PENGHITUNGAN FAKTOR BUILDUP TITANIUM DENGAN MENGGUNAKAN METODA MONTE CARLO. Hengky Istianto Has * Balza Achmad **, Andang Widi Harto **.
|
|
- Utami Susman
- 7 tahun lalu
- Tontonan:
Transkripsi
1 PENGHITUNGAN FAKTOR BUILDUP TITANIUM DENGAN MENGGUNAKAN METODA MONTE CARLO Hengky Istianto Has * Balza Achmad **, Andang Widi Harto **. ABSTRAK PENGHITUNGAN FAKTOR BUILDUP TITANIUM DENGAN MENGGUNAKAN METODA MONTE CARLO. Tujuan utama pembuatan kontainer limbah radioaktif adalah untuk mengurangi radiasi yang dipancarkan dari sumber ke lingkungan. Untuk itu diperlukan material yang dapat menahan radiasi dan mampu bertahan hingga tahun. Titanium merupakan salah satu bahan yang dapat digunakan dalam pembuatan kontainer. Sayangnya, faktor buildup titanium yang merupakan salah satu faktor yang penting dalam perancangan perisai radiasi belum dihitung secara detil. Oleh karena itu perlu dilakukan perhitungan faktor buildup titanium sebagai fungsi parameter-parameter lain, yaitu energi foton dan tebal medium. Faktor buildup dapat ditentukan dengan dua cara, yaitu dengan eksperimen dan simulasi. Tujuan penelitian ini adalah untuk menentukan nilai faktor buildup titanium menggunakan program simulasi dengan metoda Monte Carlo. Monte Carlo merupakan metoda stokastik yang memiliki sifat acak atau random, sehingga cocok untuk perhitungan yang melibatkan radiasi nuklir yang secara alami memiliki sifat acak. Program simulasi juga mampu memberikan hasil yang tidak dapat diperoleh dengan eksperimen karena keterbatasan yang ada dalam melakukan eksperimen. Dalam penelitian ini, faktor buildup yang dihasilkan oleh program simulasi dengan rentang energi foton sebesar 0, sampai dengan,0 MeV dan ketebalan medium titanium sebesar 0, sampai dengan 3,0 cm dengan kenaikan masing-masing 0, MeV dan 0, cm. Nilai terbesar yang diperoleh adalah pada energi 0, MeV dan ketebalan 3,0 cm, yaitu sebesar β = 1,4540 ± 0,0479. Sementara nilai terkecil diperoleh pada energi,0 MeV dan ketebalan 0, cm, β =1,013 ± 0, Untuk dosis faktor buildup titanium, terbesarnya adalah β D = 1,3991 ± 0, pada energi 0, MeV dan ketebalan 3,0 cm, serta nilai terkecilnya adalah β D = 1,004 ± 0, pada energi,0 MeV dan ketebalan 0, MeV untuk rentang energi foton dan ketebalan titanium yang ditinjau, faktor buildup dan dosis faktor buildup sebagai fungsi energi foton dan ketebalan titanium dapat diformulasikan sebagai β = 1,164 e 0,0855 E e 0,0584 T, dan β D = 1,0961 e -0,07 E e 0,0336 T. ABSTRACT THE CALCULATION OF TITANIUM BUILDUP FACTOR BASED ON MONTE CARLO METHOD. The objective of radioactive-waste container is to reduce radiation emission to the environment. For that purpose, we need material with ability to shield that radiation and last for years. Titanium is one of the materials that can be used to make containers. Unfortunately, its buildup factor, which is an importance factor in setting up radiation shielding, has not been calculated. Therefore, the calculations of titanium buildup factor as a function of other parameters is needed. Buildup factor can be determined either experimentally or by simulation. The purpose of this study is to determine titanium * Sarjana Teknik Nuklir, Fakultas Teknik, Universitas Gadjah Mada ** Dosen Jurusan Teknik Nuklir, Fakultas Teknik, Universitas Gadjah Mada
2 buildup factor using simulation program based on Monte Carlo method. Monte Carlo is a stochastic method, therefore is proper to calculate nuclear radiation which naturally has random characteristic. Simulation program also able to give result while experiments can not be performed, because of their limitations.the result of the simulation is, that by increasing titanium thickness the buildup factor number and dosage increase. In contrary If photon energy is higher, then buildup factor number and dosage are lower. The photon energy used in the simulation was ranged from 0. MeV to.0 MeV with 0. MeV step size, while the thickness was ranged from 0. cm to 3.0 cm with step size of 0. cm. The highest buildup factor number is β = ± at 0. MeV photon energy with titanium thickness of 3.0 cm. The lowest is β = ± at.0 MeV photon energy with 0. cm thickness of titanium. For the dosage buildup factor, the highest dose is β D = ± at 0. MeV of the photon energy with a titanium thickness of 3.0 cm and the lowest is β D = ± at.0 MeV with titanium thickness of 0. cm. For the photon energy and the thickness of titanium used in simulation, buildup factor and dosage buildup factor as a function of photon energy and titanium thickness can be formulated as follow β = e E e T, and β D = e 0.07 E e T. PENDAHULUAN Industri nuklir di dunia sedang menghadapi masalah penting dengan makin menumpuknya limbah radioaktif tingkat tinggi, khususnya bahan bakar nuklir bekas. Permasalahan yang dihadapi adalah tentang lokasi tempat penyimpanan limbah, teknologi penyimpanan limbah, serta transportasi limbah ke lokasi penyimpanan akhir. Bahan bakar nuklir bekas sangat berbahaya bagi makhluk hidup sebab memiliki tingkat toksisitas 1000 kali tingkat toksisitas tambang uranium dan baru menjadi aman setelah penyimpanan kurang lebih tahun. (Murray,1993) Dengan demikian harus diteliti cara yang aman agar limbah tersebut tidak merusak lingkungan. Berbagai macam material telah digunakan sebagai bahan pembuat kontainer dengan tujuan untuk mengurangi besarnya radiasi yang dapat ditimbulkan ke lingkungan, salah satu di antaranya adalah titanium. Titanium dan campurannya merupakan material baru dalam industri dan pertama kali digunakan sebagai material struktur pada tahun 195. Campuran titanium (titanium alloys) sangat baik digunakan karena memiliki rasio kekuatan-berat yang tinggi, memiliki ketahanan suhu yang tinggi mencapai kira-kira C, dan sangat tahan korosi, terutama terhadap asamasam oksida dan medium klorida serta dalam semua kondisi alam. Faktor buildup suatu material adalah koreksi nilai yang didapatkan oleh detektor dari nilai yang didapatkan secara perhitungan teoritis atau perhitungan yang tidak memperhitungkan adanya interaksi dengan materi. Beberapa metode dapat digunakan untuk menghitung faktor buildup, salah satu di antaranya adalah metode Monte Carlo. Prinsip dasar metode ini menyerupai sifat dasar radiasi yang acak atau random. Di dalam penelitian ini dilakukan penghitungan foton dari suatu sumber melewati medium berupa titanium pada energi dan ketebalan
3 tertentu dengan menggunakan metode Monte Carlo berupa program simulasi komputer. Dengan adanya program penghitungan faktor buildup titanium ini, maka faktor buildup titanium dapat dihitung tanpa harus melakukan percobaan yang mungkin akan memakan biaya yang mahal. Manfaat lain yang diperoleh adalah bahwa hasil penghitungan ini juga bisa digunakan sebagai data untuk perhitungan lain yang berhubungan atau berkaitan dengan titanium jika diperlukan. DASAR TEORI Titanium Tahun 195, titanium dan campurannya baru digunakan sebagai material struktur. Campuran titanium menarik karena memiliki rasio kekuatan-berat yang tinggi, tahan pada temperatur hingga 550 o C serta tahan korosi terutama terhadap asam-asam oksida, medium klorida dan dalam semua kondisi alam. Rasio kekuatan-berat dan ketahanan terhadap panas yang tinggi merupakan faktor yang penting dalam industri luar angkasa. Ketahanan yang tinggi terhadap korosi membuat titanium sangat berguna dalam industri kimia dan makanan. Sifat-sifat fisik titanium. Titanium merupakan logam ringan yang memiliki densitas di antara aluminium (.71 g/cm 3 ) dan besi (7.87 g/cm 3 ), yaitu 4.54 g/cm 3. Untuk mencairkan titanium diperlukan suhu C, lebih tinggi dari besi yang mencair pada suhu C. Elastisitas titanium di antara aluminium dan besi. Sifat-sifat Deformasi Titanium murni bisa dipadatkan sampai ketebalannya menurun hingga 90% tanpa mengalami keretakan serius. Deformabilitas ekstensif tidak biasa untuk logam Hexagonal Close Packed. (Smith, 1981)
