PENGARUH ARUS PADA GERAK GELOMBANG SOLITER INTERNAL STUDI KASUS PADA FLUIDA DUA LAPISAN RIDZAN DJAFRI

Transkripsi

1 PENGARUH ARUS PADA GERAK GELOMBANG SOLITER INTERNAL STUDI KASUS PADA FLUIDA DUA LAPISAN RIDZAN DJAFRI SEKOLAH PASCASARJANA INSTITUT PERTANIAN BOGOR BOGOR 2009

2 PERNYATAAN MENGENAI TESIS DAN SUMBER INFORMASI Dengan ini saya menyatakan bahwa tesis Pengaruh Arus pada Gerak Gelombang Soliter Internal adalah karya saya dengan arahan dari komisi pembimbing dan belum diajukan dalam bentuk apa pun kepada perguruan tinggi mana pun. Sumber informasi yang berasal dikutip dari karya yang diterbitkan dari penulis lain telah disebutkan dalam teks dan dicantumkan dalam Daftar Pustaka di bagian akhir tesis ini. Bogor, Oktober 2009 Ridzan Djafri NIM G

3 ABSTRACT RIDZAN DJAFRI. The effect of variable currents on internal solitary waves, case study for two-layer fluid. Under supervision of JAHARUDDIN and FARIDA HANUM. Abstract Internal waves are waves that appear at the boundary of two-layers of fluid with different density. The internal wave motion model is derived based on the assumption that the bottom boundary of fluid is slowly varying, thus the resulting of equations motion is KdV equation with variable coefficients. KdV equation coefficients also depend on the current velocity. Solitary wave formulation, carried out to determine the dependence of the wave variables to the physical variables. A case study on two-layers of fluid is discussed. Keyword: KdV equation, currents velocity, solitary internal waves

4 RINGKASAN RIDZAN DJAFRI. Pengaruh Arus pada Gerak Gelombang Soliter Internal, Studi Kasus pada Fluida Dua Lapisan. Dibimbing oleh JAHARUDDIN dan FARIDA HANUM. Gelombang internal merupakan gelombang yang terjadi pada batas dua lapisan fluida dengan rapat massa yang berbeda. Teori untuk gelombang internal pertama kali dikembangkan oleh Stokes, sedangkan teori umum untuk gelombang internal yang tidak tunak (unsteady) dengan rapat massa yang tidak konstan telah dikembangkan oleh Fjeldstand (1933). Kedua teori tersebut diterapkan pada fenomena yang terjadi pada bidang oseanografi. Salah satu gelombang internal yang banyak dikaji adalah gelombang soliter internal. Gelombang soliter internal terjadi di bawah permukaan fluida, sehingga keberadaannya tidak dapat dilihat secara langsung (kasat mata), namun dapat dideteksi melalui foto satelit berdasarkan pola gelap terang yang muncul di permukaan laut. Selain di laut, gelombang soliter juga terjadi di danau dan atmosfer. Kebanyakan teori tentang gelombang soliter internal dikembangkan untuk kasus gerak gelombang yang hanya dipengaruhi oleh gaya gravitasi, sedangkan gerak pada arah horizontalnya berupa konstanta (Zhou 1985). Pada kenyataannya, gerak gelombang juga dipengaruhi oleh gerak pada arah horizontal, seperti yang terjadi pada gerak gelombang internal di selat dengan dasar tidak rata pun pengaruh topografi pada gerak gelombang soliter internal yang di bahas oleh (Grimshaw 1983). Pada gelombang internal di atmosfer, gerak pada arah horizontalnya berupa kecepatan angin. Berdasarkan kenyataan ini, para peneliti mengembangkan suatu model untuk menjelaskan persamaan gerak gelombang internal, dengan melibatkan variabel arus dalam arah vertikal dan arah horizontal. Untuk memprediksi pengaruh arus pada gerak gelombang soliter internal, terlebih dahulu ditinjau persamaan dasar untuk fluida ideal yang bersifat tak mampat (incompressible) dan takkental (inviscid) beserta syarat batas fluida, kemudian diturunkan persamaan lain untuk fluida yang telah diberi variabel arus. Persamaan dasar fluida dengan variabel arus merupakan masalah taklinear yang sulit diselesaikan, sehingga persamaan dasar dan syarat batasnya ini terlebih dahulu dibuat dalam uraian asimtotik. Kemudian untuk menyederhanakan, digunakan asumsi penyatuarahan. Asumsi ini berarti bahwa gelombang soliter internal yang diamati bergerak hanya searah dengan rambatan gelombang. Asumsi lain adalah bahwa gelombang yang diamati adalah fluida dangkal yaitu fluida yang memiliki panjang gelombang lebih besar dibandingkan dengan kedalamannya, sehingga dapat diterapkan persamaan Korteweg-de Vries (KdV). Pada penelitian ini, persamaan KdV yang diturunkan dari hukum kekekalan massa dan hukum kekekalan momentum diselesaikan dengan metode asimtotik, yaitu dengan memisalkan peubah-peubah takbebasnya dalam bentuk uraian asimtotik. Selanjutnya kecepatan gelombang dalam arah vertikal dan arah horizontal diubah dalam variabel arus, sehingga diperoleh suatu persamaan Long (Long 1953). Dari persamaan Long, dievaluasi rapat massa fluida dalam variabel arus, sehingga simpangan yang diperoleh merupakan kekuatan arus angin.

5 Hasil penelitian dalam tesis ini menunjukkan bahwa, variabel arus memengaruhi parameter gelombang soliter (amplitudo, panjang gelombang dan kecepatan fase), sehingga ditemukan alasan pentingnya mempertimbangkan variabel arus ketika akan mengevaluasi sifat dari gelombang soliter internal. Kata kunci: gelombang soliter, pengaruh arus, metode asimtotik.

6 Hak Cipta milik IPB, tahun 2009 Hak Cipta dilindungi Undang-Undang 1. Dilarang mengutip sebagian seluruh karya tulis ini tanpa mencantumkan menyebutkan sumbernya. a. Pengutipan hanya untuk kepentingan pendidikan, penelitian, penulisan karya tulis ilmiah, penyusunan laporan, penulisan kritik, tinjauan suatu masalah. b. Pengutipan tersebut tidak merugikan kepentingan yang wajar Institut Pertanian Bogor. 2. Dilarang mengumumkan dan memperbanyak sebagian seluruh karya tulis dalam bentuk apa pun tanpa izin Institut Pertanian Bogor.

