KARAKTERISTIK KOLEKTOR SURYA PLAT DATAR DENGAN VARIASI JARAK PENUTUP DAN SUDUT KEMIRINGAN KOLEKTOR

Transkripsi

1 KARAKTERISTIK KOLEKTOR SURYA PLAT DATAR DENGAN VARIASI JARAK PENUTUP DAN SUDUT KEMIRINGAN KOLEKTOR AULIYA BURHANUDDIN M2123 Juusan Fisika FMIPA UNS INTISARI Telah dilakukan penelitian untuk menentukan efisiensi kolektor panas surya plat datar. Pengujian kolektor dilakukan pada tanggal 3 November 2, 1, 3,, 6, 7 Desember 2 dengan variasi jarak satu kaca penutup 3 cm, 6 cm, dan 9 cm; dan variasi sudut kemiringan kolektor 1, 2, 3, dan 4. Kolektor panas surya menyerap energi radiasi dari matahari dan mengkonversikan menjadi panas diantara kaca penutup bawah dan plat penyerap. Parameter yang berpengaruh pada unjuk kerja kolektor diantaranya jarak plat penyerap dengan kaca penutup dan sudut kemiringannya. Dari hasil penelitian ini menunjukkan bahwa perbedaan temperatur output - input lebih besar pada jarak 3 cm dan sudut 1, karena sudut 1 lebih mendekati sudut zenit dibanding sudut lainnya. Efisiensi kolektor panas surya bukanlah suatu konstanta. Efisiensi kolektor surya bergantung pada intensitas radiasi matahari, perbedaan temperatur input-output, dan aliran udara. Pada sudut kemiringan kolektor surya terkecil, menyerap radiasi terbesar. Jika sudut kemiringan kolektor sama dengan sudut zenit maka radiasi yang terserap akan maksimal. Kata kunci : Kolektor surya plat datar, Efisiensi kolektor. I. PENDAHULUAN Indonesia beriklim tropis yang mempunyai temperatur lingkungan yang relatif tinggi, kelembaban relatif, serta pada beberapa tempat mempunyai curah hujan yang tinggi pula. Indonesia juga dikenal sebagai negara agraris yang menghasilkan selain makanan pokok juga menghasilkan produk pertanian lainnya seperti kakao, kopi, kopra, pala dan lain-lain. Komoditi tersebut kebanyakan harus segera dikeringkan setelah dipanen, karena bila terlambat akan terjadi proses pembusukan sehingga sangat merugikan. Untuk mengeringkan dibutuhkan energi yang sangat besar. Petani kebanyakan melakukan penjemuran di bawah teriknya sinar matahari. Temperatur lingkungan adalah sekitar 33 C, sedang temperatur pengeringan untuk komoditi pertanian kebanyak-an berkisar 6-7 C. Jika kita menggunakan udara pemanas bertemperatur lingkungan atau lebih rendah dari temperatur pengeringan tersebut, maka akan membutuhkan waktu yang lebih panjang. Untuk meningkatkan temperatur lingkungan adalah dengan cara mengumpulkan udara dalam suatu kolektor surya dan menghembuskannya ke komoditi. Energi fosil khususnya minyak bumi, merupakan sumber energi utama dan terbatas jumlahnya. Terbatasnya sumber energi fosil menyebabkan perlunya pengembangan energi terbarukan. Energi terbarukan adalah energi nonfosil yang berasal dari alam dan dapat diperbaharui. Bila dikelola dengan baik, sumber daya itu tidak akan habis. Indonesia, di satu pihak merupakan negara kepulauan sehingga transportasi energi komersial akan tetap menjadi kendala bagi penyediaan energi yang murah di tempat-tempat terpencil tersebut diatas. Di lain pihak, Indonesia memiliki potensi sumber energi terbarukan yang cukup besar. Di masa mendatang, potensi pengembangan sumber energi terbarukan mempunyai peluang besar dan bersifat strategis mengingat sumber energi terbarukan merupakan sumber energi bersih, ramah lingkungan, dan berkelanjutan. 1