4 Interaksi Foton dengan Materi Ada tiga jenis interaksi foton dengan materi yang penting yaitu: Efek Fotolistrik Efek fotolistrik adalah interaksi antara sebuah foton dan sebuah loncatan atom elektron. Sebagai hasil dari interaksi, foton menghilang dan salah satu dari atom elektron dilepaskan sebagai elektron bebas yang disebut fotoelektron. Fotoelektron memiliki energi kinetik sebesar : T = E γ - BE (1) Di mana, E γ = energi foton BE = binding energi dari elektron Probabilitas terjadinya interaksi ini disebut sebagai photoelectric cross section atau photoelectric coeficient. Dengan persamaan ; [Toulfanidis, 1983, Knoll, 1989]. n Z τ( m 1 ) = an 3,5 E () γ di mana, τ = probabilitas terjadinya efek fotolistrik per unit jarak yang dilalui foton. a = konstanta n = konstanta tergantung pada nilai E γ N = jumlah atom per m 3 untuk material yang dilalui foton bergerak Z = nomor atom material Hamburan Compton Hamburan Compton adalah tumbukan antara sebuah foton dengan sebuah elektron bebas. Foton yang datang dibelokkan arahnya dengan sudut θ terhadap arah sebelumnya. Foton mentransfer sebagian energinya ke elektron (diam), yang dikenal sebagai elektron recoil. Karena besarnya sudut θ bisa sembarang, maka energi yang ditransfer besarnya antara nol sampai dengan besarnya fraksi energi foton. (Knoll,1989) 1 T = Eγ Eγ (3) maka energi foton setelah tumbukan, 1 Eγ Eγ 1+ (1 cosθ) Eγ / mc (4) Dari Persamaan (3) dan (4) diperoleh,
5 (1 cosθ ) Eγ / mc = Eγ (5) 1+ (1 cosθ ) Eγ / mc T Energi minimum foton terhambur (E γmin ) diperoleh ketika θ = π, energi elektron yang maksimum (T max ), sedangkan maksimum energi dari foton terhambur diperoleh ketika θ = 0 yang berarti tumbukan tidak terjadi. E γmax = E γ dan T min = 0 Eγ Eγ min = (6) 1+ Eγ / mc dan, Eγ / mc = Eγ (7) 1+ Eγ / mc Tmax Probabilitas terjadinya hamburan Compton atau sering disebut Compton coeficient, 1 σ ( m ) = NZf ( Eγ ) (8) di mana, σ = probabilitas terjadinya hamburan compton per unit jarak f (E γ ) = fungsi dari E γ. [Tsoulfanidis, 1983]. Produksi Pasangan Produksi pasangan adalah interaksi antara sebuah foton dan sebuah inti. Sebagai hasil dari interaksi, foton menghilang dan pasangan elektron - positron muncul. Persamaan energi kinetik dari elektron (T e- ) dan positron (T e+ ) adalah : Te + Te + = Eγ ( mc ) e ( mc ) e+ = Eγ 1, 0MeV (9) Energi kinetik yang ada sebanding dengan energi foton dikurangi 1,0 MeV, maka energi kinetik untuk masing masing elektron dan positron adalah T 1 e = Te + = ( Eγ 1,0MeV ) (10) Koefisien produksi pasangan atau disebut pair production coeficient adalah 1 κ ( m ) = NZ f ( Eγ, Z) (11)
6 dengan Κ adalah probabilitas terjadinya produksi pasangan per unit jarak dan f adalah fungsi yang berubah sesuai nilai Z dan peningkatan Eγ. [Tsoulfanidis,1983]. Koefisien Atenuasi Total Koefisien atenuasi total adalah jumlah dari ketiga koefisien interaksi, efek fotolistrik, hamburan Compton dan produksi pasangan, µ tot = τ + σ + κ (1) dengan µ tot adalah koefisien atenuasi total terjadinya interaksi per unit jarak. [Tsoulfanidis, 1983] Faktor Buildup Sumber sinar foton yang isotropis dengan jarak tertentu dari detektor, maka sinar foton yang tertangkap detektor terdiri dari komponen yang mungkin terjadi yaitu, 1. Unscatterred beam (berkas yang tidak dihamburkan) I u, yang terdiri atas foton yang melalui lapisan dengan ketebalan t tanpa adanya interaksi. Jika sumber memancarkan S(γ/s) maka sinar yang tak terhambur ; I γ m s S 4πr u = e µ r (13). Scattered beam (berkas terhambur) I s, yang terdiri atas foton yang dihamburkan dan foton yang dibangkitkan melalui interaksi dari foton. Total sinar yang ditangkap detektor (I tot ) adalah [Tsoulfanidis, 1983]. I tot = I u + I s (14) Tanpa harus menghitung sinar yang terhambur, bisa dituliskan persamaan baru dengan memasukan buildup factor β dengan persamaan, [Knoll,1989]. I tot = β(t,eγ) I u (15) Secara umum buildup factor (faktor buildup) didefinisikan: [Tsoulfanidis, 1983]. Seluruh Jumlah foton tercacah β = (16) Jumlah foton tercacah yang tidak mengalami hamburan
7 Faktor Buildup Dosis Suatu hal yang lebih penting dari faktor buildup adalah faktor buildup dosis (dose buildup factor), yang didefinisikan sebagai ; Faktor buildup dosis; Seluruh energi foton yang tercacah β D = (17) Energi total foton yang tidak mengalami hamburan Metode Monte Carlo Metode Monte Carlo merupakan teknik stokastik yang prinsipnya berdasar pada penggunaan bilangan random dan kebolehjadian statistik dalam menyelesaikan masalah. Metode Monte Carlo tidak menyelesaikan persamaan eksplisit melainkan mendapatkan jawaban dengan cara mensimulasikan atom/foton secara individu dan merekam beberapa aspek (perhitungan) dari sifat rata-rata foton tersebut [Briesmeister, 1997]. Metode Monte Carlo merupakan produk era komputer modern. Foton-foton individual dari radiasi foton atau neutron yang melewati media dengan membuat beberapa tumbukan dengan elektron-elektron atau atom-atom dalam lintasannya dapat dibuat simulasi numeriknya. Untuk memperoleh representasi statistik yang baik dari kejadian fisis, sejarah foton dilacak mulai foton tersebut muncul sampai akhirnya hilang karena penyerapan ataupun karena degenarsi energi pada kasus sinar foton, atau menjadi termal pada kasus neutron. Biasanya antara sampai foton sumber dibangkitkan dan jejaknya atau lintasannya ditelusuri. Sumber biasanya menginisialisasi posisi setiap foton yaitu koordinat spasial x,y,z; arah cosinus u,v,w dan energi E. Langkah berikutnya adalah memilih panjang lintasan (path length) atau jarak pertama terjadinya tumbukan, dalam satuan dari mean free paths. Pemilihan dilakukan dengan bantuan angka random.[profio, 1978] PELAKSANAAN PENELITIAN Bahan dan Perlengkapan Perlengkapan yang digunakan adalah seperangkat komputer dengan perangkat lunak Turbo Pascal versi 7.0. Program simulasi yang dibuat memiliki batasan yang perlu diperhatikan, yaitu;
8 1. Medium yang diteliti titanium murni yang memiliki densitas 4,54 g/cm 3 dengan luas penampang 3,00 cm x 3,00 cm dengan ketebalan yang bervariasi antara 0, cm 3,00 cm dengan perbedaan antar sample 0, cm.. Sumber radiasi foton dipancarkan ke arah medium dengan energi yang divariasikan dari 0, MeV sampai dengan,00 MeV dengan kenaikan energi foton sebesar 0, MeV dan jumlah fotonyang dipancarkan sebanyak foton. 3. Detektor memiliki efisiensi 100%, dan titik pusat detektor berada dalam satu garis dengan titik pusat sumber. 4. Metode penghitungan yang digunakan metode Monte Carlo. Pelaksanaan Penentuan probabilitas interaksi Penentuan koefisien interaksi seperti efek fotolistrik, hamburan Compton, dan produksi pasangan menggunakan perangkat lunak Xcom. Probabilitas terjadinya interaksi dihitung dengan persamaan berikut : Koefisien Atenuasi total µ total (cm -1 ) = τ + σ + κ. (18) Probabilitas efek fotolistrik P pe = τ (cm -1 )/ µ total (cm -1 ) (19) Probabilitas efek Compton P cs = σ(cm -1 )/ µ total (cm -1 ) (0) Probabilitas Produksi pasangan P pp = κ(cm -1 )/ µ total (cm -1 ) (1) Diagram alir program (terlampir). Penghitungan faktor buildup Untuk menghitung besar faktor buildupnya maka hasil cacah foton tersebut dibandingkan dengan perhitungan secara teoritis tanpa faktor buildup yaitu : µ T Teoritis tanpa faktor buildup ; I = I 0 e () Faktor buildup ; β = Hasil rata-rata dari simulasi I (perhitungan teoritis) (3) Faktor buildup dosis Dosis faktor buildup = Energi total foton yang terdeteksi E γ x I (teoritis tanpa faktor buildup) (4)
9 ANALISA DATA DAN PEMBAHASAN Faktor buildup cacah titanium Faktor buildup titanium sebagai fungsi tebal Cacah Foton Cacah Monte Carlo Tanpa faktor buildup 0 0, 0,4 0,6 0,8 1,0 1, 1,4 1,6 1,8,0,,4,6,8 3,0 Tebal Titanium Gambar 1. Grafik Hasil Cacah Program Simulasi dan Teoritis pada Energy 1, MeV Faktor buildup 1,000 1,1500 1,1000 1,0500 1,0000 0,9500 0,9000 B = e T 0, 0,4 0,6 0,8 1,0 1, 1,4 1,6 1,8,0,,4,6,8 3,0 faktor buildup cacah titanium Expon. (faktor buildup cacah titanium) Tebal Titanium (cm) Gambar. Grafik Faktor Buildup Titanium pada Energy 1,MeV Kondisi itu disebabkan karena tebal titanium mempengaruhi kebolehjadian interaksi, makin tebal medium maka makin besar kemungkinan terjadinya interaksi.