7 PENGARUH ARUS PADA GERAK GELOMBANG SOLITER INTERNAL, STUDI KASUS PADA FLUIDA DUA LAPISAN RIDZAN DJAFRI Tesis sebagai salah satu syarat untuk memperoleh gelar Magister Sains pada Departemen Matematika SEKOLAH PASCASARJANA INSTITUT PERTANIAN BOGOR BOGOR 2009

8 Judul Tesis Nama NRP : Pengaruh Arus pada Gerak Gelombang Soliter Internal, Studi Kasus pada Fluida Dua Lapisan : RIDZAN DJAFRI : G Disetujui Komisi Pembimbing Dr. Jaharuddin, M.Si. Ketua Dra. Farida Hanum, M.Si. Anggota Diketahui Ketua Program Studi Matematika Terapan Dekan Sekolah Pascasarjana Dr. Ir. Endar H. Nugrahani, M.S. Prof. Dr. Ir. Khairil A. Notodiputro, M.S. Tanggal Ujian: 2009 Tanggal Lulus:

9 PRAKATA Puji dan syukur penulis panjatkan kepada Allah SWT atas segala karunia- Nya sehingga karya ilmiah ini berhasil diselesaikan. Tema yang dipilih dalam penelitian yang dilaksanakan sejak bulan Februari 2008 ini adalah gelombang internal, dengan judul Pengaruh Arus pada Gerak Gelombang Soliter Internal. Terima kasih penulis ucapkan kepada Bapak Dr. Jaharuddin, MS. dan Ibu Dra. Farida Hanum, M.Si. masing-masing selaku ketua dan anggota Komisi Pembimbing, serta... selaku penguji luar Komisi yang telah banyak memberikan saran. Ucapan terima kasih juga penulis sampaikan pada Departemen Agama Republik Indonesia yang telah memberikan beasiswa. Ungkapan terima kasih juga disampaikan kepada ibunda Saerah Dg Sanga, Hasriani Hapid, dan Nurul Fitria serta seluruh keluarga, atas segala doa dan kasih sayangnya. Semoga karya ilmiah ini bermanfaat. Bogor, Oktober 2009 RIDZAN DJAFRI

10 RIWAYAT HIDUP Penulis dilahirkan di Makassar Sulawesi Selatan pada tanggal 15 Oktober 1968 dari ayah Djafri Limpo Dg. Unjung dan ibu Saerah Dg. Sanga. Penulis merupakan putra kedua dari lima bersaudara. tahun 1980 penulis lulus dari SD Negeri Balang Baru Makassar, Tahun 1983 lulus dari SMP Negeri 1 Makassar, tahun 1986 lulus dari SMA Negeri 1 Bantaeng, tahun 1988 masuk Institut Agama Islam Negeri Alauddin Makassar. Penulis memilih Jurusan Tadris Matematika pada Fakultas Tarbiyah dan selesai pada tahun Sejak SMA penulis bekerja sebagai tenaga konstruksi pada perusahaan kontraktor. Tahun 2000 penulis diangkat menjadi pegawai negeri sipil dengan tugas utama sebagai guru matematika pada MTsN Rantepao di Makale. Pada tahun 2007 penulis lulus seleksi masuk Program Magister Program Studi Matematika Terapan di Institut Pertanian Bogor melalui jalur Beasiswa Utusan Daerah Departemen Agama Republik Indonesia.

11 DAFTAR ISI H Halaman I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Tujuan Penelitian II TINJAUAN PUSTAKA 2.1 Persamaan Dasar Fluida Syarat batas III METODOLOGI PENELITIAN IV PEMBAHASAN 4.1 Persamaan Gerak Gelombang Penyelesaian Persamaan Gerak Fluida Dalam Keadaan Setimbang Contoh Kasus pada Fluida Dua Lapisan Kasus Pertama Kasus Kedua Analisis Hasil V SIMPULAN DAN SARAN 5.1 Simpulan Saran DAFTAR PUSTAKA LAMPIRAN

12 DAFTAR GAMBAR Halaman 1 Laju perubahan massa pada elemen fluida Gaya kesetimbangan pada elemen fluida Batas fluida Domain Fluida Dua Lapisan Kebergantungan amplitudo terhadap perbandingan kedalaman fluida dua lapisan, (a), (b) G... 33

13 DAFTAR LAMPIRAN Halaman 1. Penurunan persamaan 8.a dan 8.c Penurunan persamaan 8.d dan 8.f Penurunan persamaan 10.a dan 10.d Penurunan persamaan 12.a dan 12.b Penurunan persamaan 12.d Penurunan persamaan 14.a dan Penurunan persamaan Penurunan persamaan Penurunan persamaan Penurunan persamaan Penurunan persamaan Penurunan persamaan 33.a dan 33.b Penurunan persamaan 40 dan Penurunan persamaan 44.a,44.b, dan 44.c Penurunan persamaan 48.a, 48.b, dan 48.c... 70

14 1 I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Gelombang soliter adalah suatu gelombang taklinear yang memiliki sifat: (1) terlokalisasi dan merambat tanpa perubahan bentuk maupun kecepatan, (2) stabil melawan tumbukan dan mempertahankan identitasnya. Sifat pertama merupakan kondisi gelombang soliter (solitary waves) yang dikenal dalam hidrodinamika sejak abad ke-19. Sifat yang kedua berarti gelombang tersebut memiliki kelakuan sebagai partikel. Pengamatan gelombang soliter yang pertama kali terdokumentasi dengan baik dilakukan pada 1834 oleh ilmuwan Skotlandia, John Scott-Russel. Ia mengamati gerak sebuah perahu dari kudanya. Ketika perahu tiba-tiba berhenti, timbullah gelombang air dengan sebuah puncak yang bergerak menjauh dari perahu. Pergerakan gelombang air tersebut kemudian diamati dan ditelusuri olehnya hingga sekitar 2 mil. Bentuk dan kecepatan gelombang air itu nyaris tidak berubah hingga akhirnya menghilang dari pandangan karena masuk ke dalam terowongan air (Newell 1985). Gelombang soliter internal biasanya muncul pada fluida dengan rapat massa yang tidak konstan. Gelombang ini muncul di selat dan di laut (Apel 1980) dan juga muncul pada lapisan atmosfer (Clarke et al. 1981). Gelombang soliter internal dengan amplitudo yang cukup besar disebabkan oleh bentuk taklinear yang muncul pada persamaan dasar fluida. Persamaan yang dapat menjelaskan gerak gelombang ini pada kedalaman yang dangkal adalah persamaan Korteweg de Vries (KdV), sedangkan pada kedalaman yang cukup besar, gerak gelombang ini dapat dijelaskan oleh persamaan Benjamin-Ono (BO). Teori tentang gelombang soliter internal kebanyakan dikembangkan untuk kasus gerak gelombang yang hanya dipengaruhi oleh gaya gravitasi, sedangkan gerak arus pada arah horizontalnya berupa konstanta (Zhou 1985). Pada kenyataannya,

