dy dx B. Tujuan Adapun tujuan dari praktikum ini adalah

Transkripsi

1 BAB I PENDAHULUAN 1. Latar Belakang Persamaan diferensial berperang penting di alam, sebab kebanyakan fenomena alam dirumuskan dalam bentuk diferensial. Persamaan diferensial sering digunakan sebagai model matematika dalam bidang sains maupun dalam bidang rekayasa. Persamaan differensial adalah pesamaan yang memuat turunan satu (atau beberapa ) fungsi yang tidak diketahui. Suatu persamaan diferensial yang terdiri dari satu variabel bebas saja dinamakan perasamaan diferensial biasa (Ordinary Differential Equation-ODE). Sedangkan persamaan diferensial yang terdiri dari dua atau lebih variabel bebas dinamakan persamaan diferensial parsial (partial Differential Equation-PDE). Pada pembahasan makalah kami akan membahas persamaan diferensial biasa (ODE) dengan metode Euler dan metode heun. Penyelesaian persamaan diferensial biasa (ODE) mempunyai bentuk umum yaitu: dy dx f x, y Penyelesaian PDB secara umerik berarti menghitung nilai fungsi di xr+1 = xr + h, dengan h adalah ukuran langkah (step )setiap lelaran. Pada metode analitik, nilai awal berfungsi untuk memperoleh solusi yang unik, sedangkan pada metode numeric nilai awal (initial value ) pada ersamaan di atas berfungsi untuk memulai lelaran. B. Tujuan Adapun tujuan dari praktikum ini adalah 1. Memberikan gambaran penggunaan metode penyelesaian syarat awal yaitu permasalahan diferensial gerak osilasi dengan metode Euler. 2. Mengetahui pengaruh posisi awal terhadap periode osilasi baik secara analitik meupun numerik dengan metode Euler. 3. Mengetahui pengaruh kecepatan awal terhadap periode osilasi baik secara analitik meupun numerik dengan metode Euler.

2 BAB II DASAR TEORI A. Gerak Osilasi Setiap gerak yang berulang dalam selang waktu yang sama disebut gerak periodik atau gerak harmonik. Jika suatu partikel dalam gerak periodik bergerak bolak-balik melalui lintasan yang sama geraknya disebut gerak osilasi. Jika sebuah sistem fisis berosilasi dibawah pengaruh gaya F = -kx, dimana F adalah gayapemulih, k konstanta-gaya dan x simpangan, maka gerak benda ini adalah gerak harmonik sederhana. Salah satu sistem fisis yang mengikuti gerak harmonik sederhana adalah Pegas-Benda. Sistem ini dapat dipergunakan untuk menentukan besar percepatan gravitasi bumi disuatu tempat. 1. Gerak Harmonik Gerak Harmonik Sederhana (GHS) adalah gerak periodik dengan lintasan yang ditempuh selalu sama (tetap). Gerak Harmonik Sederhana mempunyai persamaan gerak dalam bentuk sinusoidal dan digunakan untuk menganalisis suatu gerak periodik tertentu. Gerak Harmonik Sederhana dapat dibedakan menjadi 2 bagian, yaitu : a. Gerak Harmonik Sederhana (GHS) Linier, misalnya penghisap dalam silinder gas, gerak osilasi air raksa / air dalam pipa U, gerak horizontal / vertikal dari pegas, dan sebagainya. b. Gerak Harmonik Sederhana (GHS) Angular, misalnya gerak bandul/ bandul fisis, osilasi ayunan torsi, dan sebagainya. Gerak harmonis sederhana yang dapat dijumpai dalam kehidupan sehari-hari adalah getaran benda pada pegas dan getaran benda pada ayunan sederhana. Gambar 1. Gerak Harmonis Sederhana pada Ayunan

