BAB III TEORI FISIKA BATUAN. Proses perambatan gelombang yang terjadi didalam lapisan batuan dikontrol oleh

Transkripsi

1 BAB III TEORI FISIA BATUAN III.1. Teori Elastisitas Proses perambatan gelombang yang terjadi didalam lapisan batuan dikontrol oleh sifat elastisitas batuan, yang berarti bahwa bagaimana suatu batuan terdeformasi (mengalami perubahan bentuk) yang disebabkan oleh gaya yang bekerja pada batuan tersebut. Setiap batuan mampunyai sifat keelastisitasan yang berbeda, oleh karena itu batuan lunak akan menghasilkan strain yang berbeda jika dibandingkan batuan lain yang lebih keras. Teori elastisitas berhubungan dengan deformasi yang disebabkan oleh tekanan yang dikenakan pada batuan tertentu. Tekanan atau Stress (σ) adalah gaya per satuan luas sedangkan Strain (e) adalah jumlah deformasi material per satuan luas. Jika stress diterapkan pada batuan maka batuan tersebut akan terdeformasi yang menyebabkan terjadinya strain. Hukum Hooke Hukum Hooke menyatakan bahwa terdapat hubungan linier antara stress dan strain pada batuan (antara gaya yang diterapkan dan besarnya deformasi). t t σ = C. e t (3.1) Strain (e) dan Stress (σ) adalah besaran tensor, sedangkan C adalah konstanta yang berupa matriks (tensor) dengan 81 koefisien yang menentukan sifat-sifat dasar elastik batuan. Pada material isotropik, 81 koefisien matriks C tersebut 28

2 direduksi menjadi dua macam parameter elastik independen yang mencirikan sifat-sifat elastik batuan. Beberapa kombinasi dari kedua parameter bebas ini disebut Modulus Elastik dan dapat diukur dalam percobaan laboratorium. Beberapa modulus elastik tersebut adalah: 1. Modulus Young (E) Modulus Young didefinisikan sebagai perubahan panjang (longitudinal strain) dari sebuah material ketika suatu stress longitudinal mengenai material tersebut. (lihat gambar 3.1) σ = E ΔL l, (3.2) L dengan : σ l = strain longitudinal, E = modulus Young, ΔL /L = perubahan panjang relatif Gambar 3.1 Modulus Young. (Canning, 2000) 29

3 2. Modulus Shear Rigiditas (μ) Modulus Shear adalah tetapan elastik yang menghubungkan antara shear strain dan shear stress.(lihat gambar 3.2) ΔY σ s = μ, (3.3) X dengan : σ s = tekanan yang bekerja pada benda, ΔY = besarnya pergeseran benda, X = tinggi benda, θ = sudut pergeseran benda terhadap bentuk semula. Gambar 3.2 Modulus Shear Rigiditas. (Canning, 2000) 3. Modulus Bulk Incompresibilitas () Modulus Bulk adalah modulus elastik yang mengukur resistansi suatu material terhadap stress volumetrik (suatu gaya yang bekerja secara seragam pada semua arah / tekanan hidrostatik). Untuk lebih jelasnya lihat gambar

4 ΔV P =, (3.4) V dengan P ΔV V = tekanan hidrostatik = perubahan volume relatif = modulus Bulk (N/m 2 ). Gambar 3.3 Modulus Bulk incompresibility. (Canning, 2000) Dalam AVO, modulus Bulk adalah modulus elastik yang sering dipakai dalam analisa. Tabel 3.1 memperlihatkan nilai modulus bulk untuk beberapa batuan dan fluida dengan satuan Dynes/cm 2. Terdapat perbedaan nilai modulus bulk yang sangat besar antara batuan yang kompak dengan fluida. 31