10 Faktor buildup titanium sebagai fungsi energi Cacah Foton , 0,4 0,6 0,8 1 1, 1,4 1,6 1,8 Energi Foton (MeV) Cacah Monte Carlo tanpa faktor buildup Gambar 3. Grafik Hasil Program Simulasi dan Teoritis pada Ketebalan 1,6 cm 1,4000 1,000 Faktor Buildup 1,0000 0,8000 0,6000 0,4000 0,000 0,0000 B = 1.675e E 0, 0,4 0,6 0,8 1,0 1, 1,4 1,6 1,8,0 Energi Foton (MeV) faktor buildup Gambar 4. Grafik Faktor Buildup pada Tebal Titanium 1,6 cm Pada tebal titanium 1,6 cm faktor buildup titanium mengikuti persamaan β = 1,675e -0,0196E. Makin besar energi foton kemungkinan untuk langsung lolos semakin besar.
11 Faktor Buildup Dosis Titanium Faktor buildup dosis adalah nilai yang merupakan hasil bagi dari total energi foton yang terdeteksi dibagi dengan total energi foton yang terhitung secara teoritis. Faktor buildup dosis terhadap tebal titanium Dosis Faktor Buildup 1,08 1,06 1,04 1,0 1 0,98 0,96 B = e 0.004T 0, 0,4 0,6 0,8 1,0 1, 1,4 1,6 1,8,0,,4,6,8 3,0 dosis faktor buildup Expon. (dosis faktor buildup) Tebal Titanium (cm) Gambar 5. Grafik Dosis Faktor Buildup pada Energi Foton 1, MeV Makin tebal titanium yang dilalui makin besar faktor buildup dosis yang didapat, pada energi 1, MeV peningkatan dosis faktor buildup terrhadap ketebalan T mengikuti persamaan β D = 1,0067e 0,004 T. Hasil menunjukkan bahwa semakin tebal titanium, maka dosis faktor buildup semakin besar. Faktor buildup dosis titanium sebagai fungsi energi Dosis Faktor Buildup 1,4000 1,000 1,0000 0,8000 0,6000 0,4000 0,000 0,0000 B = e E 0, 0,4 0,6 0,8 1,0 1, 1,4 1,6 1,8,0 dosis faktor buildup Expon. (dosis faktor buildup) Energi Foton (MeV) Gambar 6 Grafik Dosis Faktor Buildup pada Tebal Titanium 1,6 cm
12 Makin besar energi foton makin kecil factor buildup dosis karena makin mudah foton untuk menembus medium dengan energi yang besar. Untuk tebal titanium 1,6 cm penurunan faktor buildup mengikuti persamaan β = 1,1647e -0,0151 E. Persamaan faktor buildup cacah dan dosis sebagai fungsi energi foton dan tebal medium β = 1,164 e 0,0855 E e 0,0584 T. β D = 1,0961 e 0,07 E e 0,0336 T. KESIMPULAN DAN SARAN Dari penelitian yang dilakukan dapat ditarik kesimpulan bahwa titanium murni dengan ketebalan 0, cm- 3,0 cm dan variasi energi foton 0, MeV sampai dengan,0 MeV memiliki nilai factor buildup antara 1,013 1,4540 dan faktor buildup dosis sebesar 1,004 1,3491. sedangkan faktor buildup dari penelitian yang dilakukan dapat di formulasikan sebagai β = 1,164 e -0,0855 E + 0,0584 T, dan untuk faktor buildup dosis β D = 1,0961 e 0,07 E + 0,0336 T. Hal lain yang dapat disimpulkan bahwa program ini akan efektif jika dilakukan pada semua materi dengan energi foton yang memiliki kebolehjadian efek Compton yang dominan. Namun demikian masih banyak hal yang perlu ditambahkan dalam program yang dibuat ini, diantaranya dengan menambahkan modul penampil hasil simulasi dan pengeditan parameter-parameter simulasi atau dengan melakukan penelitian untuk campuran titanium seperti campuran titanium dengan besi. DAFTAR PUSTAKA 1. BERGER, M.J., SELTZER, S.M., HUBBELL, J.H.,, XCOM: Photon CrossSectionDatabase, National Institute of Standards and Technology, Physics Laboratory, U.S. Secretary of Commerce on Behalf of the United States of America (1999).. BRIESMEISTER, J.F., MCNP TM A General Monte Carlo N Particle Transport Code, Manual Program, Version 4B, Los Alamos Laboratory(1997). 3. JOGIYANTO, H.M., Turbo Pascal Versi 5.0, Jilid 1 Teori dan Aplikasi Program Komputer Bahasa Turbo Pascal, Andi Offset, Yogyakarta. (1997). 4. KNOLL, G.F., Radiation Detection And Measurement, John Wiley And Sons, New York. (1988),
13 5. PROFIO, A.E., Radiation Shielding And Dosimetry, John Wiley And Sons, New York. (1979), SMITH, W.F., Structure and Properties of Engineering Alloys, Mc Graw Hill Book Company, Inc., New York. (1981). 7. TSOULFANIDIS, N., Measurement And Detection of Radiation,, Hemisphere Publishing Corporation, New York. (1983), 48 50, Lampiran Diagram Alir Program
14 Start Baca data masukan Menentukan posisi awal foton dari sumber Random posisi (X,Z) Random arah (ψ),θ = 0 Tentukan posisi berikut foton apakah masih di dalam medium atau sudah lolos X 1 = X 0 + R Sin θ Cos ψ Z 1 = Z 0 + R Sin θ Sin ψ Y 1 = Y 0 + R Cos θ Tidak Lolos Ya Tidak kena detektor Ya Ya Rekam data Tidak Jenis interaksi Random µ Skoring E E min E E max P.E Ya End Tidak Random(θc) Hit Energi Random(ψc) Tidak P.P Ya
SIMULASI PENGUKURAN EFFISIENSI DETEKTOR HPGe DAN NaI (Tl) MENGGUNAKAN METODE MONTE CARLO MCNP5
ABSTRAK SIMULASI PENGUKURAN EFFISIENSI DETEKTOR HPGe DAN NaI (Tl) MENGGUNAKAN METODE MONTE CARLO MCNP5 Annisatun Fathonah dan Suharyana Jurusan Fisika FMIPA Universitas Sebelas Maret Jl. Ir Sutami No.36
Lebih terperinciVII. PELURUHAN GAMMA. Sub-pokok Bahasan Meliputi: Peluruhan Gamma Absorbsi Sinar Gamma Interaksi Sinar Gamma dengan Materi
VII. PELURUHAN GAMMA Sub-pokok Bahasan Meliputi: Peluruhan Gamma Absorbsi Sinar Gamma Interaksi Sinar Gamma dengan Materi 7.1. PELURUHAN GAMMA TUJUAN INSTRUKSIONAL KHUSUS: Setelah mempelajari Sub-pokok
Lebih terperinciPELURUHAN GAMMA ( ) dengan memancarkan foton (gelombang elektromagnetik) yang dikenal dengan sinar gamma ( ).
PELURUHAN GAMMA ( ) Peluruhan inti yang memancarkan sebuah partikel seperti partikel alfa atau beta, selalu meninggalkan inti pada keadaan tereksitasi. Seperti halnya atom, inti akan mencapai keadaan dasar
Lebih terperinciSELF-ABSORPTION COMPUTING OF PHOTON GAMMA IN VOLUMETRIC SAMPEL. Masril. Dosen Jurusan Fisika FMIPA UNP
Prosiding Seminar Nasional Fisika ISBN 979-25-1950-5 Hal 257-263 SELF-ABSORPTION COMPUTING OF PHOTON GAMMA IN VOLUMETRIC SAMPEL Masril Dosen Jurusan Fisika FMIPA UNP Have been measurement of gamma ray
Lebih terperinciSIMULASI KURVA EFISIENSI DETEKTOR GERMANIUM UNTUK SINAR GAMMA ENERGI RENDAH DENGAN METODE MONTE CARLO MCNP5
SIMULASI KURVA EFISIENSI DETEKTOR GERMANIUM UNTUK SINAR GAMMA ENERGI RENDAH DENGAN METODE MONTE CARLO MCNP5 Rasito, P. Ilham Y., Muhayatun S., dan Ade Suherman Pusat Teknologi Nuklir Bahan dan Radiometri
Lebih terperinciAnalisis Persamaan Respon Dosis Thermoluminescent Dosimeter (TLD) Pada Spektrum Sinar-X Menggunakan Metode Monte Carlo
Analisis Persamaan Respon Dosis Thermoluminescent Dosimeter (TLD) Pada Spektrum Sinar-X Menggunakan Metode Monte Carlo Merina Handayani 1, Heru Prasetio 2, Supriyanto Ardjo Pawiro 1 1 Departemen Fisika,
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN. 1.1 Latar Belakang dan Rumusan Masalah. Penggunaan radiasi dalam bidang kedokteran terus menunjukkan
BAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang dan Rumusan Masalah 1.1.1 Latar belakang Penggunaan radiasi dalam bidang kedokteran terus menunjukkan peningkatan dari waktu ke waktu. Dalam bidang kedokteran, pemanfaatan
Lebih terperinciMetode Monte Carlo adalah metode komputasi yang bergantung pada. pengulangan bilangan acak untuk menemukan solusi matematis.
