SOLUSI PERSAMAAN SCHRODINGER UNTUK POTENSIAL NON SENTRAL KOMBINASI POTENSIAL COULOMB, ECKART PLUS POTENSIAL PÖSCHL-TELLER I MENGGUNAKAN METODE

Ukuran: px
Mulai penontonan dengan halaman:

Download "SOLUSI PERSAMAAN SCHRODINGER UNTUK POTENSIAL NON SENTRAL KOMBINASI POTENSIAL COULOMB, ECKART PLUS POTENSIAL PÖSCHL-TELLER I MENGGUNAKAN METODE"

Transkripsi

1 digilib.uns.ac.id SOLUSI PERSAMAAN SCHRODINGER UNTUK POTENSIAL NON SENTRAL KOMBINASI POTENSIAL COULOMB, ECKART PLUS POTENSIAL PÖSCHL-TELLER I MENGGUNAKAN METODE NIKIFOROV-UVAROV TESIS Untuk Memenuhi Sebagian Persyaratan untuk Mencapai Derajat Magister Program Studi Ilmu Fisika Oleh JEFFRY HANDHIKA S PROGRAM PASCASARJANA UNIVERSITAS SEBELAS MARET SURAKARTA 2012 i

2 digilib.uns.ac.id SOLUSI PERSAMAAN SCHRODINGER UNTUK POTENSIAL NON SENTRAL KOMBINASI POTENSIAL COULOMB, ECKART PLUS POTENSIAL PÖSCHL-TELLER I MENGGUNAKAN METODE NIKIFOROV-UVAROV TESIS Oleh: JEFFRY HANDHIKA Komisi Pembimbing Pembimbing I S Nama Tanda Tangan Tanggal Dra. Suparmi, MA. Ph.D NIP Pembimbing II Drs. Cari, MA. Ph. D NIP Telah dinyatakan memenuhi syarat Pada tanggal Ketua Program Studi Ilmu Fisika Program Pasca Sarjana UNS Drs. Cari, MA. M.Sc. Ph.D NIP ii

3 digilib.uns.ac.id SOLUSI PERSAMAAN SCHRODINGER UNTUK POTENSIAL NON SENTRAL KOMBINASI POTENSIAL COULOMB, ECKART PLUS POTENSIAL PÖSCHL-TELLER I MENGGUNAKAN METODE NIKIFOROV-UVAROV TESIS Oleh: JEFFRY HANDHIKA S Tim Penguji Jabatan : Nama Tanda tangan Tanggal Ketua Sekertaris Drs. Cari, MA. M.Sc. Ph.D NIP Anggota Penguji I II Dra. Suparmi, MA. Ph.D NIP Drs. Cari, MA. M.Sc. Ph.D NIP Telah dipertahankan didepan penguji Dinyatakan telah memenuhi syarat Pada tanggal Direktur Program Pascasarjana Ketua Program Studi Ilmu Fisika Prof. Dr. Ir. Ahmad Yunus, M.S. NIP Drs. Cari, MA. M.Sc. Ph.D NIP iii

4 digilib.uns.ac.id PERNYATAAN ORISINILITAS DAN PUBLIKASI TESIS Saya menyatakan dengan benar-benar bahwa 1. Tesis yang berjudul Solusi Persamaan Schrodinger Untuk Potensial Non Sentral Kombinasi Potensial Coulomb, Eckart Plus Potensial Pöschl-Teller I Menggunakan Metode Nikiforov-Uvarov ini adalah karya penelitian saya sendiri dan tidak terdapat karya ilmiyah yang pernah diajukan oleh orang lain untuk memperoleh gelar akademik serta tidak terdapat karya atau pendapat yang pernah ditulis atau diterbitkan oleh orang lain kecuali secara tertulis dikutip dalam naskah ini dan disebutkan dalam sumber kutipan serta daftar pustaka. Apabila ternyata di dalam naskah Tesis ini dapat dibuktikan terdapat unsur-unsur jiplakan, maka saya bersedia Tesis beserta gelar MAGISTER saya dibatalkan serta diperoses sesuai dengan peraturan perundang-undangan yang berlaku (UU No. 20 Tahun 2003, pasal 25 ayat 2 dan pasal 70). 2. Publikasi sebagian atau keseluruhan isi Tesis pada jurnal atau forum ilmiah lain harus seijin dan menyatakan tim pembimbing sebagai author dan PPs UNS sebagai institusinya. Apabila dalam waktu sekurang-kurangnya satu semester (6 bulan sejak pengesahan Tesis) saya tidak melakukan publikasi dari sebagian atau keseluruhan Tesis ini, maka Prodi Ilmu Fisika PPs UNS berhak mempublikasikannya pada jurnal ilmiah yang diterbitkan oleh Prodi Ilmu Fisika PPs UNS. Apabila saya melakukan pelanggaran ketentuan dari publikasi ini, maka saya bersedia mendapatkan sanksi akademik yang berlaku. Surakarta, Jeffry Handhika S iv

