KARAKTERISTIK LONCAT HIDRAULIS BEROMBAK DI HILIR PINTU SORONG

Transkripsi

1 KARAKTERISTIK LONCAT HIDRAULIS BEROMBAK DI HILIR PINTU SORONG Komang Ara Utama, Bambang Yulistianto 2 dan Budi S. Wignosukarto Program Studi Teknik Sipil, Universitas Negeri Gorontalo, Jl. Jend. Sudirman No.6 Kota Gorontalo arkomang@ahoo.com 2 Program Studi Teknik Sipil dan Lingkungan, Universitas Gadjah Mada, Jl. Grafika No.2 Yogakarta ulis@tsipil.ugm.ac.id Program Studi Teknik Sipil dan Lingkungan, Universitas Gadjah Mada, Jl. Grafika No.2 Yogakarta budiws@tsipil.ugm.ac.id ABSTRAK Loncat hidraulis adalah fenomena ang terjadi akibat perubahan tiba-tiba aliran dari aliran superkritis menjadi aliran subkritis. Loncat hidraulis berombak merupakan loncat hidraulis dengan angka Froude ang rendah ang ditandai dengan kemunculan gulungan ombak ang tetap. Bagaimana karakteristik loncat hidrulis berombak, terutama di dasar saluran, ang akan menjadi titik perhatian pada penelitian kali ini. Penelitian ini menerapkan model fisik 2D ang menggunakan saluran buatan berbentuk persegi empat dengan pengatur kemiringan dasar saluran. Pintu sorong vertikal digunakan sebagai alat untuk membangkitkan loncat hidraulis berombak. Pengukuran jarak dan kedalaman menggunakan point gauge dan mistar mika sedangkan kecepatan aliran diukur dengan menggunakan current meter tipe Nixon-Streamflo 422 merek Armfield. Sirkulasi aliran digerakkan dengan menggunakan pompa air dengan debit 5 liter/detik dan 0 liter/detik serta digunakan pula tail gate sebagai alat pengontrol kedalaman aliran di hilir loncat hidraulis berombak ini. Hasil penelitian ini menunjukkan bahwa kecepatan maksimal aliran pada distribusi kecepatan tak berdimensi berada di rentang kedalaman / 2 = 0,5 0,9. Nilai terendah angka Froude ang terjadi diperoleh pada running model Q9A aitu Fr =,97 dan nilai tertinggi ada pada running model QA aitu Fr limit = 2,258. Karena variabilitas titik pengukuran ang kurang dan pengambilan distribusi kecepatan ang hana di tengah saluran, maka besar nilai koefisien Coriolis () dan koefisien Boussiniesq (β) ang diperoleh ada ang dibawah nilai, sehingga diperoleh = 0,94 -, dan nilai β = 0,89,20. Kecuraman gelombang adalah landai dengan kemiringan 0% sampai 0%. Terjadi kehilangan energi sebesar E = 0.0 to.09 cm 0,% - 0,%. Lebih lanjut, terlihat fenomena recirculation dan terbentuk separasi aliran di dasar puncak ombakan serta di daerah dekat dinding saluran. Perbedaan nilai ang signifikan terhadap gradien kecepatan titik di dasar saluran antara di bawah puncak gelombang dengan di bawah lembah gelombang menimbulkan potensi gerusan di bawah lembah gelombang pada saluran dengan dasar bergerak. Kata kunci: Loncat hidraulis berombak, Angka Froude, Profil kecepatan. PENDAHULUAN Loncat hidraulis adalah fenomena ang terjadi akibat perubahan aliran secara tiba-tiba dari aliran superkritis menjadi aliran subkritis. Loncat hidraulis tipe pertama adalah loncat hidraulis berombak. Loncat hidraulis berombak terbentuk oleh aliran superkritis ang memiliki nilai angka Froude ang rendah aitu dengan nilai Fr,7 (Chow,985). Bentuk loncat hidraulis berombak ini dapat ditemukan pada aliran anjir atau aliran di bawah sluice gate maupun bendung, dimana gulungan ombakna dapat menebabkan erosi pada bantaran/tebing saluran (Chanson, H., 995). Loncat hidraulis tipe berombak sangat jarang ditemukan. Bentuk loncak hidraulis berombak dapat diamati dalam tiga tipe berbeda ang biasana menimbulkan karakteristik ang kurang lebih sama selama pengamatan. Tipe pertama adalah loncatan berombak berdiri (standing undular jump) dengan dasar rata. Kondisi ini terjadi pada saluran irigasi atau saluran penedia air selama beberapa fase pasang surut, dan juga biasana di temukan pada aliran dibawah pintu sorong. Tipe kedua adalah loncat hidraulis berjalan atau biasa disebut gelombang undular (undular surge). Bentuk ini dapat diamati pada pasang surut air laut di muara sungai. Tipe ketiga adalah loncat hidraulis ang ditimbulkan akibat adana ambang tenggelam pada dasar saluran, seperti groin pada sungai. SEMINAR NASIONAL- BMPTTSSI - KoNTekS 5 H-4

2 Gambar. Sketsa tipe loncat hidraulis berombak Maksud dan tujuan penelitian kali ini adalah untuk melakukan pengamatan dan analisis karakteristik loncat hidraulis berombak di hilir pintu sorong, aitu berupa mempelajari karakteristik dasar loncat hidraulis berombak di hilir sluice gate, mencari nilai batas bawah (Fr ) dan batas atas angka Froude (Fr limit ) ang menebabkan terjadina loncat hidraulis berombak serta mengetahui distribusi kecepatan dan karakteristik aliran di dasar saluran ang terjadi pada loncat hidraulis berombak. 2. LANDASAN TEORI Karakteristik hidraulis loncat hidraulis berombak. Angka Froude (Froude number) Angka Froude (Fr) adalah bilangan tak berdimensi ang menatakan karakteristik aliran secara melintang (cross-sectional flow characteristic) ang menunjukkan perbandingan antara gaa inersia dengan gaa gravitasi. Angka Froude dapat diperoleh dengan rumus U Fr () g dengan U = kecepatan rerata aliran, g = gaa grafitasi bumi dan = kedalaman aliran. 2. Hubungan kedalaman berurutan (Conjugate Depth) Formulasi untuk kedalam konjugasi loncat hidraulis berombak dapat ditulis 2 8Fr 2 dengan = kedalaman aliran di hilir, = kedalaman aliran di hulu dan Fr = angka Froude aliran di hulu. Kehilangan energi loncat hidraulis Kehilangan energi (energ dissipation) E adalah perbedaan energi antara energi spesifik sebelum dan sesudah terjadina loncatan. Besarna nilai kehilangan energi ang terjadi pada loncat hidraulis adalah: dengan E = energ sebelum loncatan dan E = energ setelah loncatan. Dengan melakukan operasi matematika, Persamaan di atas menjadi E E E () E E E (4) 4 (2) H-44 SEMINAR NASIONAL- BMPTTSSI - KoNTekS 5