2 II. TINJAUAN PUSTAKA 2.1. Energi Matahari dan pemanfaatannya. Sebagai bintang yang paling dekat dari planet biru Bumi, yaitu hanya berjarak sekitar 1 juta km, sangatlah alami jika hanya pancaran energi matahari yang mempengaruhi dinamika atmosfer dan kehidupan di Bumi. Energi yang datang ke Bumi sebagian besar merupakan pancaran radiasi matahari. Energi ini kemudian ditransformasikan menjadi bermacammacam bentuk energi, misalkan pemanasan permukaan Bumi, gerak dan pemanasan atmosfer, gelombang lautan, fotosintesa tanaman dan reaksi fotokimia lainnya. Penyebaran sinar matahari setiap tahun dibelahan bumi bervariasi. Indonesia rata rata menerima sinar matahari delapan jam perhari dan intensitas sinar matahari yang masuk ditentukan posisi matahari terhadap kolektor Tinjauan perpindahan panas A Konduksi Panas mengalir secara konduksi dari daerah yang bertemperatur tinggi ke daerah yang bertemperatur rendah. Laju perpindahan panas konduksi dapat dinyatakan dengan hukum Fourier sebagai berikut (Wiranto Arismunandar, 198): dt ka dx Dimana q adalah laju perpindahan panas, W; k adalah konduktivitas termal, W/(m.K); A adalah luas penampang yang tegak lurus pada aliran panas m 2 dan dt/dx adalah gradien temperatur dalam arah aliran panas, -K/m. B Konveksi Udara yang mengalir di atas suatu permukaan logam pada sebuah alat pemanas udara surya, dipanasi secara konveksi. Ada dua jenis proses konveksi yaitukonveksi paksa dan konveksi alamiah. Laju perpindahan panas dapat dinyatakan dengan persamaan sebagai berikut (Wiranto Arismunandar, 198): q ha T w T ) ( (Wiranto Arismunandar, 198): f (2.2) cos di mana q adalah laju perpindahan panas, W; h z sin sin cos cos cos adalah koefisien konveksi, W/(m 2 Dimana.K); A adalah z adalah sudut zenith, adalah luas permukaan, m 2 deklinasi, adalah sudut lintang, dan adalah ; T w adalah temperatur sudut jam (1 per jam). Desklinasi, yaitu dinding; dan T adalah temperatur fluida, K. f Untuk pemanas surya yang bekerja dalam daerah bilangan Reynolds antara 2 sampai 1, dan nilai bilangan Nusselt sebesar (wiranto Arismunandar, 198): N u =,269. Re Re adalah bilangan Reynold yang biasanya berkisar antara 2 sampai 1 untuk aliran turbulen, dan di bawah 2 untuk aliran laminer. Bilangan Reynold dapat dirumuskan (Wiranto Arismunandar, 198): vdi Re Dimana R adalah bilangan Reynold, v e adalah kecepatan rata - rata dari fluida (m/s), adalah diameter pipa (m), adalah massa jenis (kg/m 3 ), adalah viskositas dinamik (kg/m.s). C Radiasi Perpindahan panas dari radiasi total benda hitam yang sempurna sebanding dengan pangkat empat dari temperatur benda tersebut. Ini merupakan hukum Stefan-Boltzman sehingga dapat dituliskan sebagai berikut (Beiser, 1981) : 4 E AT Dimana adalah konstanta Stefan-Boltzmann 8 yang besarnya.67 1 W/m 2.K 4, A adalah luas penampang benda (m 2 ), T adalah temperatur q mutlak benda (K). (2.1) 2.3 Tinjauan mekanika fluida Viskositas Viskositas merupakan sifat yang menentukan karakteristik fluida yaitu ukuran tahanan fluida terhadap tegangan geser. Viskositas dinamik didefinisikan sebagai perbandingan antara tegangan geser dan laju regangan geser. 2.4 Posisi Matahari Persamaan untuk sudut Zenit sudut zenit Ө z diperlihatkan sebagai sudut antara zenit z, atau garis lurus diatas kepala, dan garis pandang ke matahari. Persamaan untuk sudut zenit dapat dirumuskan sudut yang dibentuk oleh matahari dengan bidang ekuator, ternyata berubah sebagai akibat d i 2