3 2. Besaran fisika pada Gerak Harmonik a. Periode (T) Benda yang bergerak harmonis sederhana pada ayunan sederhana memiliki periode alias waktu yang dibutuhkan benda untuk melakukan satu getaran secara lengkap. Benda melakukan getaran secara lengkap apabila benda mulai bergerak dari titik di mana benda tersebut dilepaskan dan kembali lagi ke titik tersebut. Jadi periode ayunan (T) adalah waktu yang diperlukan benda untuk melakukan satu getaran (disebut satu getaran jika benda bergerak dari titik di mana benda tersebut mulai bergerak dan kembali lagi ke titik tersebut ). Satuan periode adalah sekon atau detik. Untuk pegas yang memiliki konstanta gaya k yg bergetar karena adanya beban bermassa m, periode getarnya adalah : T = 2π m k (1) Sedangkan pada ayunan bandul sederhana, jika panjang tali adalah l, maka periodenya adalah : T = 2π l g (2) b. Frekuensi (f) Selain periode, terdapat juga frekuensi alias banyaknya getaran yang dilakukan oleh benda selama satu detik. Yang dimaksudkan dengan getaran di sini adalah getaran lengkap. Satuan frekuensi adalah 1/sekon atau s-1. 1/sekon atau s-1 disebut juga hertz, menghargai seorang fisikawan. Hertz adalah nama seorang fisikawan tempo dulu.secara matematis hubungan antara periode dan frekuensi adalah sebagai berikut : T = 1 f (3) c. Amplitudo (A) Pada ayunan sederhana, selain periode dan frekuensi, terdapat juga amplitudo. Amplitudo adalah perpindahan maksimum dari titik kesetimbangan. Pada contoh ayunan sederhana sesuai dengan gambar di atas, amplitudo getaran adalah jarak AB atau BC.

4 3. Gerak Harmonis Sederhana pada Pegas Semua pegas memiliki panjang alami sebagaimana tampak pada Gambar 2. Ketika sebuah benda dihubungkan ke ujung sebuah pegas, maka pegas akan meregang (bertambah panjang) sejauh y. Pegas akan mencapai titik kesetimbangan jika tidak diberikan gaya luar (ditarik atau digoyang), sebagaimana tampak pada gambar B. Jika beban ditarik ke bawah sejauh y1 dan dilepaskan (Gambar 4), benda akan akan bergerak ke B, ke D lalu kembali ke B dan C. Gerakannya terjadi secara berulang dan periodik Gambar 2. Gerak osilasi pada pegas Kita tinjau pegas yang dipasang horisontal, di mana pada ujung pegas tersebut dikaitkan sebuah benda bermassa m. Massa benda kita abaikan, demikian juga dengan gaya gesekan, sehingga benda meluncur pada permukaan horisontal tanpa hambatan. Terlebih dahulu kita tetapkan arah positif ke kanan dan arah negatif ke kiri. Setiap pegas memiliki panjang alami, jika pada pegas tersebut tidak diberikan gaya. Pada kedaan ini, benda yang dikaitkan pada ujung pegas berada dalam posisi setimbang (lihat gambar 2). Gambar 3 Apabila benda ditarik ke kanan sejauh +x (pegas diregangkan), pegas akan memberikan gaya pemulih pada benda tersebut yang arahnya ke kiri sehingga benda kembali ke posisi setimbangnya (Gambar 3). Sebaliknya, jika benda ditarik ke kiri sejauh -x, pegas juga memberikan gaya pemulih untuk mengembalikan benda tersebut ke kanan sehingga benda kembali ke posisi setimbang (gambar 4).