15 2 gerak gelombang juga dipengaruhi oleh gerak arus pada arah horizontal yang tidak berupa konstanta, seperti yang terjadi pada gerak gelombang internal di selat dengan dasar tidak rata. Pengaruh topografi pada gerak gelombang soliter internal telah dibahas dalam (Grimshaw 1983). Pada gelombang internal di atmosfer, gerak arus pada arah horizontalnya berupa kecepatan angin. Berdasarkan kenyataan ini, para peneliti mengembangkan suatu model untuk menjelaskan persamaan gerak gelombang internal dengan melibatkan variabel arus dalam arah vertikal dan arah horizontal. 1.2 Tujuan penelitian Sebagai sebuah fenomena alam, gelombang soliter internal tentu harus dapat dijelaskan secara fisis maupun matematis. Berdasarkan latar belakang di atas, maka tujuan dari penelitian ini adalah menurunkan suatu persamaan gerak gelombang internal yang melibatkan variabel arus dalam arah horizontal dan vertikal. Kemudian berdasarkan persamaan gerak yang diperoleh, akan diformulasikan gerak gelombang soliter internal. Selain itu, tujuan penelitian ini juga antara lain menentukan kebergantungan parameter gelombang soliter (amplitudo, panjang gelombang dan kecepatan fase) terhadap variabel fisis (rapat massa, variabel arus dan kedalaman) berdasarkan hukum konservasi massa. Kemudian simulasi numerik akan dilakukan dengan meninjau kasus fluida dua lapisan dengan variabel arus yang berbeda-beda.

16 3 II TINJAUAN PUSTAKA Pada bagian ini akan dibahas beberapa teori yang mendukung. Teori-teori tersebut meliputi persamaan dasar fluida yang disarikan dari (Billingham & King 2000). 2.1 Persamaan Dasar Fluida Fluida adalah zat cair yang mengalir, artinya zat yang mengalir terhadap sekitarnya. Persamaan dasar akan diturunkan berdasarkan hukum kekekalan massa dan momentum. Hukum kekekalan massa berdasar pada kesetimbangan massa. Untuk itu maka tinjau elemen fluida dengan sisi sisi, dan sisi ( adalah ketebalan elemen fluida dengan arah tegak lurus dengan bidang gambar) yang dilalui fluida dengan rapat massa seperti yang diperlihatkan pada Gambar 1. Gambar 1 Laju perubahan massa pada elemen fluida. Misalkan dan masing-masing adalah kecepatan fluida pada arah dan GPada arah horizontal laju perubahan massa pada elemen fluida merupakan selisih antara massa yang masuk dan massa yang keluar yaitu G Pada arah vertikal, laju perubahan massa elemen fluida tersebut adalah:

17 4 sehingga total laju perubahan massa pada elemen fluida per satuan waktu adalah jumlah perubahan massa pada arah horizontal dan arah vertikal yaitu G G G Selanjutnya diasumsikan bahwa fluida yang ditinjau takmampat (incompressible), maka diperoleh sehingga persamaan (1.b) memberikan G G G Dalam bentuk sederhana Persamaan (2.b) dan (2.a) dapat ditulis G Dalam kesetimbangan momentum, tekanan dan gravitasi memengaruhi gaya permukaan pada elemen fluida. Laju perubahan momentum merupakan selisih

18 5 antara momentum yang masuk dan momentum yang keluar, ditambah semua gaya yang bekerja pada elemen tersebut. Misalkan dan masing-masing adalah gaya ang bekerja pada arah dan arah pada elemen fluida dengan sisi dx, dz dan ketebalan b seperti diperlihatkan pada Gambar 2.a. z z 0 u (a) w 0 P P (b) Gaya pada arah horizontal dan arah vertikal masing-masing adalah dengan dan G G masing-masing adalah gaya yang bekerja pada elemen fluida pada arah horizontal dan arah vertikal. Perubahan kecepatan pada saat adalah Gambar 2 Gaya kesetimbangan pada suatu elemen fluida G dan perubahan kecepatan pada saat adalah

19 6 G G Persamaan gaya pada arah horizontal diperoleh dengan menyubstitusi persamaan G ke persamaan G sehingga diperoleh G sedangkan persamaan gaya yang bekerja pada arah vertikal adalah G G Selanjutnya gaya-gaya pada persamaan G dan G akan dibandingkan dengan gaya lain yang bekerja pada elemen fluida yaitu gaya badan (body force ), gaya tekan (pressure force) dan gaya kekentalan (viscous force). Misalkan gaya badan, gaya tekan, dan gaya kekentalan masing-masing dinyatakan dengan. Misalkan masing masing adalah gaya badan pada arah dan adalah gaya tekan pada arah dan z, sedangkan adalah gaya kekentalan pada arah dan maka total gaya yang bekerja pada arah dan z pada elemen fluida tersebut adalah dan G G G Gaya badan adalah gaya yang bekerja langsung pada massa fluida seperti gaya gravitasi, gaya sentrifugal, gaya elektromagnetik dan lain-lain. Misalkan dan masing-masing adalah komponen gaya pada sumbu dan z, sehingga gaya badan pada elemen fluida tersebut adalah G

20 7 G dimana pada arah sumbu z, gaya badan dipengaruhi pula oleh gaya gravitasi dengan adalah percepatan gravitasi. Selanjutnya, gaya tekan pada arah dan z seperti pada Gambar 2.b masing-masing adalah G G G dengan P adalah tekanan pada fluida. Gaya kekentalan dianggap nol karena diasumsikan fluida takkental (inviscid) sehingga diperoleh G G Jika persamaan G, G dan G disubstitusikan ke persamaan G maka diperoleh G G Gaya pada arah horizontal pada persamaan G dan persamaan G, dapat dieliminasi sehingga diperoleh G dengan = merupakan total gaya elemen fluida pada arah horizontal, sedangkan dengan adalah frekuensi Buoyancy yang merupakan suatu konstanta pada fluida yang dalam kondisi tunak besarnya dapat dianggap sama dengan G

21 8 Penurunan persamaan G dapat dilihat pada Lampiran 1. Konstanta juga biasa digunakan pada frekuensi Brunt-Vaisala dengan persamaan G untuk menggambarkan kepadatan fluida berlapis. Selanjutnya apabila persamaan G, G dan G disubstitusikan ke persamaan G, akan diperoleh gaya elemen fluida pada arah vertikal yaitu G dengan merupakan total gaya pada arah vertikal, penurunan persamaan G dapat dilihat pada Lampiran Syarat batas Selanjutnya akan dibahas masalah nilai batas yang harus dipenuhi gerak partikel fluida, yaitu syarat batas kinematik yang disebabkan oleh adanya gerak partikel fluida dan syarat batas dinamik yang disebabkan oleh tekanan partikel fluida. Misalkan batas atas fluida adalah kurva permukaan fluida, sedangkan batas bawahnya adalah dasar yang cukup keras sehingga tak ada partikel fluida yang menembus dasar, seperti yang diperlihatkan pada Gambar 3.