3 kemiringan bumi, dari +23,4 musim panas (21 Juni) ke-23,4 di musim dingin (21 Desember). Harga deklinasi pada tiap saat dapat diperkirakan dengan dari persamaan berikut ini (Wiranto Arismunandar, 198): 284 n 23,4sin di mana n adalah hari dari tahun yang bersangkutan Intensitas Radiasi pada bidang miring komponen radiasi pada suatu permukaan miring, yaitu komponen sorotan I bt diperoleh dengan mengubah radiasi sorotan pada permukaan horizontal menjadi masuk normal dengan mengunakan sudut zenit, dan kemudian mendapatkan komponen pada permukaan miring dengan menggunakan sudut masuk. Radiasi sorotan I bt pada permukaan miring dapat dihitung dari radiasi sorotan (terukur) I pada sebuah permukaan horizontal (Wiranto Arismunandar, 198). sin sin cos cos cos I bt I sin sin cos cos cos 2. Macam - macam kolektor panas surya a. Kolektor surya plat datar b. Kolektor terkonsentrasi c. Kolektor tabung terevakuasi d. Kolektor pasif 2.6 Analisa kerja dari kolektor panas surya tipe datar Persamaan Kesetimbangan Energi Persamaan kesetimbangan laju energi panas pada kolektor termal dapat dinyatakan dengan persamaan : q q q Dimana u u i l q adalah energi yang dipakai (J/s), adalah energi yang masuk (J/s) dan ql adalah energi yang hilang (J/s). 1 Laju energi panas yang masuk Laju energi panas yang masuk pada kolektor termal energi surya (J/s) dipengaruhi oleh I bt jumlah intensitas radiasi matahari pada permukaan miring (watt/m 2 ), A p luas plat penyerap kolektor termal (m 2 ), dan hasil kali transmivisitas kaca penutup-absorbsivitas plat penyerap (.). dinyatakan dengan persamaan : q A. I.(. ) i p bt q i 2. Laju energi panas yang digunakan Laju energi panas yang keluar dari kolektor termal energi surya dapat dinyatakan dalam persamaan : q u = m.c p.(t T 1 ) 3 Laju energi panas yang hilang Tidak semua energi panas yang masuk dapat dipakai seluruhnya sebab ada faktor kerugian panas pada kolektor termal. Kerugian panas ini terjadi pada bagian atas kolektor panas surya yang disebut kerugian panas bagian atas dan pada bagian bawah kolektor panas surya disebut kerugian panas bagian bawah. Dimana jumlah dari kedua kerugian panas merupakan kerugian panas total. a. Kerugian laju energi panas bagian atas (top loss) q tl b. Kerugian laju energi panas bagian bawah (bottom loss) q bl Efisiensi Kolektor Surya Definisi dari efisiensi kolektor surya yaitu perbandingan antara energi yang digunakan dengan jumlah energi surya yang diterima pada waktu tertentu oleh kolektor surya mc p ( T Ti ) A ( ) I p laju aliran massa udara merupakan jumlah massa udara yang mengalir tiap satuan waktu dan dapat dinyatakan sebagai berikut : m V m t u t u III. METODE PENELITIAN 3.1 Tempat dan Waktu Pengambilan Data Penelitian ini dilaksanakan di halaman belakang laboratorium pusat UNS Surakarta. pada tanggal 3 Novembar 2 sampai 7 Desember 2 pukul WIB. 3.2 Alat alat 1. Termokopel 2. Anemometer testo 3. Termometer digital 4. Light Meter Model Li- 2 No Sri LMA Sensor pyranometer No seri PY Prosedur Penelitian bt Perancangan Kolektor Termal 3