5 Tabel 3.1 Harga modulus Bulk batuan. Jenis zat Modulus Bulk (10 10 Dynes/cm 2 ) Batugamping 60 Batupasir 40 Air 2.38 Minyak 1.0 Gas onstanta Lame (λ) onstanta Lame adalah modulus elastik batuan yang menggambarkan sifat inkompressibilitas suatu batuan. Modulus ini bukan merupakan sifat yang langsung dapat diukur di laboratorium, tetapi bisa ditentukan dari modulus elastik lainnya: = λ + 2/3 μ, (3.5) Dengan : adalah modulus Bulk λ adalah konstanta Lame μ adalah modulus geser Poisson Rasio (σ) Didefinisikan sebagai rasio negatif antara strain longitudinal dan strain axial. E xx σ = (3.6) E zz 32

6 Selain itu poisson ratio juga bisa diungkapkan dalam besaran kecepatan gelombang seismik, yaitu : 2 V p 2 Vs σ = (3.7) 2 V p 2 1 Vs Dari persamaan diatas, poisson ratio mengukur besarnya Vp/Vs. Besarnya nilai Poisson rasio adalah berkisar antara 0 sampai 0,5. Poisson ratio akan bernilai 0 V p jika nilai = 2, dan poisson ratio akan bernilai 0,5 jika Vs = 0 Vs Nilai poisson ratio sangat berarti untuk mengenali kandungan fluida dalam batuan, seperti misalnya air, minyak ataupun gas. Dengan kata lain perbedaan kandungan fluida di dalam batuan dapat ditunjukkan dalam perbedaan poisson ratio-nya. Nilai poisson ratio berbagai jenis batuan dapat dilihat pada tabel dibawah ini. Tabel 3.2 Harga rasio Poisson dari batuan sediment (Ostrander,1984). No Jenis batuan Poisson Ratio Sumber 1 Lempung Green River Podio et al (1968) 2 Sedimen laut dangkal Hamilton (1976) 3 Sedimen Consolidated Gregory (1976) Tersaturasi Brine Tersaturasi Gas

7 4 Batuan Pasir sintetik Domenico (1976) Tersaturasi Brine 0.41 Tersaturasi gas Batuan pasir Otawa Domenico (1976) Tersaturasi Brine 0.41 Tersaturasi gas 0.1 III.2 ecepatan dan Impedansi Gelombang Gelombang elastik yang merambat dalam bumi dibagi menjadi 2 macam yaitu gelombang tubuh (body wave) dan gelombang permukaan (surface wave). Pada kesempatan kali ini yang akan menjadi fokus pembicaraan hanya gelombang tubuh. Body wave dapat dibagi menjadi dua tipe yaitu gelombang P (Pressure wave) dan gelombang S (Shear wave). Gelombang Pressure (P) yang disebut juga gelombang kompresi atau gelombang longitudinal adalah gelombang yang mempunyai arah gerakan partikel yang searah dengan arah penjalaran gelombang. Sedangkan Gelombang shear, disebut juga gelombang sekunder yang kecepatannya lebih rendah dari gelombang P. Gelombang ini disebut juga gelombang S atau transversal yang memiliki gerakan partikel yang berarah tegak lurus terhadap arah penjalaran gelombang. Jika arah gerakan partikel merupakan bidang horizontal, maka gelombang tersebut adalah gelombang S Horizontal (SH) 34

8 dan jika pergerakan partikelnya vertikal, maka gelombang tersebut adalah gelombang S Vertikal (SV). (a) Gambar 3.4 Ilustrasi trayektori gerakan partikel dari (a) gelombang pressure (gelombang longitudinal), (b) gelombang transversal. (John Wiley and Sons, 1999) (b) edua tipe gelombang tersebut mempunyai kecepatan tertentu jika merambat melalui batuan. Besarnya kecepatan masing-masing gelombang tersebut tergantung pada sifat elastik batuan yang dilalui. Satu hal yang perlu dicatat bahwa gelombang S tidak bisa merambat dalam zat cair. Besarnya kecepatan gelombang P dan gelombang S dapat dinyatakan sebagai berikut : 4μ V = + 3 P (3.8) ρ μ V s = (3.9) ρ dengan : Vp = kecepatan gelombang P (m/s) = modulus Bulk μ = modulus geser 35