3 Distribusi kecepatan dan gradien kecepatan aliran Distribusi kecepatan tidak merata di setiap titik. Distribusi kecepatan arah vertikal dapat diketahui dengan melakukan pengukuran pada arah vertikal pada berbagai kedalaman. Gradien kecepatan titik aliran dikaji berdasarkan distribusi kecepatan dengan formula sebagai berikut: du z m u (5) dz dengan mu = gradient kecepatan aliran, duz = perubahan aliran dan dz = perubahan kedalaman.. METODOLOGI PENELITIAN Penelitian dilaksanakan dengan menggunakan fasilitas standard tilting flume bersaluran persegiempat dengan bahan dasar acrlic pada dindingna dan aluminium pada dasarna. Saluran ini mempunai lebar (B) 0 cm, panjang (L) 000 cm, dan tinggi 50 cm dengan ketebalan dinding saluran adalah 0 mm. Kemiringan dasar saluran ini dapat diatur secara manual dengan rentang kemiringan (slope) dasar saluran +% dan -%. Pintu sorong ang dipergunakan adalah pintu sorong vertikal dengan merek Armfield ang memiliki spesifikasi bahan dari baja dengan dimensi lebar 0 cm, tinggi 45 cm, maksimal bukaan (a) 5 cm dan minimal bukaan 0 cm. Pengukuran kecepatan menggunakan current meter tipe Nixon-Streamflo 422 dengan merek Armfield. Point gauge digunakan untuk mengukur kedalaman aliran dan juga digunakan untuk mengukur dan mengontrol tinggi aliran untuk memastikan bahwa aliran adalah seragam. Penelitian kali ini menggunakan pompa air sebagai pengatur sirkulasi aliran dan memanfaatkan tail gate sebagai alat pengatur kedalaman aliran di hilir loncat hidraulis berombak. Debit ang digunakan berkisar 7 l/d sampai dengan 0 l/d dengan 0 model percobaan. Gambar 2. Skema pengukuran kedalaman dan jarak loncat hidolis berombak 4. HASIL ANALISIS DAN PEMBAHASAN Profil kecepatan aliran Gambar. Laout penelitian loncat hidolis berombak Pengukuran dilakukan di tengah saluran pada daerah aliran superkritis dan daerah aliran subkritis. Hasil pengukuran kecepatan diberikan pada Gambar dan 4 di bawah ini. SEMINAR NASIONAL- BMPTTSSI - KoNTekS 5 H-45

4 (a) Profil kecepatan aliran, Fr =,97 ; = 0,08 (b) Profil kecepatan aliran, Fr =,450 ; = 0,080 (c) Profil kecepatan aliran, Fr =,725; = 0,0675 Gambar 4. Profil kecepatan aliran Gambar di atas adalah profil kecepatan ang terbentuk pada loncat hidraulis berombak, hingga ombakan ketiga, ang menunjukan bahwa angka Froude sebelum loncatan akan menentukan bentuk gelombang loncat hidraulis berombak ang terjadi.. / d,000 = 0,075 ; Fr =,404 = 0,08 ; Fr =,97 = 0,065 ; Fr =,49 0,800 = 0,080 ; Fr =,450 = 0,075; Fr =,725 0,700 Chanson - Fr =,48 Chanson - Fr =,7 0,600 0,500 / 2a,000 2 = 0,46 ; Fr2a = 0,559 0,800 2 = 0,7 ; Fr2a = 0,660 2 = 0,20 ; Fr2a = 0,558 0,700 2 = 0,40 ; Fr2a = 0,64 2 = 0,40; Fr2a = 0,697 0,600 Chanson - Fr =,57 Ohtsu - Fr =,48 0,500 Ohtsu - Fr = 2,08 / 2b,000 2 = 0,09 ; Fr2 = 0,8 2 = 0,098 ; Fr2 = 0,9 0,800 2 = 0,08 ; Fr2 = 0,96 2 = 0,09 ; Fr2 = 0,94 0,700 2 = 0,09 ; Fr2 = 0,90 Chanson - Fr =,57 0,600 0,500 u/u c 0,500,000,500 2,000 (a) / 2c,000 u/u c 0,600 0,800,000,200,400 / 2d,000 u/u c 0,600 0,800,000,200,400 (b) 0,800 0,700 0,600 0,500 2 = 0,42; Fr2c = 0,57 2 = 0,25 ; Fr2c = 0,65 2 = 0,2 ; Fr2c = 0,55 2 = 0,5 ; Fr2c = 0,6 2 = 0,5; Fr2c = 0,62 Chanson - Fr =,57 0,800 0,700 0,600 0,500 2 = 0,024 ; Fr2d = 0,78 2 = 0,092 ; Fr2d = 0,85 2 = 0,08; Fr2d = 0,84 2 = 0,0 ; Fr2d = 0,85 2 = 0,2; Fr2d = 0,84 Chanson - Fr =,48 0,500,000 u/u c u/u c 0,600 0,800,000,200,400 (c) Gambar 5. (a) Distribusi kecepatan awal loncatan, (b) Distribusi kecepatan ombakan pertama, dan (c) Distribusi kecepatan ombakan kedua Dengan