Bab II. Teori Dasar II.1. Metode Monte Carlo Metode Monte Carlo adalah metode komputasi yang bergantung pada pengulangan bilangan acak untuk menemukan solusi matematis. Metode ini sering digunakan untuk
Lebih terperinciSIMULASI EFISIENSI DETEKTOR GERMANIUM DI LABORATORIUM AAN PTNBR DENGAN METODE MONTE CARLO MCNP5
290 Simulasi Efisiensi Detektor Germanium Di Laboratorium AAN PTNBR Dengan Metode Monte Carlo MCNP5 ABSTRAK SIMULASI EFISIENSI DETEKTOR GERMANIUM DI LABORATORIUM AAN PTNBR DENGAN METODE MONTE CARLO MCNP5
Lebih terperinciBAB II RADIASI PENGION
BAB II RADIASI PENGION Salah satu bidang penting yang berhubungan dengan keselamatan radiasi pengukuran besaran fisis radiasi terhadap berbagai jenis radiasi dan sumber radiasi. Untuk itu perlu perlu pengetahuan
Lebih terperinciPELURUHAN SINAR GAMMA
PELURUHAN SINAR GAMMA Pendahuluan Radioaktivitas disebut juga peluruhan radioaktif, yaitu peristiwa terurainya beberapa inti atom tertentu secara spontan yang diikuti dengan pancaran partikel alfa (inti
Lebih terperinciDualisme Partikel Gelombang
Dualisme Partikel Gelombang Agus Suroso Fisika Teoretik Energi Tinggi dan Instrumentasi, Institut Teknologi Bandung agussuroso10.wordpress.com, agussuroso@fi.itb.ac.id 19 April 017 Pada pekan ke-10 kuliah
Lebih terperinciBab II. Prinsip Fundamental Simulasi Monte Carlo
Bab II Prinsip Fundamental Simulasi Monte Carlo Metoda monte carlo adalah suatu metoda pemecahan masalah fisis dengan menirukan proses-proses nyata di alam memanfaatkan bilangan acak/ random. Jadi metoda
Lebih terperinciPENGEMBANGAN AWAL KODE KOMPUTER METODA MONTE CARLO: SIMULASI INTERAKSI NEUTRON PERTAMA PADA GEOMETRI SILINDER. Topan Setiadipura, Anik Purwaningsih *
PENGEMBANGAN AWAL KODE KOMPUTER METODA MONTE CARLO: SIMULASI INTERAKSI NEUTRON PERTAMA PADA GEOMETRI SILINDER Topan Setiadipura, Anik Purwaningsih * ABSTRAK PENGEMBANGAN AWAL KODE KOMPUTER METODA MONTE
Lebih terperinciPENGEMBANGAN ANTARMUKA KONVERSI FILE DATA NUKLIR TEREVALUASI PADA RENTANG SUHU TERTENTU UNTUK APLIKASI MCNP. D. Andiwijayakusuma *
Pengembangan Antarmuka Konversi File Data Nuklir Terevaluasi pada Rentang Suhu. (Dinan Andiwijakusuma) PENGEMBANGAN ANTARMUKA KONVERSI FILE DATA NUKLIR TEREVALUASI PADA RENTANG SUHU TERTENTU UNTUK APLIKASI
Lebih terperinciKARAKTERISASI LIMBAH RADIOAKTIF CAIR DENGAN SPEKTROMETER GAMMA PORTABEL DAN TEKNIK MONTE CARLO
KARAKTERISASI LIMBAH RADIOAKTIF CAIR DENGAN SPEKTROMETER GAMMA PORTABEL DAN TEKNIK MONTE CARLO Rasito, Zulfahri, S. Sofyan, F. Fitriah, Widanda*) ABSTRAK KARAKTERISASI LIMBAH RADIOAKTIF CAIR DENGAN SPEKTROMETER
Lebih terperinciANALISIS PERHITUNGAN KETEBALAN PERISAI RADIASI PERANGKAT RIA IP10.
ABSTRAK ANALISIS PERHITUNGAN KETEBALAN PERISAI RADIASI PERANGKAT RIA IP10. Benar Bukit, Kristiyanti, Hari Nurcahyadi Pusat Rekayasa Perangkat Nuklir-BATAN ANALISIS PERHITUNGAN KETEBALAN PERISAI RADIASI
Lebih terperinciSIMULASI KALIBRASI EFISIENSI PADA DETEKTOR HPGe DENGAN METODE MONTE CARLO MCNP5
SIMULASI KALIBRASI EFISIENSI PADA DETEKTOR HPGe DENGAN METODE MONTE CARLO MCNP5 Rasito, P. Ilham Y., Rini Heroe Oetami, dan Ade Suherman Pusat Teknologi Nuklir Bahan dan Radiometri BATAN Jl. Tamansari
Lebih terperinciRENCANA PROGRAM KEGIATAN. Prasyarat : 1. Deteksi Dan Pengukuran Radiasi 2. Fisika Atom Dan Inti
RENCANA PROGRAM KEGIATAN Nama Matakuliah : Proteksi Radiasi Dan Keselamatan Kerja Kode/sks : TKN 364/3 sks Prasyarat : 1. Deteksi Dan Pengukuran Radiasi 2. Fisika Atom Dan Inti Status kuliah : Wajib DESKRIPSI
Lebih terperinciDISTRIBUSI FLUKS NEUTRON SEBAGAI FUNGSI BURN-UP BAHAN BAKAR PADA REAKTOR KARTINI
Youngster Physics Journal ISSN : 2303-7371 Vol. 3, No. 2, April 2014, Hal 107-112 DISTRIBUSI FLUKS NEUTRON SEBAGAI FUNGSI BURN-UP BAHAN BAKAR PADA REAKTOR KARTINI Fatkhiyatul Athiqoh 1), Wahyu Setia Budi
Lebih terperinciBAB I Jenis Radiasi dan Interaksinya dengan Materi
BAB I Jenis Radiasi dan Interaksinya dengan Materi Radiasi adalah pancaran energi yang berasal dari proses transformasi atom atau inti atom yang tidak stabil. Ketidak-stabilan atom dan inti atom mungkin
Lebih terperinciSistem Pencacah dan Spektroskopi
Sistem Pencacah dan Spektroskopi Latar Belakang Sebagian besar aplikasi teknik nuklir sangat bergantung pada hasil pengukuran radiasi, khususnya pengukuran intensitas ataupun dosis radiasi. Alat pengukur
Lebih terperinciPENGUKURAN FAKTOR WEDGE PADA PESAWAT TELETERAPI COBALT-60 : PERKIRAAN DAN PEMODELAN DENGAN SOFTWARE MCNPX.
PENGUKURAN FAKTOR WEDGE PADA PESAWAT TELETERAPI COBALT-60 : PERKIRAAN DAN PEMODELAN DENGAN SOFTWARE MCNPX Ajeng Sarinda Yunia Putri 1, Suharyana 1, Muhtarom 2 1 Prodi Fisika, Universitas Sebelas Maret,
Lebih terperinciFISIKA MODERN UNIT. Radiasi Benda Hitam. Hamburan Compton & Efek Fotolistrik. Kumpulan Soal Latihan UN
Kumpulan Soal Latihan UN UNIT FISIKA MODERN Radiasi Benda Hitam 1. Suatu benda hitam pada suhu 27 0 C memancarkan energi sekitar 100 J/s. Benda hitam tersebut dipanasi sehingga suhunya menjadi 327 0 C.
