I= 10exp {-(IlJr). Lx)}

Prosiding Seminar Teknologi dan Keselamalnn PLTN serln Fasililas Nuklir Serpong, 9-10 Februarl1993 PRSG. PPTKR - BATAN ANALISIS PEMBANGKITAN BAHANG GAMMA (GAMMA HEATING) TERAS RSG GAS Oleh Setlyanto, Hudihastowo Pusat Reaktor Serba Guna - Badan Tenaga Atom Nasional Susyadi Mahasiswa Teknik Nuklir Fakultas Teknik, Universitas Gadjah Mada ABSTRACT ABSTRACT ANALISIS PEMBANGKITANBAHANGGAMMA (GAMMAHEA TING) TERAS RSG GAS. Telah dilakukan perhitungan dan analisis pembangkitan bahang gamma (gamma heating) teras RSG-GAS. Perhitungan dilakukan dengan peket program GAMSET yang telah disesuaikan dengan kondisi dan karateristik teras RSG-GAS. Diperoleh hasil bahwa bahang gamma maksimum sebesar 6.25 Wig dalam grafit, terjadi pad posisi CIP-2. Dari hasil tersebut serta analisis yang dibuat, dapat disimpulkan bahwa: (1) Besarnya bahang gamma RSG-GAS tersebut dapat diterima (layak). dan (2) Bahwa salah satu keuntungan bagi reaktor riset seperti RSG-GAS yang menggunakan elemen bakar pengkayaan rendah, adalah pembangkitan bahang gammanya lebih rendah bila dibandingkan dengan reaktor sepadan yang menggunakan eleme~ bakar pengayaan tinggi. ANALYSIS OF THE GAMMA HEA TING GENERATION IN THE RSG-GAS CORE. The analysis of the gamma heating in the RSG-GAS reactor core has been done using the modified GAMSET computer code. The maximum value of gamma heating is 6.52 Wig for graphite, obtained in the CIP-2 position. From the calculation result and analysis, it can be concluded that: (1) the result is reasonable, and (2) The gamma heating in the LEU core is smaller than that in the REU core. PENDAHULUAN Reaktor Serba Guna G.A Siwabessy (RSG-GAS) yang telah beroperasi selama kurang lebih 5 tahun telah mencapai daya kerja 30 MW. Reaktortersebuttermasuk jenis reaktor riset generasi baru yang menggunakan elemen bakar U)OgAI dengan pengayaan rendah (20%) dan reflektor blok berilium pada dua buah sisinya, serta memiliki bentuk teras dengan "Central Irradiation Position" (CIP) pada pusatnya, beberapa "Irradiation Position" (IP) baik di teras maupun di reflektornya. Dengan kondisi teras seperti ini, RSG-GAS memiliki parameter fisika (spektrum neutron, dimensi kritis, bahang gamma, dan lain-lain) yang berbeda bila dibandingkan dengan reaktor lain yang beroperasi pada daya yang sepadan. Sesuai dengan fungsinya, dimana RSG-GAS merupakan reaktor riset dan reaktor uji material, besaran bahang gamma (gamma heating) merupakan parameter yang harus diketahui, karena sangat diperlukan sebagai masukan dalam pembuatan analisis keselamatan bagi fasilitas eksperimen yang akan ditempatkan di dalam teras reaktor. Dalam makalah ini disampaikan analisisl perhitungan distribusi bahang gamma di berbagai posisi iradiasi di dalam teras reaktor RSG-GAS. Perhitungan dilakukan dengan menggunakan paket program GAMSET, sedangkan scbagai teras acuan digunakan te- ras RSG-GAS dalam kondisi TWC (Typical Working Core). Paket program GAMSET, pertama kali dipersiapkan untuk menghitung bahang gamma pada teras reaktor SILOE di Perancis (daya 35 MW), dengan hasil yang memuaskan (I), dan saat ini program tersebut telah berhasil diadaptasikan untuk RSG-GAS. Berdasarkan persetujuan international, dimana satuan standar bahang gamma adalah watt/gram di dalam grafit, dan sekaligus untuk menunjang