mencermati Gambar 5 di atas, diperoleh informasi bahwa profil kecepatan pada awal loncatan cenderung memberikan nilai maksimal pada / d = 0,5 0,6. Sedangkan untuk ombakan pertama (first wave), di daerah puncak ombakan, memberikan nilai kecepatan maksimal juga / 2a = 0,5 0,7 dan lembah loncatan nilai maksimal adalah / 2b = 0,7 0,8.Untuk data pada ombakan kedua, diperoleh data dengan tren ang mana untuk puncak, nilai kecepatan maksimum berada pada nilai / 2c = 0,7 0,8 sedangkan pada lembahna nilai maksimum pada / 2d = H-46 SEMINAR NASIONAL- BMPTTSSI - KoNTekS 5

5 0,8 0,9. Hal ini menerupai hasil ang di peroleh oleh Chanson dan Montes (995), Chanson (2005) dan Ohtsu (200). Angka Froude Perhitungan angka Froude dilakukan pada semua model running ang dilakukan. Nilai angka Froude di hulu loncat hidraulis akan menentukan jenis loncatan hidraulis ang terjadi. Perhitungan angka Froude ini dilakukan dengan menggunakan Persamaan (). Pada perhitungan kali ini, ditentukan bahwa nilai kecepatan U adalah kec rerata aliran pada awal loncatan dan kedalaman aliran h adalah kedalaman aliran pada awal loncatan tersebut. Tabel. Perhitungan angka Froude aliran pada awal loncat hidraulis berombak No Model g U Fr No Model g U Fr (m/d 2 ) (m) (m/d) (m/d 2 ) (m) (m/d) QA 9,8 0,0255,088 2,75 8 Q8A 9,8 0,0720,220,452 2 Q2A 9,8 0,040 0,99,592 9 Q9A 9,8 0,080,080,97 QA 9,8 0,025,275 2,258 0 Q9A2 9,8 0,0750,204,404 4 QA2 9,8 0,040 0,99,449 Q0A 9,8 0,0675,404,725 5 Q4A 9,8 0,0525,0,54 2 Q0A2 9,8 0,0750,299,54 6 Q5A 9,8 0,0500,97,709 Q0A 9,8 0,0800,285,450 7 Q6A 9,8 0,0650,077,49 4 Q0A4 9,8 0,0840,78,298 Penelitian kali ini memperoleh nilai angka Froude ang variatif. Tabel di atas menunjukkan nilai angka Froude terendah ada pada model Q9A aitu Fr =,97 dan ang tertinggi ada pada model QA aitu Fr limit = 2,258. Hasil ini menerupai hasil penelitian ang diperoleh oleh Iwao Ohtsu dan Hubert Chanson ang dalam penelitian terbaruna memperoleh nilai angka Froude tertinggi adalah Fr limit = 2, dan Fr limit = 2,4. Karakteristik muka air bebas loncat hidraulis berombak Pengukuran profil muka air bebas loncat hidraulis berombak di tengah saluran menggunakan alat ukur point gauge dan untuk di bagian dinding saluran dilakukan pengamatan profil muka air dengan menggunakan mistar mika. Hasil penelitian ang dilakukan diperoleh data bahwa rasio kedalaman ombakan terhadap kedalaman kritis aliran berada di angka 0,7,5. Nilai ini menerupai hasil ang diperoleh Chanson dalam penelitianna. / c,8,6,4,2 0,8 0,6 0,4 Data Q6A [Fr=,49 ; =0,065] Data Q9A [Fr=,97 ; =0,08] 0,2 Chanson, H [Fr=,26 ; =0,082] 0 x/ c 0,0 5,0 0,0 5,0 20,0 25,0 0,0 Gambar 6. Profil muka air bebas (ki) dan Loncat hidraulis berombak, Fr =,450; = 0,008 m (ka) Energi spesifik dan gaa spesifik Pada penelitian kali ini, dengan menggunakan Persamaan () dan (4) hasil analisis kehilangan energi model Q0A adalah sebesar Es = 0,95 cm. Secara umum, besar nilai kehilangan energi ang terjadi pada penelitian kali ini bervariasi untuk tiap model, aitu berkisar E = 0,0,09 cm atau 0,297% - 0,276%. Selain itu, dari hasil analisis seluruh model percobaan dalam penelitian kali ini, diperoleh nilai = 0,94 -, dan nilai β = 0,89,20. Hal ini terjadi akibat faktor variabilitas data ang diambil masih kurang. SEMINAR NASIONAL- BMPTTSSI - KoNTekS 5 H-47

