PPGM - KLIN METODE PENGUKURAN ZARAH RADIASI DAN DETEKTOR NUKLIR BAGIAN. Oleh; Buntarto

Transkripsi

1 PPGM - KLIN METODE PENGUKURAN ZARAH RADIASI DAN DETEKTOR NUKLIR BAGIAN I Oleh; Buntarto BADAN TENAGA ATOM NA3I0NAL Pusat Penelitian Bahan Murni dan Instrumentasi Yogyakarta Jl.Babarsari P.O Box 8,Telpon 3661 YOGYAKARTA INDONESIA.

2 We regret that some of the pages in the microfiche copy of this report may not be up to the proper legibility standards, even though the best possible copy was used for preparing the master fiche.

3 Daftar Isi I s i s Halaman Detektor Nuklir dan metode pengukuran zarah radiasi nuklir 1-3 Interaksi zarah radiasi dengan materi ij_ - 6 Interaksi zarah bermuatan dengan materi 7-9 Interaksi zarah tidak bermuatan dengan materi Deteksi zarah radiasi nuklir II4.-I6

4 1 Detektor Nuklir dan Metode Pengukuran zarah radiasi Nuklir. -Model atom yang dibicarakan sekarang datang dari hasil peneli tian secara eksperimen dan teori. Dapatlah diambil beberapa contoh nyata sederhana secara empirik yang kenyataannya dari permulaan terus berkembang sebagai cabang ilmu pengetahuan;yang sekarang menjadi disiplin ilmu - fisika inti. Secara kronologi kejadiannya dapat dijelaskan bahwa pada ta * hun 1895 yaitu pada wak&u sinar x ditemukan oleh V/.K Roentgen satu tahun kemudian, yaitu pada tahun I896 H.Becquerel melaku kan penelitian dalam radiasi,yang memperoleh hasil secara kebetulan bahwa beberapa kejadian flouresensi garam uranium ygbelura terkena cahaya menunjukkan kemampuan menghitamkan amulsi klise fotografi dan lempengan tipis perak.atas kejadian itu, segera diambil suatu kesimpulan bahwa uranium memancarkan suatu zarah radiasi yang mempunyai daya penetrasi.gejala ini yg dinamakan radioaktivitas.dan setelah kejadian tersebut,para - ilmuwan memulai menyelidiki tentang radioaktivitas,dikerjakan oleh sepasang suami istri Maria skladowska Curie dan Pierre - Curie. tahun 1896 sampai Dalam periode tahun 1903 terjadi perubahan sangat cepat ten - tang dasar isi atom.hal ini telah dibuktikan bahwa bahan radio aktip uranium dan bahan radioak-tip lainya yang tidak tergan - tung pada keadaansifat kimia atau fisikanya.dan karena sifat radioaktipnya tersebut dapat memancarkan satu dari ke tiga - macam radiasi,yang dapat mengionisasi molekul dan atom udara, yangraempunyai^persamaensifat seperti sinar x. Dikatakan bahwa pada radiasi sinar alpha adalah paling kecil daya tembusnya,dan dapat menembus foli aluminium dari seperbeberapa ribu sentimeter atau.beberapa sentimeter dalam lapi san udara.sedangkan yang paling daya tembusnya,tetapi komponen daya ionisasinya kecil adalah zarah Beta,yang dapat me-

5 2 nembus foil aluminium tebal beberapa mili meter atau beberapa meter dalam lapisan udara dan akhirnya daya tembus yang kuat dan tidak terpengaruh oleh kuat medan listrik dan magnet adalah radiasi zarah gamma. T^alam tahun telah dirumuskan dasar hukum dari pro ses transmutasi bahan radioaktip alam, dan teori pertama tentang peluruhan radioaktip dari suatu atomlb.i berikan oleh - Lord Rutherford dan F.Soddy. r-engan demikian dasar aturan peluruhan suatu bahtm radioaktip dapat diterangkan sebagai berikut * a. Yaitu apabila suatu inti atom memancarkan zarah alpha, - "Tiaka bilangan massa atom A menurun empat satuan massa atom dan bersamaan, bilangan atomnya Z menurun rnenjadi Z - 2. b. Dalam peluruhan zarah Beta,, massa atomnya adalah boleh di katakan tidak berubah tetapi bilangan atom Z nya bertambali dengan satu, sehingga Z + 1 masa c. Dan dalam peluruhan gamma, dimana dipancarkan zarah gamma dan massa atomnya tetap. Adapun pengertian tentang isotop adalah dipergunakan untuk - membedakan atom - atom lain yang mempunyai sifat kimia sama, tetapi berlainan massa atomnya A Pada periode berikutnya, yai".:u pada tahun 1903 sampai tahun adalah merupakan periode yang ditandai dengan perkembangan kemajuan lebih mendalam dari seluruh proses radioaktivitas, - juga menerangkan tentang struktur inti atom, dan kemudian zarah Peta dapat diindentifikasikan-^mempunyq^sifat seperti gelombang elektro magnet yang mempunyi panjang gelombang sanpvt pendek. Sedangkan untuk mengindetifikasikan zarah alpha, ynitu dengan mengukur gerak zarah tersebut dalam medan listrikdan magnet, dan dapat disimpulkan bahwa zarah - zarah tersebut merupakan ion - ion helium yang mempunyai muatan elementer positip dua. ft. bermuatan negatip yang mempunyai sifat seperti elektron dan zarah gamma diindentifikasikan