5 digilib.uns.ac.id MOTTO YAKIN USAHA SAMPAI PERSEMBAHAN Karya ini kupersembahkan kepada: Almarhum Bapak dan Ibuk Tercinta. v

6 digilib.uns.ac.id ABSTRAK Jeffry Handhika. S Solusi Persamaan Schrodinger Untuk Potensial Non Sentral Hasil Kombinasi Potensial Coulomb, Eckart Plus Potensial Pöschl- Teller I Menggunakan Metode Nikiforov-Uvarov Tesis: Program Pascasarjana Ilmu Fisika Universitas Sebelas Maret Surakarta. Pembimbing (1). Dra. Suparmi, MA. Ph.D, (2) Drs. Cari, MA. M.Sc. Ph.D Tujuan Penelitian ini adalah (1) menentukan tingkat energi dan fungsi gelombang dari sistem potensial Non sentral hasil kombinasi Coloumb plus Pochl- Teller I dan potensial Eckart Plus Pochl-Teller I (2) Visualisasi fungsi gelombang dan tingkat energi potensial non sentral hasil kombinasi hasil kombinasi Coloumb plus Pochl-Teller I dan potensial Eckart Plus Pochl-Teller I. Potensial non sentral merupakan model potensial yang digunakan untuk menerangkan fenomena gaya inter moleculer dan vibrasi molekul. Penelitian ini merupakan studi literatur yang dilakukan di pascasarjana UNS mulai bulan September 2011-Juni Metode yang digunakan dalam menyelesaikan persamaan Schroodinger adalah metode Nikivorof-Uvarof (NU). Prinsip dasar metode NU adalah mengubah bentuk persamaan Schroodinger ke dalam bentuk persamaan hipergeometri khusus. Bentuk persamaan hipergeometri khusus tersebut kemudian diselesaikan dengan metode NU. Hasil penelitian ini adalah (1) Spektrum Energi, fungsi gelombang diperoleh secara eksak. Fungsi gelombang bagian radial dan polar dinyatakan dalam bentuk polinomial Jacobi. Persamaan gelombang dan tingkat energi yang diperoleh dengan metode NU memberikan hasil yang sama dengan metode Hipergeometri. (2) Fungsi gelombang divisualisasikan menggunakan Software Matematica 8.0. Potensial non sentral hasil kombinasi potensial Coulomb plus Potensial Pöschl-Teller I menyebabkan amplitodo gelombang polar membesar dan energi ikat elektron mengecil. Potensial non sentral hasil kombinasi Eckart plus Potensial Pöschl-Teller I menyebabkan amplitude fungsi gelombang polar membesar dan energi ikat partikel mengecil. Kata kunci : Metode Nikiforov-Uvarov, Potensial Coloumb, Potensial Eckart, Potensial Pöschl-Teller I non sentral. vi

7 digilib.uns.ac.id ABSTRAK Jeffry Handhika. S "Solution of Schrodinger Equation For Non- Central Potential combination of Coulomb, Eckart Plus Pöschl-Teller I Using the Nikiforov-Uvarov Method" Thesis: Physical Science Graduate Program of University Sebelas Maret Surakarta. Advisor (1). Dra. Suparmi, MA. Ph.D, (2) Drs. Find, MA. M.Sc. Ph.D The purpose of this research were to determine (1) the energy levels and wave functions for the system of non-central potential plus the combination Coloumb Pochl-Teller I and Eckart potential Pochl Plus-Teller I (2) Visualization of the wave functions and energy levels of non-central potential combination of the results of the combination Coloumb plus Pochl-Teller I and Eckart potential Pochl Plus-Teller I. Non-central potential is a potential model used to explain the phenomenon of inter moleculer and molecular vibrations. This research was literature study at pascasarjana UNS conducted from September 2011-June The method used to solving Schroodinger equations was the Nikivorof -Uvarof (NU) Method. The basic principle NU method was basebd on change of the Schroodinger equation form of type function hypergeometric. Special form of the hipergeometric equation solved by the NU method. The results of this reaserch were (1) Energy spectra and wave functions obtained were exact. Wave function of the radial and polar expressed in terms of Jacobi polynomials. Wave equation and the energy levels obtained by the NU method gave the same results with the hypergeometric method. (2) wave function was visualized using Matematica 8.0. Potential Non-central fromed by combination of Colombic and Pöschl-Teller I causes polar wave amplitode enlarged and electron binding energy decreases. Non-central potential fromed by combination of Eckart and Pöschl-Teller I potential causes polar amplitude wave functions enlarged and binding energy of the particles decreases. Key words: Shroodinger Equation, Nikiforov-Uvarov method, Coloumb Potential, Potential Eckart, Pöschl-Teller I potential non-central vii

