BORON NEUTRON CAPTURE THERAPY (BNCT)

Transkripsi

1 BAB 3 BORON NEUTRON CAPTURE THERAPY (BNCT) Boron Neutron Capture Therapy (BNCT), merupakan terapi kanker dengan memanfaatkan reaksi penangkapan neutron termal oleh isotop boron-10 yang kemudian menghasilkan partikel alfa dan inti litium. Isotop boron-10 tidak bersifat radioaktif, begitu juga dengan neutron termal. Neutron yang memiliki energi rendah ini tidak menimbulkan efek yang serius pada jaringan yang terpapar oleh radiasinya [4]. Partikel alfa termasuk kedalam partikel bermuatan berat, radiasi pengion LET tinggi dengan tingkat ionisasi lebih tinggi jika dibandingkan dengan radiasi pengion lainnya. Jangkauannya yang pendek dalam jaringan memungkinkan partikel ini untuk melepaskan energi tingginya dalam jangkauan yang terbatas. Ketika boron tepat terakumulasi pada tumor, penyinaran sinar neutron berenergi rendah pada tumor dapat memberikan efek radiasi sel tumor yang mematikan tetapi efek pada jaringan sehat disekitarnya dapat dibatasi atau bahkan tidak ada sama sekali. Gambar 3.1. Skema proses BNCT. 9

2 3.1 Sejarah dan Perkembangan BNCT Konsep Neutron Capture Therapy (NCT) diusulkan setelah penemuan neutron oleh Chadwick tahun 1932 dan penemuan cross section penangkapan neutron termal yang lebih tinggi untuk isotop boron-10 oleh Goldhaber tahun 1934 [4]. Dia menemukan bahwa isotop boron-10 memiliki daya tangkap yang tinggi terhadap neutron termal. Isotop boron-10 menjadi tidak stabil segera setelah menangkap neutron termal dan dalam waktu yang singkat menghasilkan partikel alfa dan inti litium pada arah yang saling tegak lurus. Dan tahun 1936 untuk pertama kalinya diusulkan prinsip BNCT oleh Golden Locher [4]. Dia mempostulatkan bahwa ketika boron dapat terkonsentrasi dengan benar pada tumor, kemudian dilakukan penyinaran pada target volume dengan menggunakan radiasi sumber neutron maka akan dihasilkan dosis radiasi yang tinggi pada tumor dibandingkan pada jaringan normal. Periode pertama pengujian BNCT secara klinik pada manusia dilakukan tahun 1950-an di Brookhaven National Laboratory (BNL), dengan kasus tumor ganas dan tahun 1960-an di Laboratorium nuklir MIT [5]. Pada periode ini pengujian menunjukkan hasil yang mengecewakan. Hal ini disebabkan karena kurangnya pengetahuan tentang karakteristik biodistribusi senyawa boron yang digunakan. Senyawa boron yang digunakan tidak bisa terakumulasi dengan baik pada tumor. Sehingga ditemukan banyak boron dalam darah yang mengakibatkan kerusakan pembuluh darah pada otak dan kulit. Selain itu, kurang baiknya penetrasi sinar neutron termal dalam jaringan juga menjadi faktor kegagalan tersebut. Neutron termal mengalami atenuasi secara eksponensial pada jaringan, sehingga sulit untuk mengantarkan paparan yang cukup pada tumor yang terletak jauh didalam kepala. Oleh sebab itu tahun 1961 BNCT dihentikan di US. Sekitar tahun 1970 pengujian klinik dilanjutkan kembali di Jepang dengan hasil yang cukup memuaskan. Pasien tumor otak yang mendapatkan terapi BNC memiliki masa hidup lebih lama [5]. Sementara itu, dalam periode ini di US masih terus dilakukan riset mendasar tentang BNCT. Penelitian difokuskan pada 10

3 penemuan senyawa boron yang lebih tepat dan pengembangan sumber neutron yang berenergi lebih tinggi dengan meningkatkan karakteristik penetrasi pada jaringan serta pengembangan treatment planning yang tepat. Dua senyawa boron, asam amino boronopenilalanin (BPA) dan sulfidril borane (Na 2 B 12 H 11 SH atau BSH), telah diuji dan menunjukkan akumulasi yang lebih tinggi pada tumor otak dibandingkan dengan jaringan normal disekitarnya, terutama pada tumor melanoma dan intracranial melanoma metastatis, dan kedua senyawa ini telah digunakan untuk pengujian klinik BNCT. 3.2 Prosedur BNCT Proses BNCT secara garis besar dibagi menjadi dua bagian, treatment planning dan terapi. Prosedur terapi BNCT berlangsung selama 5 sampai 7 hari [6]. BNCT diawali dengan proses treatment planning pada hari pertama dan kedua, yang meliputi beberapa proses kegiatan, yaitu penetapan dokter, pengurusan perizinan untuk dilakukannya BNCT, serangkaian tes lab umum, serta evaluasi ukuran dan lokasi tumor dengan bantuan MRI, CT scan, dan PET. Hari ketiga sampai hari ketujuh merupakan hari pelaksanaan terapi. Sebelum dilakukan penyinaran, boron dalam bentuk senyawa BPA dimasukkan ke dalam tubuh dengan cara infus. Selama penginfusan, dilakukan pengambilan sampel darah, tujuannya adalah untuk mengetahui perubahan konsentrasi boron dalam darah. Hal ini termasuk bagian penting dalam proses BNCT, karena boron akan sampai ke tumor melalui sistem sirkulasi darah (dengan proses difusi dari darah ke tumor). Menurut hasil penelitian, perbandingan konsentrasi boron dalam tumor/darah adalah sekitar 3,5-3/1 [7]. Dengan mengetahui konsentrasi boron dalam darah telah mewakilkan konsentrasi boron dalam tumor. Ketika konsentrasi dalam darah mencapai maksimum dilakukan penyinaran neutron termal. Proses terapi diakhiri dengan evaluasi secara intensif pasien selama 2 3 hari. 11