rencana pengukuran bahang gamma dengan kalorimeter grafit, maka perhitungan inijuga dilakukan untuk menghitung pemanasan TEORI dalam bahan grafit. DASAR Apabila berkas radiasi gamma dengan intensitas 10 gamma/s melewati medium setebal x em, maka intensitasnya akan berkurang menjadi I, di mana: I= 10exp {-(IlJr). Lx)} sedangkan intensitas yang terserap la adalah : la = 10 [1 - exp {-(Ill r). r.x}] dengan III r = adalah koefisien serapan massa dari bahan/me dium, dan r = adalah massa jenis bahan. 119

Prosiding Seminar Teknofogi dan Kesefama~1I PLTN ser~ Fasililas Nuklir Serpollg. 9-10 Februari 1993 PRSG. PPTKR -BATAN Penurunan intensitas tersebut juga disertai dengan kehilangan sebagian energi yang di transfonnasikan menjadi bahang di dalam medium, dan besar bahang tersebut adalah : ci> = k. la. E dimana : k = 1.6 10-13 J/Mev. E = Energi gamma (MeV). Ketiga persamaan diatas adalah persamaan dasar yang hanya berlaku pada keadaan khusus dengan energi gamma tunggal, namun apabila spektrum energi gammanya diperhitungkan, di mana hal tersebut sangat mempengaruhi harga koefisien serapan III r,maka untuk berbagai lapisan medium, persamaan (3) menjadi : ci> = kj:.ia(i).e(i) dengan. la(i) = lo(i) [1 - exp{ -~(Ill n(ij)' r G). xu)}] dimana, i = adalah kelompok energi gamma. j = jenis bahan yang dilewati. Kedua persamaan terakhir diatas adalah persamaan dasar yang digunakan pada program GAMSET dalam menghitung besamya bahang gamma dalam sua~u target. Disamping itu GAMSET membagi energi dalam tiga kelompok (i=3), masing-masing 0.1; 0.5 dan 1.5 MeV, dan mampu menghitung bahang dalam 99 jenis bahan (j = 99) yang tersusun dalam geometri silinder sepusat dengan jumlah lapisan sebanyak 30 lapis. GAMSET juga menghitung besamya koreksi bahang yang diakibatkan oleh neutron cepat dan radiasi dari tangkapan radiatif dalam target dan dalam struktur penunjangnya. Dalam perhitungannya GAMSET mengasumsikan bahwa sumbergamma berasal dari masing-masing elemen bakar intensitas awal 10(1) proporsional terhadap kontribusi daya yang diberikanoleh clemen bakartersebut (Iihat tabel : I). Selanjutnya intensitas gamma tersebut dianggap terkonsentrasi pada pusat clemen bakar sehingga merupakan sumber garis setinggi elemen bakar itu sendiri. (lihat gambar: I). DATA DAN PERHITUNGAN. Kondisi teras Reaktor Perhitungan bahang gamma dilakukan untuk daya 30 MW pada posisi iradiasi erp (4 posisi) dan rp (4 posisi), dimana pada posis tersebut diperkirakan mempunyai bahang gamma yang tinggi dan paling efektif digunakan sebagai tempat eksperimen. Berikut adalah susunan elemen bakar dalam teras dan distribusi daya yang diberikan oleh setiap elemen bakar : \ \ \. \ Sumber' gar is. gamma I II /\ Target Sumber ganuna titik a. Modelisasi sumber gamma dari elemen bakar. b. Model geometri target dan perambatan gamma Gambar 1. Model sumber-target dalam GAMSET 120