8 digilib.uns.ac.id KATA PENGANTAR Alhamdulillaahirobbil alamiin, syukur kepada Allah SWT yang telah melimpahkan rahmat dan hidayahnya sehingga penulis dapat menyelesaikan penulisan laporan penelitian dengan judul Solusi Persamaan Schrodinger Untuk Potensial Non Sentral Kombinasi Potensial Coulomb, Eckart Plus Potensial Pöschl-Teller I Menggunakan Metode Nikiforov-Uvarov. Penulis menyadari bahwa dalam menyelesaikan penulisan laporan penelitian ini penulis mengalami berbagai kendala yang tidak mudah dipecahkan karena keterbatasan dan kemampuan penulis. Dan penulis menyadari bahwa dalam penelitian dan penyusunan karya ini tidak bisa lepas dari bantuan berbagai pihak. Dengan rasa tulus ikhlas penulis mengucapkan terima kasih serta penghargaan yang setinggi-tingginya kepada: 1. Prof. Dr. Ir. Ahmad Yunus, M.S, selaku Direktur Pascasarjana Universitas Sebelas Maret yang telah berkenan memberikan bantuan berupa segala sarana dan fasilitas dalam menempuh pendidikan pascasarjana 2. Drs. Cari, M.A, M.Sc, Ph.D selaku Ketua Program Studi Ilmu Fisika Pascasarjan Universitas Sebelas Maret. 3. Ibu Dra. Suparmi, M.A, Ph.D selaku pembimbing I yang telah memberikan motivasi, bimbingan, arahan, ide dalam penyusunan laporan penelitian ini 4. Teman-teman S2 Ilmu Fisika, Bidang Teori dan Komputasi. Dalam penyusunan Thesis ini, penulis menyadari bahwa masih terdapat banyak kekurangan baik dalam isi maupun cara penyajian materi. Oleh karena itu, penulis mengharapkan kritik dan saran guna perbaikan di masa datang. Semoga laporan penelitian ini dapat memberi manfaat bagi penulis khususnya dan pembaca pada umumnya. Surakarta, Agustus 2012 Penulis viii

9 digilib.uns.ac.id ABSTRAK Jeffry Handhika. S SolusiPersamaan Schrodinger UntukPotensial Non SentralHasilKombinasiPotensial Coulomb, Eckart Plus PotensialPöschl- Teller I MenggunakanMetodeNikiforov-Uvarov Tesis: Program PascasarjanaIlmuFisikaUniversitasSebelasMaret Surakarta. Pembimbing (1).Dra.Suparmi, MA. Ph.D, (2) Drs. Cari, MA. M.Sc. Ph.D TujuanPenelitianiniadalah (1) menentukantingkatenergidanfungsigelombangdarisistempotensial Non sentralhasilkombinasicoloumb plus Pochl-Teller I danpotensialeckart Plus Pochl- Teller I (2) Visualisasifungsigelombangdantingkatenergipotensial non sentralhasilkombinasihasilkombinasicoloumb plus Pochl-Teller I danpotensialeckart Plus Pochl-Teller I. Potensial non sentralmerupakan model potensial yang digunakanuntukmenerangkanfenomenagayainter moleculerdanvibrasimolekul. Penelitianinimerupakanstudiliteratur yang dilakukan di pascasarjana UNS mulaibulan September2011-Juni 2012.Metode yang digunakandalammenyelesaikanpersamaanschroodingeradalahmetodenikivorof- Uvarof (NU).Prinsipdasarmetode NU adalahmengubahbentukpersamaanschroodingerkedalambentukpersamaanhipergeo metrikhusus.bentukpersamaanhipergeometrikhusustersebutkemudiandiselesaikan denganmetode NU. Hasilpenelitianiniadalah (1) SpektrumEnergi, fungsigelombangdiperolehsecaraeksak.fungsigelombangbagian radial dan polar dinyatakandalambentukpolinomial Jacobi.Persamaangelombangdantingkatenergi yang diperolehdenganmetode NU memberikanhasil yang samadenganmetodehipergeometri. (2) Fungsigelombangdivisualisasikanmenggunakan Software Matematica 8.0. Potensial non sentralhasilkombinasipotensial Coulomb plus PotensialPöschl- Teller I menyebabkanamplitodogelombang polar membesardanenergiikatelektronmengecil.potensial non sentralhasilkombinasieckart plus PotensialPöschl-Teller I menyebabkan amplitude fungsigelombang polar membesardanenergiikatpartikelmengecil. Kata kunci :MetodeNikiforov-Uvarov, PotensialColoumb, PotensialEckart, PotensialPöschl-Teller I non sentral.