9 ρ = densitas Berdasarkan kedua persamaan diatas, kecepatan gelombang S dipengaruhi oleh densitas dan modulus shear. Sedangkan kecepatan gelombang P dipengaruhi oleh dua modulus elastik, yaitu modulus bulk dan modulus shear. Dengan kata lain modulus bulk hanya mempengaruhi kecepatan gelombang P. Hubungan antara kedua kecepatan diatas adalah parameter utama yang dianalisa dalam analisa AVO. Impedansi gelombang merupakan hasil perkalian antara kecepatan dan densitas, yang merupakan sifat dasar batuan. I p = V p.ρ dan I s = V s.ρ (3.10) Impedansi berperan penting dalam penentuan reflektivitas pada sudut datang normal. Pada sudut datang normal, refleksi dari batas antara dua lapisan dengan impedansi lapisan atas Ip1 dan impedansi lapisan bawah Ip2 dapat dirumuskan sebagai berikut : R NI = I I p2 p2 I + I p1 p1 = ΔI I p p (3.11) R NI adalah koefisien refleksi untuk kasus normal incidence, menunjukkan perubahan relatif impedansi. 36

10 III.3 Hubungan Vp, Vs, dan Densitas III.3.1 Mudrock Line Dari percobaan fisika batuan ditunjukkan bahwa kebanyakan batupasir memiliki hubungan linier antara kecepatan gelombang P dengan kecepatan gelombang S untuk saturasi cair. Hubungan ini akan bervariasi untuk jenis batuan dan daerah yang berbeda (Canning, 2000). Untuk merumuskan suatu hubungan antara kecepatan gelombang P dan kecepatan gelombang S didefinisikan persamaan Mudrock Line sebagai hubungan Vp dan Vs untuk saturasi cair. Di Teluk Meksiko, Castagna (1993) merumuskan persamaan Mudrock Line sebagai : Vp = 1.16 Vs , secara umum hubungan ini ditulis: Vp = A Vs + B, (3.12) dengan A dan B adalah konstanta spesifik untuk setiap kasus tertentu. III.3.2 Relasi Gardner Relasi Gardner adalah relasi antara kecepatan gelombang P dan densitas yang didefinisikan oleh Gardner (1974) berdasarkan dari data percobaan. Relasi ini diungkapkan dalam skala logaritmik sebagai berikut : log(ρ ) = A log( Vp) + B, (3.13) dengan A dan B adalah konstanta spesifik untuk setiap kasus tertentu. Dari percobaannya didapatkan hasil: log( ρ ) = 0.25 log( Vp) 0.51 (3.14) Nilai ini dapat digunakan sebagai parameter dasar jika tidak tersedia data lokal. 37

11 III.4 Substitusi fluida Gassmann Salah satu fenomena penting dalam reservoir dan menjadi kajian dalam seismik rock physics adalah fenomena substitusi fluida. Substitusi fluida tertentu oleh fluida lain menyebabkan terjadinya perubahan respon seismik. Respon seismik yang berubah mengindikasikan adanya perubahan dalam properti seismik. Pada masalah substitusi fluida, sangat penting untuk mengetahui kecepatan gelombang seismik, sebagai salah satu properti seismik, pada batuan yang tersaturasi oleh berbagai fluida yang berbeda. Batuan yang tersaturasi oleh fluida yang berbeda mempunyai kecepatan seismik yang berbeda pula. Dari kecepatan seismik ini kita bisa mendapatkan berbagai macam parameter elastis batuan lain seperti accoustic impedance, shear impedance, poisson ratio, lamdha, dan mhu yang sangat berguna dalam karakterisasi reservoir. Substitusi fluida adalah salah satu bagian penting dalam analisa seismik atribut karena substitusi fluida merupakan alat bagi interpreter dalam mengukur dan memodelkan berbagai macam skenario fluida yang mungkin bisa menjelaskan anomali AVO yang teramati. Pemodelan dalam substitusi fluida harus terlebih dahulu menghilangkan pengaruh dari fuida yang pertama. Pendekatan empirik yang memodelkan hubungan kecepatan dan porositas dalam kaitannya dengan substitusi fluida pernah diusulkan oleh Wyllie et al (1956, 1958) dan kemudian dimodifikasi oleh Raymer et al (1980). Pendekatan pada frekuensi seismik yang lebih sering digunakan adalah pendekatan yang diusulkan oleh Gassmann (1951) 38