Lebih terperinciINTERAKSI RADIASI DENGAN MATERI
INTERAKSI RADIASI DENGAN MATERI Disusun Oleh : ERMAWATI UNIVERSITAS GUNADARMA JAKARTA 1999 1 ABSTRAK Dalam mendesain semua sistem nuklir, pelindung radiasi, generator isotop, sangat tergantung dari jalan
Lebih terperinciPusat Pendidikan dan Pelatihan Badan Tenaga Nuklir Nasional
Pusat Pendidikan dan Pelatihan Badan Tenaga Nuklir Nasional 1 Pokok Bahasan STRUKTUR ATOM DAN INTI ATOM A. Struktur Atom B. Inti Atom PELURUHAN RADIOAKTIF A. Jenis Peluruhan B. Aktivitas Radiasi C. Waktu
Lebih terperinciPENENTUAN PARAMETER KISI KRISTAL HEXAGONAL BERDASARKAN POLA DIFRAKSI SINAR-X SECARA KOMPUTASI. M. Misnawati 1, Erwin 2, Salomo 3
PENENTUAN PARAMETER KISI KRISTAL HEXAGONAL BERDASARKAN POLA DIFRAKSI SINAR-X SECARA KOMPUTASI M. Misnawati, Erwin, Salomo Mahasiswa Porgram Studi S Fisika Bidang Karakterisasi Material Jurusan Fisika Bidang
Lebih terperinciPREDIKSI LEPASAN RADIONUKLIDA MELALUI "BUFFER MATERIAL" DI TEMPAT PENYIMPANAN LlMBAH DEKAT PERMUKAAN DI PPTN SERPONG MENGGUNAKAN METODE MONTE CARLO
Hasil Penelitian dan Kegiatan PTLR Tahun 2006 PREDIKSI LEPASAN RADIONUKLIDA MELALUI "BUFFER MATERIAL" DI TEMPAT PENYIMPANAN LlMBAH DEKAT PERMUKAAN DI PPTN SERPONG MENGGUNAKAN METODE MONTE CARLO Arief Goeritno
Lebih terperinciSIMULATION FOR RADIATION SHIELDING DESIGN OF EBM-LATEX USING MCNP5
Simulasi Desain Perisai Radiasi MBE-lateks Menggunakan MCNP5 (Darsono, Safirudin, M.Toifur) SIMULASI DESAIN PERISAI RADIASI MBE-LATEKS MENGGUNAKAN MCNP5 SIMULATION FOR RADIATION SHIELDING DESIGN OF EBM-LATEX
Lebih terperinciSTUDI KOMPARASI PERHITUNGAN LAJU DOSIS PADA KASUS SUMBER TITIK ISOTROPIK. Anis Rohanda
STUDI KOMPARASI PERHITUNGAN LAJU DOSIS PADA KASUS SUMBER TITIK ISOTROPIK Anis Rohanda Pusat Teknologi dan Keselamatan Reaktor Nuklir (PTKRN) - BATAN ABSTRAK STUDI KOMPARASI PERHITUNGAN LAJU DOSIS PADA
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Masalah
BAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Masalah Kanker adalah suatu penyakit yang disebabkan oleh adanya sel-sel yang membelah secara abnormal tanpa kontrol dan mampu menyerang jaringan sehat lainnya. Data
Lebih terperinciWahana Fisika, 1(1), 2016, Studi Pengukuran Koefisien Atenuasi Material Zincalume Sebagai Perisai Radiasi Gamma
Studi Pengukuran Koefisien Atenuasi Material Zincalume Sebagai Perisai Radiasi Gamma Ruly Gumilar 1 *, Annisa Nur Fitriani 1, Tera Ummutafiqoh 1, M. Nurul Subkhi 1, Yudha Satya Perkasa 1 1 Jurusan Fisika
Lebih terperinciFISIKA ATOM & RADIASI
FISIKA ATOM & RADIASI Atom bagian terkecil dari suatu elemen yang berperan dalam reaksi kimia, bersifat netral (muatan positif dan negatif sama). Model atom: J.J. Thomson (1910), Ernest Rutherford (1911),
Lebih terperinciPEMODELAN d ALEMBERT PADA PERHITUNGAN KETEBALAN PERISAI BETON SISTEM AKSELERATOR ELEKTRON: RADIASI ELEKTRON DAN SINAR-X
PEMODELAN d ALEMBERT PADA PERHITUNGAN KETEBALAN PERISAI BETON SISTEM AKSELERATOR ELEKTRON: RADIASI ELEKTRON DAN SINAR-X Parikin Pusat Penelitian dan Pengembangan IPTEK Bahan, BATAN Alvano Yulian Pusat
Lebih terperinciINTERAKSI RADIASI DENGAN MATERI NANIK DWI NURHAYATI,S.SI,M.SI
INTERAKSI RADIASI DENGAN MATERI NANIK DWI NURHAYATI,S.SI,M.SI suatu emisi (pancaran) dan perambatan energi melalui materi atau ruang dalam bentuk gelombang elektromagnetik atau partikel 2 3 Peluruhan zat
Lebih terperinciPenentuan Efisiensi Beta Terhadap Gamma Pada Detektor Geiger Muller
Jurnal Sains & Matematika (JSM) ISSN Artikel 0854-0675 Penelitian Volume 15, Nomor 2, April 2007 Artikel Penelitian: 73-77 Penentuan Efisiensi Beta Terhadap Gamma Pada Detektor Geiger Muller M. Azam 1,
Lebih terperinciPENGEMBANGAN SISTEM ANALISIS KETIDAKPASTIAN PROBABILISTIK DARI DATA NUKLIR UNTUK SIMULASI DAN ANALISIS NEUTRONIK
PENGEMBANGAN SISTEM ANALISIS KETIDAKPASTIAN PROBABILISTIK DARI DATA NUKLIR UNTUK SIMULASI DAN ANALISIS NEUTRONIK Entin Hartini *, Dinan Andiwijayakusuma **, Khairina NS *** ABSTRAK PENGEMBANGAN SISTEM
Lebih terperinciMETODA PENENTUAN DAYA SERAP PERISAI RADIASI UNTUK GONAD DARI KOMPOSIT LATEKS CAIR TIMBAL OKSIDA
METODA PENENTUAN DAYA SERAP PERISAI RADIASI UNTUK GONAD DARI KOMPOSIT LATEKS CAIR TIMBAL OKSIDA Kristiyanti, Tri Harjanto, Abdul Jalil Pusat Rekayasa Perangkat Nuklir BATAN Kawasan Puspiptek Gd 71 lt 2
Lebih terperinciPELURUHAN RADIOAKTIF
PELURUHAN RADIOAKTIF Inti-inti yang tidak stabil akan meluruh (bertransformasi) menuju konfigurasi yang baru yang mantap (stabil). Dalam proses peluruhan akan terpancar sinar alfa, sinar beta, atau sinar
Lebih terperinciKecepatan Korosi Oleh 3 Bahan Oksidan Pada Plat Besi
Jurnal Gradien Vol. 2 No. 2 Juli 2006 : 161-166 Kecepatan Korosi Oleh 3 Bahan Oksidan Pada Plat Besi Zul Bahrum Caniago Jurusan Fisika, Fakultas Matematika dan Ilmu Pengetahuan Alam, Universitas Bengkulu,
Lebih terperinciPERTEMUAN KEEMPAT FISIKA MODERN TEORI KUANTUM TENTANG RADIASI ELEKTROMAGNET TEKNIK PERTAMBANGAN UNIVERSITAS MULAWARMAN
PERTEMUAN KEEMPAT FISIKA MODERN TEORI KUANTUM TENTANG RADIASI ELEKTROMAGNET TEKNIK PERTAMBANGAN UNIVERSITAS MULAWARMAN TEORI FOTON Gelombang Elektromagnetik termasuk cahaya memiliki dwi-sifat (Dualisme)
Lebih terperinciStatistik Pencacahan Radiasi
Statistik Pencacahan Radiasi (Radiation Counting Statistics) Latar Belakang Radiasi dipancarkan secara acak (random) sehingga pengukuran radiasi berulang meskipun dilakukan dengan kondisi yang sama akan
Lebih terperinciBAB III METODOLOGI PENELITIAN
BAB III METODOLOGI PENELITIAN 3.1. Tempat dan Waktu Penelitian Penelitian ini dilakukan di laboratorium Komputasi Fakultas Matematika dan Ilmu Pengetahuan Alam Universitas Sebelas Maret, Surakarta dengan
Lebih terperinciOPTIMALISASI PE EMPATA KEMASA LIMBAH RADIOAKTIF AKTIVITAS RE DAH DA SEDA G DALAM REPOSITORI
ABSTRAK OPTIMALISASI PE EMPATA KEMASA LIMBAH RADIOAKTIF AKTIVITAS RE DAH DA SEDA G DALAM REPOSITORI Kuat Heriyanto, Sucipta, Untara. Pusat Teknologi Limbah Radioaktif-BATAN OPTIMALISASI PE EMPATA KEMASA
Lebih terperinci: Dr. Budi Mulyanti, MSi. Pertemuan ke-16
MATA KULIAH KODE MK Dosen : FISIKA DASAR II : EL-122 : Dr. Budi Mulyanti, MSi Pertemuan ke-16 CAKUPAN MATERI 1. INTI ATOM 2. BILANGAN ATOM DAN BILANGAN MASSA 3. MASS DEFECT 4. RADIOAKTIVITAS 5. WAKTU PARUH
Lebih terperinciDAFTAR ISI. HALAMAN JUDUL... i. PERNYATAAN BEBAS PLAGIARISME... ii. HALAMAN PENGESAHAN... iii. HALAMAN TUGAS... iv. HALAMAN PERSEMBAHAN...