10 digilib.uns.ac.id ABSTRAK Jeffry Handhika. S "Solution of Schrodinger Equation For Non- Central Potential combination of Coulomb, Eckart Plus Pöschl-Teller I Using the Nikiforov-Uvarov Method" Thesis: Physical Science Graduate Program of University SebelasMaret Surakarta. Advisor (1).Dra.Suparmi, MA. Ph.D, (2) Drs. Find, MA. M.Sc. Ph.D The purpose of this research were to determine (1) the energy levels and wave functions for the system of non-central potential plus the combination ColoumbPochl-Teller I and Eckart potential Pochl Plus-Teller I (2) Visualization of the wave functions and energy levels of non-central potential combination of the results of the combination Coloumb plus Pochl-Teller I and Eckart potential Pochl Plus-Teller I. Non-central potential is a potential model used to explain the phenomenon of inter moleculer and molecular vibrations. This research was literature study at pascasarjana UNS conducted from September 2011-June The method used to solving Schroodinger equations was the Nikivorof -Uvarof (NU) Method. The basic principle NU method was basebd on change of the Schroodinger equation form of type functionhypergeometric. Special form of the hipergeometric equation solved by the NU method. The results of this reaserch were (1) Energy spectra and wave functions obtained were exact. Wave function of the radial and polar expressed in terms of Jacobi polynomials. Wave equation and the energy levels obtained by the NU method gave the same results with the hypergeometric method. (2) wave function was visualized using Matematica8.0. Potential Non-central fromed by combination of ColombicandPöschl-Teller I causes polar wave amplitode enlarged and electron binding energy decreases. Non-central potentialfromed bycombination of EckartandPöschl-Teller I potential causes polar amplitude wave functions enlarged and binding energy of the particles decreases. Key words: Shroodinger Equation, Nikiforov-Uvarov method, Coloumb Potential, Potential Eckart,Pöschl-Teller I potential non-central

11 digilib.uns.ac.id BAB I PENDAHULUAN A. Latar Belakang Masalah Newtonian mechanics and Maxwell's theory of the electromagnetic (EM) field were the pillars of physics until the end of the nineteenth centur (Galindo and Pascual:1990). Fisika yang berkembang sampai akhir abad ke 19 dikenal sebagai fisika klasik dan mempunyai dua cabang utama yaitu mekanika klasik Newtonian dan teori medan elektromagnetik. Mekanika klasik dicirikan oleh kehadiran partikel sebagai sesuatu yang terkurung di dalam ruang. Istilah terkurung secara sederhana dapat dikatakan adanya batas yang jelas antara materi dengan lingkungan di luar dirinya. Hasil eksperimen menunjukkan bahwa konsep-konsep fisika yang berdasarkan hukum-hukum Newton tidak bisa digunakan untuk menjelaskan hasil eksperimen sehingga diperlukan konsep baru yang tidak sama dengan fisika klasik (Beiser, 1992). Pada tahun , E. Schrödinger menyatakan bahwa perilaku elektron, termasuk tingkat spektrum energi elektron yang diskrit dalam atom mengikuti suatu persamaan diferensial untuk gelombang (Greiner, 1989). Mekanika kuantum sangat berguna untuk menjelaskan perilaku atom dan partikel subatomik seperti proton, neutron dan elektron yang tidak mematuhi hukumhukum fisika klasik. Atom biasanya digambarkan sebagai sebuah sistem di mana elektron (yang bermuatan listrik negatif) beredar seputar nukleus atom (yang bermuatan listrik positif). Menurut mekanika kuantum, ketika sebuah elektron 1