6 (cm) Lengkung energi teoritis Lengkung energi aktual Kurva Energi Spesifik (Running-Q0A) Es 2b 5,70 Es 2a 5,557 Es Es 2d 4,950 Es 6,579 8, Es (cm) Es Es a (cm) Lengkung gaa teoritis Lengkung gaa aktual Kurva Gaa Spesifik (Running-Q0A) 446, ,020 Fs 2a 4659, , ,475 Fs a 0 Fs (cm ) Fs Fs Fs Fs =Fs = Fs Gambar 7. Kurva energi dan gaa spesifik pada loncat hidraulis berombak model Q0A Gradien kecepatan aliran Y z -7,52-2,42 29,84 4,09,0-25,98 20,87-7,7-2,7-9,4 -,89-28,84 9,5-2,5,4-0,79,77 29,28 7,2 9,0-25,9,48-8,8,45 -,24,02-0,0-6,68-2,55-4,02-9,65 2,65 2,64,86 4,02-74,4 -, -5,85-8,48-5,85-5,50-7, -, 6,4 -,84 -,07-5,70-2,52 -,04-54,94-6,4,42-9,2 7-6, -9,5 8-5,0-2,2 5-9, ,8 2 a. Gradien kecepatan aliran, F r =,97 7,8 5-6, 8-4, 5 0,0 0-7, 8-6,6 2 -,0 2, -4,8 2-5, 8-69,47 -, -,07-4,42 -,89-2,50-4,27,8 X Y -4,2 4,2 0,8 44,04 44,04 z -,94 9,46 6, -0,4-4,7-4,26-8,26 4,0 2,82 2,59 0,0 2,7,20-9,88-4,40-5,94,82-0,80 24,20-8,52-2,8,72-6,7,2 0,20-9,9-8,86-2,05 2,97,9-2,0,27-8,84 -,40-0,94-2,49-2,0-0,94-4,68-2,05-8,92 -,7-9,64-8,89-6,09-4,90 -, -9,88 -,4-0,76 -,7-6,69-9,77-5,0-8,55 b. Gradien kecepatan aliran, Fr =,450 2,50,98-4,4 -,89-2,27 -,07 -,6-7,75-5,74 2,40,60 X Y -0,7,2-7,28-4,2 6,07 z 8,20,4-2,7-9,22,70-8,49-2,4-25,96-6,50 -,46 4,80-9,9 7,76 -,9-0,85-2,54-0,64 22,62-9,88-6,7-2,49 -,7-9,65 2,59 2,7,82,9-82,52-5,4-9,7-2,80-9,49-2,5 4,4-5,64-0,80 -,29-9,99-6,29 -,29 -,0 -,70 22,08-7,09 -,69-8,69-6,74-5,72-82,68-4,2 c. Gradien kecepatan aliran, F r =,725 2,97-2, 9-2, - 5,4 2-7, 0-6, ,7 0-7,9,7 8 0,2-0,47-2,58-6,79 -,40-4,80-9,25-8,84 -,99 X Gambar 8. Profil aliran dan profil Gradien Kecepatan aliran loncat hidraulis berombak Pada Gambar 8 di atas, menunjukkan bahwa nilai gradien kecepatan aliran di bawah lembah gelombang lebih besar dibandingkan dengan gradien kecepatan aliran di bawah puncak gelombang. Perbedaan ini menimbulkan potensi terjadina gerusan atau erosi dasar saluran di bawah lembah gelombang untuk jenis saluran dengan dasar bergerak. 5. PEMBAHASAN Penelitian kali ini memperlihatkan beberapa fenomena ang pada umumna juga terjadi pada jenis loncat hidraulis klasik, aitu antara lain adalah terjadi perubahan jenis aliran superkritis ke aliran subkritis, perubahan angka Froude aliran, terjadi kehilangan energi aliran dan perubahan kedalaman aliran sebelum dan sesudah loncatan dan terlihat adana potensi gerusan di dasar lembah gelombang akibat adana selisih tegangan gesek ang besar antara dasar puncak gelombang dengan dasar lembah gelombang. Akan tertapi dalam penelitian ini juga, khusus untuk panjang loncatan, belum dapat dengan gamblang ditentukan panjang dan letak loncat hidraulis berombak ini berakhir. H-48 SEMINAR NASIONAL- BMPTTSSI - KoNTekS 5