4 Pembuatan Kolektor Termal Pengujian Kolektor Termal mendung tebal yang menghalangi radiasi matahari sampai ke bumi. b Intensitas matahari pada variasi sudut Hasil pengukuran intensitas radiasi matahari pada bidang miring dengan variasi sudut kemiringan kolektor pada Gambar 4.2. Desember 2 Variasi jarak kaca penutup Plot Grafik I r, T p, T k, Analisa Grafik Variasi Intensitas matahari (W/m 2 ) Jam Pengamatan sudut 1 sudut 2 IV. HASIL DAN PEMBAHASAN 4.1 Intensitas Radiasi Surya a Intensitas matahari pada bidang datar Pengukuran intensitas radiasi matahari dapat dilihat pada Gambar 4.1. Intensitas matahari (W/m2) Perhitungan Efisiensi Termal Plot Grafik - T Kesimpulan I Radiasi Gambar 4.1 Grafik Intensitas Matahari terhadap waktu Dari Gambar 4.1, dapat kita lihat bahwa pengambilan data dilakukan dari pukul 1. sampai dengan 14.. intensitas sebaran yang terlihat tidak teratur. Intensitas matahari yang seharusnya pada pukul 1. sampai dengan 12. akan naik dan pada pukul 12. sampai dengan 14. akan turun tidak semuanya terjadi, sehingga terlihat bahwa intensitas yang terjadi sangat fluktuatif. Hal ini dapat terlihat dari kenaikan dan penurunan intensitas yang cukup tajam. Fluktuatif yang terjadi tersebut disebabkan karena kondisi cuaca yang berubah yang disebabkan adanya gumpalan awan dan Intensitas Matahari (W/m2) Intensitas matahari (W/m2) 6 Desember Desember sudut 2 sudut 3 sudut 2 sudut 4 Gambar 4.2 Grafik Intensitas Matahari pada variasi sudut kemiringan kolektor Dari Gambar 4.2 intensitas matahari yang terjadi fluktuatif yang disebabkan kondisi cuaca yang tidak menentu karena adanya gumpalan awan dan mendung tebal yang menghalangi radiasi matahari. Dari grafik dapat kita lihat besar intensitas yang masuk ke kolektor dengan variasi sudut per hari besarnya berbeda. Jika kita bandingkan variasi sudutnya perhari, maka kita dapatkan data desember 2 intensitas yang masuk ke kolektor dengan sudut 1 besarnya lebih tinggi dibandingkan sudut 2. Hal ini karena kemiringan kolektor pada sudut 1 mendekati sudut zenit dibandingkan dengan sudut 2.Pada 6 desembar 2 intensitas dengan sudut 2 besarnya lebih tinggi dibandingkan sudut 3. Hal ini karena kemiringan kolektor pada sudut 2 mendekati sudut zenit dibandingkan dengan sudut 3. 4

5 Sedangkan pada tanggal 7 desember 2 intensitas dengan sudut 2 besarnya lebih tinggi dibandingkan sudut 4. Hal ini karena kemiringan kolektor pada sudut 2 mendekati sudut zenit dibandingkan sudut 4. Karena sudut zenit permukaan kolektor adalah 14,8. Sehingga intensitas matahari yang masuk ke kolektor akan maksimum jika permukaan kolektor tegak lurus dengan posisi matahari. Dari grafik dapat dilihat bahwa variasi sudut akan mempengaruhi besar intensitas yang masuk ke kolektor dan besar intensitas matahari setiap hari tidak sama karena perubahan posisi matahari. 4.2 Temperatur Kolektor Surya a Temperatur kolektor pada variasi jarak kaca penutup Hasil pengukuran temperatur masukan dan temperatur keluaran pada penelitian yang dilakukan pada tanggal 1 Desember 2 dengan jarak 3 cm dan 9 cm dapat dilihat pada Gambar 4.3 dan Gambar 4.4. T e m p eratu r ( C ) Data 1 Desember 2 Jarak 3 cm Jam Pengamatan T in T out Gambar 4.3 Grafik temperatur dengan jam pengamatan pada jarak 3 cm Temperatur ( C) Data 1 Desember 2 Jarak 9 cm Jam Pengamatan T in T out Gambar 4.4 Grafik temperatur dengan jam pengamatan pada jarak 9 cm Pada Gambar 4.3 dan Gambar 4.4 dapat kita lihat bahwa besar temperatur keluarannya lebih besar dari temperatur masukannya. Pada jarak plat 3 cm perbedaan nilai temperatur masukan dan keluaran terbesar mencapai 23,1 C dan perbedaan terkecil 9,9 C. Temperatur keluaran tertinggi mencapai 63,8 C pada pukul 11.4 dan temperatur masukan mencapai 41,7 C pada pukul Pada jarak plat 9 cm perbedaan nilai masukan dan