22 9 z = ( ) Gambar 3 Batas fluida. Misalkan kurva permukaan fluida adalah z = ( ditulis dalam bentuk implisit sebagai ). Persamaan ini dapat Misalkan pula tak ada partikel fluida yang menembus permukaan, maka syarat batas kinematik pada permukaan fluida merupakan turunan total S terhadap waktu sehingga diperoleh Dengan operator sebagai simbol untuk turunan total terhadap waktu maka turunan total S terhadap waktu t adalah (lihat Lampiran 2). Pada syarat batas dinamik diasumsikan bahwa tekanan permukaan sama dengan tekanan udara yang dimisalkan sama dengan nol, sehingga

23 10 Pada batas bawah fluida dimisalkan bahwa dasar fluida mengikuti persamaan G Dengan asumsi tak ada fluida yang menembus dasar, maka batas bawah kinematik adalah turunan total terhadap waktu G Dengan cara yang sama dengan persamaan G diperoleh G G Penurunan persamaan G dapat dilihat pada Lampiran 2. Dengan demikian persamaan dasar fluida sebagai berikut: G dengan syarat batas P = 0, G G

24 11 III METODOLOGI PENELITIAN Pada penelitian ini dibahas tinjauan matematis mengenai gelombang internal. Salah satu persamaan yang dapat menggambarkan perilaku gerak gelombang internal adalah persamaan Korteweg de Vries (KdV), yang merupakan suatu persamaan bagi gerak gelombang yang panjang gelombangnya jauh lebih besar daripada amplitudonya (asumsi fluida dangkal). Persamaan KdV ini diturunkan dari persamaan dasar fluida ideal, yaitu fluida yang takmampat (incompressible) dan takkental (inviscid). Analog dengan penurunan persamaan KdV, maka dalam penelitian ini diasumsikan bahwa gelombang yang ditinjau memiliki panjang gelombang yang cukup besar dibandingkan dengan kedalaman fluida. Metode yang digunakan dalam penurunan persamaan gerak gelombang internal adalah metode asimtotik. Dalam hal ini semua variabel takbebas yang muncul dalam persamaan dasar akan dinyatakan dalam uraian asimtotik. Hasilnya diharapkan berupa persamaan KdV dengan koefisien variabel yang bergantung pada variabel arus, baik dalam arah horizontal, maupun dalam arah vertikal. Berdasarkan persamaan KdV yang dihasilkan, diformulasikan gerak gelombang soliter internal dengan mengasumsikan penyelesaian persamaan KdV berupa gelombang berjalan (gelombang soliter). Hasil formulasi ini akan digunakan untuk menentukan kebergantungan parameter gelombang soliter (amplitudo, panjang gelombang, dan kecepatan fase) terhadap variabel arus. Hubungan ini akan digambarkan dengan menggunakan software Mathematica, dengan meninjau kasus fluida dua lapisan yang masing-masing memiliki rapat massa yang konstan.

25 12 IV PEMBAHASAN Pada bagian ini akan dibahas penurunan persamaan gerak gelombang internal pada fluida takmampat dan takkental yang melibatkan variabel-variabel fluida dalam keadaan setimbang, berdasarkan alur penelitian pada (Zhou 1989). Apabila kecepatan arus dan rapat massa dalam keadaan setimbang diketahui pada kondisi upstream yaitu kondisi jauh di kiri dan di kanan dimana garis arus nya hampir berupa garis lurus, maka kecepatan arus dan rapat massa pada keseluruhan domain fluida akan ditentukan berdasarkan persamaan dasar fluida dalam keadaan setimbang. Rumusan persamaan dasar pada fluida dalam keadaan setimbang berdasarkan pada alur penelitian dalam (Grimshaw 1979). 4.1 Persamaan Gerak Gelombang sebelumnya: Tinjau persamaan dasar fluida ideal yang diperoleh pada bagian G dengan syarat batas P = 0, G G Misalkan total kecepatan horizontal, kecepatan vertikal, rapat massa, tekanan fluida dan batas permukaan masing-masing dinyatakan oleh, dan dengan, dan masing-masing menyatakan kecepatan

26 13 horizontal, rapat massa, tekanan fluida dan batas permukaan pada fluida dalam keadaan setimbang. Selanjutnya diasumsikan bahwa gelombang yang ditinjau memiliki amplitudo yang cukup kecil, sehingga didefinisikan dan (9.c) dengan suatu parameter kecil dan total kecepatan partikel dalam arah vertikal adalah dengan kecepatan vertikal dalam keadaan setimbang. Jika dalam kondisi ini pengaruh gaya luar diabaikan, maka persamaan (9.a) dengan syarat batas (9.b) memberikan G dengan syarat batas G G Penurunan persamaan (10.a-b) dapat dilihat pada Lampiran 3. Selanjutnya didefinisikan variabel berikut : G dengan W(X ) adalah kecepatan fase gelombang linear. Misalkan variabel variabel takbebas pada persamaan G dinyatakan oleh uraian asimtotik berikut:

27 14 G dengan bergantung pada dan. Dengan memasukkan uraian asimtotik pada persamaan (11.b) ke persamaan G, maka pada koefisien diperoleh : kemudian dari persamaan G diperoleh syarat batas dengan G G G G Penurunan persamaan (12.a) bagian pertama diberikan dalam Lampiran 4. Selanjutnya persamaan G akan disederhanakan, untuk itu substitusikan variabel pada persamaan G G ke persamaan (G G kemudian diturunkan terhadap, dan variabel pada persamaan G G disubstitusi ke persamaan G G, maka variabel dapat dieliminasi sehingga diperoleh G G Penurunan persamaan (12.d) dapat dilihat pada Lampiran 5. Selanjutnya dengan pemisahan peubah, misalkan : G (13) Jika pada persamaan (13) disubstitusikan ke dalam persamaan (12.d) dan syarat batas (12.b), maka diperoleh masalah nilai batas untuk berikut: G G G

28 15 G Dari persamaan G diperoleh nilai, dan masing-masing,, (15) (lihat Lampiran 6) dengan fungsi adalah suatu fungsi yang akan ditentukan kemudian. Selanjutnya dari koefisien pada uraian asimtotik persamaan (10.a) dan persamaan (10.b) diperoleh dengan (16) dan syarat batas berikut: dengan,, (17) G Penurunan persamaan (16) dapat dilihat pada Lampiran 7. Selanjutnya dieliminasi pada persamaan (16), kemudian dimisalkan maka diperoleh masalah nilai batas untuk berikut : G (19)

29 16 dengan G G Penurunan persamaan (19) dapat dilihat pada Lampiran 8. Persamaan (19) mempunyai penyelesaian, jika memenuhi syarat keterselesaian G Jika dan disederhanakan menggunakan persamaan (13) dan persamaan (15), kemudian disubstitusikan ke dalam persamaan (20), maka diperoleh suatu persamaan untuk A(s,) sebagai berikut Nilai dan diperoleh dari G (21) koefisien diberikan oleh dengan ditentukan oleh (22) (23) sedangkan J merupakan matriks Jacobi dari transformasi koordinat yang diberikan pada persamaan (11.a). Penurunan persamaan (21), (22), dan (23) dapat dilihat pada Lampiran 9.

