ELEKTROMAGNETIK TERAPAN

Transkripsi

1 ELEKTROMAGNETIK TERAPAN 1. PERSAMAAN MAXWELL MEDAN DINAMIS (Konsep, Arti Fisis dan Penerapan) By Dwi Andi Nurmantris

2

3

4 OUTLINE 1. Vektor Analysis a) Scalar dan vektor b) Vektor Algebra c) Coordinate system d) Calculus of scalar and vektor 2. Electromagnetic Sources, Forces, and Fields 3. Maxwell s Equation 4. Time -Varying Electromagnetic Fields

5 MAXWELL S EQUATION

6 MAXWELL S EQUATION This is where we are heading. D. B 0 D.ds s v B.ds dv s B E E. dl s 0 B t.ds t D D H E H.dl ( E ).ds t t l s DON'T PANIC!

7 OUTLINE Maxwell s Equation

8 ELECTROMAGNETIC S THEORY 1785 Coulomb s Law Charles Augustin de Coulomb ( ) Jean-Baptiste Biot ( ) and Felix Savart ( ) + - André-Marie Ampère ( ) Hans Christian Oersted ( ) Johann Carl Friedrich Gauss ( ) Michael Faraday, FRS ( ) Heinrich Friedrich Emil Lenz ( ) James Clerk Maxwell ( ) Hendrik Antoon Lorentz ( ) F12 Electric Electron = -1,6 x C Proton = 1,6 x C Neutron = 0 C Force q 0 =test charge V/m F/m muatan q menimbulkan Intensitas medan listrik E dimana akan mengakibatkan gaya listrik Fe pada test charge q 0

9 ELECTROMAGNETIC S THEORY Spring 1820 Oersted s Law Charles Augustin de Coulomb ( ) Jean-Baptiste Biot ( ) and Felix Savart ( ) André-Marie Ampère ( ) Magnetic fields are caused by currents. Hans Christian Oersted in 1820 s showed that a current carrying wire deflects a compass. No Current in the Wire Current in the Wire Hans Christian Oersted ( ) Johann Carl Friedrich Gauss ( ) Michael Faraday, FRS ( ) Heinrich Friedrich Emil Lenz ( ) James Clerk Maxwell ( ) Hendrik Antoon Lorentz ( )

10 ELECTROMAGNETIC S THEORY Charles Augustin de Coulomb ( ) Jean-Baptiste Biot ( ) and Felix Savart ( ) André-Marie Ampère ( ) Hans Christian Oersted ( ) Johann Carl Friedrich Gauss ( ) Michael Faraday, FRS ( ) Heinrich Friedrich Emil Lenz ( ) James Clerk Maxwell ( ) Hendrik Antoon Lorentz ( ) July 1820 Mathematically, B 0. dl I Ampere s Law It states that the line integral of the magnetic field (vector B) around any closed path or circuit is equal to μ 0 (permeability of free space) times the total current (I) flowing through the closed circuit.

11 ELECTROMAGNETIC S THEORY Fall 1820 Biot-Savart s Law Charles Augustin de Coulomb ( ) Jean-Baptiste Biot ( ) and Felix Savart ( ) André-Marie Ampère ( ) Hans Christian Oersted ( ) Johann Carl Friedrich Gauss ( ) Michael Faraday, FRS ( ) Heinrich Friedrich Emil Lenz ( ) James Clerk Maxwell ( ) Hendrik Antoon Lorentz ( ) Biot - Savart law is used to calculate the magnetic field due to a current carrying conductor. According to this law, the magnitude of the magnetic field at any point P due to a small current element I.dl ( I = current through the element, dl = length of the element) is, In vector notation, db db I 0 dl r 4 2 rˆ 0Idl sin 2 4r describing the magnetic field generated by an electric current

12 ELECTROMAGNETIC S THEORY 1831 Faraday s Law Charles Augustin de Coulomb ( ) Jean-Baptiste Biot ( ) and Felix Savart ( ) André-Marie Ampère ( ) Hans Christian Oersted ( ) Johann Carl Friedrich Gauss ( ) Michael Faraday, FRS ( ) Heinrich Friedrich Emil Lenz ( ) James Clerk Maxwell ( ) Hendrik Antoon Lorentz ( ) The needle deflects momentarily when the switch is closed Faraday s Law of Induction: The EMF induced in a circuit is directly proportional to the time rate of change of magnetic flux through the circuit. dφ EMF dt Φ B B where Φ B is the magnetic flux BdA EMF = electromotive force (volt) If the circuit is a coil consisting of N loops all of the same area and if the flux threads all loops, the induced EMF is dφ EMF N dt B