6 3 Sebagai petunjuk jalan Lord Rutherford telah meneliti hamburan zarah alpha pada foli suatu bahan dan telah membuka memberikan suatu gambaran baru tentang atom, yang terdiri dari inti atombermuatan positip, yang dikelilingi oleh swan elektron. Adapun model inti atom telah diberikan dalam tahun 1911 dan ta hun dan penelitian pertama tentang perkiraan jari - jari 1/3 1 5 inti atom berat secara kasar sekitar 1,2-1,5 A ' >. 10" ^meter. Dengan mempergunakan zarah alpha sebagai zarah penembak, telah dibuat transmutasi tiruan yang pertama kali dalakukan dalam ta hun Fenelitian lebih lanjut sepertinya reaksi inti dengan eksperimen dilakukan dalam tahun 1932 oleh James Chadwick, dimana ditemukan zarah neutron, yang terdapat diantara hasil reaksi penembakan - zarah alpha pada inti berilium dan baron. Dalam tahun yang sama akselerator zarah yang pertama telah berhasil dibuat dan dioperasikan oleh J.D Crockroft dan E.T Dalton. Dengan- kedua kejadian - kejadian tersebut mulai tahun 1932 meru pakan awal era penelitian modern secara aktip dalam bidang inti atom.

7 k Interaksi zarah radiasi dengan materi, Beberapa jenis dari proses interaksi adaleh sangat penting untuk mendeteksi dan mengindentifikasikan zarah radiasi yang dipancarkan dari proses transmutesi irrfci atom, baik yang bersifatalamiah maupun buatan, keduanya demran memancarkan photon - atau elektrmn, dari elektron atom atau yang berasal dari inti atom, yang disebut zarah Beta. Zarah - zarah radiasi nuklir. tersebut sifatnya random dan isotop. Dalam hal ini khususnya dibicarakan interaksi zarah berinuatan dengan materi, untukraaksudini dipertimbangkan massa dari za rah - zarah, sepertinya proton, deuter^n dan zarah alpha,di - manaraassadeutorium harapir saraa dengan massa zarah alpha dan massa zarah alpha adalah lebih berat empat kali dari massa pro ton? sedangkan massa elektron adalah seribu kali$ masa proton. Karenanya interaksi elektron dengan materi sudah barang tentu berbeda dengan zarah - zarah berat tersebut» dalam beberapa hal elektron adalah anggauta famili lepton dan tidak dapat menun - jukkan. jenis interaksi kuat seperti pada baryons. Kemudian di - pertimbangkan pula interaksi zarah tidak bermuajian misalnya neu tron, atau neutrino, yang dipancarkan bersamaan pada saat proses peluruhan Beta. Kedua zarah tersebut tidak bermuatan, tidak dapat berinteraksi elektromagnet secara langsung. Adapun suatu neutron berinteraksi kuat melalui tenaga inti, dengan inti atom. Dalam hal neutrino yang termasuk lepton berinteraksi lemah. Jelaslah bahv/a interaksi grafitasi yang sangat lemah dari zara^ tersebut semuanya diabaikan. Dan yang terakhir jenis zarah radiasi nuklir yang secara umum - dikenal dan diperhitungkan adalah radiasi elektromagnet, yaitu radiasi dari photon, sinar gamma, Dan disini akan dipelajari interaksi dari muatan medan elektro magnet dengan materi secara makroskopi dan terbatas, tidak dibiv, carakan interaksi jenis zarah - zarah lainnya dengan materi sepertinya ( pions dan kaons ); $ lebih ringan dari

