
Lebih terperinciPERHITUNGAN PARAMETER FISIS SISTEM EKSTRAKTOR SIKLOTRON 13 MeV UNTUK PET
PERHITUNGAN PARAMETER FISIS SISTEM EKSTRAKTOR SIKLOTRON 13 MeV UNTUK PET Widdi Usada, Ihwanul Aziz Pusat Teknologi Akselerator dan Proses Bahan-BATAN Jl. Babarsari Kotak Pos 6101 ykbb Jogjakarta 55010,
Lebih terperinciSpesifikasi Teknis Teras Reaktor Nuklir Kartini dan Eksperimental Setup Fasilitas Uji In-vitro dan In-vivo Metode BNCT
Spesifikasi Teknis Teras Reaktor Nuklir Kartini dan Eksperimental Setup Fasilitas Uji In-vitro dan In-vivo Metode BNCT Drs. Widarto Peneliti Madya Reaktor Riset Kartini Tipe TRIGA (Training Riset Isotop
Lebih terperinciPENENTUAN CALIBRATOR SETTING CAPINTEC CRC-7BT UNTUK SAMARIUM-153
YOGYAKARTA, 16 NOVEMBER 011 PENENTUAN CALIBRATOR SETTING CAPINTEC CRC-7BT UNTUK SAMARIUM-153 Wijono, Gatot Wurdiyanto Pustek Keselamatan dan Metrologi Radiasi - BATAN, Jl.Lebak Bulus No.49 Jakarta, 1440
Lebih terperinciPELURUHAN RADIOAKTIF
PELURUHAN RADIOAKTIF Inti-inti yang tidak stabil akan meluruh (bertransformasi) menuju konfigurasi yang baru yang mantap (stabil). Dalam proses peluruhan akan terpancar sinar alfa, sinar beta, atau sinar
Lebih terperinciPERHITUNGAN RADIOAKTIVITAS SESIUM-137 PADA PEMBUATAN IODIUM-125
Rohadi Awaludin ISSN 0216-3128 189 PERHITUNGAN RADIOAKTIVITAS SESIUM-137 PADA PEMBUATAN IODIUM-125 Rohadi Awaludin Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR) BATAN Kawasan Puspiptek Serpong, Tangerang Selatan,
Lebih terperinciPusat Pendidikan dan Pelatihan Badan Tenaga Nuklir Nasional
Pusat Pendidikan dan Pelatihan Badan Tenaga Nuklir Nasional 1 Pokok Bahasan STRUKTUR ATOM DAN INTI ATOM A. Struktur Atom B. Inti Atom PELURUHAN RADIOAKTIF A. Jenis Peluruhan B. Aktivitas Radiasi C. Waktu
Lebih terperinciRANCANGAN SISTEM CATU DAYA DC 2 kv/2 A UNTUK KATODA SUMBER ION SIKLOTRON 13 MeV BERBASIS TRANSFORMATOR
RANCANGAN SISTEM CATU DAYA DC 2 kv/2 A UNTUK KATODA SUMBER ION SIKLOTRON 13 MeV BERBASIS TRANSFORMATOR Heri Sudarmanto, Untung Margono -BATAN, Babarsari, Yogyakarta 55281 E-mail: ptapb@batan.go.id ABSTRAK
Lebih terperinci2. Dari reaksi : akan dihasilkan netron dan unsur dengan nomor massa... A. 6
KIMIA INTI 1. Setelah disimpan selama 40 hari, suatu unsur radioaktif masih bersisa sebanyak 0,25 % dari jumlah semula. Waktu paruh unsur tersebut adalah... 20 hari 8 hari 16 hari 5 hari 10 hari SMU/Ebtanas/Kimia/Tahun
Lebih terperinciBAB III PERSAMAAN PELURUHAN DAN PERTUMBUIIAN RADIOAKTIF
BAB III PERSAMAAN PELURUHAN DAN PERTUMBUIIAN RADIOAKTIF 1. PELURUHAN EKSPONENSIAL Proses peluruhan merupakan statistik untuk nuklida yang cukup banyak, maka banyaknya peluruhan per satuan waktu (dn/dt)