13 ELECTROMAGNETIC S THEORY 1832 Gauss s Law for Electric Flux Charles Augustin de Coulomb ( ) Jean-Baptiste Biot ( ) and Felix Savart ( ) André-Marie Ampère ( ) Hans Christian Oersted ( ) Johann Carl Friedrich Gauss ( ) Michael Faraday, FRS ( ) Heinrich Friedrich Emil Lenz ( ) James Clerk Maxwell ( ) Hendrik Antoon Lorentz ( ) The total flux passing through a closed surface is proportional to the charge enclosed within that surface. q E da E closed surface o

14 ELECTROMAGNETIC S THEORY Charles Augustin de Coulomb ( ) Jean-Baptiste Biot ( ) and Felix Savart ( ) Gauss s Law for Magnetic Flux André-Marie Ampère ( ) Hans Christian Oersted ( ) Johann Carl Friedrich Gauss ( ) Michael Faraday, FRS ( ) Heinrich Friedrich Emil Lenz ( ) James Clerk Maxwell ( ) Hendrik Antoon Lorentz ( ) Since magnetic field lines are loops, no matter how the Gaussian surface is constructed, there are always equal number of lines come into and leave the surface. So the magnetic flux on an enclosed surface is always 0: B enclosedsurface enclosedsurface B da 0 This is also to say that magnetic monopole has not been discovered.

15 ELECTROMAGNETIC S THEORY 1833 Lenz s Law Charles Augustin de Coulomb ( ) Jean-Baptiste Biot ( ) and Felix Savart ( ) André-Marie Ampère ( ) Hans Christian Oersted ( ) Johann Carl Friedrich Gauss ( ) Michael Faraday, FRS ( ) Heinrich Friedrich Emil Lenz ( ) James Clerk Maxwell ( ) Hendrik Antoon Lorentz ( ) common way of understanding how electromagnetic circuits obey Newton's third law and the conservation of energy. emf yang dihasilkan sedemikian hingga jika arus dihasilkan oleh emf tersebut, maka fluks yang disebabkan arus ini akan cenderung melawan perubahan fluks asal

16 ELECTROMAGNETIC S THEORY Maxwell s Law Charles Augustin de Coulomb ( ) Jean-Baptiste Biot ( ) and Felix Savart ( ) André-Marie Ampère ( ) Hans Christian Oersted ( ) Johann Carl Friedrich Gauss ( ) Michael Faraday, FRS ( ) Heinrich Friedrich Emil Lenz ( ) James Clerk Maxwell ( ) Hendrik Antoon Lorentz ( ) Persamaan maxwell bentuk integral dan differential Hukum Faraday Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell Hukum Gauss untuk medan listrik Hukum Gauss untuk medan magnet Persamaan 2 Penghubung D E D rapat dimana, r 0 = permitivitas bahan / medium = permitivitas relatif bahan r 0 fluxlistrik ( coulomb / m2) 12 8, Farad meter d E dl dt H dl J B ds ds d dt D ds V dv Q B ds 0 B H B rapat D ds B E t D H J t D V B 0 = permeabilitas bahan / r 0 r 0 dimana, fluxmagnet ( weber/ m2 atautesla ) medium = permeabilitas relatif bahan Henry meter

17 ELECTROMAGNETIC S THEORY Lorentz s Force Charles Augustin de Coulomb ( ) Jean-Baptiste Biot ( ) and Felix Savart ( ) André-Marie Ampère ( ) Hans Christian Oersted ( ) Johann Carl Friedrich Gauss ( ) Michael Faraday, FRS ( ) Heinrich Friedrich Emil Lenz ( ) James Clerk Maxwell ( ) Hendrik Antoon Lorentz ( ) Gaya Listrik/Electric Force dari hk Coulomb : F E F B q E Jika muatan tersebut bergerak dengan kecepatan v pada suatu kerapatan fluks magnet maka muncul gaya magnet : qv B Gaya magnet F B sebanding dengan muatan q, kecepatan v, kerapatan fluks magnet B, dan sinus sudut antara v dengan B Arah gaya Magnet tegak lurus terhadap arah v dan B dan akan mengikuti arah maju skrup yang diputar dari vektor arah gerak muatan listrik (v) ke arah medan magnet B Gaya Lorentz adalah interaksi yang terjadi pada muatan bergerak yang berada dalam pengaruh kerapatan fluks magnet.(kombinasi gaya listrik dan gaya maknet pada muatan q) F EM F Lorentz q E v B v F B B