8 5 : Alasannya sederhana, karena selama transmutasi inti dipela jari maka tidak diperlukan sesuatu maksud untuk mendeteksi - dan mengindentifikasikan zarah - zarah tersebut, karena mere ka. itu dircdi-vsikan dari suntu proses dnlo.m inti atom, yangterjadi dalam daerah energi menengah dan sangat tinggi,di - luar ruang lingkup pembicaraan sekarang ini. Dan apa yang sebenarnya terjadi, apabila suatu zarah menembus melalui suatu materi?, dan biasanya zarah tersebut menembus melalui bahn dalam keadaan padat, cair atau gas melalui tumbukan. Dalam proses tumbukan, zarah yang bertumbukan tsb bagian parameter physiknya akan menglarni suatu perubahan antaranya : momentum, energi kinetik atau bahkan struktur inti atomnya» Didalam keadaan tertentu, suatu tumbukan dapat menghasilkan suatu kejadian annihilasi dari pasangan zarah yg berturabukan dan menghasilkan radiasi dari beberapa zarah baru. Balam suatu proses tumbukan, ketetapan kesetimbangan energi adalah merupakan suatu gambaran pertimbangan yang sangat penting, yang digunakan untuk mengklasifikasikan jenis reaksij dan beberapa hukum ketetapan lainnya. Hukum ketetapan energi diperlakukan seperti dalam persamaan dibawah ini % '> m 1 V 2 + -}? m 2 v = & m 1 V^2 + A m 2 V^2 + A Dimana ; m., dan m~ adalah massa-massa zarah yang bertumbukan V^ dan V 2 adalah kecepatan zarah 2 sebelum tumbukan. V^ dan V 2 adalah kecepatan zarah setelah tumbukan. Apabila A =0, maka reaksi dinamakan tumbukan elastik, dalam hal ini energi kinetik totalnya kedua zarah tidak mengalami perubahan. Tetapi apabila A # 0, berarti terjadi tumbukan atau - reaksi tidak elastik, dimana energi kinetik totalnya mengalami perubahan dan sejumlah tertetu energinya misalnya untuk me - ningkatkan energi dalam zarah tersebut.

9 6 ( misalnya atom mcnjadi teresitesi ) Kedua kejadian reaksi tersebut yaitu balk tumbukon elastik maupun tidak elastik dapat terjcdi pada bcrmacam target dalam - suatu medium. ( ^rr.da elekt-'.-on bebas, atom, inti atom dsb. ). Konsekwensi dari itu yaitu apabila zarah sebelum berhenti setelah menembus melalui materi terjadi bermacam - macam - haraburan. Untuk lebih terperinci s yaitu misalnya satu zarah - mempunyai energi kinetik sebesar 1 M ev ysng dapat menyebabkan lebih dari 1CT" tumbukan tunggal dalam proses menuju suatu keadacn berhenti dalam cuatu kepadatan medium materi yang wajar. ^enyebab dari ke.jadian-kejadian tunggal tersebut, diterangkansecara hukum statistik suatu gambaran teori hanya bardasarkan pada suatu kemungkinan bahwa suatu kejadian tertentu akan berlangsung, bersamaan dengan kemungkinan kehilangan energi tertentu dan kc-mungkinan perubahan arah zarah tersebut. Zarah yang menembus melalui suatu medium materi dapat memberikan peningkatan terhadap perubahan parameter medium yang berdasarkan bahwa zarah - zarah tersebut memindahkan sejumlah tertentu ener gi kinetiknya, atau seluruhnya, yang menghasilkan pemberhentian zarah - zarah didalam medium absorben. Hal ini dapat terjadi dalara hamburan, dimana. proses kehmlangan energi dapat terjadi. Interaksi zarah bermuatan dengan materi.