30 17 Persamaan (21) merupakan persamaan gerak gelombang dengan koefisien yang bergantung pada variabel s. Persamaan ini sulit diselesaikan secara analitik dan numerik. Oleh karena itu, diasumsikan bahwa dasar fluida berupa permukaan yang hampir rata (bervariasi dengan sangat lambat). Ini berarti dimisalkan koefisien = 0, sehingga persamaan (21) menjadi G (24) Persamaan (24) merupakan persamaan gerak gelombang internal yang mirip dengan persamaan KdV pada permukaan dasar yang rata (Grimshaw 1971). Berikut ini akan ditentukan penyelesaian persamaan (24) yang berupa gelombang soliter. 4.2 Penyelesaian Persamaan Gerak Karena penyelesaian dari persamaan gelombang d Alembert adalah dan dengan c kecepatan gelombang (Strauss 1992), maka dapat diajukan tebakan untuk penyelesaian persamaan (24) yaitu sehingga G G Notasi c pada penyelesaian persamaan d Alembert diganti dengan, sedangkan fungsi diganti dengan fungsi. Persamaan G disubstitusi ke persamaan (24) sehingga diperoleh G G Dengan mengintegralkan persamaan G terhadap diperoleh G dengan merupakan tetapan integrasi. Apabila diasumsikan bahwa penyelesaian persamaan (24) berupa gelombang soliter, yaitu A dan semua

31 18 turunannya mendekati nol untuk, maka. Selanjutnya persamaan (25.c) dikalikan dengan faktor sehingga diperoleh G Integralkan kedua ruas terhadap, diperoleh G G Karena diasumsikan penyelesaian persamaan (25.d) berupa gelombang soliter, maka sehingga dapat dituliskan dalam bentuk G G Dengan pemisahan variabel, persamaan G dapat ditulis G G Pemilihan 0 sebagai batas integrasi, tidak mengurangi sifat umum permasalahan karena titik awal ini dapat ditransformasikan secara linear. Integral ruas kanan dapat diselesaikan dengan melakukan transformasi berikut. maka G

32 19 G Jadi persamaan G memberikan G Jika dilakukan transformasi balik dari persamaan G, maka diperoleh dengan G G G Dengan demikian penyelesaian persamaan dapat ditulis sebagai dengan G

33 20 sedangkan dan memenuhi persamaan (25.i). Penurunan persamaan G dapat dilihat pada Lampiran 10. Berdasarkan persamaan (25.i) diperoleh tiga parameter gelombang internal yaitu, dan. Jika salah satu parameter diketahui, maka dua parameter lainnya dapat ditentukan. Parameter bergantung pada nilai yang merupakan koefisien dari persamaan KdV dan nilainya bergantung pada rapat massa dan kedalaman fluida. selain itu bergantung pada nilai parameter G Persamaan (24) memenuhi hukum konservasi massa yang dinyatakan sebagai berikut (Grimshaw 1971) G sehingga dengan menyubstitusi persamaan (25) ke persamaan G diperoleh G G Persamaan G digunakan untuk memperoleh amplitudo yang bergantung pada variabel s. Untuk itu, misalkan sehingga persamaan G dapat ditulis sebagai G G Jika kedua ruas pada persamaan (27) diintegralkan, maka diperoleh G G

34 21 Selanjutnya substitusikan persamaan G dan G ke persamaan G, diperoleh G G G Selanjutnya dengan menyubstitusi pada persamaan (25.i) ke persamaan G diperoleh Penurunan persamaan (29) dapat dilihat pada Lampiran 10. Berdasarkan persamaan (29) dapat diperoleh hubungan antara amplitudo gelombang dan kondisi fisis (seperti rapat massa, kecepatan arus dan ketebalan fluida). Besaran µ dan adalah koefisien persamaan (24) yang nilainya bergantung pada kondisi fisis fluida. Apabila kecepatan arus dan rapat massa fluida diketahui di upstream, maka kedua besaran tersebut dapat ditentukan berdasarkan rumusan persamaan dasar pada fluida dalam keadaan setimbang. Rumusan persamaan dasar fluida dalam keadaan setimbang diberikan berikut ini. 4.3 Fluida dalam Keadaan Setimbang Untuk penyederhanaan, misalkan dalam keadaan setimbang fluida ideal yang ditinjau bersifat tunak. Fluida tunak adalah fluida yang dalam perambatannya tidak bergantung pada waktu (time independent flow). Ilustrasi dari asumsi gelombang tunak ini adalah dimisalkan suatu gelombang difoto, gelombang tersebut bergerak seakan-akan bingkai foto yang bergerak, sehingga kecepatan gelombang sama dengan kecepatan bingkai. Misalkan gelombang tersebut bergerak ke kanan dengan

35 22 kecepatan G Dalam hal ini disebut juga kecepatan fase cepat rambat gelombang (Grimshaw et al. 2006), maka koordinat foto setelah detik adalah sehingga Akibatnya persamaan (9.a) bagian pertama dapat ditulis dengan., G G Untuk memudahkan penulisan, notasi dan X pada persamaan G masing masing ditulis dengan notasi sehingga diperoleh G G Dengan cara yang sama, persamaan dasar fluida seperti pada persamaan menjadi dengan syarat batas (lihat Lampiran 11). G G Selanjutnya dalam keadaan setimbang, dimisalkan bahwa fluida yang ditinjau memiliki rapat massa tekanan, kecepatan partikel dalam arah horizontal dan vertikal masing-masing adalah dan, sedangkan total gaya pada arah horizontal dan vertikal masing-masing adalah,

36 23, dengan adalah suatu parameter kecil yang digunakan sebagai pendekatan pada gelombang linear (Grimshaw et al. 2006). sehingga Misalkan pula G G G Dengan menyubstitusi persamaan G ke persamaan G diperoleh dengan syarat batas (lihat Lampiran 12). G G Dalam kondisi setimbang, dan dapat dianggap sebagai gaya badan dari elemen fluida sebagai gaya gesekan juga dapat dianggap sebagai gaya luar. Dalam kondisi setimbang, persamaan dasar fluida dalam keadaan tunak diberikan oleh persamaan G. Jika persamaan G G diturunkan terhadap dan persamaan GG diturunkan terhadap kemudian diperoleh Selanjutnya misalkan dieliminasi, maka G G G G Setelah persamaan G disubstitusi ke persamaan (34.a) akan diperoleh

37 24 G (34.c) Selanjutnya, misalkan fungsi merupakan fungsi arus yang memenuhi dan maka hanya bergantung pada, misalkan upstream, yaitu dan turunan-turunannya nol untuk menjadi G Berdasarkan kondisi persamaan G dapat ditulis sebagai dengan G G dan

