INTENSITAS IKATAN NON-LINIER FONON-FRAKTON DALAM JARING PERKOLASI DUA DIMENSI. Heri Jodi *
|
|
- Ridwan Hermawan
- 8 tahun lalu
- Tontonan:
Transkripsi
1 INTENSITAS IKATAN NON-LINIER FONON-FRAKTON DALAM JARING PERKOLASI DUA DIMENSI Heri Jodi * ABSTRAK INTENSITAS IKATAN NON-LINEAR FONON-FRAKTON DALAM JARING PERKOLASI DUA DIMENSI. Kelakuan panas bahan amorf sangatlah spesifik dan berbeda dengan kristal biasa. Setelah membentuk daerah datar, konduktivitas panas bahan ini naik kembali pada temperatur diatas 10 K. Fenomena ini diperkirakan terjadi karena adanya ikatan non-linier antara fonon dengan moda yang terlokalisasi kuat. Dengan asumsi bahwa moda tersebut adalah frakton, telah dihitung intensitas ikatan fonon-frakton dalam sebuah jaring perkolasi dua dimensi. Didapatkan koefisien ikatan fonon-frakton dalam jaring perkolasi lebih besar puluhan kali lipat dibandingkan dengan harganya untuk ikatan fonon-fonon. Disimpulkan bahwa frakton merupakan model yang efektif untuk menerangkan kelakuan konduktivitas panas bahan amorf pada suhu rendah. Kata-kata kunci : konduktivitas panas, frakton, jaring perkolasi, koefisien ikatan non-linier ABSTRACT THE INTENSITY OF PHONON-FRACTON AN-HARMONIC COUPLING IN A 2-D PERCOLATION NET. Thermal conductivity of amorphous materials such as glasses has a very specific feature which is different from common crystals. The thermal conductivity has a plateau area around 10 K and increases again from the plateau area just above 10 K. This phenomenon may be resulted from the presence of an-harmonic coupling between vibrational mode called phonon with another vibrational mode which is strongly localized. Assuming that the strongly localized mode is fracton, we calculated the intensity of phonon-fracton coupling in a 2-D percolation net. The result is that the magnitude of an-harmonic phonon-fracton coupling arises to several ten times larger than that of phonon-phonon coupling. It is concluded that fracton is an effective model to explain the feature of thermal conductivity of amorphous material at low temperature. Keywords : thermal conductivity, fracton, percolation net, anharmonic coupling coefficient. PENDAHULUAN Bahan-bahan amorf seperti gelas banyak digunakan dalam dunia teknologi sekarang. Silikon amorf misalnya, banyak digunakan sebagai baterai tenaga surya dengan biaya produksi lebih murah dibandingkan dengan kristal tunggal Silikon. Bahan-bahan ini tidak mempunyai keteraturan (periodisitas) dalam strukturnya. * Pusat Penelitian dan Pengembangan Ilmu Bahan BATAN
2 Kelakuan panas bahan amorf pada suhu rendah berbeda dengan kristal biasa. Pada suhu dibawah 10 K, amorf mempunyai konduktivitas panas sebanding dengan T 2. Pada suhu sekitar 10 K, konduktivitas panas membentuk daerah datar (plateau), dan kemudian naik lagi di atas suhu 10 K. Kelakuan panas ini sangatlah spesifik dan merupakan kelakuan yang universal dari semua bahan gelas dan makromolekul [1]. Gambar 1 menunjukkan konduktivitas panas beberapa bahan gelas yang diambil dari hasil penelitian R.C. Zeller dkk. [1]. Gambar 1. Konduktivitas panas beberapa bahan gelas naik sebanding dengan T 2 pada suhu dibawah 10 K, membentuk daerah datar pada suhu sekitar 10 K dan naik kembali di atas 10 K[1]. Kenaikan konduktivitas panas gelas dari daerah datar dihubungkan dengan kemunculan moda vibrasi yang terlokalisasi dengan kuat dalam daerah temperatur tersebut. Moda terlokalisasi kuat itu adalah moda vibrasi yang terikat dalam daerah yang sempit yang dibangkitkan dari sistem acak (random) dengan korelasi yang kuat. Misalnya frakton, moda karakteristik dari sebuah sistem dengan simetri kesamaan diri (disebut fraktal), merupakan moda yang terlokalisasi kuat dengan ciri khas hanya memiliki satu skala besaran yaitu panjang korelasi. Frakton mempunyai besaran dimensi yang bukan bilangan rasional yang disebut dimensi frakton ð, dan rapat keadaan D(ω) ω ð-1 [2,3,4]. Sebagian besar sistem acak yang ada di alam ini dalam
3 arti statistik merupakan bentuk fraktal (fraktal acak). Bahan gelas yang memiliki struktur fraktal adalah Silica-aerogels [5]. Diperkirakan ada interaksi non-linear antara moda fonon dengan moda terlokalisasi kuat dalam bahan amorf yang menyebabkan konduktivitas panas bahan ini naik kembali dari daerah datar. Untuk melihat berapa besar intensitas ikatan tersebut, dilakukan penghitungan numerik dalam sebuah model fraktal acak yang disebut jaring perkolasi dua dimensi. Hasil penghitungan tersebut akan memberi pertimbangan tentang efektivitas model frakton sebagai model mikroskopik untuk menerangkan kelakuan konduktivitas panas gelas. TEORI Dalam percobaan menggunakan hamburan neutron inelastik pada silika amorf ditemukan puncak moda vibrasi baru yang bukan fonon. Dari perhitungan dengan menggunakan model SiO 4, diketahui moda tersebut merupakan moda terlokalisasi kuat dalam daerah penyebaran sekitar 10Å, dengan frekuensi sekitar 200 GHz atau setara dengan suhu 10 K[6]. Hal ini mengindikasikan bahwa moda terlokalisasi kuat mempunyai peranan yang penting terhadap kelakuan panas gelas pada temperatur rendah. Indikasi ini diperkuat oleh keberhasilan sebuah model menggambarkan konduktivitas panas gelas dalam daerah jangkauan suhu yang yang cukup lebar. Yang menjadi perhatian adalah model ini bekerja atas dasar asumsi bahwa di dalam bahan gelas terdapat moda terlokalisasi kuat, dan bahwa setiap moda mempunyai potensial yang merupakan fungsi non-linier[7]. Sehingga disimpulkan bahwa untuk melihat fenomena konduktivitas panas bahan gelas, perlu dipertimbangkan hadirnya moda terlokalisasi kuat pada suhu sekitar 10 K. Pada suhu rendah moda terlokalisasi kuat sangat sedikit jumlahnya, dan tidak mempunyai kontribusi pada penghantaran panas. Ketika T >10 K, energi serta amplitudo vibrasi tiap atom semakin besar, sehingga terjadi interaksi (ikatan) diantara moda yang ada. Ikatan antara moda fonon dengan moda terlokalisasi kuat mengakibatkan loncatan (hopping) pusat lokalisasi moda, dan terus bertambah seiring dengan kenaikan temperatur. Hal inilah yang diperkirakan membawa aliran panas dan mengakibatkan naiknya konduktivitas panas[8,9]. Probabilitas transisi moda λ ke moda λ ( W λλ ) dari hukum emas (Golden Rule) dari Fermi, mengisyaratkan bahwa W λλ (C eff ) 2, di mana C eff adalah koefisien efektif ikatan non-linier (intensitas ikatan moda). W λλ = (2π/h) <λ H anh λ> 2 δ(e λ - E λ ) H anh = C eff [ u(r)] 3 d 3 r : Hamiltonian anharmonik