10 7 Interaksi zarah bermuatan dengan materi. Dengan memperhatikan berkurangnya energi dari interaksi melalui gaya kolom suatu zarah berrauatan akan berpengaruli untuk zarah yang bergerak lambat yang mempunyai energi kinetik berorde Mev, dalam daerah tersebut kehilangan energi yang disebabkan karena gaya interaksi kuat dapat diabaikan. Dalam hal ini ada empat macan keaungkinan tumbukan elektromagnet dari zarah - zarah berrauatan. - Tumbukan elastik dengan elektron orbital atom, dimana zarah yang datang bergerak dapat dibelokan oleh medan listrik muatan elektron atom. Pemindahan energi antara atom dan zarah yang datang adalah sangat kecil, biasanya lebih kecil dari jumlah energi yang diperlukan untuk eksitasielektron-elektron ke orbit lebih tinggi. Interaksi seperti ini hanya pada zarah sangat lambat yang mempunyai energi kinetik berorde 100 ev. - Tumbukan tidak elastik dengan elektron orbital atom. Hal tersebut dapat terjadi bahwa su tu atau lebih elektron orbital atom mengambil sejumlah energi tertentu zarah yang datang. Dengan demikian sistim ikatan dari inti atom dan elektron orbital atom akan ditingkat pada suatu tingkat eksitasi. Dan apabila terjadi pemindahan sejumlah besar energinya maka satu atau lebih elektron dapat lepas dari tingkat ikatannya yang menyebabkan terjadinya ionisasi atom ; - Tumbukan elastik dengan inti atom. Sebagai hasil dari suatu tumbukan tersebut zarah yang datang hanya dibelokan, tidak ada energi yang diradiasikan dan tidak terjadi suatu eksitasi inti atom. Dengan demikian hukum kekekalan momentum antara target inti atom dan zarah yang datang kehilangan energi berlaku. - Tumbukam tidak elastik dengan inti atom. Apabila zarah yang datang mencapai kucup dekat dengan inti atom maka lintasan geraknya sangat dibelokan dari arah mulanya, dan

11 8 dalam beberapa hal dipancarkan photon dari medan elektromagnet kejadian ini yang disebut sebagai kehilangan. radiasi atau Bremsstrohlung. Jika eksitasi suatu inti atom terjadi maka dibicarakan tentang eksitasi kolom. - Dalam tumbukan tidak elastik dari satu elektron. dengan elek tron-elektron yang terdapat dibagian orbit luor suatu atom ha - nya berperan gaya elektrostatik koiom. Kejadianya dapat digam barkan seperti pada haraburan zarah alpa pada inti atom,yang per tama dilakukan oleh Lord Rutherford. Apabila zarah dari pemin - dahan momentum adalah P ^ pemindahan energi kinetik yang^sesuai sejumlah adalah P_T/ 2m. (dalam hal tidak relativistik). Ini ber arti bahwa atom ikatan elektron yang banyak terdapat dimedium mengambil sebagian besar hilangnya energi elektron yang bergerak Ksdang-kadang pemindahan energi zarah kemedium sudah cukup mampu membebaskan satu elektroh keluar dari orbitnya, elektron terse but bersama-sama dengan aton yangterionisasi membentuk satu pasangan ion primier ( a primary-ion poir ). Sering terjadi bahwa pemindahan energi melebihi 1 KeV, dikatakan suatu pemancaran dari «T-elektron yang bergerak cukup cepat, dapat memberikan phenomena peningkatan ionisasi sekunder, Pada suatu panjang lintasan/jalan ds, satu elektron kehilangan suatu energi tertentu yang dipergunakan untuk mengionisasi atom mengeksitasi medium absorben, satu parameter yang penting adalah jumlahnya. ^EiV^s, yang mewakili kehilangan energi rata-rata. pada umumnya pada delta s diambil sebagai panjang jalan = 1 Cm. Berdasarkan pertimbangan mekanika kwntum yang rumit, gerak elek tron melalui suatu medium absorben diberikan persamaan sbb; de k Hs^ ion ^ o 12 ln;v!!a)/^f i, 2, MeV/ Cm 2 Dimana ; r Q ; jari-jari elektron, r Q = g 2 /Me. fi i V/C adalah kecepatan elektron. N.Z ; adalah kerapatan elektron dalam. medium absorben, untuk udara adalah Cm" 3.

12 9 I : adalah harga rata-rata potensial ionisasi eksitasi, untuk udara adalah 86 ev,dan E^,* adalah energi kinetik elektron. persamaan serupa telah diturunkan untuk zarah berat bermuatan sepertinya photon dan lain-lainnya. Seperti nampak pada grafik dibav/ah ini 3 de /MeV / A ds [cm r coy O.O'i "< /o / /0 ' '^ '<>>* / U V Energi zarah,mev