keluaran terbesar mencapai 13 C dan perbedaan terkecil,4 C. Temperatur keluaran tertinggi mencapai 1,2 C pada pukul 11.4 dan temperatur masukan mencapai 42,6 C pada pukul a Temperatur kolektor pada variasi jarak kaca penutup Hasil temperatur kolektor surya dapat dilihat pada grafik perbedaan temperatur masuknya (T in ) dan temperatur keluarnya (T out ) terhadap jam pengamatan. input-output ( C) November Gambar 4.3 Grafik perbedaan temperatur input-output pada jarak 3 cm dan 6 cm input-output ( C) Desember Jam Pengamatan 3 cm 6 cm 3 cm 9 cm Gambar 4.4 Grafik perbedaan temperatur input-output pada jarak 3 cm dan 9 cm inputoutput ( C) Desember cm 9 cm Gambar 4. Grafik perbedaan temperatur input-output pada jarak 6 cm dan 9 cm Pada Gambar 4.3, Gambar 4.4, dan Gambar 4. dapat kita lihat bahwa pada 3 November 2, perbedaan temperatur pada jarak kaca 3 cm hasilnya lebih tinggi dari jarak kaca 6 cm. Tetapi ada 2 data yang hasilnya

6 kebalikannya, hal ini karena adanya perubahan aliran yang bergerak di sekitar kolektor. Pada 1 Desember 2, perbedaan temperatur pada jarak kaca 3 cm hasilnya lebih tinggi dari jarak kaca 9 cm. Hal ini karena pada jarak kaca 9 cm panas yang hilang ke lingkungan semakin besar. Sehingga penyerapan panas pada plat berkurang. sedangkan pada 3 Desember 2, perbedaan temperatur pada jarak kaca 6 cm hasilnya sebagian besar lebih tinggi dari jarak kaca 9 cm. Pada jarak kaca 9 cm banyak panas yang hilang ke lingkungan. Tetapi ada beberapa keadaan dimana besarnya berkebalikan, hal ini dikarenakan adanya perbedaan aliran udara yang bergerak di sekitar kolektor.dari hasil pengukuran dapat disimpulkan bahwa variasi jarak kaca berpengaruh terhadap perbedaan temperatur kolektor. Dimana perbedaan temperatur akan maksimum pada jarak kaca kecil, karena sedikit energi panas yang hilang ke lingkungan. b Temperatur kolektor pada variasi sudut kemiringan kolektor Hasil temperatur pada kolektor surya dapat dilihat pada grafik perbedaan temperatur masuknya (T in ) dan temperatur keluarnya (T out ) terhadap jam pengamatan: input-output ( C) Desember sudut 1 sudut 2 Gambar 4.6 Grafik perbedaan temperatur input-output pada sudut 1 dan 2 input-output ( C) Desember sudut 2 sudut 3 Gambar 4.7 Grafik perbedaan temperatur input-output pada sudut 2 dan 3 input-output ( C) Desember sudut 2 sudut 4 Gambar 4.8 Grafik perbedaan temperatur input-output pada sudut 2 dan 4 Pada Gambar 4.6, Gambar 4.7, dan Gambar 4.8 dapat kita lihat bahwa pada tanggal Desember 2, besar perbedaan temperaturnya pada sudut 1 ada yang lebih besar dari perbedaan temperatur pada sudut 2, tetapi ada yang kebalikannya. Hal ini karena perbedaan temperatur akan maksimal jika kemiringan kolektor sesuai dengan sudut zenit. Pada penelitian ini sudut zenit dari permukaan kolektor sebesar 14,8. Pada 6 Desember 2, besar perbedaan temperatur pada sudut 2 lebih besar dari pada sudut 3. Hal ini karena sudut 2 mendekati sudut zenit dibandingkan sudut 3. Pada 7 Desember 2, besar perbedaan temperatur pada sudut 2 sebagian besar hasilnya lebih tinggi dibandingkan perbedaan temperatur pada sudut 4. hal ini karena sudut 2 lebih mendekati sudut zenit dibandingkan sudut 4. Tetapi pada grafik terlihat adanya beberapa nilai pada sudut 2 yang hasilnya lebih kecil dibandingkan sudut 4, hal ini disebabkan adanya aliran udara balik. Hal ini juga yang dapat mengakibatkan basar temperatur masukan menjadi