4 Setelah probabilitas tersebut dijumlahkan untuk seluruh moda λ, akan diperoleh umur moda λ (life time τ λ ) sebagai berikut. 1/τ λ (C eff ) 2. (1) Bila konduktivitas panas terjadi karena proses fonon + frakton frakton, maka κ hopping Σ λ (fn,fr1 fr2) (1/τ λ ) T. Sehingga setelah daerah datar, konduktivitas panas menjadi κ = κ plateau + αt, (α adalah konstanta). Ketergantungan konduktivitas panas terhadap temperatur ini telah dibuktikan dalam eksperimen menggunakan resin epoxy[10]. Bahan gelas memiliki struktur tidak teratur (acak), akan tetapi belum tentu merupakan sistem fraktal. Bahan ini mempunyai banyak panjang korelasi dalam skala 5~20 Å, tetapi kelakuan panasnya tidak tergantung pada ragam panjang korelasi tersebut[11]. Bahan ini juga mempunyai moda yang terlokalisasi kuat. Sehingga dengan menganggap salah satu panjang korelasinya sebagai korelasi fraktal dan moda terlokalisasi kuatnya sebagai moda frakton, menjadikan fraktal sebagai model untuk mengetahui kelakuan panas gelas tidak akan memberikan gambaran yang salah. Dalam percobaan yang menggunakan resin epoxy dengan struktur tatanan Cantor, ditemukan bahwa harga intensitas ikatan fonon-frakton lebih besar lima kali lipat dibandingkan dengan harganya untuk ikatan fonon-fonon[12]. Untuk menghitung intensitas ikatan fonon-frakton tersebut, kali ini digunakan model jaring perkolasi, sebuah bentuk fraktal acak yang mempunyai ikatan-ikatan lemah dalam strukturnya yang tidak terdapat dalam struktur tatanan Cantor[3,13]. Ikatan-ikatan ini diharapkan memberikan efek non-linieritas yang lebih besar sehingga didapatkan harga intensitas ikatan fonon-frakton yang lebih besar. METODA PENGHITUNGAN Dalam sebuah sistem kisi yang terbentuk dari N buah partikel bermassa m yang saling berikatan, keseluruhan energi sistem dapat dituliskan sebagai berikut, E = (1/2) m Σ i (u i ) 2 + (1/2) Σ i,j k ij u i u j + (1/3) Σ i,j,k l ijk u i u j u k di mana u l adalah besar amplitudo getaran (jarak pergeseran) partikel ke l, k ij adalah konstanta pegas yang menghubungkan partikel ke i dengan partikel ke j, di mana
5 berlaku (k ij = k ji ). Sedangkan l ijk adalah variabel yang berharga konstan untuk setiap ijk tertentu. Bila pada kondisi awal moda λ 0 mempunyai energi sebesar E 0, maka seiring dengan bertambahnya waktu t, energinya akan berkurang oleh interaksi energi dengan moda lain. Sehingga energi sistem pada saat t bisa dituliskan sebagai berikut. E λo (t) = E 0 exp (- t / τ λ ). (2) Energi moda E λo akan berkurang dengan cepat seiring dengan menguatnya intensitas interaksi antar moda, dan mengakibatkan umur moda (life-time) τ λo menjadi pendek. Ini berarti bila harga C eff semakin besar, maka harga τ λo akan menjadi kecil. Oleh karena itu dengan mencari besarnya energi, maka akan didapatkan harga τ dan C eff. Rasio (perbandingan) intensitas ikatan fonon-frakton dengan intensitas ikatan fonon-fonon bisa dihitung dari persamaan (1). ( C eff ) ph-fr / ( C eff ) ph-ph [τ ph / τ fr ] (3) Urutan penghitungan kali ini adalah sebagai berikut: Menghitung pola moda (mode pattern) frakton dalam jaring perkolasi. Menghitung energi sistem dengan persamaan gerak yang memiliki suku non-linear dengan menggunakan metoda ekspansi waktu. Jarak pergeseran awal partikel diperoleh dari hasil penghitungan pola moda. Mendapatkan harga τ (umur moda) frakton dari energi moda. Dengan urutan yang sama melakukan penghitungan untuk moda fonon. Menghitung rasio intensitas ikatan fonon-frakton dengan ikatan fonon-fonon. Metoda penghitungan yang dipakai untuk menghitung rapat keadaan (DOS) sistem dan pola modanya adalah Metoda Gaya Penggetar Luar (Forced Oscillator Method) yaitu dengan memanfaatkan gejala resonansi yang diakibatkan oleh pemberian gaya luar yang periodik secara terus-menerus pada setiap titik kisi[4,14]. Ketika ke dalam sebuah sistem kisi diberikan sebuah gaya luar yang periodik, persamaan gerak kisi tersebut adalah M j (u j ) (t) = -Σ k Φ jk u k (t) + F j cos(ω t) (4) di mana F j = F o cos(φ j ) m j ; adalah gaya luar yang berikan pada titik kisi j, F o adalah konstanta dan φ j adalah bilangan acak pada daerah [0;2π]. Jarak pergeseran titik kisi u j (t) merupakan penjumlahan dari amplitudo moda-moda standar Q λ (t). u j (t) = Σ λ Q λ (t) e j (λ)/ m j. (5)
6 Bila solusi persamaan (4) mempunyai ketergantungan waktu sebesar ~ exp(iωt), maka persamaan gerak kisi sebagai fungsi amplitudo moda Q λ (t) adalah Q λ (t) + ω λ 2 Q λ (t) = Σ j F j cos (Ωt) e j (λ)/ m j. (6) Bila penambahan gaya luar tersebut dilakukan terus menerus dalam waktu yang relatif panjang, energi rata-rata sistem yang diakibatkannya adalah <E> = (1/8)πtF o 2 Σ λ δ(ω λ - Ω) sehingga dengan membandingkan persamaan tersebut terhadap rumus umum kerapatan keadaan, diperoleh rapat keadaan (DOS) sistem dengan N buah titik kisi adalah sebagai berikut. D(Ω) = 8 <E> / πtf o 2 N. (7) Solusi persamaan (6) dengan kondisi awal Q λ (t=0) = 0 adalah Q λ (t) = 2 Σ j F j e j (λ) /( m j ) [2 sin (Ω+ω λ )t/2 sin (Ω-ω λ )t/2] / (Ω 2 - ω λ 2 ). Ketika ke dalam sistem diberikan gaya luar selama selang satuan waktu t pertama, amplitudo titik kisi ke j adalah merupakan penjumlahan amplitudo moda-moda yang mempengaruhinya, dan menjadi sebagai berikut. u (1) j (t) = 1/( m j ) Σ λ F λ h(ω,ω λ,t) e j (λ) F λ = Σ j F j e j (λ) / m j h(ω,ω λ,t) = [2 sin (Ω+ω λ )t/2 sin (Ω-ω λ )t/2] / (Ω 2 - ω 2 λ ). Dengan berlandaskan pada besar pergeseran tiap titik kisi ini, ditetapkan besar amplitudo gaya luar periodik yang diberikan pada tiap titik kisi pada putaran waktu t selanjutnya sebagai berikut. F j (1) = m j u j (1) (t) Setelah sistem dikembalikan ke dalam kondisi awal, maka diberikan lagi gaya (1) luar periodik F j cos(ωt) selama selang satuan waktu t selanjutnya. Angka dalam kurung superskrip menunjukkan jumlah proses pemberian gaya luar yang telah diberikan. Setelah proses tersebut dilakukan p kali, pergeseran tiap titik kisi akan menjadi
7 u j (p) (t) = 1/( m j ) Σ λ F λ h p (Ω,ω λ,t) e j (λ). (8) Jika pengulangan di atas dilakukan dengan cukup, maka akan terdapat sebuah moda (misal λ 1 ) yang mempunyai amplitudo sangat besar dibandingkan dengan modamoda lain. Moda ini mempunyai frekuensi ω λ memberikan harga yang paling besar pada harga mutlak dari fungsi-h persamaan (8). Dengan cara ini dihitung pola-pola moda frekuensi tertentu. Terhadap pola-pola moda yang dihitung, diperlukan penilaian atas ketunggalannya. Untuk itu telah digunakan sebuah indeks δ l yang merupakan parameter pencampuran moda pada titik kisi j. δ j = - (1/ m j ) {Σ k φ jk u k + ϖ 2 m j u j } δ l akan berharga =0 jika dan hanya jika pada titik kisi j terdapat hanya satu-satunya moda yang terbentuk (λ o ), jadi pada saat ϖ = ω λo. Bila u j merupakan pola moda lain yang mempunyai frekuensi yang dekat dengan Ω, maka ϖ ω λo dan δ l akan mempunyai harga yang kecil. Jaring perkolasi kisi segi empat dua dimensi yang digunakan, memiliki tingkat non-linieritas orde empat dengan Hamiltonian sebagai berikut. H = Σ j (p j ) 2 /2m + (1/2) Σ jj' k jj' ( u j' u j ) 2 + (1/4) Σ jj' β jj' ( u j' u j ) 4 k jj adalah konstanta pegas yang menghubungkan titik ke j dengan titik ke j (k jj = 1), dan β jj' adalah konstanta pegas non-linier. Di antara keduanya berlaku hubungan β jj' = α k jj' di mana α<< 1. Titik-titik kisi yang diperhitungkan hanyalah titik-titik kisi terdekat (4 buah) di sekeliling titik kisi acuan. Semua massa partikel pada tiap titik kisi dimuat m = 1, dan setiap konstanta pegas (non-linier) dikalikan dengan sebuah indeks c = 1 bila di antara kedua titik kisi terdapat ikatan dan c = 0 bila diantaranya tidak terdapat ikatan. Kondisi awal tiap titik kisi ditetapkan menggunakan pola moda e j (λ o ) yang telah dihitung pada proses sebelumnya. u j (0) = C e j (λ o ) ; v j (0) = 0 C adalah konstanta yang tak bergantung pada waktu dan koordinat titik kisi. Energi moda λ o ditulis sebagai fungsi amplitudo moda. E λo (t) = (1/2) { (Q λo (t)) 2 + (ω λo Q λo (t)) 2 } Q λo (t) diperoleh dengan cara mengalikan persamaan (5) dengan e j (λ o ) m j dan hasilnya dijumlahkan untuk seluruh titik kisi.