13 10 Interaksi zarah tidak bermuatan dengan materi. photon x dan ^ borinteraksi dengan materi seperti halnya pada gelombang elektro magnet berlaku hukum absorbsi eksponensialyan,- berbeda dengan hukun- absorbsi pada zarah bermuatan, diraana dispesifikasikan hubungan antara energi dan jarak tenpuh nya. Hukum eksponensial absorbsi radiasi photon x dan? y^ng datang dengan intensi"tas I dengan daya penetrasi pada kedalaman x-- dalam suatu absorben adalah sebesar: I = I n e"** o Dimana I adalah intensitas photon yang datang, dan/u adalah koefisien absorbsi linier, Sedangkan hubungan antara AX dan /a - koefisien absorbsi massa dengan (Tpenampang lintang ( untuk satu atom absorbents. ') - adalah sebag.ii berikut; ^u_ ' m ' /U = n. <F dimana /0 adalah kerapatan absorben. dan'-n^adalah- M-larigan atom dalam 1 Cm^. Photon x dan 7< yang menembus suatu materi absorben akan member! kan energinya kepada elektfoh*orbital dari aton absorben. tersebut melalui i 1. Efek absorbsi foto listrik. 2. Ef-ek hamburan compton. 3. Efek pembentukan pasangan elektron positon Adapun proses absorbsi foto listrik dapat terjadi bila energiphoton hv seluruhnya diabsorbsi oleh atom absorben dan diberikan kepada satu dari beberapa elektron orbital sehingga meperoleh - energi kinetik sebesar E = hv- I, dimana I adalah energi ikatelektron, dengan katatan bahwa proses foto listrik ivii hanya - mungkin ter jadi bila hv ) 1.

14 11 Sedangkan energi ikat elektron pada orbit K, L, V- adalah sebesar h ' 9 dimana R = 13,5 ev - adalah tetapan Rydberg. Efek hamburan compton dapat terjadi apabila energi photon hy n le bih kecil dari energi ikat elektron dalara atom yang terhambur, - maka photon memperoleh hamburan klasik, tanpa perubahan energi. Tetapi bila energi photon lebih besar dari energi ikat elektronyang terhambur, maka akan terjadi hamburan kompton, maka photonyang terhambur kehilangan sebagian energinya untuk membebaskan - elektron orbital, maka elektron orbital atom tersebut dianggap - sebarjai elektron bebas^ atas dasar kesederhanaan itu maka dapatdianggap sebagai turnbukan antara dua zarah. J.. ;- - ~ - Dengan dernikian dapat dihitung besarnya energi photon yang terham bur adalah ; h v «~ <( 1 - Cos-t")-) Apabila 0 = 180 v = 2 m o C hf maka hy min = 1 + 2<-V nan apabila /* = 0, maka elektron mendapat energi kinetik se- E max = hv o - hv min o a_ 1 + Zerp-

15 12 Efek peirbentukan pasangan elektron - positon Produksi pasangan elektron positon dapat terjadi apabila photon dengan energi h 2 v y 2 m C =1.02 II ev, pada proses - terjadinya ini, terabsorbsi photon dengan energi hv n dioindahkan energi sebesar 2in C 2 = 1,o2 M ev, untuk pernbentukan pasangan elektron - positon. Can sisa energinya adalah sebesar hy - 2 m C~ yang dipergunakan sebagai energi kmetik pasangan tersebut. Koefisien atenuasi/absorbsi, Telah diketahui adanya tiga proses absorbsi photon, masing - masing proses tsb dapat ditiliskan koefisien absorbsinya sendiri-sendiri, dimana 0" untuk efek kompton, T" untuk efek photolistrik dan X - untuk efek produksi pasangan. Dari setiap kefisien absorbsi/atenuasi tsb tergantung dari energi zarah. yang datang, dari bilangan atom Z dan bilangan massa A matpri absorben ouga tergantung dari kerapatannya_y. Adapun masing - masing sifat koefisien atenuasi terhadap energi zarah dapat dilihat pada grafik dibawah ini. Dengan demikian dapatlah dituliskan bahwa atenuasi total suatu berkas photon yang menembus suatu medium materi dapat dituliskan seperti nampak pada grafik dibawah ini ; kefisie n atenua' ( Cm' 1 ) efek photolistrik (^) U pada pb efek produksi pasangan(*y o,2- energi ( Me"V,)

16 13 Dimana/U- adalah merupakan jumlah keseluruh koefisien atenuasi iari ketiga efek tersebut, sehingga diperoleh harga,'u= jr' + ^+ X Dari semua uraian tersebut maka dapat digambarkan dalam suatu skema seperti berikut j zarah bermuat^n Photon Neutron medium det.ekt.or medium detektor sebagai radiator medium radiator elektrode detektor hidrogen lapisan perubahan. gamma menjadi pasangan elektron melalui /./ I \ efek photo- efek efek pemlistrik kompton bentukan pasangah \ hamburan reaksi pada inti (-<>, **) atom hi - / drogen pembelahan inti atom