12 digilib.uns.ac.id 2 berpindah dari tingkat energi yang lebih tinggi (misalnya dari n=2 atau kulit atom ke-2 ) ke tingkat energi yang lebih rendah (misalnya n=1 atau kulit atom tingkat ke-1), energi berupa sebuah partikel cahaya yang disebut foton, dilepaskan. Persamaan diferensial tersebut kemudian dikenal dengan persamaan Schrödinger (PS). PS sekarang menjadi tulang punggung dalam memahami fenomena kuantum secara konsepsional dan matematis. Spektrum energi dan fungsi gelombang suatu partikel dapat ditentukan dengan menyelesaikan PS. Spektrum energi dan fungsi gelombang digunakan untuk mendiskripsikan perilaku sekelompok partikel (Griffith, 1994). PS untuk sistem partikel yang dipengaruhi oleh potensial dimana spektrum energi potensialnya merupakan fungsi posisi biasanya diselesaikan dengan cara mereduksi PS menjadi persamaan diferensial orde dua fungsi khusus seperti fungsi Hermite, Legendre, Laguerre, hypergeometric atau confluent hypergeometric dengan substitusi variabel yang sesuai. Namun diantara fungsifungsi tersebut, hanya persamaan diferensial fungsi Hypergeometric atau Confluent Hypergeometric (H-CH) yang mempunyai bentuk penyelesaian paling umum karena persamaan diferensial fungsi yang lain dapat direduksi menjadi persamaan diferensial H-CH. (Suparmi, 1994). Penyelesaian PS secara eksak untuk sistem potensial tertentu mempunyai peranan yang penting dalam Mekanika Kuantum, karena dapat memberikan informasi tentang spektrum energi dan fungsi gelombang sistem yang terkait. Tidak semua bentuk dari PS memenuhi kriteria sebagai acuan pemecahan masalah, hanya beberapa potensial yang mungkin bisa dipecahkan secara eksak. Potensial-potensial yang dapat dipecahkan adalah suatu

13 digilib.uns.ac.id 3 permasalahan yang menarik dalam mekanika kuantum itu sendiri. Adapun potensial-potensial yang memiliki fungsi gelombang yang ternormalisasi dan memiliki spektrum tingkat energi adalah osilator harmonik, Coloumb, osilator isotropik, Morse, Pöschl Teller, Rosen Morse, simetrical top. Bentuk-bentuk potensial tersebut secara umum digambarkan dalam bentuk fungsi-fungsi aljabar yang telah dikenal seperti polynomial, ekponensial, atau besaran trigonometri. Potensial potensial tersebut dianalisis dalam bentuk spektrum energi dan fungsi gelombangnya (Dehesa and Sokorin, 2005). Pengkajian analitik tentang potensial sentral telah banyak dilakukan, Pengkajian yang lebih komplek dan spesifik dari mekanika kuantum adalah potensial non central. Potensial non-central secara teoritik sangat berguna dalam menjelaskan tingkat energi dan bentuk gelombang dari interaksi antara molekul ring-shaped dan interkasi antara inti berpasangan yang terganggu (terdistorsi). Secara umum potensial non sentral diperoleh dengan mengkombinasikan antara potensial yang merupakan fungsi radial dan dan sudut yang dapat dipisahkan. Spektrum energi dan fungsi gelombang dari potensial yang sudah banyak diteliti ditentukan dengan berbagai cara, seperti metode faktorisasi (J. Sadeghi, B. Pourhassan:2008), Operator (Ikhdair, S. M :2011), supersimetri mekanika kuantum (Suparmi:1994), dan path integral (Grosche, C:2005) yang masih terus dikembangkan sampai saat ini. Terdapat beberapa potensial yang sudah diselesaikan dengan Metode Nikivorof Uvarof (NU), PS untuk potensial Pöschl Teller II (Hiperbolik) dan Modifikasi Kratzer non-sentral. Berdasarkan hasil penelitian analitik (S. Bakkeshizadeh, V. Vahidi:2012), disimpulkan bahwa Metode