7 Hasil penelitian menunjukkan loncat hidraulis berombak ang sempurna terbentuk pada nilai angka Froude awal berkisar,7 < Fr <,725 dan bentuk loncat hidraulis berombak ang berangsur-angsur akan berubah ke bentuk loncat hidraulis tipe lainna adalah Fr limit 2,25. Nilai angka Froude di atas nilai tersebut sudah tidak dapat lagi dikategorikan sebagai loncat hidraulis berombak. Kondisi dengan angka Froude Fr limit > 2,25 telah berubah menjadi loncat hidraulis lemah (weak classical hdraulic jump). Profil muka air ang terbentuk pada loncat hidraulis berombak sangat tergantung pada nilai angka Froude ang terjadi di awal loncatan (Fr ). Seperti halna dengan loncat hidraulis tipe lainna, loncat hidraulis berombak juga terjadi kehilangan energi. Hal ini terlihat dalam penggambaran lengkung energi spesifik dan lengkung gaa spesifik aliran loncat hisrolis berombak. Namun karena loncat hidraulis berombak adalah loncat hidraulis dengan nilai angka Froude ang kecil, maka besar kehilangan energi juga bernilai kecil. Pada penelitian kali ini, diperoleh hasil pengamatan bahwa panjang dan tinggi gelombang pertama lebih dari gelombang kedua (Lw > Lw 2 dan Hw > Hw 2 ) dan ini berkurang seterusna ke arah hilir. Hal ini terjadi akibat adana fenomena dispersi gelombang secara linear dari arah hulu.sedangkan untuk nilai kecuraman gelombang, aitu rasio antara amplitudo gelombang (a w ) dengan seperempat panjang gelombang ang diplot-kan terhadap nilai angka Froude-na diperoleh rentang nilai 0,0-0,0 ang artina memiliki nilai kecuraman ang landai. Kemudian, hasil regresi data secara polnomial, diperoleh tren bahwa kecuraman gelombang akan naik berangsur-angsur dan akan turun pula secara berangsur-angsur. Hal ini terlihat seperti gambar di bawah ini. a w /0,25L w 0,450 0,50 0,250 0,50 0,050 Penelitian sekarang Chanson [UQ95;UQ0] Pol. (Penelitian sekarang) F r,0,2,4,6,8 Gambar 9. Kecuraman gelombang (waves steepness) Secara umum gradien kecepatan aliran dasar di bawah lembah gelombang memiliki nilai ang lebih besar dibandingkan dengan gradien kecepatan aliran dasar di bawah puncak gelombang. Adana perbedaan ang signifikan terhadap nilai ini, oleh penulis, diindikasikan dapat menebakan terjadina atau memberi potensi terjadina gerusan (scouring) di dasar saluran ang bergerak (mobile bed). Kondisi ini juga ditunjukkan oleh peneliti lain seperti Chanson (2005). Sehingga loncat hidraulis berombak, seperti halna loncat hidraulis jenis lainna, ternata juga memberikan potensi gerusan pada dasar saluranna ang bergerak. Sehingga dapat dikatakan bahwa loncat hidraulis berombak, selain juga menebabkan terjadina recirculation dan separasi daerah aliran pada dasar puncak gelombang dan disekitar dinding saluran, juga dapat menebabkan terjadina gerusan di dasar lembah gelombang untuk dasar saluran bergerak. Gambar 0. Sketsa gerusan di bawah lembah gelombang pada saluran dasar bergerak (ki) dan Garis arus (stream line) pada loncat hidraulis berombak (ka) Gambar 0 di atas menunjukkan letak terjadina gerusan pada dasar saluran bergerak. Apabila loncat hidraulis berombak ini dianalogikan sebagai fenomena bono di sebuah sungai, maka dapat dipastikan bahwa selain tersuspensina material dasar saluran, maka terjadi pula gerusan di dasar saluran sungai tersebut. SEMINAR NASIONAL- BMPTTSSI - KoNTekS 5 H-49