Lebih terperinciPENENTUAN WAKTU TUNDA PADA KONDISIONING LIMBAH HASIL PENGUJIAN BAHAN BAKAR PASCA IRADIASI DARI INSTALASI RADIOMETALURGI
PENENTUAN WAKTU TUNDA PADA KONDISIONING LIMBAH HASIL PENGUJIAN BAHAN BAKAR PASCA IRADIASI DARI INSTALASI RADIOMETALURGI Herlan Martono, Wati, Nurokhim Pusat Teknologi Limbah Radioaktif ABSTRAK PENENTUAN
Lebih terperinciREAKSI NUKLIR NANIK DWI NURHAYATI,S.SI, M.SI
REAKSI NUKLIR NANIK DWI NURHAYATI,S.SI, M.SI nanikdn.staff.uns.ac.id nanikdn.staff.fkip.uns.ac.id 081556431053 / (0271) 821585 REAKSI INTI Reaksi Inti adalah proses perubahan yang terjadi dalam inti atom
Lebih terperinciSIMULASI LINTASAN BERKAS PROTON SIKLOTRON 13 MeV MENGGUNAKAN PROGRAM PWHEEL
SIMULASI LINTASAN BERKAS PROTON SIKLOTRON 13 MeV MENGGUNAKAN PROGRAM PWHEEL Emy Mulyani **, Arief Hermanto **, Pramudita Anggraita * * Pusat Teknologi Akselerator dan Proses Bahan BATAN ** Pascasarjana
Lebih terperinciKimia Inti dan Radiokimia
Kimia Inti dan Radiokimia Keradioaktifan Keradioaktifan: proses atomatom secara spontan memancarkan partikel atau sinar berenergi tinggi dari inti atom. Keradioaktifan pertama kali diamati oleh Henry Becquerel
Lebih terperinciANALISIS IRADIASI TARGET KALIUM BROMIDA DI REAKTOR SERBA GUNA-GA SIWABESSY
ISSN 978-076 ANALISIS IRADIASI TARGET KALIUM BROMIDA DI REAKTOR SERBA GUNA-GA SIWABESSY SUTRISNO, SARWANI, ARIYAWAN SUNARDI Pusat Reaktor Serba Guna-BATAN Kawasan Puspitek Serpong, Tangerang 530, Banten
Lebih terperinciPenentuan Kadar Besi dalam Pasir Bekas Penambangan di Kecamatan Cempaka dengan Metode Analisis Aktivasi Neutron (AAN)
Penentuan Kadar Besi dalam Pasir Bekas Penambangan di Kecamatan Cempaka dengan Metode Analisis Aktivasi Neutron (AAN) Prihatin Oktivasari dan Ade Agung Harnawan Abstrak: Telah dilakukan penentuan kandungan
Lebih terperinciPROGRAM JAMINAN KUALITAS PADA PENGUKURAN. RADIONUKLIDA PEMANCAR GAMMA ENERGI RENDAH:RADIONUKLIDA Pb-210
ARTIKEL PROGRAM JAMINAN KUALITAS PADA PENGUKURAN RADIONUKLIDA PEMANCAR GAMMA ENERGI RENDAH:RADIONUKLIDA Pb-210 ABSTRAK Arief Goeritno Pusat Teknologi Limbah Radioaktif BATAN PROGRAM JAMINAN KUALITAS PADA
Lebih terperinciPusat Sains dan Teknologi Akselerator Badan Tenaga Nuklir Nasional (PSTA-BATAN) Yogyakarta sebagai lembaga pemerintah non departemen memiliki tugas
BAB I PENDAHULUAN 1.1. LATAR BELAKANG Pemanfaatan ilmu pengetahuan dan teknologi berperan besar di berbagai ilmu bidang di seluruh dunia, salah satunya pada bidang kedokteran yang memanfaatkan bahan tenaga
Lebih terperinciPERHITUNGAN ORBIT AWAL BERKAS PROTON PADA CENTRAL REGION SIKLOTRON