4 3.3 Reaksi Fisi pada Boron Neutron Capture Therapy Dalam setiap reaksi penangkapan neutron oleh boron, energi yang dihasilkan sekitar 2.34 MeV. 64% energi diberikan oleh partikel alfa dan sekitar 36% energi dibawa oleh inti litium. Terdapat 2 jalan reaksi pada penangkapan neutron termal oleh boron. Pertama, reaksi yang menghasilkan Li dalam keadaan stabil. Pada jalan reaksi ini, dihasilkan energi sebesar MeV (6.308%). Reaksi kedua menghasilkan Li dalam keadaan tereksitasi terlebih dahulu sebelum mencapai keadaan stabil dan mengemisikan sinar gamma 478 kev dengan energi reaksi sebesar MeV [8]. Skema reaksi fisi yang terjadi dapat dilihat pada Gambar 3.2. Berdasarkan perbandingan reaksi yang terjadi, energi rata-rata dan panjang jangkauan partikel alfa dan litium dapat dilihat dalam Tabel 3.1. Gambar 3.2. Reaksi fisi inti pada BNCT. Tabel 3.1. Energi dan panjang jangkauan partikel alfa dan litium reaksi BNC [8]. Partikel Energi (MeV) Jangkauan di air (µm) Alfa Li

5 3.4 Prinsip dalam Perhitungan Dosis Sebelumnya telah dilakukan perhitungan dosis serap pada reaksi 10 B(n,α) 7 Li yang mengangkat masalah geometri. Namun metode itu tidak cocok untuk 10 B(n,α) 7 Li, karena berdasarkan data partikel alfa hasil peluruhan radium atau thorium yang memliki jangkauan relatif panjang. Dalam perhitungan ini digunakan data LET dari alfa dan lithium dengan menggunakan data stopping power pada air. Dan dalam perhitungan tersebut partikel litium juga dilibatkan sebagai pembawa energi pada materi. Di dalam perhitungan dosis digunakan asumsi-asumsi sebagai berikut (Gambar 3.3): a. Partikel alfa dan inti litium bergerak dalam garis lurus b. Range energi yang sama bisa dipakai untuk 2 keadaan, medium yang mengandung boron dan medium yang bebas boron c. LET (Linear energy transfer), yaitu energi yang ditransferkan partikel bermuatan per unit panjang selama partikel bermuatan bergerak, merupakan fungsi jangkauan dari partikel bermuatan dan digunakan data range energi dalam air d. Range energi terkait diekstrapolasi, dititik energi bernilai nol, berhubungan dengan jangkauan nol. e. Atom 10 B terdistribusi secara uniform dalam medium yang mengandung boron f. Pada perhitungan ini, energi yang diemisikan oleh partikel alfa tidak dimasukkan kedalam perhitungan. Energi yang disampaikan oleh partikel bermuatan dititik P yang berjarak r dari daerah K, tempat dihasilkan partikel (lihat gambar 3.3) adalah [8] 13

6 dimana merupakan LET partikel bermuatan melewati P, r jarak antara P dan titik partikel bermuatan dihasilkan, R 0 jangkauan partikel bermuatan dengan energi awal E 0 N jumlah reaksi yang terjadi per unit volume dalam daerak K, K daerah K yang terpotong oleh R 0 dengan pusat P Karena litium dan patikel alfa teremisi secara isotropik dan dalam arah yang berlawanan, energi yang terserap pada titik P menjadi dimana α dan L berhubungan dengan partikel alfa dan inti litium. Ada boron Daerah bebas boron Gambar 3.3. Skema perhitungan energi. Jumlah reaksi yang terjadi per unit volume (N), bergantung pada konsentrasi 10 B, cross section penangkapan neutron, fluks neutron termal, dan waktu penyinaran neutron. 14