5 Gambar 4 Besar gaya pemulih F ternyata berbanding lurus dengan simpangan x dari pegas yang direntangkan atau ditekan dari posisi setimbang (posisi setimbang ketika x = 0). Secara matematis di tulis : F = kx (4) Persamaan ini sering dikenal sebagai hukum hooke dan dicetuskan oleh paman Robert Hooke. k adalah konstanta dan x adalah simpangan. Hukum Hooke akurat jika pegas tidak di tekan sampai kumparan pegas bersentuhan atau diregangkan sampai batas elastisitas. Tanda negatif menunjukkan bahwa gaya pemulih alias F mempunyai arah berlawanan dengan simpangan x. Konstanta pegas berkaitan dengan kaku atau lembut sebuah pegas. Semakin besar konstanta pegas (semakin kaku sebuah pegas), semakin besar gaya yang diperlukan untuk menekan atau meregangkan pegas. Sebaliknya semakin lembut sebuah pegas (semakin kecil konstanta pegas), semakin kecil gaya yang diperlukan untuk meregangkan pegas. Untuk meregangkan pegas sejauh x, kita akan memberikan gaya luar pada pegas, yang besarnya sama dengan F = +kx. Pegas dapat bergerak jika terlebih dahulu diberikan gaya luar. Besaran fisika pada Gerak Harmonik Sederhana pada pegas pada dasarnya sama dengan ayunan sederhana, yakni terdapat periode, frekuensi dan amplitudo. Jarak x dari posisi setimbang disebut simpangan. Simpangan maksimum alias jarak terbesar dari titik setimbang disebut amplitudo (A). Satu getaran Gerak Harmonik Sederhana pada pegas adalah gerak bolak balik lengkap dari titik awal dan kembali ke titik yang sama. 4. Simpangan, Kecepatan, Percepatan a. Simpangan Gerak Harmonik Sederhana Jika pada saat awal benda pada posisi θ 0, maka : x = Asinωt = Asin2πft + 90 o ; ω = 2π T (5)

6 Besar sudut (ωt+θ 0 ) disebut sudut fase (θ), sehingga: θ = ωt + θ 0 = 2π t T + θ 0 (6) θ = 2π ( t T + θ 0 ) = 2πφ (7) 2π φ = t T + θ 0 2π φ = φ 2 φ 1 = t 2 t 1 T (8) (9) Keterangan: y A Ω f t φ Δφ : simpangan (m) : amplitudo (m) : kecepatan sudut (rad/s) : frekuensi (Hz) : waktu tempuh (s) : fase getaran : beda fase b. Kecepatan Gerak Harmonik Sederhana Untuk benda yg pada saat awal θ 0 = 0, maka kecepatannya adalah : v = dy dt = d (A sin ωt) = ωa cos ωt (10) dt Nilai kecepatan v akan maksimum pada saat cos ωt = 1, sehingga kecepatan maksimumnya adalah : Kecepatan benda di sembarang posisi y adalah : v m = ωa (11) v y = ω A 2 y 2 (12) c. Percepatan Gerak Harmonik Sederhana Untuk benda yg pada saat awal θ 0 = 0, maka percepatannya adalah : a = dv dt = d dt (A cos ωt) = ω2 A sin ωt = ω 2 y (13)

7 Nilai percepatan a akan maksimum pada saat sin ωt = 1, sehingga percepatan maksimumnya adalah: a m = ω 2 A (14) Arah percepatan a selalu sama dengan arah gaya pemulihnya. 5. Energi pada Gerak Harmonik Sederhana Energi kinetik benda yg melakukan gerak harmonik sederhana, misalnya pegas, adalah E k = 1 2 mv2 = 1 2 mω2 A 2 cos 2 ωt (14) Karena k = mω 2, diperoleh E k = 1 2 ka2 cos 2 ωt (15) Energi potensial elastis yg tersimpan di dalam pegas untuk setiap perpanjangan y adalah E k = 1 2 ky2 = 1 2 ka2 sin 2 ωt = 1 2 mω2 A 2 sin 2 ωt (16) Jika gesekan diabaikan, energi total atau energi mekanik pada getaran pegas adalah E M = E p + E k = 1 2 ka2 (sin 2 ωt + cos 2 = 1 2 ka2 sin 2 ωt) (17) E M = E p + E k = 1 2 ky mv2 = 1 2 ka2 (18) Semua benda yang bergetar di mana gaya pemulih F berbanding lurus dengan negatif simpangan (F = -kx), maka benda tersebut dikatakan melakukan gerak harmonik sederhana (GHS) alias Osilator Harmonik Sederhana (OH). B. Metode Euler Ditinjau suatu masalah fisika yang diwakili oleh persamaan diferensial berbentuk dy = f(x, y) (20) dx dengan f(x, y) adalah fungsi yang diberikan oleh masalah yang bersangkutan dan oleh karenanya diketahui bentuk eksplisitnya sedang y(x) adalah fungsi yang akan dicari pada sebarang x x 0. Di dalam berbagai kasus fisika, masalah untuk menemukan y(x)tersebut dipengaruhi oleh adanya persyaratan bahwa pada saat