ISSN 1411-1349 Volume 13, Januari 2012 Pusat Teknologi Akselerator dan Proses Bahan - BATAN Jln. Babarsari Kotak Pos 6101 ykbb Yogyakarta 55281 Email : pramudita@batan.go.id ABSTRAK. Telah dilakukan perhitungan
Lebih terperinciSTUDI AWAL UJI PERANGKAT KAMERA GAMMA DUAL HEAD MODEL PENCITRAAN PLANAR (STATIK) MENGGUNAKAN SUMBER RADIASI MEDIUM ENERGY RADIUM-226 (Ra 226 )
STUDI AWAL UJI PERANGKAT KAMERA GAMMA DUAL HEAD MODEL PENCITRAAN PLANAR (STATIK) MENGGUNAKAN SUMBER RADIASI MEDIUM ENERGY RADIUM-226 (Ra 226 ) Resky Maulanda Septiani 1, Dian Milvita 1, Fadil Nazir 2 1
Lebih terperinciPENELITIAN DAN PENGEMBANGAN AKSELERATOR PARTIKEL BERMUATAN. Pusat Sains dan Teknologi Akselerator Badan Tenaga Nuklir Nasional
PENELITIAN DAN PENGEMBANGAN AKSELERATOR PARTIKEL BERMUATAN Pusat Sains dan Teknologi Akselerator Badan Tenaga Nuklir Nasional Alasan dikembangkan AKSELERATOR: Partikel akselerator diteliti dan dikembangkan
Lebih terperinciDESAIN AWAL KOMPONEN CENTRAL REGION SIKLOTRON PROTON 13 MEV
72 ISSN 0216-3128 Emy Mulyani, dkk. DESAIN AWAL KOMPONEN CENTRAL REGION SIKLOTRON PROTON 13 MEV Emy Mulyani, Taufik, Rian Suryo Darmawan Pusat Teknologi Akselerator dan Proses Bahan Jl.Babarsari Kotak
Lebih terperinciGANENDRA, Vol. V, No. 1 ISSN ANALISIS DAN PENENTUAN DISTRIBUSI FLUKS NEUTRON SALURAN TEMBUS RADIAL UNTUK PENDAYAGUNAAN REAKTOR KARTINI
ANALISIS DAN PENENTUAN DISTRIBUSI FLUKS NEUTRON SALURAN TEMBUS RADIAL UNTUK PENDAYAGUNAAN REAKTOR KARTINI Pusat Penelitian dan Pengembangan Teknologi Maju ABSTRAK ANALISIS DAN PENENTUAN DISTRIBUSI FLUKS
Lebih terperinciPERKEMBANGAN KEDOKTERAN NUKLIR DAN RADIOFARMAKA DI INDONESIA
MAKALAH LENGKAP PERKEMBANGAN KEDOKTERAN NUKLIR DAN RADIOFARMAKA DI INDONESIA Dipresentasikan pada Pelatihan Evaluasi Mutu Produk Radiofarmaka Badan Pengawan Obat dan Makanan RI Jakarta 26-27 November 2013
Lebih terperinciBAB II RADIASI PENGION
BAB II RADIASI PENGION Salah satu bidang penting yang berhubungan dengan keselamatan radiasi pengukuran besaran fisis radiasi terhadap berbagai jenis radiasi dan sumber radiasi. Untuk itu perlu perlu pengetahuan
Lebih terperinciJurnal Fisika Unand Vol. 3, No. 2, April 2014 ISSN
STUDI AWAL UJI PERANGKAT KAMERA GAMMA DUAL HEAD MODEL PENCITRAAN SINGLE PHOTON EMISSION COMPUTED TOMOGRAPHY (SPECT) MENGGUNAKAN SUMBER RADIASI MEDIUM ENERGY Ra 226 Friska Wilfianda Putri 1, Dian Milvita
Lebih terperinciANALISIS PERHITUNGAN IRADIASI TARGET PRASEODIMIUM DI REAKTOR SERBA GUNA -GA SIWABESSY
ANALISIS PERHITUNGAN IRADIASI TARGET PRASEODIMIUM DI REAKTOR SERBA GUNA -GA SIWABESSY SUTRISNO, SARWANI, ARIYAWAN SUNARDI DAN SUNARKO Pusat Reaktor Serba Guna Abstrak ANALISIS PERHITUNGAN IRADIASI TARGET