DAFTAR ISI HALAMAN JUDUL... i PERNYATAAN BEBAS PLAGIARISME... ii HALAMAN PENGESAHAN... iii HALAMAN TUGAS... iv HALAMAN PERSEMBAHAN... v HALAMAN MOTTO... vi KATA PENGANTAR... vii DAFTAR ISI... ix DAFTAR
Lebih terperinciBAB IV PERHITUNGAN DOSIS SERTA ANALISIS PENGARUH UKURAN MEDAN PAPARAN TERHADAP OUTPUT BERKAS FOTON
33 BAB IV PERHITUNGAN DOSIS SERTA ANALISIS PENGARUH UKURAN MEDAN PAPARAN TERHADAP OUTPUT BERKAS FOTON Kita telah melakukan simulasi dengan berbagai settingan peralatan yang telah ditetapkan sebelumnya.
Lebih terperinciPENENTUAN DOSIS SERAP RADIASI- 99m Tc PADA TUMOR PARU-PARU DALAM TAHAP DIAGNOSIS MENGGUNAKAN SOFTWARE MONTE CARLO N-PARTICLE X VEETHA ADIYANI
PENENTUAN DOSIS SERAP RADIASI- 99m Tc PADA TUMOR PARU-PARU DALAM TAHAP DIAGNOSIS MENGGUNAKAN SOFTWARE MONTE CARLO N-PARTICLE X Disusun oleh: VEETHA ADIYANI M0209054 SKRIPSI JURUSAN FISIKA FAKULTAS MATEMATIKA
Lebih terperinciEVALUASI TINGKAT KESELAMATAN HIGH TEMPERATURE REACTOR 10 MW DITINJAU DARI NILAI SHUTDOWN MARGIN.
EVALUASI TINGKAT KESELAMATAN HIGH TEMPERATURE REACTOR 10 MW DITINJAU DARI NILAI SHUTDOWN MARGIN Rizki Budi Rahayu 1, Riyatun 1, Azizul Khakim 2 1 Prodi Fisika, FMIPA, Universitas Sebelas Maret, Surakarta
Lebih terperinciOPTIMASI DIMENSI BAHAN BAKAR UNTUK REAKTOR BERBAHAN BAKAR UO 2 DENGAN MODERATOR DAN PENDINGIN AIR RINGAN (H 2 O)
OPTIMASI DIMENSI BAHAN BAKAR UNTUK REAKTOR BERBAHAN BAKAR UO 2 DENGAN MODERATOR DAN PENDINGIN AIR RINGAN (H 2 O) Skripsi untuk memenuhi sebagian persyaratan mencapai derajat Sarjana S-1 Disusun oleh :
Lebih terperinciPengaruh Ketidakhomogenan Medium pada Radioterapi
Pengaruh Ketidakhomogenan Medium pada Radioterapi Supriyanto A. Pawiro 1, Sugiyantari 2, Tirto Wahono 3 1 Departemen Fisika, FMIPA, Universitas Indonesia, Depok, 16424 2 Bagian Radioterapi RSUP Persahabatan,
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN. Beberapa radiasi berbahaya karena dapat mengionisasi bahan yang dilaluinya,
BAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Radiasi merupakan pancaran energi melalui suatu materi atau ruang dalam bentuk panas, partikel atau gelombang yang dapat diserap oleh benda lain. Beberapa radiasi berbahaya
Lebih terperinciPROBABILITAS PARTIKEL DALAM KOTAK TIGA DIMENSI PADA BILANGAN KUANTUM n 5. Indah Kharismawati, Bambang Supriadi, Rif ati Dina Handayani
PROBABILITAS PARTIKEL DALAM KOTAK TIGA DIMENSI PADA BILANGAN KUANTUM n 5 Indah Kharismawati, Bambang Supriadi, Rif ati Dina Handayani Program Studi Pendidikan Fisika FKIP Universitas Jember email: schrodinger_risma@yahoo.com
Lebih terperinciUJIAN SEKOLAH 2016 PAKET A. 1. Hasil pengukuran diameter dalam sebuah botol dengan menggunakan jangka sorong ditunjukkan pada gambar berikut!
SOAL UJIAN SEKOLAH 2016 PAKET A 1. Hasil pengukuran diameter dalam sebuah botol dengan menggunakan jangka sorong ditunjukkan pada gambar berikut! 2 cm 3 cm 0 5 10 Dari gambar dapat disimpulkan bahwa diameter
Lebih terperinciFungsi distribusi spektrum P (λ,t) dapat dihitung dari termodinamika klasik secara langsung, dan hasilnya dapat dibandingkan dengan Gambar 1.
Fungsi distribusi spektrum P (λ,t) dapat dihitung dari termodinamika klasik secara langsung, dan hasilnya dapat dibandingkan dengan Gambar 1. Hasil perhitungan klasik ini dikenal sebagai Hukum Rayleigh-
Lebih terperinciPENENTUAN STOPPING POWER DAN INELASTIC MEAN FREE PATH ELEKTRON DARI POLIETILEN PADA ENERGI 200 ev 50 kev
PENENTUAN STOPPING POWER DAN INELASTIC MEAN FREE PATH ELEKTRON DARI POLIETILEN PADA ENERGI 00 ev 50 kev Nur Harmila Sari 1, Dahlang Tahir 1, Suarga 1 1 Jurusan Fisika FMIPA Universitas Hasanuddin, Makassar
Lebih terperinciEVALUASI FLUKS NEUTRON THERMAL DAN EPITHERMAL DI FASILITAS SISTEM RABBIT RSG GAS TERAS 89. Elisabeth Ratnawati, Jaka Iman, Hanapi Ali
Buletin Pengelolaan Reaktor Nuklir. Vol. 13 No. 1, April 2016 EVALUASI FLUKS NEUTRON THERMAL DAN EPITHERMAL DI FASILITAS SISTEM RABBIT RSG GAS TERAS 89 Elisabeth Ratnawati, Jaka Iman, Hanapi Ali ABSTRAK
Lebih terperinciOPTIMASI ALAT CACAH WBC ACCUSCAN-II UNTUK PENCACAHAN CONTOH URIN
ARTIKEL OPTIMASI ALAT CACAH WBC ACCUSCAN-II UNTUK PENCACAHAN CONTOH URIN R. Suminar Tedjasari, Ruminta G, Tri Bambang L, Yanni Andriani Pusat Teknologi Limbah Radioaktif-BATAN ABSTRAK OPTIMASI ALAT CACAH
Lebih terperinciPEMETAAN DOSIS RADIASI GAMMA DI FASILITAS KALIBRASI PTNBR UNTUK SUMBER 60 Co 400 GBq DENGAN MCNP5
PEMETAAN DOSIS RADIASI GAMMA DI FASILITAS KALIBRASI PTNBR UNTUK SUMBER 60 Co 400 GBq DENGAN MCNP5 Rasito, Rini H. Oetami, Tri Cahyo L., Endang Kurnia, Suhulman, Soleh Sofyan, dan Zaenal Arifin Pusat Teknologi
Lebih terperinciPENGEMBANGAN DETEKTOR GEIGER MULLER DENGAN ISIAN GAS ALKOHOL, METANA DAN ARGON
Proseding Seminar Nasional Fisika dan Aplikasinya Sabtu, 21 November 2015 Bale Sawala Kampus Universitas Padjadjaran, Jatinangor PENGEMBANGAN DETEKTOR GEIGER MULLER DENGAN ISIAN GAS ALKOHOL, METANA DAN
Lebih terperinciPENENTUAN KEMBALI KOMPOSISI KOMPOSIT KARET ALAM TIMBAL OKSIDA SEBAGAI PERISAI RADIASI SINAR-X SESUAI KETENTUAN BAPETEN
PENENTUAN KEMBALI KOMPOSISI KOMPOSIT KARET ALAM TIMBAL OKSIDA SEBAGAI PERISAI RADIASI SINAR-X SESUAI KETENTUAN BAPETEN Kristiyanti, Tri Harjanto, Suripto Pusat Rekayasa Perangkat Nuklir - BATAN E-mail
Lebih terperinciBAB IV INTERAKSI RADIASI DENGAN MATERI
BAB IV INTERAKSI RADIASI DENGAN MATERI 1. ION POSITIF a. Mekanisme Hilangnya Energi Radiasi Selama melewati materi, ion positif terutama kehilangan energi akibat berinteraksi dengan eletron atom penyusun
Lebih terperinciLEMBAR KEGIATAN PESERTA DIDIK (LKPD)
LEMBAR KEGIATAN PESERTA DIDIK (LKPD) Satuan Pendidikan : SMA Kelas/semester : XII / GANJIL Nama Kelompok :.. Nama Anggota :1... 2... 3... 4.... 5.... Judul : Fenomena Kuantum Kompetensi Inti: KI. 1: Menghayati
Lebih terperinciPerkiraan Dosis dan Distribusi Fluks Neutron Cepat dengan Simulasi Monte Carlo MCNPX pada Fantom Saat Terapi Linac 15 MV. Abstrak
Perkiraan Dosis dan Distribusi Fluks Neutron Cepat dengan Simulasi Monte Carlo MCNPX pada Fantom Saat Terapi Linac 15 MV Azizah 1, Abdurrouf 1, Bunawas 2 1) Jurusan Fisika Universitas Brawijaya Malang