8 Σ j u j (t) e j (λ o ) m j = Σ λ Q λ (t) Σ j e j (λ) e j (λ o ) = Q λo (t) Semua penghitungan dijalankan dengan program komputer menggunakan bahasa pemograman FORTRAN, dilakukan dengan cara mengubah parameter kontinyu waktu t menjadi parameter diskrit dengan interval t. HASIL DAN PEMBAHASAN Jaring perkolasi yang digunakan berbentuk kisi segi empat dua dimensi ukuran 200 x 200 titik kisi, dibuat dengan cara menghilangkan ikatan dari kisi normal secara acak dengan probabilitas 1-p. Harga probabilitas pengikatan p = 0,6 dan harga dimensi frakton ð = 4/3. Tahap pertama dihitung rapat keadaan (Density Of States/DOS) sistem. Dari hasil penghitungan didapatkan bahwa daerah frekuensi frakton meliputi daerah sekitar ω 0,2 0,7 (s -1 ) -- daerah di mana D(ω) ω ð-1. Daerah frekuensi yang lebih rendah dari daerah tersebut adalah daerah fonon (Gambar 2). Gambar 2. Rapat Keadaan (DOS) dari sistem jaring perkolasi ikatan dengan harga p=0,6. Daerah frekuensi frakton terdapat pada daerah frekuensi ω 0,2 0,7 (s -1 ) Selanjutnya dihitung pola moda untuk frakton pada tiga buah frekuensi eigen yang berbeda, masing-masing ω 1 =0,2 s -1, 0,3 s -1 dan 0,4 s -1. Gambar pola moda-moda disekitar pusat lokalisasi moda disajikan pada Gambar 3. Rasio pengotoran moda
9 untuk semua pola moda yang dihitung adalah δ l < 10-5 sehingga bisa dikatakan modamoda tersebut merupakan moda-moda frakton murni. Dengan cara yang sama telah dihitung pula pola moda untuk sistem kisi teratur (p=1). Kondisi batas sistem ini telah dibuat mengikuti kondisi batas periodik. Gambar 3. Pola moda jaring perkolasi ikatan dua dimensi di sekitar pusat lokalisasi, dari kiri ke kanan masing-masing ω 1 = 0,2 s -1, ω 2 = 0,3 s -1, ω 3 = 0,4 s -1. Probabilitas pengikatan p=0,6. Dengan menggunakan harga pola moda, dihitung energi moda untuk setiap tahapan waktu. Harga konstanta non-linieritas adalah α= 0,2 (untuk ω=0,2 s -1 ), α= 0,05 (ω=0,3 s -1 ), α= 0,02 (ω=0,4 s -1 ). Hasil penghitungan energi moda ini disajikan pada gambar 4. Hasilnya menunjukkan bahwa dalam setiap kasus yang dihitung, energi frakton berkurang dengan cepat jauh dibandingkan dengan energi fonon (p=1), yakni berkurang mendekati aturan ~ exp (-t/τ). Gambar 4. Grafik ketergantungan energi moda terhadap waktu (s), dinormalisasikan terhadap E λo (0)=1. Frekuensi karakteristiknya ω = 0,2 s -1, ω = 0,3 s -1 dan ω = 0,4 s -1
10 Hasil penghitungan umur moda dan perbandingan koefisien intensitas ikatan non-linier fonon-frakton, dirangkum dalam tabel dibawah ini. ω (s -1 ) τ ph (s) τ fr (s) C eff (ph-fr) / C eff (ph-ph) 0,2 0,3 0, Harga rasio koefisien ikatan semakin besar seiring dengan naiknya frekuensi yang dipakai. Hal ini sesuai dengan penghitungan bahwa besaran (panjang) lokalisasi frakton bergantung pada frekuensi sesuai aturan Λ(ω) ω -(γ) (γ : konstan). Ini berarti bahwa besaran lokalisasi akan mengecil bila frekuensinya bertambah besar. Hal tersebut mengakibatkan amplitudo vibrasi di sekitar pusat lokalisasi menjadi besar dan menambah efek non-linieritas dalam sistem. Dari data di atas diketahui bahwa intensitas ikatan fonon-frakton dalam jaring perkolasi lebih kuat puluhan kali lipat dibandingkan dengan intensitas ikatan fononfonon. Hasil ini menunjukkan bahwa intensitas ikatan fonon-frakton dalam jaring perkolasi cukup besar bila dibandingkan dengan intensitasnya dalam sistem yang berstruktur tatanan Cantor. Dengan membandingkan model ini dengan model tatanan Cantor, hasil penghitungan intensitas ikatan non-linier fonon-frakton kali ini membuktikan bahwa frakton sebagai moda terlokalisasi kuat cukup efektif sebagai sebuah model untuk menerangkan kelakuan panas gelas pada suhu rendah terutama fenomena naiknya konduktivitas panas dari daerah datar. Tatanan Cantor adalah fraktal yang mempunyai struktur ketidakteraturan dalam satu dimensi, sedangkan dalam jaring perkolasi struktur ketidakteraturan terdistribusi dalam dua dimensi. Jaring perkolasi mempunyai ikatan-ikatan lemah yang tidak dimiliki oleh tatanan Cantor. Saat bergetar, ikatan-ikatan lemah ini akan mempunyai amplitudo yang lebih besar, sehingga akan berpengaruh besar terhadap peningkatan efek non-linieritas dalam sistemnya. KESIMPULAN Menghitung perbandingan harga intensitas ikatan fonon-frakton dengan ikatan fonon-fonon sangatlah penting artinya untuk menjelaskan efektif atau tidaknya moda terlokalisasi kuat seperti frakton untuk dijadikan model yang menerangkan kelakuan panas gelas pada suhu rendah terutama kelakuan konduktivitas panas gelas pada daerah suhu di atas 10 K.