Lebih terperinciLEMBAR SOAL ULANGAN AKHIR SEMESTER TAHUN (UTAMA) Mata Pelajaran (Beban) : Fisika 4 ( 4 sks) Hari/Tanggal : Rabu, 01 Desembar 2010
J A Y A R A Y A PEMERINTAH PROVINSI DAERAH KHUSUS IBUKOTA JAKARTA DINAS PENDIDIKAN SEKOLAH MENENGAH ATAS (SMA) NEGERI 78 JAKARTA Jalan Bhakti IV/1 Komp. Pajak Kemanggisan Telp. 527115/5482914 JAKARTA BARAT
Lebih terperinciINTERKOMPARASI PENGUKURAN KAPSUL DALAM Ir-192 UNTUK UJI TAK MERUSAK
INTERKOMPARASI PENGUKURAN KAPSUL DALAM Ir-192 UNTUK UJI TAK MERUSAK Moeridun Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR) BATAN Kawasan Puspiptek, Tangerang, Banten. ABSTRAK INTERKOMPARASI PENGUKURAN KAPSUL
Lebih terperinciU Th He 2
MODUL UNSUR RADIOAKTIF dan RADIOISOTOP Radiasi secara spontan yang di hasilkan oleh unsure di sebut keradioaktifan, sedangkan unsure yang bersifat radioaktif disebut unsure radioaktif.unsur radioaktif
Lebih terperinciOPTIMALISASI PE EMPATA KEMASA LIMBAH RADIOAKTIF AKTIVITAS RE DAH DA SEDA G DALAM REPOSITORI
ABSTRAK OPTIMALISASI PE EMPATA KEMASA LIMBAH RADIOAKTIF AKTIVITAS RE DAH DA SEDA G DALAM REPOSITORI Kuat Heriyanto, Sucipta, Untara. Pusat Teknologi Limbah Radioaktif-BATAN OPTIMALISASI PE EMPATA KEMASA
Lebih terperinciEVALUASI PEMBUATAN IODIUM-125 MENGGUNAKAN SASARAN GAS XENON-124 DIPERKAYA 99.98%
EVALUASI PEMBUATAN IODIUM-125 MENGGUNAKAN SASARAN GAS XENON-124 DIPERKAYA 99.98% Hotman Lubis, Daya Agung S., Sriyono, Abidin, Anung P., Hambali dan Hadirahman Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR )
Lebih terperinciRADIOAKTIVITAS IODIUM-125 PADA UJI PRODUKSI MENGGUNAKAN TARGET XENON-124 DIPERKAYA
Radioaktivitas Iodium-125 Pada Uji Produksi Menggunakan Target Xenon-124 Diperkaya (Rohadi Awaludin) ISSN 1411 3481 RADIOAKTIVITAS IODIUM-125 PADA UJI PRODUKSI MENGGUNAKAN TARGET XENON-124 DIPERKAYA Rohadi
Lebih terperinciSimulasi ADCRC (Active Disturbance Rejection Controller) dan kendali PD pada Model Cavity Siklotron DECY 13
Simulasi ADCRC (Active Disturbance Rejection Controller) dan kendali pada Model Cavity Siklotron DECY 13 Agus Dwiatmaja, Adha Imam Cahyadi, Prapto Nugroho Program Studi Pascasarjana S2 Teknik Elektro,
Lebih terperinciBAB I Jenis Radiasi dan Interaksinya dengan Materi
BAB I Jenis Radiasi dan Interaksinya dengan Materi Radiasi adalah pancaran energi yang berasal dari proses transformasi atom atau inti atom yang tidak stabil. Ketidak-stabilan atom dan inti atom mungkin
Lebih terperinciRADIOKALORIMETRI. Rohadi Awaludin
RADIOKALORIMETRI Rohadi Awaludin Pusat Pengembangan Radioisotop dan Radiofarmaka (P2RR) Badan Tenaga Nuklir Nasional (BATAN) Kawasan Puspiptek Serpong, Tangerang 15314, Telp/fax (021) 7563141 1. PENDAHULUAN