8 awal x = x 0 maka nilai fungsi pada keadaan tersebut adalah y(x 0 ) = y 0 dengan y 0 berupa satu nilai yang diberikan sejak awal. Arti dari istilah masalah syarat awal merupakan pencerminan dari sifat masalah seperti yang baru saja disinggung tersebut. Salah satu metode numerik untuk menyelesaikan masalah syarat awal tersebut adalah dengan menggunakan metode Euler yang memiliki ungkapan y i+1 = y i + hf i, i = 0,1,2, (21) dengan y i y(x i ), f i f(x i, y i ) dan ukuran langkah h = x i+1 x i. Dengan ungkapan tersebut maka saat y 0 diketahui dari syarat awal maka y 1 akan dapat dihitung. Kemudian ketika y 1 sudah diperoleh maka y 2 dapat dihitung dan apabila diteruskan maka y 3, y 4,, y N akan dapat diperoleh. Ini berarti nilai y(x) sudah berhasil diperoleh untuk sebarang nilai x yang ditentukan. Jarak antar point dirumuskan sebagai h = b a N (22) ini disebut step size. Menurut Supriyanto (2006), metode Euler diturunkan dari deret Taylor. Misalnya, fungsi y(t) adalah fungsi yang kontinyu dan memiliki turunan dalam interval [a, b]. Maka dalam deret Taylor y(t i+1 ) = y(t i ) + (t i+1 t i )y (t i ) + (t i+1 t i ) 2 y (ξ 2 i ) (23) Dan, karena y(t) memenuhi persamaan diferensial (20), 1. Analisis Galat Metode Euler y(t i+1 ) = y(t i ) + hf(t i, y(t i ))y (t i ) + (h)2 2 y (ξ i) (24) Meskipun metode Euler sederhana, tetapi ia mengandung dua macam galat, yaitu galat pemotong (truncation error) dan galat longgakan (cumulative error). Galat pemotong dapat langsung ditentukan dari persamaan berikut: G p = 1 2 (h)2 y (t) = (h) 2 (25)

9 Galat pemotongan ini sebanding dengan kuadrat ukuran langkah h sehingga disebut juga galat per langkah (error per step) atau galat local. Semakin kecil nilai h (yang berarti semakin banyak langkah perhitungan). Nilai pada setiap langkah y i dipakai lagi pada langkah berikutnya. Galat solusi pada langkah ke-i adalah tumpukan galat dari langkah-langkah sebelumnya. Galat yang terkumpul pada akhit langkah disebut galat longgakan (cumulative error). Jika langkah dimulai dari x 0 = a dan berakhir di x n = b maka total galat yang terkumpul pada solusi akhir adalah n G total = ( 1 2 ) h2 y (t) = n h2 (b a) 2 y (t) = y (t)h 2 i=1 (26) Galat longgokan total ini sebenarnya adalah G total = y(b) sejati y(x n ) Euler (27) 2. Contoh masalah fisika : gerak osilasi Gambar 5. Metode Euler Tinjau sebuah pegas dengan tetapan gaya k yang pada ujungnya terdapat partikel bermassa m. Ketika pegas diregangkan dan dilepaskan lagi maka partikel akan menjalani gerak osilasi yang diberikan oleh persamaan gaya dv dt = a = F m = kx m (28)