12 yang menghubungkan modulus bulk dari batuan dengan properti dari matriks, rangka, serta fluida pori. III.5 Asumsi Dasar Persamaan Gassmann Lima asumsi dasar yang digunakan dalam persamaan gassmann adalah : 1. Batuan (matiks dan frame) secara mikroskopik adalah homogen. Asumsi ini adalah asumsi umum yang digunakan oleh teori propagasi gelombang di batuan porous. Asumsi ini menegaskan bahwa panjang gelombang seismik yang digunakan relatif besar jika dibandingkan dengan ukuran butir dan pori. Untuk sebagian besar batuan, gelombang dengan frekuensi diantara seismik dan laboratorium dapat memenuhi asumsi ini. 2. Semua pori dalam batuan terhubungkan. Asumsi kedua ini menyatakan secara tidak langsung bahwa porositas dan permeabilitas batuan adalah besar dan tidak ada pori yang terisolasi atau tidak terhubungkan secara baik. Dengan dipenuhinya asumsi ini maka akan tercipta kesetimbangan aliran fluida pori. eterhubungan antar pori ini berhubungan dengan panjang gelombang atau frekuensi. Untuk persamaan Gassmann yang mengasumsikan bahwa panjang gelombangnya adalah tak terhingga (frekuensi nol), sebagian besar batuan bisa memenuhi asumsi ini walaupun keterhubungan antar porinya sangat buruk. 39

13 3. Semua pori diisi oleh fluida baik itu cair, gas, atau campuran yang bebas dari gesekan. Asumsi ini menunjukkan bahwa viskositas dari fluida adalah nol, sehingga akan tercipta kesetimbangan dalam aliran fluida pori. Asumsi ini juga berkaitan dengan panjang gelombang dan frekuensi. Jika viskositas fluida nol maka fluida pori akan setimbang dengan mudah. Pada kenyataannya, karena semua fluida mempunyai viskositas tertentu dan semua gelombang mempunyai panjang gelombang yang terbatas maka sebagian besar perhitungan dengan menggunakan persamaan gassmann akan melanggar asumsi ini. 4. Sistem batuan-fluida adalah sistem yang tertutup. Sistem batuan-fluida adalah sistem yang terisolasi sehingga tidak fluida yang mengalir keluar dari permuakaan batuan. 5. Fluida pori tidak berinteraksi dengan bagian solid batuan Asumsi ini mengeliminasi berbagai efek kimia dan fisika yang dihasilkan oleh interaksi antara fluida pori dan matriks batuan. III.6 Teori Biot-Gassmann Persamaan gassmann (1951) digunakan untuk menghitung efek dari substitusi fluida pada properti seismik dengan menggunakan properti dari rangka batuan. Persamaan Gassmann menghitung modulus bulk dari batuan porous yang tersaturasi fluida dengan menggunakan modulus bulk dari matiks, modulus bulk dari frame, dan modulus bulk dari fluida pori yang telah diketahui sebelumnya. 40

14 Besarnya modulus bulk dari batuan porous yang tersaturasi fluida dinyatakan dalam persamaan berikut : = d + 1 d m φ 1 φ + + f m d 2 m (3.15) Dengan * : Modulus bulk batuan yang tersaturasi fluida f : Modulus bulk fluida d : Modulus bulk frame m : Modulus bulk grain φ : Porositas Tidak seperti modulus bulk batuan yang dipengaruhi oleh saturasi fluida, modulus shear dari batuan tidak dipengaruhi oleh saturasi fluida. Oleh karena itu modulus shear batuan sama dengan modulus shear frame seperti ditunjukkan oleh persamaan dibawah : G = G d (3.16) Dengan G* : Modulus geser batuan G d : Modulus geser dari batuan Sedangkan densitas dari batuan yang tersaturasi fluida didefinisikan sebagai ρ = ρ d + φρ f (3.17) d ( ) ρ m ρ = 1 φ (3.18) Dengan ρ* : Densitas batuan tersaturasi fluida ρ d : Densitas batuan kering 41