18 PERSAMAAN MAXWELL Review : Parameter dan Satuan. Simbol Keterangan Satuan E Medan listrik Volt meter H Medan magnet Ampere meter B Rapat fluks magnetik Weber meter persegi D Rapat fluks listrik Coulomb meter persegi Rapat muatan volume Coulomb V meter kubik Q Muatan listrik Coulomb J Rapat arus Ampere meter persegi

19 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell I Hukum Faraday EdL E E db dt d dt ds E BdS E dl Definisi Jika ada rapat fluks magnet (B) yang berubah terhadap waktu dan menembus suatu bidang yang dikelilingi lintasan tertutup, maka akan menghasilkan medan listrik (E) yang arahnya sesuai dengan arah lintasan tertutup tersebut ( mengelilingi bidang ds ). Arah rapat fluks magnetik (B) dan arah medan listrik (E), sesuai dengan aturan tangan kanan. Dari persamaan tersebut juga dapat menjelaskan bahwa, Medan magnet yang berubah terhadap waktu akan dapat menghasilkan medan listrik.

20 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell I Hukum Faraday Mari kita ulangi, Medan magnet yang berubah terhadap waktu akan dapat menghasilkan medan listrik. Atau, Fluks magnetik yang berubah terhadap waktu akan menyebabkan medan listrik Electromotance Force (emf) / Gaya Gerak Listrik (ggl) Didefinisikan, electromotance force Persamaan Faraday!! d dt dimana, = fluks magnetik B S B S cos BS S adalah luas bidang yang ditembus oleh medan magnetik

21 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell I Hukum Faraday Lihat persamaan berikut... B S cos BS Dari persamaan di atas kita dapat menyimpulkan bahwa fluks magnetik yang berubah terhadap waktu bisa disebabkan oleh : Medan yang berubah terhadap waktu Luas bidang (yang ditembus medan magnet) berubah terhadap waktu Jarang!! Sudut berubah terhadap waktu Paling banyak dilakukan karena tinggal memutar loop saja Lihat gambar berikut... arah E / I emf / ggl B R

22 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell I Hukum Faraday Persamaan Faraday!! Sehingga, electromotance force d dt dimana, B ds dan emf E dl emf E dl d dt BdS!! Tanda minus (-) pada persamaan Faraday berarti : emf yang dihasilkan sedemikian hingga jika arus dihasilkan olehnya, maka fluks yang disebabkan arus ini akan cenderung melawan perubahan fluks asal emf juga berbanding lurus terhadap jumlah lilitan N, sehingga dapat dinyatakan : emf d N dt

23 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell I Hukum Faraday Penurunan Bentuk Diferensial Ingat Teorema Stokes!!, yang menjelaskan perubahan bentuk integrasi.. H dl H ds E dl E ds L Maka, EdL S d dt BdS EdS EdS d BdS dt B ds t L Substitusi... E S B t Bentuk titik persamaan Maxwell I!!!!

24 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell HdL J ds d dt DdS Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell (th ) HdL J ds Hukum Ampere (th ) I H H ds H H dl Jika ada rapat arus J dan rapat fluks listrik D yang berubah terhadap waktu yang menembus suatu bidang ds yang dikelilingi lintasan tertutup, maka akan dihasilkan medan magnet (H) yang arahnya sesuai dengan lintasan teertutup tersebut ( mengelilingi bidang ds ). J dd dt Sama dengan Hukum Faraday, arah medan magnet (H), rapat arus (J) dan rapat fluks listrik (D), adalah sesuai dengan aturan tangan kanan. Continued...

25 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell Maxwell menemukan fenomena arus pergeseran tanpa melakukan eksperimen, tetapi dengan melakukan analisis matematis bentuk diferensial / bentuk titik Hukum Ampere. Bagaimana analisis matematis yang telah dilakukan Maxwell? Bentuk integral hukum Ampere HdL J ds I Maxwell (1864) H J Teorema Stokes H dl H L S ds Bentuk diferensial Hukum Ampere Masing-masing ruas persamaan didivergensikan...