Lebih terperinci1BAB I PENDAHULUAN. sekaligus merupakan pembunuh nomor 2 setelah penyakit kardiovaskular. World
1BAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Kanker merupakan salah satu penyakit tidak menular yang menjadi masalah kesehatan masyarakat baik di dunia maupun di Indonesia. Di dunia, 21% dari seluruh kematian
Lebih terperinciJumlah Proton = Z Jumlah Neutron = A Z Jumlah elektron = Z ( untuk atom netral)
FISIKA INTI A. INTI ATOM Inti Atom = Nukleon Inti Atom terdiri dari Proton dan Neutron Lambang Unsur X X = nama unsur Z = nomor atom (menunjukkan banyaknya proton dalam inti) A = nomor massa ( menunjukkan
Lebih terperinciGANENDRA, Vol. V, No. 1 ISSN STUDI PRODUKSI RADIOISOTOP Mo-99 DENGAN BAHAN TARGET LARUTAN URANIL NITRAT PADA REAKTOR KARTINI ABSTRAK
GANENDRA, Vol. V, No. 1 ISSN 1410-6957 STUDI PRODUKSI RADIOISOTOP Mo-99 DENGAN BAHAN TARGET LARUTAN URANIL NITRAT PADA REAKTOR KARTINI Edi Trijono Budisantoso, Syarip Pusat Penelitian dan Pengembangan
Lebih terperinciOPTIMASI PARAMETER POTENSIAL NUKLIR BAGI REAKSI FUSI ANTAR INTI-INTI BERAT
JURNAL APLIKASI FISIKA VOLUME 13 NOMOR 2 JUNI 2017 OPTIMASI PARAMETER POTENSIAL NUKLIR BAGI REAKSI FUSI ANTAR INTI-INTI BERAT Viska Inda Variani 1, Vivin Fitrya Ningsih 1, Muhammad Zamrun F. 1, 1 Jurusan
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN 1.1. Latar Belakang Masalah
BAB I PENDAHULUAN 1.1. Latar Belakang Masalah Di seluruh dunia, kanker merupakan penyakit mematikan pada urutan kedua setelah penyakit kardiovaskular. Pada tahun 2012, penelitian yang dilakukan oleh International
Lebih terperinciJurnal Fisika Unand Vol. 3, No. 3, Juli 2014 ISSN
STUDI AWAL UJI PERANGKAT KAMERA GAMMA DUAL HEAD MODEL PENCITRAAN SINGLE PHOTON EMISSION COMPUTED TOMOGRAPHY (SPECT) MENGGUNAKAN SUMBER RADIASI HIGH ENERGY I 131 Yosi Sudarsi Asril 1, Dian Milvita 1, Fadil
Lebih terperinciPREPARASI TARGET NIKEL SEBAGAI BAHAN SASARAN PEMBUATAN RADIOISOTOP Cu-64 MENGGUNAKAN SIKLOTRON
Wira Y Rahman, Endang Sarmini, Herlina, Cahyana AR, Triyanto Pusat Radioisotop dan Radiofarmaka (PRR) BATAN Gd. 11 Kawasan PUSPIPTEK Serpong, Tangerang 15313, * Tel/Fax : (021) 7563141 E-mail : wira@batan.go.id
Lebih terperinciKAJIAN DETEKTOR AKTIVASI NEUTRON CEPAT UNTUK PENGGUNAAN DETEKTOR NEUTRON
KAJIAN DETEKTOR AKTIVASI NEUTRON CEPAT UNTUK PENGGUNAAN DETEKTOR NEUTRON Sri Widayati, L.Kwin Pudjiastuti, Elfida Pusat Pengembangan Pengelolaan Limbah Radioaktif ABSTRAK KAJIAN DETEKTOR AKTIVASI NEUTRON
Lebih terperinciKedua nuklida tersebut mempunyai nomor massa (A) yang sama dengan demikian nuklida-nuklida tersebut merupakan isobar.