11 Ikatan-ikatan lemah dalam suatu sistem mempunyai kontribusi yang sangat besar untuk terjadinya interaksi non-linier antara moda terlokalisasi kuat dengan moda fonon. Jaring perkolasi sebagai salah satu contoh sistem fraktal juga mengandung ikatan-ikatan lemah. Sehingga, terdapat harapan untuk mendapatkan harga intensitas ikatan non-linier fonon-frakton yang besar dalam sistem tersebut. Telah dihitung perbandingan intensitas ikatan non-linier fonon-frakton dengan harga intensitas ikatan fonon-fonon di dalam jaring perkolasi dua dimensi yang mempunyai bentuk kisi segi empat dengan probabilitas p=0,6. Dari hasil penghitungan tersebut diketahui hal-hal berikut. 1. Intensitas ikatan non-linier fonon-frakton, lebih besar kali lipat dibandingkan dengan intensitas ikatan fonon-fonon. 2. Ikatan-ikatan lemah dalam jaring perkolasi menyebabkan amplitudo vibrasi menjadi besar, mengakibatkan naiknya efek non-linieritas. Hasil-hasil di atas sangat penting untuk memberikan bukti bahwa naiknya konduktivitas panas dari daerah datar disebabkan oleh adanya kontribusi dari moda terlokalisasi kuat seperti halnya frakton. Sehingga bisa disimpulkan bahwa model frakton merupakan model yang efektif untuk menerangkan kelakuan panas gelas pada suhu rendah terutama fenomena naiknya konduktivitas panas dari daerah datar. UCAPAN TERIMAKASIH Terimakasih yang sebesar-besarnya disampaikan kepada Bapak Professor T. Nakayama, K. Yakubo serta Sdr. M. Nemoto atas diskusi-diskusinya yang berharga yang menjadi dasar acuan penelitian ini. DAFTAR PUSTAKA 1. R.C. ZELLER, R.O. POHL: Phys. Rev. B 4, 2029 (1971) 2. S. ALEXANDER AND R. ORBACH: J. Phys. Lett. 43, L-625 (1982) 3. Y.GEFEN, A. AHARONY, S. ALEXANDER: Phys. Rev. Lett. 50, 77 (1983) 4. B. B. MANDELBROT, The Fractal Geometry of Nature, W. H. Freeman & Co., San Francisco (1983) 5. K.YAKUBO, T. NAKAYAMA: Phys. Rev. B 36, 8933 (1987)
12 6. K. YAKUBO, T. NAKAYAMA: Phys. Rev. B 40, 517 (1989) 7. J. FRICKE: Scientific American 258, 68 (1988) 8. U. BUCHENAU, N. NUCKER AND A.J. DIANOUX: Phys. Rev. Lett. 53, 2316 (1984); 9. U. BUCHENAU, H.M. ZHOU, N. NUCKER, K.S. GILROY AND W.A. PHILIPS: Phys. Rev. Lett. 60, 1318 (1988) 10. V. G. KARPOV, M. I. KLINGER, F. N. IGNAT EV: Sov. Phys. JETP 57, 499 (1983) 11. L. GIL, M.A. RAMOS, A. BRINGER, U. BUCHENAU: Phys. Rev. Lett. 70, 182 (1993) 12 J. MICHALSKI: Phys. Rev. B 45, 7054 (1992) 13 S. ALEXANDER, O. ENTIN-WOHLMAN AND R. ORBACH: Phys. Rev. B 34, 2726 (1986) 14 A. JAGANNATHAN, R. ORBACH AND O. ENTIN-WOHLMAN: Phys. Rev. B 39, (1989) 15. E. de Oliveira, J.N. Page and H.M. Rosenberg: Phys. Rev. Lett. 62, 780 (1989) 16. S. R. ELLIOTT: Physics of Amorphous Materials, 2 nd Ed., (Longman Scientific & Technical, 1990) 17. A.ALIPPI, G.SCKERDIN, A.BETTUCCI, F.CRACIUN, E.MOLINARI AND A. PETRI, Phys. Rev. Lett. 69, 3318 (1992) 18. F. GRACIUN, A. BETTUCCI, A. PETRI AND A. ALIPPI; Phys. Rev. Lett. 68, 1555 (1992) 19. D. STAUFER: Introduction to Percolation Theory (Taylor & Francis, London 1985) 20. M. L. WILLIAMS AND H. J. MARIS: Phys. Rev. B 31, 4505 (1985)
13 21. K. YAKUBO, T. NAKAYAMA, H. J. MARIS: J. Phys. Soc. Jpn. 60, 3249 (1991) 22. T. NAKAYAMA, K. YAKUBO, R. L. ORBACH: Rev. Mod. Phys. 66, 381 (1994)
(2) dengan adalah komponen normal dari suatu kecepatan partikel yang berhubungan langsung dengan tekanan yang diakibatkan oleh suara dengan persamaan
Getaran Teredam Dalam Rongga Tertutup pada Sembarang Bentuk Dari hasil beberapa uji peredaman getaran pada pipa tertutup membuktikan bahwa getaran teredam di dalam rongga tertutup dapat dianalisa tidak
Lebih terperinciTUGAS MATA KULIAH ILMU MATERIAL UMUM THERMAL PROPERTIES
TUGAS MATA KULIAH ILMU MATERIAL UMUM THERMAL PROPERTIES Nama Kelompok: 1. Diah Ayu Suci Kinasih (24040115130099) 2. Alfiyan Hernowo (24040115140114) Mata Kuliah Dosen Pengampu : Ilmu Material Umum : Dr.
Lebih terperinciPENDAHULUAN. Di dalam modul ini Anda akan mempelajari Kristal Semikonduktor yang mencakup:
PENDAHULUAN Di dalam modul ini Anda akan mempelajari Kristal Semikonduktor yang mencakup: kristal semikonduktor intrinsik dan kristal semikonduktor ekstrinsik. Oleh karena itu, sebelum mempelajari modul
Lebih terperinciAdapun manfaat dari penelitian ini adalah: 1. Dapat menambah informasi dan referensi mengenai interaksi nukleon-nukleon
F. Manfaat Penelitian Adapun manfaat dari penelitian ini adalah: 1. Dapat menambah informasi dan referensi mengenai interaksi nukleon-nukleon di dalam inti atom yang menggunakan potensial Yukawa. 2. Dapat
Lebih terperinciPERSAMAAN SCHRÖDINGER TAK BERGANTUNG WAKTU DAN APLIKASINYA PADA SISTEM POTENSIAL 1 D
PERSAMAAN SCHRÖDINGER TAK BERGANTUNG WAKTU DAN APLIKASINYA PADA SISTEM POTENSIAL 1 D Keadaan Stasioner Pada pembahasan sebelumnya mengenai fungsi gelombang, telah dijelaskan bahwa potensial dalam persamaan
Lebih terperinciGetaran Dalam Zat Padat BAB I PENDAHULUAN
BAB I PENDAHULUAN 1.1 Pendahuluan Getaran atom dalam zat padat dapat disebabkan oleh gelombang yang merambat pada Kristal. Ditinjau dari panjang gelombang yang digelombang yang digunakan dan dibandingkan
Lebih terperinciPENDAHULUAN. Di dalam modul ini Anda akan mempelajari Gas elektron bebas yang mencakup: Elektron
PENDAHUUAN Di dalam modul ini Anda akan mempelajari Gas elektron bebas yang mencakup: Elektron bebas dalam satu dimensi dan elektron bebas dalam tiga dimensi. Oleh karena itu, sebelum mempelajari modul
Lebih terperinciElektron Bebas. 1. Teori Drude Tentang Elektron Dalam Logam
Elektron Bebas Beberapa teori tentang panas jenis zat padat yang telah dibahas dapat dengan baik menjelaskan sifat-sfat panas jenis zat padat yang tergolong non logam, akan tetapi untuk golongan logam
Lebih terperinciBAB 2 TINJAUAN PUSTAKA
BAB 2 TINJAUAN PUSTAKA 2.1 Umum Perpindahan panas adalah perpindahan energi yang terjadi pada benda atau material yang bersuhu tinggi ke benda atau material yang bersuhu rendah, hingga tercapainya kesetimbangan
Lebih terperinciBAB IV HASIL DAN PEMBAHASAN
23 BAB IV HASIL DAN PEMBAHASAN 4.1 Visualisasi Gelombang di Dalam Domain Komputasi Teknis penelitian yang dilakukan dalam menguji disain sensor ini adalah dengan cara menembakkan struktur sensor yang telah
Lebih terperinciSINTESIS DAN KARAKTERISASI SIFAT LISTRIK SUPERKONDUKTOR Eu 2-x Ce x CuO 4+α-δ (ECCO) UNTUK UNDER-DOPED
Proseding Seminar Nasional Fisika dan Aplikasinya Sabtu, 19 November 2016 Bale Sawala Kampus Universitas Padjadjaran, Jatinangor SINTESIS DAN KARAKTERISASI SIFAT LISTRIK SUPERKONDUKTOR Eu 2-x Ce x CuO
Lebih terperinciGETARAN DAN GELOMBANG
GEARAN DAN GELOMBANG Getaran dapat diartikan sebagai gerak bolak balik sebuah benda terhadap titik kesetimbangan dalam selang waktu yang periodik. Dua besaran yang penting dalam getaran yaitu periode getaran
Lebih terperinciUntai Elektrik I. Waveforms & Signals. Dr. Iwan Setyawan. Fakultas Teknik Universitas Kristen Satya Wacana. Untai 1. I. Setyawan.