10 Dengan v adalah kecepatan sebagai fungsi waktu t, a adalah percepatan, F adalah gaya dan x adalah posisi partikel. Dari definisi kecepatan diperoleh dx = v (29) dt Jika dibandingkan maka bentuk persamaan (3) maupun (4) terlihat sama dengan persamaan (1). Ini berarti metode Euler dapat diterapkan ke persamaan (3) utuk mendapatkan v(t). Dari perolehan v(t) tersebut maka ruas kanan persamaan (4) dapat diketahui. Kemudian jika metode Euler diterapkan pada persamaan (4) maka x(t) akan dapat diperoleh juga. Secara ringkas untuk mendapatkan v(t) dan x(t) untuk gerak osilasi partikel pada pegas maka langkah numerik yang ditempuh adalah a. Gunakan metode Euler ke persamaan (3) dalam bentuk v i+1 = v i + h kx i m b. Gunakan metode Euler ke persamaan (4) dalam bentuk (30) x i+1 = x i + hv i (31) dengan nilai x 0 dan v 0 adalah nilai x(t) dan v(t) saat t = t 0 yang diberikan oleh syarat awal serta i = 0,1,2,, N dengan t = t 0 + h i. 3. Ketelitian komputasi Kenyataan bahwa partikel dalam sistem pegas memiliki tenaga total E yang ajeg dapat dimanfaatkan sebagai indicator ketelitian penyelesaian komputasi dengan metode Euler di atas. Untuk melihat keajegan tersebut maka ada baiknya dihitung E melalui kaitan E = 1 2 mv kx2 (32)

11 BAB III METODE PENELITIAN Pada praktikum ini dicari penyelesaian syarat awal yaitu masalah untuk memecahkan persamaan diferensial secara numerik ketika fungsi pada keadaan awal diketahui dengan metode Euler dengan perincian sebagai berikut: A. Script Komputasi PROGRAM syarat_awal IMPLICIT NONE REAL :: h,k,m,t0,x0,v0,fv,fx,ti,xi,vi,tenaga INTEGER i,n k=2.0 m=1.5 t0=0.0 h=0.05 n=150 x0=2.0 v0=2.0 fv=-k*x0/m fx=v0 DO i=1,n ti=i*h vi=v0+h*fv xi=x0+h*fx tenaga=m*vi**2/2.0+k*xi**2/2.0

12 PRINT 10,ti,xi,vi,tenaga v0=vi x0=xi fv=-k*x0/m fx=v0 END DO 10 FORMAT (1x,4f20.6) END PROGRAM syarat_awal B. Tugas 1. Menyelesaikan permasalahan fisika berupa gerak osilasi Tinjau sebuah pegas dengan tetapan gaya k yang pada ujungnya terdapat partikel bermassa m. Ketika pegas diregangkan dan dilepaskan lagi maka partikel akan menjalani gerak osilasi yang diberikan oleh persamaan gaya dv dt = a = F m = kx m (28) Dengan v adalah kecepatan sebagai fungsi waktu t, a adalah percepatan, F adalah gaya dan x adalah posisi partikel. Dari definisi kecepatan diperoleh metode Euler persamaan (28) adalah dx = v (29) dt v i+1 = v i + h kx i m (30) metode Euler ke persamaan (29) adalah x i+1 = x i + hv i (31) dengan nilai x 0 = 0.0, v0 = 2.0, k = 1.0, m = 1.0, t0 = 0.0 h = 0.1 n = 50