1. Ca dan Ar adalah merupakan A. Isotop B. Isobar C. Isomer D. Isoelektron E. Isoton Jawaban : B Kedua nuklida tersebut mempunyai nomor massa (A) yang sama dengan demikian nuklida-nuklida tersebut merupakan
Lebih terperinciPENENTUAN FRAKSI BAKAR PELAT ELEMEN BAKAR UJI DENGAN ORIGEN2. Kadarusmanto, Purwadi, Endang Susilowati
PENENTUAN FRAKSI BAKAR PELAT ELEMEN BAKAR UJI DENGAN ORIGEN2 Kadarusmanto, Purwadi, Endang Susilowati ABSTRAK PENENTUAN FRAKSI BAKAR PELAT ELEMEN BAKAR UJI DENGAN ORIGEN2. Elemen bakar merupakan salah
Lebih terperinciSIFAT-SIFAT INTI. PERTEMUAN KEEMPt
SIFAT-SIFAT INTI PERTEMUAN KEEMPt Sifat-sifat inti atom Tidak Bergantung pada waktu: Muatan inti (electric charge) Massa inti (mass) Jari-jari (radius) Momentum sudut (angular momentum) Momen magnetik
Lebih terperinciPERANCANGAN PERISAI RADIASI PADA KEPALA SUMBER UNTUK PESAWAT RADIOTERAPI EKSTERNAL MENGGUNAKAN CO-60 PADA POSISI BEAM OFF
PERANCANGAN PERISAI RADIASI PADA KEPALA SUMBER UNTUK PESAWAT RADIOTERAPI EKSTERNAL MENGGUNAKAN CO-60 PADA POSISI BEAM OFF Leli Yuniarsari, Kristiyanti, Bang Rozali, Beny Syawaludin Pusat Rekayasa Perangkat
Lebih terperinciFAKTOR KOREKSI PENGUKURAN AKTIVITAS RADIOFARMAKA I-131 PADA WADAH VIAL GELAS TERHADAP AMPUL STANDAR PTKMR-BATAN MENGGUNAKAN DOSE CALIBRATOR
78 ISSN 0216-3128 Pujadi, dkk. FAKTOR KOREKSI PENGUKURAN AKTIVITAS RADIOFARMAKA I-131 PADA WADAH VIAL GELAS TERHADAP AMPUL STANDAR PTKMR-BATAN MENGGUNAKAN DOSE CALIBRATOR Pujadi 1, Gatot Wurdiyanto 1 dan
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Masalah
BAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Masalah Kanker adalah suatu penyakit yang disebabkan oleh adanya sel-sel yang membelah secara abnormal tanpa kontrol dan mampu menyerang jaringan sehat lainnya. Data
Lebih terperinciBAB II Besaran dan Satuan Radiasi
BAB II Besaran dan Satuan Radiasi A. Aktivitas Radioaktivitas atau yang lebih sering disingkat sebagai aktivitas adalah nilai yang menunjukkan laju peluruhan zat radioaktif, yaitu jumlah inti atom yang
Lebih terperincioleh Werdi Putra Daeng Beta, SKM, M.Si
ASPEK PERIZINAN DAN PENGAWASAN PEMANFAATAN AKSELERATOR DAN IRADIATOR LAINNYA: MBE untuk Crosslinking Chitosan, Gel dari Rumput Laut, Iradiator Latex, Sterilisasi, dan Siklotron untuk F18 PET oleh Werdi
Lebih terperinciPENGEMBANGAN ANTARMUKA KONVERSI FILE DATA NUKLIR TEREVALUASI PADA RENTANG SUHU TERTENTU UNTUK APLIKASI MCNP. D. Andiwijayakusuma *
Pengembangan Antarmuka Konversi File Data Nuklir Terevaluasi pada Rentang Suhu. (Dinan Andiwijakusuma) PENGEMBANGAN ANTARMUKA KONVERSI FILE DATA NUKLIR TEREVALUASI PADA RENTANG SUHU TERTENTU UNTUK APLIKASI
Lebih terperinciLEMBAR KERJA PESERTA DIDIK (LKPD 01) FISIKA INTI
A. Materi Pembelajaran : Struktur Inti LEMBAR KERJA PESERTA DIDIK (LKPD 01) FISIKA INTI B. Indikator Pembelajaran : 1. Mengidentifikasi karakterisrik kestabilan inti atom 2. Menjelaskan pengertian isotop,isobar
Lebih terperinciDasar Fisika Radiasi. Daftar Isi
Dasar Fisika Radiasi (Hendriyanto Haditjahyono) Daftar Isi I. Pendahuluan... 2 II. Struktur Atom dan Inti Atom... 4 II.1 Struktur Atom...5 II.2 Inti Atom...8 III. Peluruhan Radioaktif... 13 III.1 Jenis
Lebih terperinci