Lebih terperinciKAJIAN DETEKTOR AKTIVASI NEUTRON CEPAT UNTUK PENGGUNAAN DETEKTOR NEUTRON
KAJIAN DETEKTOR AKTIVASI NEUTRON CEPAT UNTUK PENGGUNAAN DETEKTOR NEUTRON Sri Widayati, L.Kwin Pudjiastuti, Elfida Pusat Pengembangan Pengelolaan Limbah Radioaktif ABSTRAK KAJIAN DETEKTOR AKTIVASI NEUTRON
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN. digunakan di Indonesia dalam berbagai bidang, diantaranya untuk pembangkit
BAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Teknologi nuklir yang semakin berkembang dewasa ini telah banyak digunakan di Indonesia dalam berbagai bidang, diantaranya untuk pembangkit energi, industri, pertanian,
Lebih terperinciDAFTAR ISI BAB I PENDAHULUAN
DAFTAR ISI BAB I PENDAHULUAN 3 BAB II STRUKTUR DAN INTI ATOM 5 A Struktur Atom 6 B Inti atom 9 1. Identifikasi Inti Atom (Nuklida) 9 2. Kestabilan Inti Atom 11 Latihan 13 Rangkuman Bab II. 14 BAB III PELURUHAN
Lebih terperinciSOAL LATIHAN PEMBINAAN JARAK JAUH IPhO 2017 PEKAN VIII
SOAL LATIHAN PEMBINAAN JARAK JAUH IPhO 2017 PEKAN VIII 1. Tumbukan dan peluruhan partikel relativistik Bagian A. Proton dan antiproton Sebuah antiproton dengan energi kinetik = 1,00 GeV menabrak proton
Lebih terperinci1BAB I PENDAHULUAN. sekaligus merupakan pembunuh nomor 2 setelah penyakit kardiovaskular. World
1BAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Kanker merupakan salah satu penyakit tidak menular yang menjadi masalah kesehatan masyarakat baik di dunia maupun di Indonesia. Di dunia, 21% dari seluruh kematian
Lebih terperinciPENGUKURAN DOSIS RADIASI RUANGAN RADIOLOGI II RUMAH SAKIT GIGI DAN MULUT (RSGM) BAITURRAHMAH PADANG MENGGUNAKAN SURVEYMETER UNFORS-XI
PENGUKURAN DOSIS RADIASI RUANGAN RADIOLOGI II RUMAH SAKIT GIGI DAN MULUT (RSGM) BAITURRAHMAH PADANG MENGGUNAKAN SURVEYMETER UNFORS-XI Dira Rizki Martem 1, Dian Milvita 1, Helfi Yuliati 2, Dyah Dwi Kusumawati
Lebih terperinciRekayasa Bahan untuk Meningkatkan Daya Serap Terhadap Gelombang Elektromagnetik dengan Matode Deposisi Menggunakan Lucutan Korona
Rekayasa Bahan untuk Meningkatkan Daya Serap Terhadap Gelombang Elektromagnetik dengan Matode Deposisi Menggunakan Lucutan Korona Vincensius Gunawan.S.K Laboratorium Fisika Zat Padat, Jurusan Fisika, Universitas
Lebih terperinciPengaruh Tebal Isolasi Termal Terhadap Efektivitas Plate Heat Exchanger
Pengaruh Tebal Isolasi Thermal Terhadap Efektivitas Plate Heat Exchanger (Ekadewi Anggraini Handoyo Pengaruh Tebal Isolasi Termal Terhadap Efektivitas Plate Heat Exchanger Ekadewi Anggraini Handoyo Dosen
Lebih terperinciBAB V Ketentuan Proteksi Radiasi
BAB V Ketentuan Proteksi Radiasi Telah ditetapkan Peraturan Pemerintah No. 63 Tahun 2000 tentang Keselamatan dan kesehatan terhadap pemanfaatan radiasi pengion dan Surat Keputusan Kepala BAPETEN No.01/Ka-BAPETEN/V-99
Lebih terperinciPENENTUAN KARAKTERISASI CERROBEND SEBAGAI WEDGE FILTER PADA PESAWAT TELETERAPI 60 Co
PENENTUAN KARAKTERISASI CERROBEND SEBAGAI WEDGE FILTER PADA PESAWAT TELETERAPI 60 Co M. Azam, K. Sofjan Firdausi, Sisca Silvani Jurusan Fisika, FMIPA,Universitas diponegoro ABSTRACT Wedge filter usually
Lebih terperinciInteraksi Radiasi dengan Materi. Sulistyani, M.Si.
Interaksi Radiasi dengan Materi Sulistyani, M.Si. Email: sulistyani@uny.ac.id Menurut Anda jika ada sinar radiasi mengenai suatu materi, bagian mana dari materi tersebut yang berinteraksi dengan sinar
Lebih terperinciPENENTUAN FRAKSI BAKAR PELAT ELEMEN BAKAR UJI DENGAN ORIGEN2. Kadarusmanto, Purwadi, Endang Susilowati
PENENTUAN FRAKSI BAKAR PELAT ELEMEN BAKAR UJI DENGAN ORIGEN2 Kadarusmanto, Purwadi, Endang Susilowati ABSTRAK PENENTUAN FRAKSI BAKAR PELAT ELEMEN BAKAR UJI DENGAN ORIGEN2. Elemen bakar merupakan salah
Lebih terperinciFABRIKASI DETEKTOR PARTIKEL ALPHA MENGGUNAKAN SEMIKONDUKTOR SILIKON TIPE P
PRIMA Volume 10, Nomor 1, Juni 2013 ISSN : 1411-0296 FABRIKASI DETEKTOR PARTIKEL ALPHA MENGGUNAKAN SEMIKONDUKTOR SILIKON TIPE P Gunarwan Prayitno Pusat Rekayasa Perangkat Nuklir-BATAN Kawasan PuspiptekSerpong,
Lebih terperinciPENENTUAN DOSIS RADIASI GAMMA TERESTRIAL DENGAN TEKNIK SPEKTROSKOPI GAMMA DAN MONTE CARLO
Prosiding Seminar Nasional Fisika 2010 ISBN : 978 979 98010 6 7 PENENTUAN DOSIS RADIASI GAMMA TERESTRIAL DENGAN TEKNIK SPEKTROSKOPI GAMMA DAN MONTE CARLO Rasito 1, R.H. Oetami, Zulfakhri, Tri Cahyo L.,
Lebih terperinciPROGRAM PERHITUNGAN PENGARUH REAKTIVITAS FEEDBACK TERHADAP DINAMIKA REAKTOR MENGGUNAKAN METODA MONTE CARLO. Dra. Dwi Purwanti, MS ABSTRAK
2 Jurnal Teknik Elektro Vol. 3 No. PROGRAM PERHITUNGAN PENGARUH REAKTIVITAS FEEDBACK TERHADAP DINAMIKA REAKTOR MENGGUNAKAN METODA MONTE CARLO Dra. Dwi Purwanti, MS ABSTRAK Daya reaktor sebanding dengan
Lebih terperinciANALISIS DOSIS RADIASI PADA KOLAM AIR IRADIATOR GAMMA 2 MCi MENGGUNAKAN MCNP
ANALISIS DOSIS RADIASI PADA KOLAM AIR IRADIATOR GAMMA 2 MCi MENGGUNAKAN MCNP Kristiyanti, Edy Karyanta Pusat Rekayasa Fasilitas Nuklir - BATAN Email : kristiyantiwst@yahoo.com ABSTRAK ANALISIS DOSIS RADIASI
Lebih terperinciOPTIMASI SHIELDING NEUTRON PADA THERMALIZING COLUMN REAKTOR KARTINI
OPTIMASI SHIELDING NEUTRON PADA THERMALIZING COLUMN REAKTOR KARTINI Fidayati Nurlaili 1, M. Azam 1, K. Sofjan Firdausi 1, Widarto 2 1). Jurusan Fisika Universitas Diponegoro 2). BATAN DIY ABSTRACT Shield
Lebih terperinciPENENTUAN FAKTOR KOREKSI DOSIS RADIASI ELEMEN BAKAR BEKAS RSG-GAS Ardani *)
ABSTRAK PENENTUAN FAKTOR KOREKSI DOSIS RADIASI ELEMEN BAKAR BEKAS RSG-GAS Ardani *) PENENTUAN FAKTOR KOREKSI DOSIS RADIASI ELEMEN BAKAR BEKAS RSG-GAS. Reaktor RSG-GAS setiap siklus akan mengeluarkan lima
Lebih terperinciPERMODELAN PERPINDAHAN MASSA PADA PROSES PENGERINGAN LIMBAH PADAT INDUSTRI TAPIOKA DI DALAM TRAY DRYER
SKRIPSI RK 1583 PERMODELAN PERPINDAHAN MASSA PADA PROSES PENGERINGAN LIMBAH PADAT INDUSTRI TAPIOKA DI DALAM TRAY DRYER AULIA AGUS KURNIADY NRP 2303 109 016 NIDIA RACHMA SETIYAJAYANTRI NRP 2306 100 614
Lebih terperinciDAFTAR ISI. HALAMAN JUDUL... i. PERNYATAAN BEBAS PLAGIARISME... ii. HALAMAN PENGESAHAN... iii. HALAMAN TUGAS... iv. KATA PENGANTAR...