Prosiding Seminar Teknologi dan Keselama/an PLTN ser/a Fasililas Ntiklir Serpong, 9-10 Februari 1993 PRSG. PPTKR - BATAN Tabel: 1. Susunan perbandingan kontribusi daya tiap-tiap elemen bakar teras RSG-GAS pada daya 30 MW kondisi TWC dalam satuan MW. 5 Aluminium 6 Air 1.27-1.60 1.60-2.26 HASIL PERHITUNGAN DAN PEMBAHASAN.513 45( 6940.469 0.619 0.7063 0.600 kj.788 0.694 0.669 0.688 0.744 0.613 0.6811 11'1 0.57~ 0.5000.581 0.544 0.700 0.656 0.7()( 0.65( 0.650 0.463 0.619 0.55 0.738 0.713 0.469 11'2 11'3 0.781 0.719 8 4 Icll' P.719 0.469 0.713 0.681 11'4 2 Hasil Pcrhitungan Dengan data seperti tersebut diatas, diperoleh nilai bahang gamma, bahang dari neutron cepat, interaksi radiatif dan bahang grafit dan stmktur pendukungnya sebagai berikut : termal Dengan komposisi elemen bakar U30gAI dengan pengayaan 20% U-235 besarnya intensitas gamma untuk setiap kelompok 1. 3. 2. energi 4. Grafit Air SS-304 Aluminium diperoleh : Jenis Bahan - Kclompok - Energi (MeV) - Spektmm - Intensitas (10) (oox 1017 gamma/mw S) 1 0.1 6 10.04 2 0.5 3.7 6.19 3 1.5 1 1.67 Fluks neutron pada ke delapan posisi adalahsebagai berikut : 1. 2. 3. 4. Grafit SS-304 Air Aluminium enis Bahan Posisi Fluks 2.3136 2.3581 2.2687 2.3287 2.0856 1.8589 1.8634 0.6699 0.6650 0.5793 0.5984 0.5592 0.5814 0.6470 0.7612 neutron (00cepa x 1014 t n/cm2 s) Tabel 2. Hasil Perhitungan bahang dari gamma teras, neutron termal, neutron cepat dan bahang total yang terjadi pada seluruh bahan kalorimeter dan struktur. a. Posisi : IP-I b. Posisi : CIP-2 0.36 0.02 0.33 0.08 0.28 total u.42 0.22 5.63 11.70 5.79 8.57 n. cepat tennal.5.935.38 5.23 5.85 8.19 Besar bahang (WIg) gamma lera: 0.34 0.27 0.44 0.39 0.41 0.07 5.20 0.02 11.93 6.43 9.39 6.52 total D. cepat lennal 5.95 5.79 5.48 8.91 Besar bahang (WIg) gamma lera: Besamya Tabel3. gamma (total) di dalam grafit sebagai fungsi posisi (CIP dan IP) Dimensi Target. 3. 2. 4. 5. 6. 7. 8. 1. Untuk mcndukung rencana penentuan distribusi bahang gamma dengan pengukuran langsung, maka dalam perhitungan ini diambil sebagai targetnya adalah sebuah kalorimeter dengan bahan sensor dari grafit. Disamping itu di luar kalorimeter juga terdapat tabung pengarah serta bahan-bahan stmktur lainnya yang berfungsi sebagai penyangga kalorimeter. Dimensi keseluruhan bahan-bahan tersebut adalah : No. CIP-I CIP-2 CIP-4 Bahangtotal CIP-3 Posisi 5.84 5.73 5.93 6.20 5.83 6.52 (WIg) No. Jenis bahan 1 Grafit 2 Gas Helium 3 SS-304 4 Air Radius ( Cm ) 0.0-0.25 0.25-0.40 0.40-0.45 0.45-1.27 Pcmbahasan Dari tabel diatas terlihat bahwa bahang gamma teras RSG-G AS maksimum dalam grafit sebesar 6.52 WI g, yaitu pada posisi CIP-2. Harga tersebutjauh lebih kecil dari harga estimasi yang diberikan oleh disainer 121

Prosiding Seminar Teknologi dan KeselamalDlI PLTN serld Fasililas Nuklir Serpong. 9-10 Februari 1993 PRSG. PPTKR -BATAN reaktor (Interatom), yaitu diperkirakan sekitar 12 Wig. Namun bila dibandingkan dengan bahang gamma pada reaktor sepadan, misalnya reaktor SILOE di Perancis yang memiliki harga bahang total 9.25 Wig, (yang dihitung dengan program yang sarna dan telah diverifikasi dengan pengukuran langsung) (I), maka hasil perhitungan untuk RSG-GAS tersebut tidakjauh berrbeda. Adapun selisih yang timbul dapat berasal dari perbedaan karakteristik reaktor yang dapat diterangkan sebagai berikut : Daya termal Pengkayaan RSG-GAS 30MW 20% SILOE 35MW 90 % Dari perbedaan daya bahang gamma di RSG-GAS hanya 85 % dari bahang di reaktor SILOE, sehingga apabila daya kedua reaktortersebutsama, maka perbedaan bahang gamma yang sebenamya hanya sekitar 20 %. Perbedaan tersebut berasal dari tingkat pengakayaan elemen bakaryangjauh berbeda, diman RSG-GAS yang menggunakan elemen bakar pengkayaan rendah, membutuhkan jumlah elemen bakar yang lebih