13 2. Memperbaiki hasil tugas 1 dengan mengubah nilai h sehingga selain diperoleh gerak osilasi yang benar juga diperoleh ketelitian yang tinggi yaitu dengan dibuktikan oleh perolehan nilai E yang ajeg. a. h = 0.5, n = 100 b. h = 0.05, n = Menganalisis perubahan nilai masukan m, k, v 0, x 0 serta h terhadap hasil akhir a. m = 2.0, k = 0.5, v 0 = 4.0, x 0 = 0.0, h = 0.001, n = 150 b. m = 2.0, k = 0.5, v 0 = 4.0, x 0 = 3.0, h = 0.001, n = 150 c. m = 1.5, k = 2.0, v 0 = 4.0, x 0 = 0.0, h = 0.05, n = 150 d. m = 1.5, k = 2.0, v 0 = 4.0, x 0 = 2.0, h = 0.05, n = Menunjukkan dari hasil data atau grafik yang diperoleh bahwa periode gerak osilasi cocok dengan rumus yang diperoleh secara analitik seperti pada persamaan (1).

14 BAB IV HASIL A. Gerak Osilasi Awal m=1.0, k=1.0, v0=2.0, x0=0.0, h=0.1, n= >MASUKKAN GRAFIK Gambar 6. Grafik x(t), v(t) dan E hasil metode Euler saat h = 0.1

15 B. Perbaikan Hasil Gerak Osilasi I dengan Mengubah Nilai h dan n 1. m=1.0, k=1.0, v0=2.0, x0=0.0, h=0.5, n= >MASUKKAN GRAFIK Gambar 7. Grafik x(t), v(t) dan E hasil metode Euler saat h = 0.5

16 Gambar 8. Grafik x(t) hasil metode Euler saat h = 0.5 Gambar 9. Grafik v(t) hasil metode Euler saat h = 0.5 Gambar 10. Grafik E hasil metode Euler saat h = 0.5

17 2. m=1.0, k=1.0, v0=2.0, x0=0.0, h=0.05, n= >MASUKKAN GRAFIK Gambar 11. Grafik x(t), v(t) dan E hasil metode Euler saat h = 0.05

18 C. Hasil Grafik Osilasi Perubahan nilai masukan m, k, v 0, x 0 serta h terhadap hasil akhir 1. m=2.0,k=0.5,,v0=4.0,x0=0.0,h=0.001,n= >MASUKKAN GRAFIK Gambar 12. Grafik x(t), v(t) dan E hasil metode Euler saat k = 0.5, m = 2.0, v 0 = 4.0, x 0 = 0.0 h = 0.001

19 2. m=2.0,k=0.5,,v0=4.0,x0=3.0,h=0.001,n= >MASUKKAN GRAFIK Gambar 13. Grafik x(t), v(t) dan E hasil metode Euler saat k = 0.5, m = 2.0, v 0 = 4.0, x 0 = 3.0 h = 0.001

20 3. m=1.5,k=2.0,,v0=4.0,x0=0.0,h=0.05,n= > MASUKKAN GRAFIK Gambar 13. Grafik x(t), v(t) dan E hasil metode Euler saat k = 2.0, m = 1.5, v 0 = 0.0, x 0 = 3.0 h = 0.05

21 4. m=1.5,k=2.0,,v0=2.0,x0=2.0,h=0.05,n= > MASUKKAN GRAFIK Gambar 13. Grafik x(t), v(t) dan E hasil metode Euler saat k = 2.0, m = 1.5, v 0 = 0.0, x 0 = 3.0 h = 0.05

22 D. Perbandingan Periode Gelombang Hasil Perhitungan Analitik dengan Komputasi No. m (kg) k( kg s 2 ) v 0 ( m s ) x 0 (m) h n T analitik (s) T numerik (s) Galat A B B C C C C