Untai Elektrik I Waveforms & Signals Dr. Iwan Setyawan Fakultas Teknik Universitas Kristen Satya Wacana Secara umum, tegangan dan arus dalam sebuah untai elektrik dapat dikategorikan menjadi tiga jenis
Lebih terperinciFONON I : GETARAN KRISTAL
MAKALAH FONON I : GETARAN KRISTAL Diajukan untuk Memenuhi Tugas Mata Kuliah Pendahuluan Fisika Zat Padat Disusun Oleh: Nisa Isma Khaerani ( 3215096525 ) Dio Sudiarto ( 3215096529 ) Arif Setiyanto ( 3215096537
Lebih terperinciBab II. Prinsip Fundamental Simulasi Monte Carlo
Bab II Prinsip Fundamental Simulasi Monte Carlo Metoda monte carlo adalah suatu metoda pemecahan masalah fisis dengan menirukan proses-proses nyata di alam memanfaatkan bilangan acak/ random. Jadi metoda
Lebih terperinciMesin Carnot Kuantum Berbasis Partikel Dua Tingkat di dalam Kotak Potensial Satu Dimensi
JURNAL FISIKA DAN APLIKASINYA VOLUME 6, NOMOR 1 JANUARI,010 Mesin Carnot Kuantum Berbasis Partikel Dua Tingkat di dalam Kotak Potensial Satu Dimensi Yohanes Dwi Saputra dan Agus Purwanto Laboratorium Fisika
Lebih terperinciExperiment indonesian (Indonesia) Loncatan manik-manik - Sebuah model transisi fase dan ketidak-stabilan (10 poin)
Q2-1 Loncatan manik-manik - Sebuah model transisi fase dan ketidak-stabilan (10 poin) Sebelum mengerjakan soal ini, kalian baca lebih dahulu Petunjuk Umum pada amplop yang terpisah. Pendahuluan Transisi
Lebih terperinciPARTIKEL DALAM SUATU KOTAK SATU DIMENSI
PARTIKEL DALAM SUATU KOTAK SATU DIMENSI Atom terdiri dari inti atom yang dikelilingi oleh elektron-elektron, di mana elektron valensinya bebas bergerak di antara pusat-pusat ion. Elektron valensi geraknya
Lebih terperinciFUNGSI GELOMBANG DAN RAPAT PROBABILITAS PARTIKEL BEBAS 1D DENGAN MENGGUNAKAN METODE CRANK-NICOLSON
FUNGSI GELOMBANG DAN RAPAT PROBABILITAS PARTIKEL BEBAS 1D DENGAN MENGGUNAKAN METODE CRANK-NICOLSON Rif ati Dina Handayani 1 ) Abstract: Suatu partikel yang bergerak dengan momentum p, menurut hipotesa
Lebih terperinciIPA KESEHATAN: Fisika. Dr. Zaroh Irayani, M.Si.
IPA KESEHATAN: Fisika Dr. Zaroh Irayani, M.Si. OUTLINE 11. Gelombang Bunyi & Mekanisme Pendengaran 12. Kebisingan: Intensitas Bunyi; Efek Doppler 13. Optik: Aspek Fisis Penglihatan 14. Radioaktivitas:
Lebih terperinciBAB V PERAMBATAN GELOMBANG OPTIK PADA MEDIUM NONLINIER KERR
A V PERAMATAN GELOMANG OPTIK PADA MEDIUM NONLINIER KERR 5.. Pendahuluan erkas (beam) optik yang merambat pada medium linier mempunyai kecenderungan untuk menyebar karena adanya efek difraksi; lihat Gambar
Lebih terperinciFISIKA FMIPA UNIVERSITAS SEBELAS MARET SURAKARTA 2010 Alfan Muttaqin/M
FISIKA FMIPA UNIVERSITAS SEBELAS MARET SURAKARTA 2010 Alfan Muttaqin/M0207025 Di terjemahkan dalam bahasa Indonesia dari An introduction by Heinrich Kuttruff Bagian 6.6 6.6.4 6.6 Penyerapan Bunyi Oleh
Lebih terperinciPROBABILITAS PARTIKEL DALAM KOTAK TIGA DIMENSI PADA BILANGAN KUANTUM n 5. Indah Kharismawati, Bambang Supriadi, Rif ati Dina Handayani
PROBABILITAS PARTIKEL DALAM KOTAK TIGA DIMENSI PADA BILANGAN KUANTUM n 5 Indah Kharismawati, Bambang Supriadi, Rif ati Dina Handayani Program Studi Pendidikan Fisika FKIP Universitas Jember email: schrodinger_risma@yahoo.com
Lebih terperinciThe Forced Oscillator
The Forced Oscillator Behaviour, Displacement, Velocity and Frequency Apriadi S. Adam M.Sc Jurusan Fisika Universitas Islam Negeri Sunan Kalijaga Yogyakarta Update 5 November 2013 A.S. Adam (UIN SUKA)
Lebih terperinciDAN TEGANGAN LISTRIK
1 ARUS DAN TEGANGAN LISTRIK 1.1 Pengertian Arus Listrik (Electrical Current) Kita semua tentu paham bahwa arus listrik terjadi karena adanya aliran elektron dimana setiap elektron mempunyai muatan yang
Lebih terperinciC.1 OSILASI GANDENG PEGAS
Mata Kuliah GELOMBANG-OPTIK OPTIK TOPIK I SUB TOPIK OSILASI GANDENG C. SISTEM OSILASI DUA DERAJAT KEBEBASAN:OSILASI GANDENG Satu derajat kebebasan: Misalkan: pegas yang memiliki satu simpangan Dua derajat
Lebih terperinciProbabilitas dan Statistika Fungsi Distribusi Peluang Kontinyu. Adam Hendra Brata
Probabilitas dan Statistika Adam Hendra Brata Himpunan nilai-nilai yang mungkin dari peubah acak X merupakan himpunan tak terhitung yaitu tidak dapat dinyatakan sebagai {,, 3,., n } atau {,, 3,.} tetapi
Lebih terperinciGETARAN DAN GELOMBANG
1/19 Kuliah Fisika Dasar Teknik Sipil 2007 GETARAN DAN GELOMBANG Mirza Satriawan Physics Dept. Gadjah Mada University Bulaksumur, Yogyakarta email: mirza@ugm.ac.id GETARAN Getaran adalah salah satu bentuk
Lebih terperinciMODUL 1 KULIAH SEMIKONDUKTOR
MODUL 1 KULIAH SMIKONDUKTOR I.1. LOGAM, ISOLATOR dan SMIKONDUKTOR. Suatu bahan zat padat apabila dikaitkan dengan kemampuannya dalam menghantarkan arus listrik, maka bahan zat padat dibedakan menjadi tiga
Lebih terperinciARUS LISTRIK. Di dalam konduktor / penghantar terdapat elektron bebas (muatan negatif) yang bergerak dalam arah sembarang (random motion)
ARUS LISTRIK Di dalam konduktor / penghantar terdapat elektron bebas (muatan negatif) yang bergerak dalam arah sembarang (random motion) Konduktor terisolasi Elektron-elektron tersebut tidak mempunyai
Lebih terperinciFisika Dasar I (FI-321)
Fisika Dasar I (FI-31) Topik hari ini Getaran dan Gelombang Getaran 1. Getaran dan Besaran-besarannya. Gerak harmonik sederhana 3. Tipe-tipe getaran (1) Getaran dan besaran-besarannya besarannya Getaran
Lebih terperinciLATIHAN UJIAN NASIONAL
LATIHAN UJIAN NASIONAL 1. Seorang siswa menghitung luas suatu lempengan logam kecil berbentuk persegi panjang. Siswa tersebut menggunakan mistar untuk mengukur panjang lempengan dan menggunakan jangka
Lebih terperinciGelombang sferis (bola) dan Radiasi suara
Chapter 5 Gelombang sferis (bola) dan Radiasi suara Gelombang dasar lain datang jika jarak dari beberapa titik dari titik tertentu dianggap sebagai koordinat relevan yang bergantung pada variabel akustik.
Lebih terperinciCatatan Kuliah FI1101 Fisika Dasar IA Pekan #8: Osilasi
Catatan Kuliah FI111 Fisika Dasar IA Pekan #8: Osilasi Agus Suroso update: 4 November 17 Osilasi atau getaran adalah gerak bolak-balik suatu benda melalui titik kesetimbangan. Gerak bolak-balik tersebut
Lebih terperinciVI. Teori Kinetika Gas
VI. Teori Kinetika Gas 6.1. Pendahuluan dan Asumsi Dasar Subyek termodinamika berkaitan dengan kesimpulan yang dapat ditarik dari hukum-hukum eksperimen tertentu, dan memanfaatkan kesimpulan ini untuk
Lebih terperinciGARIS BESAR PROGRAM PEMBELAJARAN (GBPP)
Fisika Zat Padat Pendahuluan halaman 1 dari 9 GARIS BESAR PROGRAM PEMBELAJARAN (GBPP) MATA KULIAH : FISIKA ZAT PADAT PENDAHULUAN KODE/BOBOT : PAF 225 / 2 SKS DESKRIPSI SINGKAT : Dalam pembelajaran iniakan
Lebih terperinciMEKANIKA KUANTUM DALAM TIGA DIMENSI
MEKANIKA KUANTUM DALAM TIGA DIMENSI Sebelumnya telah dibahas mengenai penerapan Persamaan Schrödinger dalam meninjau sistem kuantum satu dimensi untuk memperoleh fungsi gelombang serta energi dari sistem.