8 6. KESIMPULAN Kesimpulan ang dapat diperoleh dari penelitian Karakteristik Loncat Hidraulis Berombak di Hilir Pintu Sorong ang dilakukan adalah:. Pada profil kecepatan aliran di awal loncatan dan di dua ombakan awal loncatan diperoleh bahwa, nilai maksimal kecepatan di awal loncatan berada di / d = 0,5 0,6. Sedangkan untuk di dua ombakan pertama loncat hidraulis berombak adalah, pada puncak ombakan pertama bernilai maksimal di / 2a = 0,5 0,7 sedangkan pada lembahna di / 2b = 0,7 0,8. Dan untuk ombakan kedua dan ketiga diperoleh hasil ang sama aitu nilai maksimal berada di / 2c = 0,7 0,8 untuk puncak ombakan serta di / 2d = 0,8 0,9 untuk di lembah ombakan. 2. Untuk nilai angka Froude, diperoleh nilai terendah ada pada running model Q9A aitu Fr =,97 dan nilai tertinggi ada pada running model QA aitu Fr limit = 2,258.. Kecuraman gelombang (waves steepness) pada awalna diperoleh berangsur-angsur naik dan kemudian setelah puncak, akni pada nilai angka Froude,725, kecuraman gelombang kembali berangsur-angsur menurun. 4. Seperti halna loncat hidraulis klasik, secara umum, loncat hidraulis berombak ini juga mengalami kehilangan energi sebesar E = 0,0,09 cm atau 0,297% - 0,276%. 5. Dengan meng-injeksi-kan tinta dan melepaskan butiran sedimen berdiameter 2mm, terlihat terjadi fenomena recirculation dan terbentuk separasi aliran di dasar puncak ombakan serta di daerah dekat dinding saluran. 6. Terdapat perbedaan nilai gradien kecepatan aliran dasar ang signifikan antara di bawah puncak gelombang dengan di bawah lembah gelombang. Perbedaan ini berpotensi menimbulkan gerusan di bawah lembah gelombang pada saluran dengan dasar bergerak (mobile bed). DAFTAR PUSTAKA Akan, A.O. (2006). Open Channel Hdraulic. Elsevier. Oxford, UK. Chanson, H. (2007). Hdraulic Jump: Bubbles and Bore. 6 th Australasian Fluid Mechanics Conference, Australia. Chanson, H. (2005). Phsical Modeling of the Flow Field in an Undular Tidal Bore. Journal. of Hd. Res., IAHR, Vol. 4, No., pp Chanson, H. and Montes, J.S. (995). Characteristics of Undular Hdraulic Jumps. Experimental Apparatus and Flow Patterns. Journal. of Hd. Eng., ASCE, Vol. 2, No. 2, pp Chow, V.T. (985). Hidraulika Saluran Terbuka (terjemahan). PT. Erlangga, Jakarta. Lennon, J.M., and Hill, D.F., Particle Image Velocit Measurements of Undular and Hdraulic Jumps., Journal. of Hd. Eng., ASCE, Vol. 2, No. 2, pp Montes, J.S., 986. A Stud of the Undular Jump Profile. 9 th Australasian Fluid Mechanics Conference., Aucland, New Zealand. Montes, J.S., and Chanson, H. (998). Characteristics of Undular Hdraulic Jumps. Results and Calculations. Journal. of Hd. Eng., ASCE, Vol. 24, No. 2, pp Ohtsu, I., Yasuda, Y., and Gotoh, H. (200). Hdraulic Condition for Undular-Jump Formations. Journal. of Hd. Res., IAHR, Vol. 9, No. 2, pp Triatmodjo, Bambang. (200). Hidraulika II. Beta Offset. Yogakarta. Wols, B.A. (2005). Undular Hdraulic Jump. M.Sc. Thesis. Delft Universit of Technolog, Delft. Yuwono, Nur. (982). Hidraulika I. PT. Hanindita Offset, Yogakarta. H-50 SEMINAR NASIONAL- BMPTTSSI - KoNTekS 5