15 ρ f : Densitas fluida pori ρ m : Densitas matriks Modulus shear dan modulus bulk dari frame batuan dihitung dengan menggunakan kecepatan gelombang seismik yang diukur di frame batuan dan dinyatakan sebagai berikut : d = ρ ( V V ) (3.19) d P 3 S G d = ρ V (3.20) d 2 S Hal penting yang perlu digaris bawahi dalam pembahasan mengenai modulus frame adalah bahwa nilai modulus frame tidak sama dengan nilai modulus pada saat kondisi batuan kering. Untuk menggunakan persamaan gassmann secara tepat maka modulus frame harus diukur pada kondisi irreducible saturation (fluida sisa) dari fluida yang lebih membasahi batuan yang umumnya fluida tersebut adalah air. Fluida sisa atau irreducible fluid ini adalah bagian dari frame batuan bukan bagian dari ruang pori, oleh karena itu mengeringkan batuan dalam laboratorium akan menghasilkan hasil perhitungan persamaan gassmann yang salah. Jika fluida yang mengisi pori adalah campuran tiga fluida yaitu air, minyak, dan gas maka modulus bulk dari fluida campuran tersebut dapat dihitung dengan persamaan wood (wood,1994) : 1 f = S w w S + o o S + g g (3.21) Dengan w dan Sw : Modulus bulk air dan saturasi air o dan So : Modulus bulk minyak dan saturasi minyak g dan Sg : Modulus bulk gas dan saturasi gas 42

16 Persamaan wood diatas menegaskan bahwa fluida pori terdistribusi secara merata dalam rongga pori. Sedangkan modulus bulk dari fluida campuran ini dinyatakan oleh persamaan : ρ = S ρ + S ρ + S ρ (3.22) f w w o o g g Dengan ρw, ρo, dan ρg adalah densitas bulk air, densitas bulk minyak, dan densitas bulk gas. Semua persamaan yang berkaitan dengan gassmann diatas membutuhkan beberapa input parameter untuk menghitung efek fluida pada kecepatan gelombang seismik. Biasanya modulus shear dan bulk frame, porositas, densitas grain, dan modulus bulk fluida didapat dari pengukuran laboratorium. Jika data laboratorium tidak ada kadang-kadang digunakan data well-log atau data hasil perhitungan hubungan empiris yang didapat dari literatur. Sebagai contoh porositas bisa didapat dari log neutron atau log akustik dan modulus bulk frame didapat dari persamaan gasmann yang telah dimodifikasi seperti dibawah : φ m + 1 φ m = f d (3.23) φ m + 1 φ f m Nilai modulus bulk dan modulus shear dari grain (matriks) didapat dari modulus mineral yang menyusun batuan tersebut. Jika mineralogi dari suatu batuan diketahui, maka perhitungan Voight-Reuss-Hill (VRH) average (Hill, 1952) bisa 43

17 digunakan untuk menghitung m dan G m yang efektif, seperti yang dinyatakan dalam persamaan dibawah : ( ) 1 M = 2 M V + M R (3.24) Dengan M adalah modulus grain efektif (bisa merepresentasikan Modulus bulk dan Modulus geser), Mv adalah modulus rata-rata Voight (1028) dan MR adalah modulus rata-rata Reuss (1929) yang didefisikan sebagai berikut : M V = n i = 1 c M i i (3.25) 1 = n M R i= 1 c i M i (3.26) Dengan ci dan Mi adalah fraksi volume dan modulus dari komponen ke-i. 44