DAFTAR ISI HALAMAN JUDUL... i PERNYATAAN BEBAS PLAGIARISME... ii HALAMAN PENGESAHAN... iii HALAMAN TUGAS... iv KATA PENGANTAR... vii DAFTAR ISI... x DAFTAR GAMBAR... xiii DAFTAR TABEL... xiv DAFTAR LAMBANG
Lebih terperinciSIMULASI PEMBUATAN POLA CITRA UNTUK MENGETAHUI JARAK ANTARA NANOPARTIKEL DENGAN MENGGUNAKAN LATTICE GENERATOR DAN LATTICE PARAMETER ANALYZER
SIMULASI PEMBUATAN POLA CITRA UNTUK MENGETAHUI JARAK ANTARA NANOPARTIKEL DENGAN MENGGUNAKAN LATTICE GENERATOR DAN LATTICE PARAMETER ANALYZER Laurensius Morris 0522018 Jurusan Teknik Elektro, Fakultas Teknik,
Lebih terperinciDesain Ulang Shielding Ruangan Linear Accelerator (Linac) untuk Keselamatan Radiasi Di Gedung 14 PSTA-BATAN Yogyakarta
Desain Ulang Shielding Ruangan Linear Accelerator (Linac) untuk Keselamatan Radiasi Di Gedung 14 PSTA-BATAN Yogyakarta Rendi Akhbar 1, Galih Anindita 2, dan Mochamad Yusuf Santoso 3 1,2,3 Program studi
Lebih terperinciOXEA - Alat Analisis Unsur Online
OXEA - Alat Analisis Unsur Online OXEA ( Online X-ray Elemental Analyzer) didasarkan pada teknologi fluoresens sinar X (XRF) yang terkenal di bidang laboratorium. Dengan bantuan dari sebuah prosedur yang
Lebih terperinciAnalisis Neutronik pada Gas Cooled Fast Reactor (GCFR) dengan Variasi Bahan Pendingin (He, CO 2, N 2 )
Analisis Neutronik pada Gas Cooled Fast Reactor (GCFR) dengan Variasi Bahan Pendingin (He, CO 2, N 2 ) Riska*, Dian Fitriyani, Feriska Handayani Irka Jurusan Fisika Universitas Andalas *riska_fya@yahoo.com
Lebih terperinciPENERAPAN KOEFISIEN KOREKSI ELEMEN KARTU THERMOLUMINISENCE (TLD) UNTUK PERHITUNGAN DOSIS EKSTERNA
PENERAPAN KOEFISIEN KOREKSI ELEMEN KARTU THERMOLUMINISENCE (TLD) UNTUK PERHITUNGAN DOSIS EKSTERNA L. Kwin Pudjiastuti, Sri Widayati, Elfida Pusat Teknologi Limbah Radioaktif ABSTRAK PENERAPAN KOEFISIEN
Lebih terperinciBORON NEUTRON CAPTURE THERAPY (BNCT)
BAB 3 BORON NEUTRON CAPTURE THERAPY (BNCT) Boron Neutron Capture Therapy (BNCT), merupakan terapi kanker dengan memanfaatkan reaksi penangkapan neutron termal oleh isotop boron-10 yang kemudian menghasilkan
Lebih terperinciPEMODELAN DOSIS NEUTRON DAN GAMMA DI REAKTOR TRIGA 2000 DENGAN METODE MONTE CARLO MCNP5
PEMODELAN DOSIS NEUTRON DAN GAMMA DI REAKTOR TRIGA 2000 DENGAN METODE MONTE CARLO MCNP5 Rasito 1, P. Ilham Y. dan Putu Sukmabuana Pusat Teknologi Nuklir Bahan dan Radiometri BATAN Jl. Tamansari No.71 Bandung
Lebih terperinciSTUDI MAGNETISASI PADA SISTEM SPIN MENGGUNAKAN MODEL ISING 2D
STUDI MAGNETISASI PADA SISTEM SPIN MENGGUNAKAN MODEL ISING 2D Dwi Septiani *), Bambang Heru Iswanto, dan Iwan Sugihartono 1 Jurusan Fisika, FMIPA, Universitas Negeri Jakarta, Jln. Pemuda No. 10 Rawamangun,
Lebih terperinciPERANCANGAN PERISAI RADIASI PADA KEPALA SUMBER UNTUK PESAWAT RADIOTERAPI EKSTERNAL MENGGUNAKAN CO-60 PADA POSISI BEAM OFF
PERANCANGAN PERISAI RADIASI PADA KEPALA SUMBER UNTUK PESAWAT RADIOTERAPI EKSTERNAL MENGGUNAKAN CO-60 PADA POSISI BEAM OFF Leli Yuniarsari, Kristiyanti, Bang Rozali, Beny Syawaludin Pusat Rekayasa Perangkat
Lebih terperinciPENGUKURAN FLUKS NEUTRON SALURAN BEAMPORT TIDAK TEMBUS RADIAL SEBAGAI PENGEMBANGAN SUBCRITICAL ASSEMBLY FOR MOLYBDENUM (SAMOP) REAKTOR KARTINI
PENGUKURAN FLUKS NEUTRON SALURAN BEAMPORT TIDAK TEMBUS RADIAL SEBAGAI PENGEMBANGAN SUBCRITICAL ASSEMBLY FOR MOLYBDENUM (SAMOP) REAKTOR KARTINI TAHUN PELAJARAN 2016/2017 Dian Filani Cahyaningrum 1), Riyatun
Lebih terperinciKunci dan pembahasan soal ini bisa dilihat di dengan memasukkan kode 5976 ke menu search. Copyright 2017 Zenius Education
01. Batas ambang frekuensi dari seng untuk efek fotolistrik adalah di daerah sinar ultraviolet. Manakah peristiwa yang akan terjadi jika sinar-x ditembakkan ke permukaan logam seng? (A) tidak ada elektron
Lebih terperinciKEMENTERIAN RISET, TEKNOLOGI DAN PENDIDIKAN TINGGI UNIVERSITAS NEGERI YOGYAKARTA FAKULTAS MATEMATIKA DAN ILMU PENGETAHUAN ALAM
KEMENTERIAN RISET, TEKNOLOGI DAN PENDIDIKAN TINGGI UNIVERSITAS NEGERI YOGYAKARTA FAKULTAS MATEMATIKA DAN ILMU PENGETAHUAN ALAM Program Studi : Pendidikan Fisika/Fisika Nama Mata Kuliah :Fisika Inti Kode
Lebih terperinciPERANCANGAN PERISAI RADIASI PADA KEPALA SUMBER UNTUK PESAWAT RADIOTERAPI EKSTERNAL MENGGUNAKAN CO-60 PADA POSISI BEAM OFF
PERANCANGAN PERISAI RADIASI PADA KEPALA SUMBER UNTUK PESAWAT RADIOTERAPI EKSTERNAL MENGGUNAKAN CO-60 PADA POSISI BEAM OFF Leli Yuniarsari, Kristiyanti, Bang Rozali,Beny Syawaludin PRPN BATAN, Kawasan PUSPIPTEK,
Lebih terperinciMAKALAH FABRIKASI DAN KARAKTERISASI XRD (X-RAY DIFRACTOMETER)
MAKALAH FABRIKASI DAN KARAKTERISASI XRD (X-RAY DIFRACTOMETER) Oleh: Kusnanto Mukti / M0209031 Jurusan Fisika Fakultas Matematika dan Ilmu Pengetahuan Alam Universitas Sebelas Maret Surakarta 2012 I. Pendahuluan
Lebih terperinciLATIHAN UJIAN NASIONAL
LATIHAN UJIAN NASIONAL 1. Seorang siswa menghitung luas suatu lempengan logam kecil berbentuk persegi panjang. Siswa tersebut menggunakan mistar untuk mengukur panjang lempengan dan menggunakan jangka
Lebih terperinciANALISIS DOSIS SERAP RADIASI PADA PERBEDAAN DIMENSI DAN BENTUK LAPANGAN PENYINARAN BERKAS RADIASI FOTON 6 MV
ANALISIS DOSIS SERAP RADIASI PADA PERBEDAAN DIMENSI DAN BENTUK LAPANGAN PENYINARAN BERKAS RADIASI FOTON 6 MV Oleh, Hieronimus Honorius Lada NIM: 642014801 TUGAS AKHIR Diajukan kepada Program Studi Fisika,
Lebih terperinci