23 BAB V PEMBAHASAN Telah dilaksanakan praktikum komputasi untuk menjalankan program penyelesaian syarat awal yaitu masalah untuk memecahkan persamaan diferensial secara numerik ketika nilai fungsi pada keadaan awal diketahui. Adapun permasalahan yang diselesaikan adalah gerak osilasi harmonik pada system pegas. Output program pada praktikum ini berupa t, x(t), v(t) dan E. Keempat variabel tersebut dianalisis terhadap perubahan nilai masukanm, k, v 0, x 0 serta h. Selain itu ditunjukkan juga hasil dari data atau grafik yang diperoleh bahwa periode gerak osilasi hasil numerik cocok dengan rumus umum yang diperoleh secara analitik yaitu seperti pada persamaan (1). Metode numerik yang digunakan dalam penyelesaian persamaan gerak osilasi ini adalah metode Euler. Metode Euler disebut juga metode orde pertama dengan persamaan yang paling sederhana namun secara teoritis memiliki galat yang relatif besar dengan metode lainnya. galat pada metode Euler akan meningkat seiring bertambahnya nilai n juga nilai h. Pertama, dilakukan kompilasi untuk masalah gerak osilasi awal dengan ketentuan pada tugas 1. Cacah interval yang dipakai yaitu h = 0.1 dengan iterasi sebanyak 50 kali atau sampai dengan detik ke-5 didapatkan bentuk grafik sinus sebagi fungsi posisi, grafik cosinus sebagai fungsi kecepatan dan grafik linear sebagai fungsi energi (lihat Gambar 6). Dengan iterasi sebanyak 50 kali belum didapatkan bentuk 1 gelombang sehingga tidak diketahui periode osilasi awal ini. Setelah dilakukan kompilasi program kembali dengan iterasi sebanyak 65 kali terlihat 1 bentuk gelombang dengan periode 6.2 s yang memiliki galat Hukum kekekalan energi berlaku untuk gerak osilasi sederhana (lihat Bab I bagian A.5). Artinya seharusnya grafik energi yang diperoleh berbentuk tetap pada nilai tunggal fungsi E. Namun pada Gambar 6 terlihat energi osilasi meningkat sejalan dengan pertambahan waktu, yang mengimplikasikan bahwa nilai galat semakin membesar. Kembali kepada teori, galat dipengaruhi oleh besar h. Untuk itu dilakukan pengubahan nilai h menjadi 0.5 dan 0.05 (tugas 2). Setelah dilakukan running program ulang, teori terbukti. Pada nilai h 0.5 yang lebih besar 5 kali pada h awal mengakibatkan hasil yang sangat menyimpang (lihat Gambar 7). Grafik fungsi posisi, kecepatan dan energi awalnya berada pada satu garis lurus pada nilai 0, dan kemudian fungsi posisi membentuk kurva eksoponen ke arah tak terhingga (lihat Gambar 8 dan 9). Pada grafik energi