7 Nilai LET untuk masing partikel alfa dan litium telah dihitung secara teoritis dan pengukuran oleh Northcliffe dan Schilling [9] serta oleh Michael A Davis dan John B Little [10] (lampiran 1). Karena jangkauan partikel alfa lebih panjang dari jangkauan inti litium (tabel 3.1), dan dengan mengambil acuan jangkuan partikel alfa, persamaan (3.2) dapat dituliskan Persamaan di atas menunjukkan bahwa energi yang disampaikan dari reaksi dapat diasumsikan sebagai partikel tunggal dengan LET yang terkombinasi (f α + f L ) [8]. Pendekatan ini telah dihitung oleh Kensuke Kitao. Dari data LET alfa dan LET litium untuk nilai tengah jarak, dibuat suatu pendekatan linear f α + f L = A(R c r) (3.4) dengan menggunakan least-square fitting, diperoleh konstanta A dan R c (A = MeV µm -2 dan R c = 8.9 µm) (lampiran 2). Substitusikan Persamaan (3.4) ke Persamaan (3.3) sehingga diperoleh Dengan mengintegrasi nilai LET dari 0 sampai R c diperoleh energi E 0 15

8 E 0 merupakan energi yang dihasilkan oleh setiap reaksi yang berhubungan dengan energi transfer linear partikel terkombinasi dengan jangkauan partikel R c. sehingga persamaan (3.5) dapat ditulis dalam E 0 dengan bentuk yang lebih sederhana di mana E p = NE 0 G(K ) (3.6) G(K ) disebut juga dengan faktor geometri, didefinisikan sebagai rasio energi terserap dalam volume pada titik K terhadap energi yang dihasilkan pada titik K. Daerah K (batas integrasi), merupakan daerah K yang terpotong oleh R c dengan pusat P. Dengan menggunakan koordinat polar a, Persamaan (3.7) dapat ditulis Jika sistem simetri aksial, maka persamaan di atas dapat ditulis 3.5 Perhitungan Numerik Faktor Geometri Perhitungan numerik untuk faktor geometri dapat dipecahkan dalam 3 bentuk permukaan geometri, faktor geometri permukaan datar, permukaan bola, dan permukaan silinder Faktor geometri G pl untuk permukaan datar. 16

9 Jika daerah yang mengandung boron berbentuk semi tak hingga atau irisan tak hingga dengan kedalaman tertentu, sistem dapat dianggap simetri aksial. Untuk memperoleh faktor geometri G(K ) = G pl (d,r c ) dosis serap pada titik dengan jarak d dari permukaan datar diantara daerah yang bebas boron (berada pada x < -T dan x > T) dan yang mengandung boron (berada pada T x T), dengan titik P berada pada daerah yang bebas boron, faktor geometri G pl (d,r c ) dapat diperoleh mengikuti : Untuk Rc 2T Batas integrasi untuk r, dari r 1 = -d/cosθ sampai r 2 = R c dan untuk θ dari θ 1 = π- arccos(d/r c ) sampai θ 2 = π Dengan mengintegrasikan persamaan (3.10) pada r dan θ maka diperoleh dimana Untuk jika Untuk jika 17

10 Nilai faktor geometri untuk menghitung dosis serap dalam daerah yang mengandung boron dan dalam daerah yang bebas boron pada permukaan datar dapat dilihat pada Tabel 3.2 dan 3.3. Tabel 3.2. Faktor geometri permukaan datar untuk daerah bebas boron [8]. 2T/R c d/r c Faktor geometri daerah bebas boron Tabel 3.3. Faktor geometri permukaan datar untuk daerah yang mengandung boron [8]. 2T/R c d/r c Faktor geometri daerah yang mengandung boron

11 3.5.2 Faktor geometri G sp for permukaan bola Faktor geometri untuk menghitung energi serap pada titik P yang berjarak d dari permukaan bola dengan jari-jari r 0 dengan Persamaan (3.9) adalah, jika dan jika dan di mana, dengan 19

12 Nilai faktor geometri untuk menghitung dosis serap dalam daerah yang mengandung boron dan dalam daerah yang bebas boron pada permukaan bola dapat dilihat pada Tabel 3.4 dan 3.5. Tabel 3.4. Faktor geometri permukaan bola untuk daerah yang mengandung boron [8]. r0/r c d/r c Faktor geometri untuk daerah yang mengandung boron Tabel 3.5. Faktor geometri permukaan bola untuk daerah bebas boron [8]. r0/r c d/r c Faktor geometri untuk daerah bebas boron yang dikelilingi boron

13 3.5.3 Faktor geometri G cy untuk permukaan silinder Faktor geometri untuk menghitung energi serap pada sebuah titik dalam daerah bebas boron yang dikelilingi oleh daerah yang mengandung boron dengan bentuk silinder panjang tak hingga yang memiliki jari-jari µ, dengan jarak d dari permukaan tersebut dapat digunakan persamaan (3.9), dengan batas integrasi bergantung pada jari-jari silinder µ, dan jangkauan partikel bermuatan R c [6]. jika dan, akan diperoleh di mana, dan dengan dan Nilai faktor geometri untuk menghitung dosis serap dalam daerah yang mengandung boron dan dalam daerah yang bebas boron pada permukaan silinder dapat dilihat pada Tabel 3.6 dan

14 Tabel 3.6. Faktor geometri permukaan silinder untuk daerah bebas boron [8]. µ/r c d/r c Faktor geometri untuk daerah bebas boron Tabel 3.7. Faktor geometri permukaan silinder untuk daerah mengandung boron [8]. µ/r c d/r c Faktor geometri untuk daerah yang mengandung boron