38 25 Jika gaya luar diabaikan, maka penyelesaian persamaan (35) adalah, yang merupakan penyelesaian dari persamaan Long untuk kondisi tunak pada fluida dua dimensi (Long 1953). Syarat batas (33.b.i) dan (33.b.iii) menjadi (36) dengan adalah fluks massa pada aliran setimbang, sehingga syarat batas dinamik yang ditinjau adalah Dengan demikian fungsi dapat diperoleh berdasarkan persamaan dasar fluida yang diberikan oleh persamaan (35) dengan syarat batas (36). Hasil dari fungsi diperoleh kecepatan arus dalam keadaan setimbang, yaitu GUntuk penyederhanaan, dapat digunakan pendekatan Boussinesq, yaitu. Hal ini dapat dilakukan karena memenuhi nilai antara dan (Holloway et al. 2002). Berikut ini akan dikaji gerak gelombang soliter dengan meninjau suatu kasus tertentu, dimana dan diketahui. 4.4 Contoh Kasus pada Fluida Dua Lapisan Tinjau suatu fluida dua lapisan yaitu suatu fluida yang terdiri atas dua lapisan yang masing-masing lapisan mempunyai rapat massa yang konstan. Gelombang internal muncul pada batas kedua lapisan tersebut. Gelombang ini biasa disebut gelombang interfacial. Aliran air dan minyak dalam pipa, serta aliran lumpur di suatu perairan adalah contoh dari gelombang interfacial. bentuk Misalkan rapat massa fluida dua lapisan yang akan dibahas diberikan dalam G G

39 26 seperti diperlihatkan pada Gambar 4. Gambar 4 Domain fluida dua lapisan. Berdasarkan domain fluida pada persamaan (38.b), persamaan (14.a) dengan syarat batas (14.b) dapat ditulis Penyelesaian MNB adalah dengan

40 27 yang diperoleh dari syarat G Penurunan persamaan (40.a) dapat dilihat pada Lampiran 14. Nilai dapat ditentukan sebagai berikut. Jika persamaan G disubstitusi ke persamaan Gmaka diperoleh G G Jika kedua ruas pada persamaan G diintegralkan terhadap dari sampai maka diperoleh G G G Selanjutnya pada persamaan G disubstitusi ke persamaan G dan membuat, diperoleh Karena G G maka persamaan G dapat dinyatakan sebagai G Persamaan (41) memberikan persamaan untuk yaitu G G

41 28 Selanjutnya gunakan pendekatan Boussinesq yaitu yang cukup kecil, maka deret Taylor dari terhadap yang diberikan pada persamaan (42.a), adalah G G Penurunan persamaan (42.b) dapat dilihat pada Lampiran 14. Kemudian akan ditentukan dan yang merupakan koefisien persamaan (26). Nilai dan diperoleh dari persamaan (24) dan bergantung pada kecepatan arus. Dalam tulisan ini akan ditinjau dua kasus, yaitu kasus dengan (tidak ada arus) dan (kecepatan arus dinyatakan dalam fungsi linear) Kasus Tidak Ada Arus Dalam kasus ini dimisalkan tidak ada arus sehingga dari persamaan (12.c) dan (42.b) diperoleh G Dari persamaan (22) diperoleh G G G G Besaran r menyatakan perbandingan rapat massa antara kedua fluida G Penurunan persamaan (44.a-c) dapat dilihat pada Lampiran 15.

42 29 Dari persamaan (44.a-c) diperoleh koefisien dan sebagai berikut G G Berikut ini akan ditentukan gerak gelombang interfacial berdasarkan pada persamaan (29), tetapi dengan asumsi = 0, yaitu gaya gesekan diabaikan sehingga persamaan (29) dapat dinyatakan sebagai G G Jika masing-masing pada persamaan (46.a), (46.b), (44.a) dan (43) disubstitusikan ke dalam persamaan (46.c), maka diperoleh

43 Kecepatan Arus Berupa Fungsi Linear ( ) Misalkan, maka persamaan (12.c) menjadi sehingga dan pada persamaan (22) adalah sebagai berikut G G G

44 31 G Penurunan persamaan (48.a-c) dapat dilihat pada Lampiran 16. Koefisien dan pada persamaan (29) adalah sebagai berikut. G G

45 32 dengan Dengan menyubstitusi persamaan (48.a), (49.a) dan (49.b) ke persamaan (29) diperoleh hubungan amplitudo gelombang interfacial dengan kondisi fisis fluida, yaitu dengan G

46 Analisis Hasil Kebergantungan amplitudo terhadap kondisi fisis fluida diberikan pada persamaan (47) untuk kasus tak ada kecepatan arus dan pada persamaan (50) untuk kecepatan arus berupa fungsi linear. Kedua kasus tersebut dapat dijelaskan dalam Gambar a b a h1 h Gambar 5 Grafik hubungan amplitudo dan perbandingan kedalaman fluida dua lapisan untuk kasus (a) dan (b) Pada kasus (tidak ada arus), gelombang interfacial dengan amplitudo sangat kecil terjadi bilamana kedua lapisan fluida mempunyai ketebalan yang hampir sama, sedangkan pada kasus (ada arus), amplitudo gelombang sangat kecil bilamana lapisan bawah lebih tebal dari lapisan atasnya. Pada kedua kasus, amplitudo gelombang cukup besar bilamana salah satu lapisan fluida sangat

47 34 tipis mendekati fluida satu lapisan. Pada kasus gelombang interfacial berupa elevasi bilamana lapisan atas lebih tebal dari lapisan bawahnya. Sebaliknya berupa depresi bila lapisan bawah lebih tebal dari lapisan atasnya. Pada kasus gelombang interfacial berupa elevasi bilamana perbandingan lapisan atas dengan lapisan bawah lebih besar dari dua pertiga, sebaliknya gelombang interfacial berupa depresi.

48 35 V SIMPULAN DAN SARAN 5.1 Simpulan Gelombang internal dapat terjadi pada lapisan fluida dengan rapat massa yang berbeda-beda. Persamaan dasar bagi gerak gelombang internal diturunkan berdasarkan asumsi fluida ideal dengan menggunakan Hukum Kekekalan Massa dan Hukum Kekekalan Momentum. Berdasarkan persamaan dasar fluida ideal yang diperoleh, diturunkan persamaan gerak gelombang dengan melibatkan variabel arus. Penurunan persamaan gerak gelombang internal dilakukan dengan menggunakan metode asimtotik, dimana semua variabel tak bebas pada persamaan dasar fluida ideal dinyatakan dalam uraian asimtotik terhadap suatu parameter kecil. Parameter kecil tersebut menyatakan perbandingan antara ampitudo gelombang yang ditinjau dengan kedalaman fluida (asumsi gelombang panjang dan amplitudo kecil). Penyelesaian persamaan KdV standar dalam bentuk gelombang soliter menghasilkan tiga parameter gelombang, yaitu amplitudo gelombang, panjang gelombang, dan kecepatan fase gelombang. Jika salah satu parameter diketahui, maka dua parameter lainnya dapat ditentukan. Ketiga besaran ini juga bergantung pada variabel arus dalam arah horizontal. Formulasi gelombang soliter internal persamaan KdV standar dengan koefisien bergantung pada variabel arus diaplikasi pada fluida dua lapisan. Fluida dua lapisan adalah fluida yang terdiri dari dua lapisan dengan rapat massa yang masingmasing konstan. Dalam studi kasus ditinjau variabel arus berupa fungsi linear terhadap kedalaman, sedangkan rapat massa dalam keadaan setimbang digunakan rapat massa fluida dua lapisan. Hasil yang diperoleh dibandingkan dengan kasus tidak ada arus. Dengan bantuan Software Mathematica diperoleh bahwa amplitudo gelombang cukup besar bila salah satu lapisan cukup kecil (mendekati fluida satu lapisam). Pada fluida tanpa variabel arus, gelombang soliter internal mempunyai amplitudo yang sangat kecil, bilamana ketebalan kedua lapisan hampir sama,