14 digilib.uns.ac.id 4 NU sangat cocok untuk digunakan menentukan solusi dalam menyelesaikan PS untuk potensial non sentral. Metode NU mereduksi PS bergantung waktu menjadi persamaan umum hipergeometri. Energi Nilai Eigen dan fungsi eigen dihitung secara eksak. Pada penelitian ini kami menggunakan potensial Coloumb dan Eckart dengan faktor sentrifugal yang diganggu dengan potensial kuadrat Pöschl Teller I. Kombinasi potensial Coloumb, Eckart dengan potensial Pöschl Teller I menghasilkan potensial non-sentral.. Hasil fungsi gelombang dan probabilitas potensial Non Central yang dijabarkan dengan metode NU dan digambarkan dalam bentuk simulasi komputasi. Aplikasi fisika kuantum dalam potensial non-sentral dapat digunakan sebagai dasar penelitian fisika material dalam mengkombinasikan jenis komposisi bahan. Setiap bahan pasti mengandung potensial tertentu, ketika dua bahan dikombinasikan, maka akan memberikan karakeristik bahan baru dan juga potensial baru. Dengan mengetahui karakteristik potensial masing-masing bahan dan karakteristik potensial setelah dikombinasikan secara teoritik, tingkat energi dari bahan tersebut dapat dihitung, sehingga proses pengkombinasian bahan tidak terkesan try and error. Berdasarkan uraian diatas, kami mengambil judul penelitian Solusi Persamaan Schrödinger untuk Potensial non sentral hasil kombinasi Potensial Coloumb, Eckart plus Potensial Pöschl Teller I non-sentral dengan Menggunakan Metode Nikivorof-Uvarov..

15 digilib.uns.ac.id 5 B. Perumusan Masalah Berdasarkan uraian dari latar belakang di atas, maka dapat dituliskan tiga perumusan masalah sebagai berikut: 1. Bagaimana bentuk penyelesaian persamaan energi dan fungsi gelombang potensial non sentral hasil kombinasi potensial Coloumb plus Pöschl Teller I dengan menggunakan metode NU? 2. Bagaimana bentuk penyelesaian persamaan energi dan fungsi gelombang potensial non sentral hasil kombinasi potensial Eckart dengan faktor sentrifugal plus Pöschl Teller I non-sentral dengan menggunakan metode NU? 3. Bagaimana bentuk visualisasi gelombang bagian sudut dalam 2 dimensi dan 3 dimensi? C. Tujuan Penelitian Terdapat tiga tujuan yang ingin dicapai dalam penelitian ini, yaitu untuk mengetahui: 1. Bentuk penyelesaian persamaan energi dan fungsi gelombang potensial non sentral hasil kombinasi Coloumb plus Pöschl Teller I non-sentral dengan menggunakan metode NU. 2. Bentuk penyelesaian persamaan energi dan fungsi gelombang potensial Eckart dengan faktor sentrifugal plus Pöschl Teller I non-sentral dengan menggunakan metode NU. 3. Bentuk visualisasi fungsi gelombang sudut 2 dimensi dan 3dimensi.

16 digilib.uns.ac.id 6 D. Batasan Masalah Agar pembahasan masalah dalam penelitian ini lebih terarah maka peneliti mengajukan tiga pembatasan masalah sebagai berikut : 1. Potensial yang dianalisis adalah Potensial non sentral hasil kombinasi potensial Coloumb, Eckart dengan faktor sentrifugal plus Potensial Pöschl Teller I non-sentral. 2. Software yang digunakan adalah Matematica Analisis simetri gelombang tidak dikaji, pengkajian ditekankan pada penagruh parameter terhadap fungsi gelombang dan energi. 4. Analisis gangguan dikaji hanya pada pengaruh parameter. E. Manfaat Penelitian Manfaat dari penelitian ini adalah: 1. Manfaat secara teori a. Potensial non sentral hasil kombinasi potensial Coloumb, Eckart dengan faktor sentrifugal plus Potensial Pöschl Teller I dapat diselesaikan menggunakan metode NU. b. Memberikan informasi dampak parameter terhadap fungsi gelombang dan energi. c. Memberikan Informasi bentuk dan visualisasi persamaan gelombang dan energi dalam koordinat tuga dimensi (Bola) maupun dua dimensi (Polar). d. Menjelaskan bentuk-bentuk potensial secara visual beserta dampak parameternya dengan menggunakan manipulasi.

17 digilib.uns.ac.id 7 2. Manfaat bagi Penulis a. Memberikan pengetahuan baru tentang potensial non sentral b. Menambah khasanah keilmuan di bidang Fisika Teori, c. Memperkuat pemahaman mekanika kuantum secara teoritis maupun praktis.