banyak. Hal ini berarti volume teras menjadi lebih besar, sehingga kerapatan radiasi gammanya menunm, demikianjuga pemanasan gammanya juga berkurang seperti hasil perhitungan yang ditunjukkan diatas. Hasil tersebut merupakan informasi penting dan keuntungan bagi RSG-GAS dan reaktor sejenis yang menggunakan elemen bakarpengkayaan rendah, dimana bahang gammanya menurun, sehingga efek pemanasannya terhadap fasilitas iradiasijuga berkurang. KESIMPULAN Dari hasil perhitungan dan analisis tersebut diatas, dapat disimpulkan bahwa : - Bahanggamma maksimum yang diperoleh sebesar 6.52 W/g cukup baik dan dapat diterima. - Reaktor dengan elemen bakar penga yaan rendah memberikan keuntungan khusus, yaitu efek pemanasan gammanya lebih kecil bila dibanding dengan reaktor sepadan yang menggunakan elemen bakar pengayaan tinggi. DAFfAR PUSTAKA 1. SETIY ANTO, "Puissance deposee par Ie rayonnement gamma dans Ie reacteur SILOE. Mesures par calorimatrie et et ca1cul par Ie code GAMSET. Applications aux experiences complexes. "Desertasi doktor pada Institut National Polytechique de Grenoble - France. Maret 1991. 2. IAEA, "Detem1ination of absorbed dose in reaktor." Technical report series no. 127-1971 3. H.PETITCOLAS, "Calorimetre de type TG pour la mesure des de[ots d'energie dans Ie reacteur, discription et principle d'ulitisation." CENG/Piles/Dos - 5/1982. DISK USI BAMBANG HERUT0MO : 1. Seberapa besar pengaruh bahang gamma terhadap kenaikan Temperatur CIP cel 2. Program apa yang digunakan untuk menghitung pembangkitan bahang gamma di RSG 3. Kriteria-kriteria apa yang saudara ambil dalam mengelompokkan spektrum gamma. Mohonjelaskan. SETIY ANTO : 1. Tergantung bahan penyerap yang ada di CIP tersebut. Misal : Grafit,Al atau Zirconiun1, dl1. Semakin besar no-atom penyerap, semakin tinggi efek pemanasannya. 2. Program GAMSET (telah ditulis dalam makalah dan diuraikan dalam penyajian) 3. - Sifat fisis bahan penyerap senagai fungsi energi gamma - Jenis interaksi gamma-materi - model spektrum gamma didalam teras DARYONO: Perbedaan hasil pengukuran yang dilakukan disini dan informasi dari designertersebut, apakah dengan menggunakan prosedur yang sarna? 1. Pengukuran real time? 2. Delay time? SETIY ANTO : 1. Yang telah dilakukan di RSG-GAS baru perhitungan saja, sedang pengukurannya belum 2. Namun demikian, rencana pengukuran yang akan dilakukan adalah pengukuran real time. 122

Prosiding Seminar Tekn%gi dan Kese/amaliln PLTN serlil Fasililas Nuk/ir Serpong, 9-10 Februari 1993 PRSG. PPTKR - BATAN PENGUKURAN SPEKTRUM NEUTRON PADA SISTEM RABBIT RSG-GAS Oleh Surlan Plnem, Iman Kuntoro Pusat Reaktor Serba Guna - Badan Tenaga Atom Nasional ABSTRAK PENGUKURAN SPEKTRUM NEUTRON PADA SISTEM RABBIT RSG-GAS. Pengukuran spektrum neutron pada sistem rabbit RSG-GAS telah dilakukan dengan metode aktivasi. Detektor keping sebanyak 12 jenis digunakan dalam eksperimen yang dapat mendeteksi neutron termal sampai neutron cepat. Untukdaerah termal dan epitermal kepingdibungkus dengan cadmium. Laju reaksi dari keping diukur dengan detektor Ge (Li) dan Multi-Channel Analyzer (MCA) dengan kesalahan sekitar 5 %. Kode komputer yang digunakan dalam menentukan spektrum neutron adalah SAND PO1. Hasil integral fluks neutron pada fasilitas sistem rabbit RSG-GAS adalah 1,59.1013 n/cm.s pada day a 1 