Lebih terperinciI. PENDAHULUAN. dan kotoran manusia atau kotoran binatang. Semua polutan tersebut masuk. ke dalam sungai dan langsung tercampur dengan air sungai.
I. PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang dan Masalah Dalam kehidupan, polusi yang ada di sungai disebabkan oleh limbah dari pabrikpabrik dan kotoran manusia atau kotoran binatang. Semua polutan tersebut masuk
Lebih terperinciGelombang FIS 3 A. PENDAHULUAN C. GELOMBANG BERJALAN B. ISTILAH GELOMBANG. θ = 2π ( t T + x λ ) Δφ = x GELOMBANG. materi78.co.nr
Gelombang A. PENDAHULUAN Gelombang adalah getaran yang merambat. Gelombang merambat getaran tanpa memindahkan partikel. Partikel hanya bergerak di sekitar titik kesetimbangan. Gelombang berdasarkan medium
Lebih terperinciGERAK HARMONIK SEDERHANA
GERAK HARMONIK SEDERHANA Gerak harmonik sederhana adalah gerak bolak-balik benda melalui suatu titik kesetimbangan tertentu dengan banyaknya getaran benda dalam setiap sekon selalu konstan. Gerak harmonik
Lebih terperinciBAB II LANDASAN TEORI
BAB II LANDASAN TEORI Dalam bab ini dibahas tentang dasar-dasar teori yang digunakan untuk mengetahui kecepatan perambatan panas pada proses pasteurisasi pengalengan susu. Dasar-dasar teori tersebut meliputi
Lebih terperinciMAKALAH PITA ENERGI. Di susun oleh, Pradita Ajeng Wiguna ( ) Rombel 1. Untuk Memenuhi Tugas Mata Kuliah Fisika dan Teknologi Semikonduktor
MAKALAH PITA ENERGI Untuk Memenuhi Tugas Mata Kuliah Fisika dan Teknologi Semikonduktor Di susun oleh, Pradita Ajeng Wiguna (4211412011) Rombel 1 JURUSAN FISIKA FAKULTAS MATEMATIKA DAN ILMU PENGETAHUAN
Lebih terperinciIKATAN KIMIA DALAM BAHAN
IKATAN KIMIA DALAM BAHAN Sifat Atom dan Ikatan Kimia Suatu partikel baik berupa ion bermuatan, inti atom dan elektron, dimana diantara mereka, akan membentuk ikatan kimia yang akan menurunkan energi potensial
Lebih terperinciMOLEKUL, ZAT PADAT DAN PITA ENERGI MOLEKUL ZAT PADAT PITA ENERGI
MOLEKUL, ZAT PADAT DAN PITA ENERGI MOLEKUL ZAT PADAT PITA ENERGI edy wiyono 2004 PENDAHULUAN Pada umumnya atom tunggal tidak memiliki konfigurasi elektron yang stabil seperti gas mulia, maka atom atom
Lebih terperinciBAB III ALAT PENGUKUR ALIRAN BERDASARKAN WAKTU TEMPUH GELOMBANG ULTRASONIK. Gelombang ultrasonik adalah salah satu jenis gelombang akustik atau
BAB III ALAT PENGUKUR ALIRAN BERDASARKAN WAKTU TEMPUH GELOMBANG ULTRASONIK 3.1 Gelombang Ultrasonik Gelombang ultrasonik adalah salah satu jenis gelombang akustik atau gelombang bunyi dengan persamaan
Lebih terperinci(6.38) Memasukkan ini ke persamaan (6.14) (dengan θ = 0) membawa kita ke faktor refleksi dari lapisan
6.6.3 Penyerapan oleh lapisan berpori Selanjutnya kita mempertimbangkan penyerapan suara oleh lapisan tipis berpori, misalnya, dengan selembar kain seperti tirai, atau dengan pelat tipis dengan perforasi
Lebih terperinciPENDAHULUAN. 1.1 Latar Belakang
PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Pada tahun 1911 fisikawan Belanda H.Kamerlingh-Onnes menemukan fenomena alam baru yang dinamakan Superkonduktivitas. Pada saat itu Onnes ingin mengukur resistansi listrik
Lebih terperinciMengenal Sifat Material. Teori Pita Energi
Mengenal Sifat Material Teori Pita Energi Ulas Ulang Kuantisasi Energi Planck : energi photon (partikel) bilangan bulat frekuensi gelombang cahaya h = 6,63 10-34 joule-sec De Broglie : Elektron sbg gelombang
Lebih terperinciHasil dan Pembahasan
Bab 4 Hasil dan Pembahasan 4.1 Sintesis Polimer Benzilkitosan Somorin (1978), pernah melakukan sintesis polimer benzilkitin tanpa pemanasan. Agen pembenzilasi yang digunakan adalah benzilklorida. Adapun
Lebih terperinciBAB II PENGANTAR SOLUSI PERSOALAN FISIKA MENURUT PENDEKATAN ANALITIK DAN NUMERIK
BAB II PENGANTAR SOLUSI PERSOALAN FISIKA MENURUT PENDEKATAN ANALITIK DAN NUMERIK Tujuan Instruksional Setelah mempelajari bab ini pembaca diharapkan dapat: 1. Menjelaskan cara penyelesaian soal dengan
Lebih terperinciBAB II PENERAPAN HUKUM THERMODINAMIKA
BAB II PENERAPAN HUKUM THERMODINAMIKA 2.1 Konsep Dasar Thermodinamika Energi merupakan konsep dasar termodinamika dan merupakan salah satu aspek penting dalam analisa teknik. Sebagai gagasan dasar bahwa
Lebih terperinciPENDAHULUAN Anda harus dapat
PENDAHULUAN Di dalam modul ini Anda akan mempelajari Teori Pita Energi yang mencakup : asal mula celah energi, model elektron hampir bebas, model Kronig-Penney, dan persamaan sentral. Oleh karena itu,
Lebih terperinciII LANDASAN TEORI. Besaran merupakan frekuensi sudut, merupakan amplitudo, merupakan konstanta fase, dan, merupakan konstanta sembarang.