lebih besar dari temperatur keluarannya. Dari hasil di atas dapat disimpulkan bahwa variasi sudut berpengaruh terhadap perbedaan temperatur kolektor. Dimana perbedaan temperatur akan maksimum jika permukaan kolektor tegak lurus dengan posisi matahari. b c Efisiensi kolektor Surya Efisiensi kolektor surya pada variasi jarak kaca Hasil efisiensi pada kolektor surya dapat dilihat pada grafik efisiensi kolektor surya terhadap perbedaan temperatur masuknya (T in ) dan temperatur keluarnya (T out ), yaitu pada Gambar 4.9, Gambar 4.1, dan Gambar

7 November perbedaan temperatur input-output ( C) 3 cm 6 cm Gambar 4.9 Grafik efisiensi termal dengan jarak kaca penutup dengan plat penyerap 3 cm dan 6 cm Desember perbedaan temperatur input-output ( C) 3 cm 9 cm Gambar 4.1 Grafik efisiensi termal dengan jarak kaca penutup dengan plat penyerap 3 cm dan 9 cm Desember perbedaan temperatur input-output ( C) Gambar 4.11 Grafik efisiensi termal dengan jarak kaca penutup dengan plat penyerap 6 cm dan 9 cm Pada Gambar 4.9, Gambar 4.1, dan Gambar 4.11 dapat kita lihat bahwa pada tanggal 3 November 2, efisiensi termal tertinggi pada jarak kaca 3 cm mencapai 72,82 % dan terendah 33, %. Sedangkan pada jarak kaca 6 cm efisiensi termal tertinggi mencapai 97,9 % dan terendah 23,6 %. Pada tanggal 1 Desember 2, efisiensi termal tertinggi pada jarak kaca 3 cm mencapai 81,8 % dan terendah 29,22 %. Sedangkan pada jarak kaca 9 cm efisiensi termal tertinggi mencapai 98,9 % dan terendah 11,2 %. Pada tanggal 3 Desember 2, efisiensi termal tertinggi pada jarak kaca 6 cm mencapai 82,48 % dan terendah 28,47 %. Sedangkan pada jarak kaca 9 cm efisiensi termal tertinggi mencapai 81,1 % dan terendah 23,6 %. 6 cm 9 cm Sehingga dapat dikatakan bahwa hasil perhitungan efisiensi termal dari kolektor surya dalam penelitian ini bukanlah suatu konstanta melainkan sebuah karakteristik dengan variabel yang tergantung dari intensitas matahari, temperatur masukan, temperatur keluaran, dan aliran udara. Dimana intensitas matahari yang diterima kolektor tidak fluktuatif, aliran udara yang laminer, dan perbedaan temperatur masukan dan keluaran maksimum. Perbedaan temperatur akan maksimum pada jarak kaca kecil. d Efisiensi kolektor surya pada variasi sudut kemiringan kolektor Hasil efisiensi pada kolektor surya dapat dilihat pada grafik efisiensi kolektor surya terhadap perbedaan temperatur masuknya (T in ) dan temperatur keluarnya (T out ), yaitu pada Gambar 4.12, Gambar 4.13, dan Gambar Desember perbedaan temperatur input-output ( C) sudut 1 sudut 2 Gambar 4.12 Grafik efisiensi termal dengan sudut 1 dan Desember perbedaan temperatur input-output ( C) sudut 2 sudut 3 Gambar 4.13 Grafik efisiensi termal dengan sudut 2 dan Desember input-output ( C) sudut 2 sudut 4 Gambar 4.14 Grafik efisiensi termal dengan sudut 2 dan 4 7

8 Pada Gambar 4.12, Gambar 4.13, dan Gambar 4.14 dapat kita lihat bahwa pada tanggal desember 2, efisiensi termal tertinggi pada sudut 1 mencapai 94,46 % dan terendah 31,26 %. Sedangkan pada sudut 2 efisiensi termal tertinggi mencapai 93,4 % dan terendah 3,23 %. Pada tanggal 6 desember 2, efisiensi termal tertinggi pada sudut 2 mencapai 99,23 % dan terendah 2,92 %. Sedangkan pada sudut 3 efisiensi termal tertinggi mencapai 97,3 % dan terendah 22,64 %. Pada tanggal 7 desember 2, efisiensi termal tertinggi pada sudut 2 mencapai 96,29 % dan terendah 18,1 %. Sedangkan pada sudut 