MW. ABSTRACT NEUTRON SPECTRUM MEASUREMENT ON RABBIT SYSTEM RSG-GAS. The neutron spectrum on rabbit system RSG-GAS has been performed by activation method. Total 12 kind of foils detector used in the experiment that can detected thermal neutron until fast neutron. For thermal and epithermal region the foil were covered by cadmium. The Rate reaction of foils measured by Ge (Li) detector and Multi-Channel Analyzer (MCA) with error 5 %. Computer code used for determine neutron spectrum is SAND PO1. Results of integral neutron flux on the rabbit system RSG GAS is 1.59.1013 n/cm.s at 1 MW. PENDAHULUAN Pengukuran karakteristik spektrum neutron di dalam reaktor pada daerah energi termal sampai neutron cepat sangat penting bagi pemanfaatan reaktor. Banyak metode yang sudah dikembangkan untuk tujuan ini. Metode aktivasi mempunyai keuntungan dimana ukuran keping sangat kecil sehingga dapat ditempatkan pada daerah yang diinginkan, selain itu intensitas gammanya baik dan radiasi latar belakang tidak mempengaruhi harga fluks yang sebenarnya. Dalam makalah ini akan dijelaskan pengukuran spektrum neutron padasistem rabbitrsg G.A. Siwabessy dan evaluasi karakteristik spektrum neutron. Program unfolding yang digw1akan dalam percobaan ini adalah SANDPOl'). Pengukuran spektrum dalam program ini memerlukan input berupa data aktivitas jenuh neutron, data tampang lintang tergantung energi dan spektrum awa 1.U mumn ya metode aktivasi kep ing sangat sederhana, tetapi ketelitian dari hasil pengukuran tergantung kepada pemilihan keping, massa, waktu iradiasi, pencacahan aktivitas, faktor dipressi flux dan perisai diri. Keping yang digunakan dalam eksperimen ini sangat tipis dimana teba\ maksimum 0,25 mm untuk neutron cepat dan 0,05 mm untuk neutron termal dan epiterma\ sehingga kesalahan akibat depresi fluks dari perisai diri pada perhitungan aktivitas jenuh diabaikan. TEOR! Bila keping aktivasi di iradiasi pada waktu t, maka aktivitas yang dihasilkan adalah : t dimana : A = A. No I a (E) I cj> o 0 (E,t) dt de A. = konstanta peluruhan No = jumlah atom a = tampang \intang cj> = fluks Aktivitas dapat diukur dengan mengiradiasi di dalam reaktor. keping Aktivitas keping setelah diiradiasi dengan waktu ti dan waktu tunggu tw adalah : dimana: M D C = ---------.--------------------- No.1ll (l-e->..tl) (e >..'W) M = massa atom keping (gram) No = bilangan Avogadro C = aktivitas keping yang teriradiasi di reaktor (dps/gr). D = laju cacah total (dps) 123

Prosidillg Semillar Tekllologi dajl Keselamalall PLTN serla Fasililas Nuklir Serpong. 9-10 Febrtiari 1993 PRSG. PPTKR -BATAN ti = waktu iradiasi (detik) tw = waktu tunggu (detik) J... = konstanta peluruhan m = massa (gram) Efek perisai diri neutron dari keping tidak dihitung. Menurut laporan W.L. Zijp, semua keping yang digunakan dalam eksperimen ini mempunyai kesalahan sekitar 1,76 %. Aktivitas jenuh diperoleh dari keping-keping yang berbeda dan spektrum awal pada posisi yang diukur digunakan sebagai informasi input dari SAND PO 1. Spektrum awal yang digunakan adalah 5) : - Fungsi spektrum Maxwell untuk temperatur293,58 K. 