2 II LANDASAN TEORI Pada bagian ini akan dibahas teori-teori yang digunakan dalam penyusunan karya ilmiah ini. Teori-teori tersebut meliputi osilasi harmonik sederhana yang disarikan dari [Halliday,1987],
Lebih terperinciDibuat oleh invir.com, dibikin pdf oleh
1. Energi getaran selaras : A. berbanding terbalik dengan kuadrat amplitudonya B. berbanding terbalik dengan periodanya C. berbanding lurus dengan kuadrat amplitudonya. D. berbanding lurus dengan kuadrat
Lebih terperinciPR ONLINE MATA UJIAN: FISIKA (KODE A07)
PR ONLINE MATA UJIAN: FISIKA (KODE A07) 1. Gambar di samping ini menunjukkan hasil pengukuran tebal kertas karton dengan menggunakan mikrometer sekrup. Hasil pengukurannya adalah (A) 4,30 mm. (D) 4,18
Lebih terperinciBab 6. Elektron Dalam Zat Padat (Teori Pita Energi)
Bab 6 Elektron Dalam Zat Padat (Teori Pita Energi) Teori Pita Energi Untuk Zat Padat (Model Untuk Teori Pita Energi) Berdasarkan daya hantar listrik, zat padat dibedakan menjadi tiga jenis : Logam dan
Lebih terperinciTeori Kinetik & Interpretasi molekular dari Suhu. FI-1101: Teori Kinetik Gas, Hal 1
FI-1101: Kuliah 13 TEORI KINETIK GAS Teori Kinetik Gas Suhu Mutlak Hukum Boyle-Gay y Lussac Gas Ideal Teori Kinetik & Interpretasi molekular dari Suhu FI-1101: Teori Kinetik Gas, Hal 1 FISIKA TERMAL Cabang
Lebih terperinciKARAKTERISTIK SYMMETRIC NUCLEAR MATTER PADA TEMPERATUR NOL
KARAKTERISTIK SYMMETRIC NUCLEAR MATTER PADA TEMPERATUR NOL Annisa Fitri 1, Anto Sulaksono 2 1,2 Departemen Fisika FMIPA UI, Kampus UI Depok, 16424 1 annisa.fitri11@sci.ui.ac.id 2 anto.sulaksono@sci.ui.ac.id
Lebih terperinciTEORI KINETIK GAS (II) Dr. Ifa Puspasari
TEORI KINETIK GAS (II) Dr. Ifa Puspasari a) Gas terdiri atas partikelpartikel yang sangat kecil yang disebut molekul, massa dan besarnya sama untuk tiap-tiap jenis gas. b) Molekul-molekul ini selalu bergerak
Lebih terperinciPEMBANGKIT RANDOM VARIATE
PEMBANGKIT RANDOM VARIATE Mata Kuliah Pemodelan & Simulasi JurusanTeknik Informatika Universitas Komputer Indonesia 1 Pendahuluan (1) Sifat probalitistik pada sistem nyata mempunyai pola distribusi probabilistik
Lebih terperinciD. I, U, X E. X, I, U. D. 5,59 x J E. 6,21 x J
1. Bila sinar ultra ungu, sinar inframerah, dan sinar X berturut-turut ditandai dengan U, I, dan X, maka urutan yang menunjukkan paket (kuantum) energi makin besar ialah : A. U, I, X B. U, X, I C. I, X,
Lebih terperinciGARIS BESAR PROGRAM PEMBELAJARAN (GBPP) UNIVERSITAS DIPONEGORO
GARIS BESAR PROGRAM PEMBELAJARAN (GBPP) UNIVERSITAS DIPONEGORO SPMI- UNDIP GBPP 10.09.04 PAF 219 Revisi ke - Tanggal 13 September 2013 Dikaji Ulang Oleh Ketua Program Studi Fisika Dikendalikan Oleh GPM
Lebih terperinciGetaran sistem pegas berbeban dengan massa yang berubah terhadap waktu
Getaran sistem pegas berbeban dengan massa yang berubah terhadap waktu Kunlestiowati H *. Nani Yuningsih **, Sardjito *** * Staf Pengajar Polban, kunpolban@yahoo.co.id ** Staf Pengajar Polban, naniyuningsih@gmail.com
Lebih terperinci4 Hasil dan Pembahasan
4 Hasil dan Pembahasan 4.1 Sintesis Padatan TiO 2 Amorf Proses sintesis padatan TiO 2 amorf ini dimulai dengan melarutkan titanium isopropoksida (TTIP) ke dalam pelarut etanol. Pelarut etanol yang digunakan
Lebih terperinciGETARAN DAN GELOMBANG STAF PENGAJAR FISIKA DEP. FISIKA IPB
GETARAN DAN GELOMBANG STAF PENGAJAR FISIKA DEP. FISIKA IPB Getaran (Osilasi) : Gerakan berulang pada lintasan yang sama Ayunan Gerak Kipas Gelombang dihasilkan oleh getaran Gelombang bunyi Gelombang air
Lebih terperinciStudi Komputasi Gerak Bouncing Ball pada Vibrasi Permukaan Pantul
Studi Komputasi Gerak Bouncing Ball pada Vibrasi Permukaan Pantul Haerul Jusmar Ibrahim 1,a), Arka Yanitama 1,b), Henny Dwi Bhakti 1,c) dan Sparisoma Viridi 2,d) 1 Program Studi Magister Sains Komputasi,
Lebih terperinciANALISIS LANJUTAN. Tingkat Energi & Orbit Elektron. Pita Energi Semikonduktor Intrinsik. Pita Energi Pada Semikonduktor Ter-Doping
Tingkat Energi & Orbit Elektron ANALISIS LANJUTAN Pita Energi Semikonduktor Intrinsik Pita Energi Pada Semikonduktor Ter-Doping Elektronika 1 23 Irwan Arifin 2004 P-N Junction Elektronika 1 24 Irwan Arifin
Lebih terperinciYang akan dibahas: 1. Kristal dan Ikatan pada zat Padat 2. Teori Pita Zat Padat
ZAT PADAT Yang akan dibahas: 1. Kristal dan Ikatan pada zat Padat 2. Teori Pita Zat Padat ZAT PADAT Sifat sifat zat padat bergantung pada: Jenis atom penyusunnya Struktur materialnya Berdasarkan struktur
Lebih terperinciIX. Aplikasi Mekanika Statistik
IX. Aplikasi Mekanika Statistik 9.1. Gas Ideal Monatomik Sebagai test case termodinamika statistik, kita coba terapkan untuk gas ideal monatomik. Mulai dengan fungsi partisi: ε j Z = g j exp j k B T Energi
Lebih terperinciBAB IV HASIL DAN PEMBAHASAN
21 Analisis output dilakukan terhadap hasil simulasi yang diperoleh agar dapat mengetahui variabel-variabel yang mempengaruhi output. Optimasi juga dilakukan agar output meningkat mendekati dengan hasil
Lebih terperinciDETEKTOR RADIASI INTI. Sulistyani, M.Si.
DETEKTOR RADIASI INTI Sulistyani, M.Si. Email: sulistyani@uny.ac.id Konsep Dasar Alat deteksi sinar radioaktif atau sistem pencacah radiasi dinamakan detektor radiasi. Prinsip: Mengubah radiasi menjadi
Lebih terperinciSTurn SIFAT VIBRASI LOKAL SEMIKONDUKTOR AMORF SILIKON KARBON (a-sic:h)1
Prosidin Pertemuan l/miah Sains Materi /SSN /4/0-2897 STurn SIFAT VIBRASI LOKAL SEMIKONDUKTOR AMORF SILIKON KARBON (a-sic:h)1 % Efta Yudiarsah2 dad Rosari Saleh2,3 ABSTRAK STUDI SIFAT VI BRAS I LOKAL SEMIKONDUKTOR
Lebih terperinciBAB III. Proses Fisis Penyebab Fluktuasi Temperatur CMB
BAB III Proses Fisis Penyebab Fluktuasi Temperatur CMB III.1 Penyebab Fluktuasi Struktur di alam semesta berasal dari fluktuasi kuantum di awal alam semesta. Akibat pengembangan alam semesta, fluktuasi
Lebih terperinciBAB IV OSILATOR HARMONIS
Tinjauan Secara Mekanika Klasik BAB IV OSILATOR HARMONIS Osilator harmonis terjadi manakala sebuah partikel ditarik oleh gaya yang besarnya sebanding dengan perpindahan posisi partikel tersebut. F () =
Lebih terperinciBAB 2 DATA DAN METODA
BAB 2 DATA DAN METODA 2.1 Pasut Laut Peristiwa pasang surut laut (pasut laut) adalah fenomena alami naik turunnya permukaan air laut secara periodik yang disebabkan oleh pengaruh gravitasi bendabenda-benda
Lebih terperinciSidang Tugas Akhir - Juli 2013
Sidang Tugas Akhir - Juli 2013 STUDI PERBANDINGAN PERPINDAHAN PANAS MENGGUNAKAN METODE BEDA HINGGA DAN CRANK-NICHOLSON COMPARATIVE STUDY OF HEAT TRANSFER USING FINITE DIFFERENCE AND CRANK-NICHOLSON METHOD
Lebih terperinciMAKALAH FABRIKASI DAN KARAKTERISASI XRD (X-RAY DIFRACTOMETER)
MAKALAH FABRIKASI DAN KARAKTERISASI XRD (X-RAY DIFRACTOMETER) Oleh: Kusnanto Mukti / M0209031 Jurusan Fisika Fakultas Matematika dan Ilmu Pengetahuan Alam Universitas Sebelas Maret Surakarta 2012 I. Pendahuluan
Lebih terperinciBAB 2 TINJAUAN PUSTAKA
BAB TINJAUAN PUSTAKA. Definisi Gelombang dan klasifikasinya. Gelombang adalah suatu gangguan menjalar dalam suatu medium ataupun tanpa medium. Dalam klasifikasinya gelombang terbagi menjadi yaitu :. Gelombang
Lebih terperinci4. Buku teks: Introduction to solid state physics, Charles Kittel, John Willey & Sons, Inc.
Pengantar. Target: mahasiswa undergraduate menjelang tingkat akhir atau mahasiswa graduate tanpa latar belakang fisika zat padat. 2. Penjelasan Mata kuliah: tujuan perkuliahan ini adalah untuk memberikan
Lebih terperinci1. Sekumpulan angka untuk menerangkan sesuatu, baik angka yang belum tersusun maupun angka angka yang sudah tersusun dalam suatu daftar atau grafik.