4 efisiensi termal tertinggi mencapai 96,43 % dan terendah 28, %. Sehingga dapat dikatakan bahwa hasil perhitungan efisiensi termal dari kolektor surya dalam penelitian ini bukanlah suatu konstanta melainkan sebuah karakteristik dengan variabel yang tergantung dari intensitas matahari, temperatur masukan, temperatur keluaran, dan aliran udara. Dimana intensitas matahari yang diterima kolektor tidak fluktuatif dan permukaan kolektor tegak lurus dengan posisi matahari, aliran udara yang laminer, dan perbedaan temperatur masukan dan keluaran maksimum. akan maksimum jika permukaan kolektor tegak lurus dengan posisi matahari. V. KESIMPULAN DAN SARAN.1 Kesimpulan 1. Pada ketiga variasi jarak plat penyerap dengan kaca transparan, didapatkan nilai perbedaan temperatur input-output tertinggi pada jarak 3 cm dan terendah pada jarak 9 cm, dan plat penyerap akan menyerap radiasi matahari secara maksimal jika posisi plat tersebut tegak lurus dengan arah datang radiasi matahari. 2. kemiringan kolektor surya semakin mendekati sudut zenit maka perbedaan temperatur input-output semakin besar. 3. Efisiensi termal bergantung dari intensitas matahari, temperatur masukan, temperatur keluaran, dan aliran udara efisiensi termal..2 Saran 1 Menggunakan sensor temperatur yang mencukupi pada setiap titik temperatur yang dapat di hitung secara bersamaan. 2 Perlu dilakukan uji-coba kolektor thermal di ruang tertutup untuk mengetahui pengaruh aliran udara yang terkontrol. 3 Mengganti plat datar dengan plat gelombang dan menggunakan plat dari bahan logam lain. 4 Mengganti insulator dengan menggunakan serbuk gergaji. Menggunakan batu-batuan dan tempat penyimpanan air yang dilapisi insulator sebagai medium untuk penyimpanan panas. 6 Pengukuran kecapatan aliran udara dengan menggunakan alat standar internasional. VI. DAFTAR PUSTAKA - Anonim, 2: web site: tanggal 21 November 2. - Anonim, 26: Hubungan Matahari dan Bumi, Web site: ~dhani/ole_anginmatahari.htm, tanggal 1 Februari Anonim, 26: Sumber Energi Terbarukan Untuk Antisipasi Krisis BBM?, web site: - Sumber Energi Terbarukan Untuk Antisipasi Krisis BBM.htm, Februari Arko Prijono M.Sc.,1986: Prinsip- prinsip perpindahan panas, PT Saksama, Jakarta. - Beiser, A., 199: Concept of Modern Physics, th edition, Mc Grow Hill, New York. - Culp Jr, A. W, 1991, Prinsip-prinsip konversi energi, Penerbit Erlangga, Jakarta - Duffie, J.A. dan Beckman, W.A., 1991: Solar Engineering of Thermal Processes, John Willey and Sons Inc, Wisconsin - E. Jasjfi, 199, Perpindahan kalor, Penerbit Erlangga, Jakarta. - Ekadewi Anggraini Handoyo, 22: Jurnal Teknik Mesin Universitas PETRA, Surabaya. - Giancoli, D.C, 1998, Fisika Edisi kelima (terjemahan Yuhiza Hanum), Penerbit Erlangga, Jakarta. - Mawardi Silaban, 2: PENGUJIAN ALAT PENGERING ENERGI MATAHARI UNTUK 8

9 KOMODITAS PERTANIAN SKALA PILOT PLANT, web site: x.php?doc=a1, tanggal 23 Novembar 2. - Sibuk Ginting, 26: KAJI EKSPERIMENTAL BERBAGAI KOLEKTOR UDARA SURYA DENGAN BANTUAN DATA AKUSISI, Web site: - Departemen Teknik Sipil ITB - GDL 4_.htm, tanggal Februari Wiranto Arismunandar, 198: Teknologi Rekayasa Surya, edisi pertama, PT Pradnya Paramita, Jakarta. - Wisnu Arya Wardhana, 26: Reaksi Termonuklir sebagai Sumber Energi Matahari, web site: ( er31. html), tanggal 1 Februari Yuli Setyo Indartono, 26: PERSPEKTIF, web site: IPTEK ONLINE - PERSPEKTIF Sumber Energi.htm, tanggal 1 Februari 26. 9