18 digilib.uns.ac.id BAB II LANDASAN TEORI A. Persamaan Schrödinger (PS) Secara Umum Pendekatan mekanika kuantum memiliki permasalahan yang berbeda dengan fisika klasik. Salah satu permasalahan dalam mekanika kuantum adalah menyelesaikan bentuk persamaan gelombang partikel dengan menyelesaikan PS (Griffith: 1995). PS dalam Mekanika Kuantum adalah persamaan energi total seperti yang dinyatakan dalam Mekanika Klasik tetapi variabel-variabel dalam Mekanika Klasik diubah menjadi operator dalam Mekanika Kuantum. Fisikawan Erwin Schrödinger pada tahun 1925, menjelaskan hubungan ruang dan waktu pada sistem mekanika kuantum. Persamaan ini merupakan hal penting dalam teori mekanika kuantum. Hubungan antara variabel dalam Mekanika Klasik dengan operator dalam Mekanika Kuantum memberikan prinsip korespondensi antara Klasik dengan Kuantum. Korespondensi antara energi E, momentum p dan oprator deferensial: E i t (2.1a) p i (2.1b) Bentuk korespondensi ini nantinya yang digunakan untuk membangun persamaan gerak kuantum berangkat commit dari to bentuk user energi klasik. Selanjutnya, tinjau 8

19 digilib.uns.ac.id 9 partikel yang mengalami gaya F yang dapat dituliskan sebagai gradien dari energi potensial V r, t F V r, t (2.2) Karena itu, energi total partikel E dapat diungkapkan sebagai: 2 p E V r, t (2.3) 2m Berdasarkan korespondensi (2.1) persamaan gerak kuantum partikel didalam potensial V r, t diberikan oleh 2 i 2 t 2m, r, t V r, t r t (2.4a) Persamaan. (2.12) dikenal sebagai persamaan gelombang Scrodinger untuk partikel didalam potensial V r, t. Dalam banyak hal, sistem fisis dapat didekati dengan model satu dimensi. Persamaan Scrodinger satu dimensi berbentuk 2 2 i x, t V x, t x t t 2m x, (2.4b) 2 Persamaan gelombang merupakan kuantitas teoritis dasar dalam mekanika kuantum dan mendiskripsikan kemungkinan suatu kejadian. Solusi persamaan gelombang dapat diperoleh dengan menggunakan PS. (Griffiths, D. J: 1995). Mengungkapkan bahwa Diperlukan intepretasi statistik born fungsi gelombang berupa persamaan rapat probabilitas untuk menyatakan besar kemungkinan partikel yang didiskripsikan oleh x,t yang berada diantara x dan x+dt. Dimensi rapat probalilitas dapat dinyatakan sebagai: x,t (2.5a)

20 digilib.uns.ac.id 10 Dalam koordinat tiga dimensi rapat probabilitas dapat dinyatakan sebagai: x,t (2.5b) dimana merupakan conjugate. A. Potensial Coulomb, Eckart dan Pöschl-Teller I Dalam penelitian ini, peneliti menggunakan potensial Coloumb dan Eckart sebagai potensial sentral, sedangkan Pöschl-Teller I merupakan potensial pengganggu yang menyebabkan potensial sentral termodifikasi menjadi nonsentral. 1. Potensial Coloumb Potensial Coulomb menggambarkan interaksi berpasangan antara atom bermuatan. Interaksi dapat terjadi antara molekul air akibat momen dipol permanen. Dua partikel bermuatan berlawanan akan saling menarik, sedangkan jika dua partikel bermuatan sama akan saling tolak-menolak. (Hendrik F. Hameka:2004) menyebutkan bahwa The Coulomb attraction between the proton and the electron is represented by a potential function. Interaksi proton dan electron dapat direpresentasikan dalam bentuk fungsi potensial. Potensial Coloumb dipengaruhi oleh jarak antar muatan. Bentuk potensial Coloumb dapat dilihat pada persamaan 2.6. (2.6) Dengan memanipulasi jarak antar muatan (r, ), maka potensial Coloumb dapat divisualisasikan dalam bentuk 2 dimensi maupun 3 dimensi. Bentuk visualisasi potensial Coloumb dapat dilihat pada gambar 2. 1.