49 36 sedangkan pada fluida yang melibatkan variabel arus, amplitudo gelombang soliter sangat kecil bilamana lapisan bawah lebih kecil dari lapisan fluida di atasnya. Pada fluida yang melibatkan arus, gelombang soliter berupa elevasi bilamana perbandingan lapisan atas dengan ketebalan fluida lebih besar dari sepertiga, sedangkan bila tanpa arus gelombang soliter berupa elevasi bilamana perbandingan lapisan atas dengan ketebalan fluidanya lebih besar dari setengah. 5.2 Saran Pada penelitian ini hanya dibahas untuk kasus arus yang bergerak sejajar dengan arah perambatan gelombang, sedangkan pada kenyataannya tidak selamanya searah dengan perambatan gelombang. Fenomena alam ini tentu saja sangat mungkin terjadi pada gelombang soliter internal, sehingga penelitian ini terbuka untuk penelitian lanjutan.

50 DAFTAR PUSTAKA Apel JR Satellite sensing of ocean surface dynamics. Ann. Rev. Earth Planet. Sci, 8: Billingham J, King AC. 2000, Wave Motion. Cambridge University Press. Clarke S, Grimshaw R, Miller P, Pelinovsky E, Talipova T On the Generation of soliton and breather in the modified Korteweg de-vries equation. Chaos 10: Grimshaw R The solitary wave in water of variable depth. Fluid Mech. 46: Grimshaw R Evolution equations for nonlinear internal waves in stratified shear flows. Stud. Appl. Math. 65: Grimshaw R Slowly varying solitary wave I. Korteweg-de Vries equation, Proc. Roy. Soc. Ser. A. 368: Grimshaw R, Pelinovsky E, Talipova T Modeling Internal Solitary Waves in the Coastal Ocean UK : Loughborough University. Holloway P, Pelinovsky E, Talipova T Internal tide transformation and oceanic internal solitary waves. USA: Dordrecht Kluwer. Long RR Some aspects of the flow of stratified fluids J. Tellus 5: Newell A Soliton in Mathematics and Physics. Pennsylvania: University of Arizona. Strauss WA Partial Differential Equations. USA: Malloy Lithographing Inc. Zhou X Effect of current on the fission of a solitary waves. Sci. Sinica. 28: Zhou X Effect of variable current on internal solitary waves. Dynamics of Atmospheres and Ocean. 14:

51 LAMPIRAN 38

52 39 Lampiran 1 Penurunan persamaan G dan G G G Persamaan G disubstitusi ke persamaan G diperoleh G G G Selanjutnya pada G dan G dieliminasi sehingga diperoleh G G Karena, dan masing-masing adalah sehingga persamaan G dapat ditulis G Kedua ruas dibagi dengan faktor sehingga diperoleh, dan G G

53 40 Dengan cara sama, dari persamaan G, persamaan G diperoleh Karena G G dengan G maka diperoleh dengan G G

54 41 Lampiran 2 Penurunan persamaan G dan G Dari persamaan permukaan fluida diperoleh turunan total terhadap waktu sehingga diperoleh G G Selanjutnya dari persamaan pada batas bawah fluida diperoleh turunan total terhadap waktu adalah G G

55 42 Lampiran 3 Penurunan persamaan (10.a) & (10.b) Dari persamaan (9.a) dengan syarat batas (9.b) G Apabila kecepatan horizontal, kecepatan vertikal, rapat massa, dan tekanan fluida masing-masing dinyatakan oleh,, dan maka dari persamaan (9.a.i) dapat dinyatakan sebagai G (9.a.i.i) Dari persamaan (9.c) diperoleh sehingga persamaan (9.a.i.i) dapat ditulis G Apabila setelah t detik, kordinat gelombang dinyatakan dalam maka, (9.a.i.ii) G

56 43 Sehingga persamaan (9.a.i) dapat dinyatakan sebagai Misalkan. G (9.a.i.iii) sehingga persamaan (9.a.i.iii) dapat ditulis Untuk penyederhanaan sehingga G (9.a.i.iv) Selanjutnya dimisalkan fluida yang ditinjau memiliki rapat massa, tekanan, gaya badan arah horizontal adalah dan gaya badan arah horizontal adalah, sedangkan kecepatan partikel dalam arah horizontal dan vertikal masing-masing adalah dan, sehingga persamaan (9.a.i.iv) menjadi GGG G G GG Dengan menyubstitusi persamaan G GG ke persamaan (9.a.i.ii) diperoleh G Dengan cara sama diperoleh G G

57 44 G G (G = 0). G G

58 45 Lampiran 4 Penurunan persamaan (12.a) &(12.b) Dari persamaan G G Dengan aturan rantai diperoleh sehingga persamaan (10.a.iii) menjadi G GG Apabila uraian asimtotik pada persamaan (11.b) disubstitusikan ke persamaan G GG, maka diperoleh

59 46 G Dari koefisien diperoleh G GGG Misalkan, dalam kondisi tunak = 0 sehingga persamaan G GG menjadi G G

60 47 Lampiran 5 Penurunan persamaan G (12.a.i) (12.a.ii) (12.a.iii) (12.a.iv) Substitusikan variabel pada persamaan GG ke persamaan ( GG sehingga diperoleh selanjutnya diturunkan terhadap sehingga diperoleh G (12.a.v) pada persamaan (12.a.ii) masing-masing diturunkan terhadap kemudian disubstitusi ke persamaan (12.a.v) sehingga diperoleh G G Selanjutnya dengan menyubstitusi persamaan (12.vi) ke persamaan (12.v) diperoleh G G

61 48 Lampiran 6 Penurunan persamaan G (12.a.i) (12.a.ii) (12.a.iii) (12.a.iv) Misalkan G (13) Jika persamaan (13) disubstitusi ke pesamaan (12.a.iii), maka diperoleh kedua ruas diintegralkan terhadap sehingga diperoleh G (15.a) Jika persamaan (15.a) disubstitusi ke pesamaan (12.a.iv), maka diperoleh kedua ruas diintegralkan terhadap sehingga diperoleh G (15.b) Dengan menyubstitusi persamaan (15.b) ke persamaan (12.a.ii) diperoleh karena maka, sehingga diperoleh. (15.c) Selanjutnya persamaan (13) disubstitusi ke persamaan (12.a.iv) sehingga diperoleh