1. Sekumpulan angka untuk menerangkan sesuatu, baik angka yang belum tersusun maupun angka angka yang sudah tersusun dalam suatu daftar atau grafik. 3. Sekumpulan angka yang menjelaskan sifat-sifat data
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang
BAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Panas merupakan suatu bentuk energi yang ada di alam. Panas juga merupakan suatu energi yang sangat mudah berpindah (transfer). Transfer panas disebabkan oleh adanya
Lebih terperinciMODUL V FISIKA MODERN RADIASI BENDA HITAM
1 MODUL V FISIKA MODERN RADIASI BENDA HITAM Tujuan instruksional umum : Agar mahasiswa dapat memahami tentang radiasi benda hitam Tujuan instruksional khusus : Dapat menerangkan tentang radiasi termal
Lebih terperinciPENGARUH IRADIASI-γ TERHADAP REGANGAN KISI DAN KONDUKTIVITAS IONIK PADA KOMPOSIT PADAT (LiI) 0,5 (Al 2 O 3.4SiO 2 ) 0,5
Pengaruh Iradiasi- Terhadap Regangan Kisi dan Konduktivitas Ionik Pada Komposit Padat (LiI) 0,5(Al 2O 3.4SiO 2) 0,5 (P. Purwanto, S. Purnama, D.S. Winatapura dan Alifian) PENGARUH IRADIASI-γ TERHADAP REGANGAN
Lebih terperinci3. Termodinamika Statistik
3. Termodinamika Statistik Pada bagian ini akan dibahas pemanfaatan postulat statistik yang berdasarkan sistem dalam keadaan keseimbangan untuk menjelaskan besaran makroskopis. Disiplin ini disebut Mekanika
Lebih terperinciPAKET SOAL 1.c LATIHAN SOAL UJIAN NASIONAL TAHUN PELAJARAN 2011/2012
UJI COBA MATA PELAJARAN KELAS/PROGRAM ISIKA SMA www.rizky-catatanku.blogspot.com PAKET SOAL 1.c LATIHAN SOAL UJIAN NASIONAL TAHUN PELAJARAN 2011/2012 : FISIKA : XII (Dua belas )/IPA HARI/TANGGAL :.2012
Lebih terperinciKajian Sistem Terfrustasi pada Bahan Antiferromagnet dengan Model Ising 2D
Kajian Sistem Terfrustasi pada Bahan Antiferromagnet dengan Model Ising 2D R. N. Safitri, A. R. U. Fadlilah, D. Darmawan, R. Y. A. Sari Lab. Fisika Komputasi, FMIPA, Universitas Negeri Yogyakarta email:
Lebih terperinciBAB III. KECEPATAN GRUP DAN RAPAT KEADAAN BAB IV. SUHU KRITIS...52 BAB VI. DAFTAR PUSTAKA...61
DAFTAR ISI HALAMAN PERNYATAAN...i HALAMAN PERSEMBAHAN...ii PRAKATA...iii DAFTAR ISI...v DAFTAR GAMBAR...vii DAFTAR SINGKATAN...xi DAFTAR LAMBANG...xii INTISARI...xiv ABSTRACT...xv BABI. PENDAHULUAN...16
Lebih terperinciBAB I PENDAHULUAN. 1.1 Latar Belakang Masalah
BAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Masalah Intan adalah salah satu jenis perhiasan yang harganya relatif mahal. Intan merupakan kristal yang tersusun atas unsur karbon (C). Intan berdasarkan proses pembentukannya
Lebih terperinciMata Kuliah GELOMBANG OPTIK TOPIK I OSILASI. andhysetiawan
Mata Kuliah GELOMBANG OPTIK TOPIK I OSILASI HARMONIK PENDAHULUAN Gerak dapat dikelompokan menjadi: Gerak di sekitar suatu tempat contoh: ayunan bandul, getaran senar dll. Gerak yang berpindah tempat contoh:
Lebih terperinciBAB II DASAR TEORI. A. Kemagnetan Bahan. Secara garis besar, semua bahan dapat dikelompokkan ke dalam bahan magnet. seperti terlihat pada Gambar 2.
BAB II DASAR TEORI A. Kemagnetan Bahan Secara garis besar, semua bahan dapat dikelompokkan ke dalam bahan magnet seperti terlihat pada Gambar 2. Gambar 2: Diagram pengelompokan bahan magnet (Stancil &
Lebih terperinciDERET FOURIER DAN APLIKASINYA DALAM FISIKA
Matakuliah: Fisika Matematika DERET FOURIER DAN APLIKASINYA DALAM FISIKA Di S U S U N Oleh : Kelompok VI DEWI RATNA PERTIWI SITEPU (8176175004) RIFKA ANNISA GIRSANG (8176175014) PENDIDIKAN FISIKA REGULER
Lebih terperinciPEMBAHASAN SOAL PRA UAN SOAL PAKET 2
PEMBAHASAN SOAL PRA UAN SOAL PAKET 2 Soal No 1 Pada jangka sorong, satuan yang digunakan umumnya adalah cm. Perhatikan nilai yang ditunjukkan skala utama dan skala nonius. Nilai yang ditunjukkan oleh skala
Lebih terperinciTermodinamika. Energi dan Hukum 1 Termodinamika
Termodinamika Energi dan Hukum 1 Termodinamika Energi Energi dapat disimpan dalam sistem dengan berbagai macam bentuk. Energi dapat dikonversikan dari satu bentuk ke bentuk yang lain, contoh thermal, mekanik,
Lebih terperinciSimulasi Sifat Fisis Model Molekuler Dinamik Gas Argon dengan Potensial Lennard-Jones
Jurnal Sainsmat, September 2012, Halaman 147-155 Vol. I, No. 2 ISSN 2086-6755 http://ojs.unm.ac.id/index.php/sainsmat Simulasi Sifat Fisis Model Molekuler Dinamik Gas Argon dengan Potensial Lennard-Jones
Lebih terperinciBab VIII Teori Kinetik Gas
Bab VIII Teori Kinetik Gas Sumber : Internet : www.nonemigas.com. Balon udara yang diisi dengan gas massa jenisnya lebih kecil dari massa jenis udara mengakibatkan balon udara mengapung. 249 Peta Konsep
Lebih terperinciT 19 Kerapatan Keadaan pada Struktur Nano Berbentuk Sumur Nano, Kawat Nano dan Titik Nano
T 19 Kerapatan Keadaan pada Struktur Nano Berbentuk Sumur Nano, Kawat Nano dan Titik Nano Ratno Nuryadi Pusat Teknologi Material, Badan Pengkajian dan Penerapan Teknologi (BPPT) BPPT Gedung II Lt. 22.
Lebih terperinciHASIL DAN PEMBAHASAN. Struktur Karbon Hasil Karbonisasi Hidrotermal (HTC)
39 HASIL DAN PEMBAHASAN Struktur Karbon Hasil Karbonisasi Hidrotermal (HTC) Hasil karakterisasi dengan Difraksi Sinar-X (XRD) dilakukan untuk mengetahui jenis material yang dihasilkan disamping menentukan
Lebih terperinciCopyright all right reserved
Latihan Soal UN Paket C 2011 Program IP Mata Ujian : Fisika Jumlah Soal : 20 1. Pembacaan jangka sorong berikut ini (bukan dalam skala sesungguhnya) serta banyaknya angka penting adalah. 10 cm 11 () 10,22
Lebih terperinciBAB III KONDUKSI ALIRAN STEDI - DIMENSI BANYAK
BAB III KONDUKSI ALIRAN SEDI - DIMENSI BANYAK Untuk aliran stedi tanpa pembangkitan panas, persamaan Laplacenya adalah: + y 0 (6-) Aliran kalor pada arah dan y bisa dihitung dengan persamaan Fourier: q
Lebih terperinciANALISIS POLA INTERFERENSI CELAH BANYAK UNTUK MENENTUKAN PANJANG GELOMBANG LASER He-Ne DAN LASER DIODA
26 S.L. Handayani, Analisis Pola Interferensi Celah Banyak ANALISIS POLA INTERFERENSI CELAH BANYAK UNTUK MENENTUKAN PANJANG GELOMBANG LASER He-Ne DAN LASER DIODA Sri Lestari Handayani Pascasarjana Universitas
Lebih terperinci