24 (Gambar 10) juga sangat menyimpang, energi awal hingga detik ke 40 adalah 0 dan kemudian mengalami kenaikan yang signifikan menjadi tak terhingga. Sehingga metode Euler sangat menyimpang nilainya jika nilai cacah interval besar, hal ini sesuai dengan penurunan rumus galat pemotong (truncation error) pada persamaan (25). Ketika h diperkecil menjadi 0.05 dan iterasi dilakukan hingga 150 kali didapatkan hasil yang lebih baik. Didapatkan periode gelombang dengan galat yang jauh lebih kecil yaitu dan kemiringan grafik energi sudah berkurang dibandingkan dengan grafik awal. Sehingga untuk memperoleh hasil yang lebih baik dapat dilakukan dengan mnurunkan nilai cacah interval dengan konsekuensi iterasi dilakukan dalam jumlah yang lebih besar lagi sehingga membutuhkan proses yang lebih lama. Bagian kedua, dilakukan perubahan nilai masukan m, k, v 0, x 0 serta h. Ketika nilai m, k, dan v 0 dibuat sama sedangkan x 0 dibuat berbeda yaitu 0.0 dan 3.0 hal ini memberikan perubahan periode gelombang. Nilai x 0 akan memberikan amplitudo awal yang berbeda melihat fungsi posisi yang sesuai dengan persamaan sinus ketika x 0 = 0 maka A = 0 sedangkan saat x 0 = 3.0 maka A = 3.0 hal ini terjadi ketika sudut fase benilai 90 o. Fungsi posisi memang bergantung pada kecepatan sudut yang bergantung pula dengan periode namun periode hanya bergantung pada massa bandul dan konstanta pegas saja, sehingga posisi awal tidak berpengaruh terhadap periode. Artinya baik x 0 0 maupun 3, karena massa dan konstanta pegas sama nilai periodenya tetap x = Asin(ωt + 90 o ); ω = 2π T ; T = 2π m k ; ω2 = k m Namun hasil numerik dengan metode Euler ini memberikan hasil yang berbeda saat x 0 = 0 periodenya dengan galat kecil namun saat x 0 = 3 periodenya galat nya besar yaitu Hal ini dikarenakan pengaruh iterasi yang bergantung dengan nilai awal sehingga ikut menyumbang galat yang besar (lihat persamaan (31)). Ketika nilai m dan k dibuat sama sedangkan x 0 dan v 0 dibuat berbeda secara berturut-turut 0.0; 2.0 dan 4.0;2.0. Periode gelombang hasil perhitungan nilai numerik mengalami perbedaan. Untuk syarat awal x 0 = 0.0 dan v 0 = 4.0 tidak begitu bermasalah karena hasil periode numeriknya mendekati nilai analitik yaitu dengan galat Namun masalah terjadi ketika x 0 = 2.0 dan v 0 = 2.0

25 periodenya menjadi bernilai dengan galat Secara teoritis besar kecepatan linear adalah berbanding lurus dengan kecepatan angularnya. v = ωasin(ωt + 90 o ); ω = v A = 2π T Berdasarkan persamaan di atas maka negatif kecepatan linear berbanding terbalik dengan periode sehingga apabila kecepatan diperbesar maka periodenya menjadi lebih singkat. Hal ini terlihat pada saat praktikan mnegatur x 0 = 0.0 dan v 0 = 2.0 maka periodenya menjadi Metode Euler memiliki hasil yang kurang teliti, namun metode ini perlu dipelajari untuk memahami metode lain dengan orde yang tinggi dan rumit namun hasilnya lebih akurat.

26 BAB VI PENUTUP 1. Kesimpulan Adapun kesimpulan yang didapatkan dari praktikum ini adalah: a. Metode penyelesaian syarat awal yaitu permasalahan diferensial gerak osilasi dengan metode Euler memiliki tingkat ketelitian yang rendah ketika cacah interval dibuat besar. b. Posisi awal secara teoritis tidak berpengaruh pada periode osilasi namun pada metode numerik berpengaruh yaitu semakin besar posisi, periodenya menjadi lebih singkat, hal ini tejadi karena pengaruh iterasi yang melibatkan nilai sebelumnya sehingga menyumbang ralat yang semakin besar. c. Negatif kecepatan linear berbanding terbalik dengan periode sehingga apabila kecepatan diperbesar maka periodenya menjadi lebih singkat. 2. Saran a. Perlu dilakukan metode lainnya untuk membandingkan hasilnya dengan metode Euler.

27 DAFTAR PUSTAKA Abdi, Nur Diniyah Gerak Osilasi. Sulawesi: Universitas Hasanuddin Nurwantoro, Pekik Petunjuk Praktikum Fisika Komputasi. Yogyakarta: Universitas Gadjah Mada Supriyanto Metode Euler. Depok: Universitas Indonesia LEMBAR PENGESAHAN Yogyakarta, 28 April 2016 Praktikan Uni Nofianti Asisten 1 Asisten 2 Asisten 3 Halim Hamadi Jihan Ahmad Asy-Sya bani Muhammad Egi Irfian Akbar