'XIIE (E) = 1,562395 1015 E.exp (-3,952714107 E) - Spektrum lie 'XIII! (E) = lie antara 0,563.10.6 dan 1,05 MeV 'XIII! (E) = 0 diluar interval energi ini - Spektrum neutron fisi vktt c1ie (E) = 0,484 sinh ( 2E ) e E Harga energi E di dalam ketiga persamaan MeV. adalah TATAKERJA Eksperimen dilakukan pada fasilitas iradiasi sistem rabbit yang berada pada daerah reflektor. Konfigurasi teras dan lokasi fasilitas sistem rabbit dapat dilihat pada Gambar 1. Keping aktivasi diiradiasi sebanyak 12jenis dan 4 keping aktivasi dibungkus dengan cadmium. Pembungkus cadmium digunakan sebagai filter neutron termal yang mempunyai ketebalan 0,5 mm dan diameter 12,5 mm. Data data nuklir dari keping yang digunakan disajikan dalam Tabel1. Keping aktivasi diiradiasi pada daya 200 KW untuk daerahtemlal dan epitermaldanpadadaya 1 MW untuk kepingpada daerah neutron cepat. Fasilitas sistem rabbit RSG-GAS mempunyai sistem kontrol automatiksehingga kesalahan lamanya iradiasi dapat diabaikan. Data-data iradiasi yangdigunakan dalam eksperimen ini ditwljukkan dalam Tabel 2. HASIL DAN PEMBAHASAN Laju reaksi dari masing-masing keping dicacah dengan menggunakan detektor semi konduktor HPGe. Dengan menggunakan aktivitas jenuh, data tampang lintang dan spektrum awal ditentukan spektrum dan besaran fluks neutron. Bentuk spektrum awal yang digunakanditunjukkan dalam Gambar 2. Kode komputer yang digunakan untuk menentukan spektrum dan besaran fluks neutron adalah SAND POL Diagram alir spektrum neutron dapat dilihat pada Gambar 3. Iterasi dilakukan sehingga bentuk spektrum yang diperoleh dapat diterima sebagai penyelesaian pendekatan dari persamaan aktivasi dimana perbandingan antara pengukuran dan perhitungan sekitar 5 %. Daerah energi penyelesaian spektrum adalah 1O-loMeV sampai 18 MeV. Hasil perhitungan aktivitas dan perbandingan antara pengukuran dan perhitungan aktivitas ditunjukkan dalam Tabel3. Bentuk spektrum neutron pada sistem rabbit secara gratis disajikan pada Gambar4, besamya integral fluks sebagai fungsi energi disajikan dalam Tabel 4. Integral fluks neutron pada daerah energi 1,0-10Me V - 18 MeV adalah 1,59.1013 n/cm.s pada daya 1 MW. Pada daerah energi 10 Me V-I 0 Me V terdapat puncakpuncakdan ini disebabkan oleh tampang lintang karena pada daerah terse but terdapat banyak puncak, maka seharusnya banyak digunakan keping dan dibungkus dengan cadmium. KESIMPULAN Dari hasilpengukuran pada fasilitas sistem rabbit dapat disimpulkan bahwa neutron yang terdeteksi dan 10 -lomev -18 MeVdan integral fluks neutron 1,59.1013 n/cm.s. pada daya 1 MW. Fluks termal pada energi termal (0,025 ev) adalah 1,29.1011 n/cm.s dan puncak spektrum pada energi 0,04 ev,jadi spektrum maxwell bergerak ke energi yang lebih tinggi. DAFT AR PUST AKA 1. W.E. Feudenreich, H.J. Nolthenius, "Neutron Spectrum Unfolding Code SANPOl", ECN, Petten, June 1987. 2. Park, Sang Jun, "Measurement of Neutron Spectrum by Activation Detectors", Korea Atomic Energy Research Institute, 1990. 3. W.E. Freudenreich, "CHARDAT a program package for calculation of neutron spectrum characteristics", ECN, Petten, April 1989. 4. W.P. Voorbraak, "Neutron Metrology in the High Flux Reactor", ECN, Petten, November 1991. 5. W.E. Freudenreich, H.J. Nolthenius, "Input description for SANDPO 1", ECN, Petten, April 1987. 6. Willem L. Zijp, H.J. Nolthenius, "Cross-section Library DOSCROS84", ECN, Petten, October 1984. 7. W.L. Zipj and H.J. Nolthenius, "Neutron Self-shielding of Activation Detector Used in Spectra Unfolding, RCN, Petten, 1975. 124