62 49. (12.a.v) Karena maka persamaan (12.a.v) dapat dinyatakan sebagai. (14.a) Dengan menyubstitusi persamaan (15.c) ke persamaan (12.b.ii) diperoleh yang apabila diturunkan terhadap maka diperoleh. (12.b.iv) Pada batas atas fluida di, substitusikan persamaan (13) ke persamaan (12.b.i) sehingga diperoleh,

63 50 sehingga persamaan (12.b.iv) menjadi. pada G (14.b)

64 51 Lampiran 7 Penurunan persamaan (16) Koefisien dari uraian asimptotik pada persamaan (11.b) seperti pada halaman 46 adalah sehingga diperoleh = (16.i) dengan Bagian G G dalam kondisi tunak persamaan (9.a.iii) adalah maka persamaan (16.ii) dapat dinyatakan sebagai

65 52 sehingga diperoleh.

66 53 Lampiran 8 Penurunan persamaan (17.a), (17.b) G (17.c) Pada persamaan (17.a) variabel dieliminasi sehingga diperoleh G (17.d) Kedua ruas pada persamaan (17.b) diturunkan terhadap, nilai disubstitusikan ke persamaan (17.d) sehungga diperoleh G (17.e) Selanjutnya kedua ruas pada persamaan (17.a) dikalikan diperoleh, kemudian disubstitusi ke persamaan (17.e) sehingga diperoleh (19.b) dengan G Selanjutnya dari persamaan (17.c) pada z = -h (19.c)

67 54 Lampiran 9 Penurunan persamaan (21) Pada bagian ini akan diformulasikan persamaan gerak gelombang internal. Untuk itu substitusi variabel, dari persamaan persamaan (13) dan (15), ke persamaan (16.i) sehingga diperoleh G Selanjutnya Jika variabel pada persamaan (19) disubstitusi ke persamaan (20), maka G G Untuk memudahkan, maka ruas kanan persamaan (20.a) akan dievaluasi secara terpisah yaitu : G mis, sehingga

68 55 G G G koefisien dari persamaan (20.b) adalah G dengan seperti pada persamaan (16) yaitu sehingga G koefisien dari persamaan (20.c) adalah G misalkan sehingga

69 56 G dengan sehingga G Untuk memudahkan, maka koefisien dihilangkan sehingga misal sehingga

70 57 Untuk G G dengan (8.b) selanjutnya subtitusikan persamaan (14.b.i) ke persamaan (20.d) sehingga persamaan (20.d) dapat ditulis sebagai G dengan menyubstitusi persamaan (14.a) ke persamaan (20.e) diperoleh misalkan sehingga persamaan (20.f) menjadi sehingga G G G

71 58 misalkan sehingga G Untuk G Untuk

72 59 Untuk G misal sehingga koefisien ) adalah

73 60 untuk koefisien sehingga

74 61 Lampiran 10 Penurunan persamaan (29) Dari persamaan (26.b) maka persamaan (26.b) menjadi kedua ruas diintegralkan sehingga diperoleh G Jika persamaan (25.j) disubstitusi ke persamaan (27.b), maka diperoleh G G sehingga persamaan G menjadi

75 62 G G Jika persamaan (25.i) disubstitusi ke persamaan (28.d), maka diperoleh

76 63 Lampiran 11 Penurunan persamaan (31) Dari persamaan (9), (i), (ii) (iii) G (iv) Jika gelombang setelah t detik dinyatakan dalam, maka Sehingga persamaan (31.i),. Misalkan maka. Untuk penyederhanaan sehingga Persamaan (31.iii) dapat dinyatakan sebagai, untuk penyederhanaan sehingga Persamaan (31.iv). Untuk penyederhanaan sehingga

77 64 Lampiran 12 Penurunan persamaan (33.a-b) Dari persamaan (31.a) dengan syarat batas (31.b) G G G G Selanjutnya dimisalkan fluida yang ditinjau memiliki rapat massa, tekanan, gaya badan arah horizontal adalah dan gaya badan arah horizontal adalah, sedangkan kecepatan partikel dalam arah horizontal dan vertikal masing-masing adalah dan, dengan parameter kecil. Misalkan pula sehingga diperoleh G G dan G G G G G

78 65 G G G G

79 66 Lampiran 13 Penurunan persamaan (40 & 42) Berdasarkan domain fluida pada persamaan (38.b). Persamaan (14.a) dengan syarat batas (14.b) dapat ditulis G Sedangkan persamaan (38.a) menjadi G Untuk batas karena = (konstan), maka adalah G G G G G sehingga solusi umum daerah ini Untuk diperoleh dan sehingga, sehingga Untuk G Untuk batas G G G = (konstan), maka sehingga solusi umum pada batas ini adalah Untuk diperoleh sehingga G G karena kontinyu di sehingga dari persamaan G dan G diperoleh

80 67, sehingga G diperoleh penyelesaian untuk dua daerah yang diberikan pada persamaan (38.b) yaitu G G G Selanjutnya substitusi persamaan G ke persamaan G memberikan G sehingga dengan mengintegralkan kedua ruas terhadap z dari sampai diperoleh G G G Selanjutnya pada persamaan (40.a) dengan daerah yang dibatasi oleh persamaan (38.b) disubstitusi ke persamaan G sehingga diperoleh untuk, diperoleh

81 68 gunakan persamaan sehingga persamaan (37.c) dapat ditulis sebagai G G Persamaan (38) memberikan persamaan untuk yaitu G G Deret Taylor dari terhadap yang diberikan pada persamaan (42.a) dengan menggunakan asumsi yang cukup kecil adalah G

82 69 Lampiran 14 Penurunan persamaan GGG. Dari persamaan (22.i) G Setelah diskalakan, persamaan (22.i) dapat dinyatakan sebagai GG Dengan menggunakan kondisi seperti pada persamaan (38.b) dan (40.a), persamaan (22.i.a) dapat dinyatakan sebagai Dari persamaan (40.a) diperoleh Turunan terhadap masing-masing adalah GG Dengan menyubstitusi persamaan (43) ke dalam persamaan GG diperoleh persamaan (44.a) yaitu G G Dengan cara yang sama, dapat diperoleh persamaan (44.b) dan (44.c) yaitu G G G

83 70 Lampiran 15 Penurunan persamaan (48.a, 48.b, dan 48.c) dari persamaan (40.a) sehingga G Dari persamaan (22.iii) G G G Dengan menyubstitusi persamaan (42.b) dan (45.c) ke persamaan (22.iii) kemudian menggunakan pendekatan Boussinesq yaitu sehingga deret Taylor dari terhadap, adalah yang cukup kecil,

84 71 dengan cara yang sama akan diperoleh G