26 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell H J J 0 Lihat identitas vektor! divergensi dari suatu pusaran/curl pasti adalah NOL Persamaan di atas tidak berlaku untuk medan dinamis, karena pada medan dinamis berlaku Hukum Kontinuitas dimana, J t v Artinya, H J tidak berlaku untuk t v 0

27 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell kemudian... Maxwell memberikan suku tambahan bada bentuk titik dari Hukum Ampere, H J G H J G H J G = 0 Masing-masing ruas persamaan didivergensikan... Lihat identitas vektor! divergensi dari suatu pusaran/curl pasti adalah NOL G J

28 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell G J G G t v Hukum Kontinuitas, t v J t Ingat pengertian dari TEOREMA DIVERGENSI dan HUKUM GAUSS, bahwa Divergensi dari rapat fluks listrik yang menembus suatu permukaan tertutup adalah sama dengan rapat muatan yang dilingkupi permukaan tertutup tersebut D t v D v DdV dv D ds D t v v s v G D G t Suku telah ditemukan!! (Maxwell : th 1864)

29 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell Kembali pada pemisalan sebelumnya,,!! H H S J G J D t Dimana, D G t Bentuk diferensial / bentuk titik dari Persamaan Maxwell II : Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell Integrasi terhadap luas D t H ds J ds ds S S

30 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell S D t H ds J ds ds S S!! H dl S J ds Jika kita terapkan Teorema Stokes H dl H L S D t ds S ds Bentuk integral Persamaan Maxwell II : Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell

31 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell ARUS PERGESERAN Simak kembali hukum ampere B dl 0I enc Misalkan suatu pengisian kapasitor, arus I berkurang seiring waktu dimana muatan pada kapasitor dan medan listrik di antara dua keping plat meningkat Tidak ada arus konduksi Ic yang mengalir diantara 2 plat Perhatikan amperian loop/close path P yang dibentuk oleh permukaan S 1 dan S 2 Dari persamaan ampere diatas, seharusnya hasil integral pada path P baik menggunakan permukaan S 1 maupun S 2 sama tetapi : permukaan S permukaan S 1 2 B dl 0Ic B dl 0 ( tidak INCONSISTENCY ada arus konduksi)

32 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell II Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell ARUS PERGESERAN Sehingga persamaan ampere menjadi : B dl μ H dl I o d I C ε I o d Jika Hukum Ampere masih berlaku, maka pasti ada medan magnet yang ditimbulkan oleh perubahan medan listrik diantara dua plat. Medan magnet induksi ini menunjukkan seolah-olah ada arus yang melalui dua keping plat yang disebut ARUS PERGESERAN (I d ) Arus pergeseran I d ini sebanding dengan rate perubahan flux listrik Ф E I d Φ t ΦE B dl μoid μoεo t E ds D ds Id H dl dt t 0 E Φ E E d s Bentuk integral Persamaan Maxwell II : Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell J ds D ds t

33 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell III Hukum Gauss untuk Medan Listrik D D D D ds D D D D D Q V dv D D ds D D Q D D D ds Jumlah total rapat fluks yang meninggalkan suatu permukaan tertutup sama dengan total muatan yang dilingkupi oleh permukaan tertutup itu sendiri Persamaan diatas juga menjelaskan fenomena bahwa suatu muatan listrik ( Q ) akan menjadi sumber timbulnya medan listrik / rapat fluks listrik

34 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell III Hukum Gauss untuk Medan Listrik D ds V dv Q Teorema Divergensi D dv DdS S v v V dv Q D v Bentuk titik Hukum Gauss untuk medan listrik

35 PERSAMAAN MAXWELL Persamaan Maxwell IV Hukum Gauss untuk Medan Magnet B ds 0 Persamaan keempat Maxwell di atas menjelaskan bahwa tidak ada yang dinamakan muatan magnetik sebagai sumber medan magnetik. Adapun muatan listrik hanyalah akan menghasilkan medan listrik. Medan magnetik hanya dihasilkan oleh medan listrik yang berubah terhadap waktu atau dihasilkan oleh muatan listrik yang berubah terhadap waktu seperti yang dijelaskan dari Hukum Ampere. Dengan teorema divergensi, didapat bentuk titik Hukum Gauss untuk medan magnet B 0 sbb :

36 PERSAMAAN MAXWELL SUMMARY.. Bentuk Integral dan Bentuk Differential Persamaan Maxwell Hukum Faraday Hukum Ampere dan Arus Pergeseran Maxwell Hukum Gauss untuk medan listrik Hukum Gauss untuk medan magnet d E dl B ds dt d H dl J ds dt D ds V dv Q B ds 0 D ds B E t D H J t D V B 0 Persamaan 2 Penghubung D E B H

37 ANY QUESTION???

38