17 11* Debeksi zarah Radiasi Muklir Bermacam-macam metode pengerabangannya dida^arkan pada suatu kenyataan bahwa zarah radiasi nuklir yang datang menembus melalui suatu medium materi, dan apabila diabsorbsi r rnemberikan pening-- katan pada porubahan penc-muan sifat physik maupun kimic suatu materi. Sudah dibahas sebelumnya bahv/a phenomena ionisasi dan - eksitasi mamegang peranan sangat penting, Dari segi pandangan teknik terdapat dua klas pcralatan dateksi yang berkembangn mereka itu adalah - Detektor yang menghasilkan suatu signal puisa listrik keluaran. yang menandakan bahwa suatu interaksi dari berkas zarah pengion berlangsung dibagian volume sensitip tertentu* ~ Ruang Jejak ( Track Chambers ) dalam mana berkas jejak dari zarah pengicn ditunjukkan jejak seperti itu dapat diamati secara visual atau dengan p}ictog:.'-afi. 3>"ang jelas meningkatkan sejumlah informasi yang diperolehnya,. Suatu detektor hanya menunjukan zarah-zarah yang datang yang mem.- punyai sifat karakteristik tertentu,, Sedangkan ketepatan pengaturan pembagian zarah tersebut tergantung pada ukuran dari volume ser.sitip detektor tsb, yang selalu cenderung agak luas per ~ raukaanya, Dan?lasan lain ' ' -.-<. Y''U povkiraan kotepatn v/aktu pada saat zarah berinterakci dapat diketahui dengan mempergunakan suatu detektor dengan sistim pencacah pulsa Sedangkan pada ruang Jejak ( Track Chambers ) pada umumnya mencatat seluruh zarah yang masuk keruang jejak ( Track Chambers ) selama v/aktu sensitipnya c Ada beberapa alasan mengapa ruang jejak ( Track chambers ) lebih disenangi penggunaanya dalam penelitian suatu proses mengenai zarah elementer bertenaga tinggi; sedangkan dalam energi rendah fisika nuklir, Ruang j-jak ( Track chambers ) dipergunakan hanya pada suatu kekecualian saja. Adapun untuk melakukan suatu experiment tertentu diperlukan suatu sistim rangkaian peralatan tertentu pula. Sedangkan peralatan clektronik yang diperlukan untuk mengolah data yang berasal dari detektor nuklir antara lain terdiri dari bermacam-macam : penguat av/al ( Pre Amplifier ) 5

18 15 penguat pulsa linier( linier Amplifier ) sistim pencacah pulsa( Counter,Scalier ),pencacah waktu ( Timer ), tegangan ting gi DC ( HV Power Suply ) dan sistim analisa spektrum energi ( Single Chanel Analizer,hulti Chanel Analiser ) dan pelengkap peralatan lainnya agar diperoleh hasil data eksperimen yang lebih teliti dan lengkap. Manakala pulsa keluaran detektor dianalisa dan dipilih sesuai dengan amplitudonyaatau yang sesuai dengan waktu sequensinya, dengan mempergunakan rangkaian sistim koinsiden atau anti koensiden. Dan bahkan untuk menghitung lebih cepat dan untuk menhindarkan suatu kesalahan v-3rhitungan data hasil suatu ekseperiment diperlukan bantuan suatu kompu - ter; hal ini sudah barang tentu harus disesuaikan dengan relevansi pekerjaan dan data hasil eksperimentnya. Secara terperinci detektor nuklir dapat diklasifikasikan seperti berikut ; Detektor Ionisasi Radiasi bahan gas isian bahan benda padat padat, cair, gas detekxor spark, detektor GM dan detektorrproportional dan detektor ruang ionisasi, detektor semikonduktor P - N barrier, dll, detektor scintilator dan detektor cerenkov.

19 16 Dibawah ini diberikan daftar sifat karakberistik dari tiap jenis detektor sbb ; GM harga dalam US $ - Praktis +++ zarah, ft' Efisiensi ft = 100 % resolusi Waktu resolving Uraur [C-h- re ScC ssr> + ++ ^./'* ot^ 100 % 10 % s/d 30 % " 3# s/d 9A (h ^100 % in 3 % out 20 % 8 % '-,001 % -5,~ " 8 o^. sangat panjang 3 tahun panjang energi 30 Kev s/d semuanya 10 Mey Adapun perincian pada tiap detektor beserta sistim peralatan lain yang diperlukan akan dibicarakan pada buku bagian berikutnya.