21 digilib.uns.ac.id 11 z 0.5 z r r Gambar 2.1. a. Potensial Coloumb 2 D Gambar 2.1. b. Potensial Coloumb 3 D (Ballentine, E. L.:2000:265) mengungkapkan bahwa the Coulomb potential decays toward zero very slowly at large distances, and we shall see that this is responsible for some qualitatively different features. Potensial Coloumb secara perlahan-lahan bergerak menuju nol seiring dengan semakin besarnya jarak antara muatannya. Berdasarkan hasil simulasi, semakin bersar nilai kedua muatan, maka semakin dalam potensialnya, dengan asumsi nilai r konstan..( Jean-Louis Basdevant and Jean Dalibard:2002) The Coulomb potential has an infinite range, as it does in classical mechanics pada gambar 2.1, terlihat bahwa potensial Coloumb memiliki jangkauan yang tidak terbatas, seiring dengan bertambahnya jarak antar muatan. Bentuk modifikasi dari potensial Coloumb adalah potensial Yukawa. Potensial Yukawa juga disebut Screened Coloumb Potential. Bentuk persamaan potensial Yukawa dapat dilihat pada persamaan (2.7) (2.7) Bentuk potensial persamaan (2.7) dapat divisualisasikan dengan memanipulasi nilai r dan m, dengan nilai. Hasil visualisasi dapat dilihat pada gambar 2.2.

22 digilib.uns.ac.id 12 (Sumber: Gambar 2.2 Potensial Yukawa Jika m=0, maka potensial Yukawa akan kembali ke bentuk potensial Coloumb seperti yang ditunjukkan pada gambar Potensial Pöschl-Teller (PT) I Bentuk persamaan potensial PT I dapat dinyatakan dalam: ( ) (2.8) Persamaan (2.1) dapat divisualisasikan dengan memanipulasi nilai r, parameter dan, dan, >1. Visualisasi potensial PT I dapat dilihat pada gambar 2.3. z y Gambar 2.3. Bentuk Potensial PT I 3 Dimensi

23 digilib.uns.ac.id 13 Berdasarkan fungsinya, potensial PT I merupakan gabungan fungsi Cosecant dan Secant. The trigonometric Pöschl-Teller (PT) potential describes the diatomic molecular vibration (Wikipedia:2012). PT I sering muncul pada saat molekul diatomik mengalami vibrasi.. 3. Potensial Eckart Potential Eckart merupakan potensial yang sering diaplikasikan dalam vibrasi molekul. Bentuk persamaan potensial Eckart dapat dilihat pada persamaan (2.9) (2.9) Bentuk persamaan (2.9) dapat divisualisasikan Dalam koordinat dua dimensi maupun tiga dimensi. Visualisasi potensial Eckart dapat dilihat pada gambar 2.4. V(x) Gambar 2.4. Potensial Eckart Potensial ini diselidiki oleh C. Eckart pada tahun Pada gambar 2.4, potensial tersebut simetri pada sumbu, dan nilai maksimum Vo pada x = 0. Fungsi Vo juga mendekati nol pada x mendekati takhingga. Modifikasi bentuk potensial Ekckart yang akan dibahas adalah bentuk potensial Eckart dengan faktor sentrifugal. Potensial Eckart dapat diaplikasiakan untuk menjelaskan vibrasi molekul dan gaya antarmolekul (Cari commit and to Suparmi:2012) user

24 digilib.uns.ac.id 14 Pengembangan Bentuk persamaan dan gambar Potensial Eckart dapat dilihat pada persamaan (2.10). ( ) (2.10) Bentuk potensial Eckart dengan centrifugal term dapat dilihat pada gambar 2.5. Gambar 2.5. Bentuk Modifikasi Potensial Eckart B. Non Central potensial Gaya sentral merupakan gaya yang bekerja pada suatu sistem inersia. Potensial sentral muncul pada jarak anatara kedua partikel. Potensial sentral hanya memberikan pengaruh terhadap gerak arah radial dan bersifat konservatif, gaya bekerja terletak pada garis hubung antar kedua partikel. Jika gaya sentral yang bekerja di seluruh lintasan diganggu oleh gaya luar yang bekerja pada koordinat polar dan zimuth, maka potensial yang timbul adalah potensial nonsentral. Potensial non sentral memberikan efek terhadap arah polar dan radial, bersifat non konserfatif, sehingga penjelasan terhadap vibrasi molekul lebih kompleks. Secara umum potensial non sentral diperoleh dengan mengkombinasikan antara potensial yang merupakan fungsi radial. dengan potensial yang merupakan fungsi commit radial to user dan sudut yang dapat dipisahkan

25 digilib.uns.ac.id 15 (Suparmi, Cari, Jeffry H:2012). Berbeda dengan potensial central, pada potensial non sentral kecepatan paralel tidak tegak lurus pada garis hubung kedua benda, namun masih bekerja gaya aksi rekasi yang bekerja pada garis hubung kedua benda. Pada potensial non sentral terjadi perubahan lintasan. (Arda and Sever :2012) mengungkapkan bahwa Potensial non sentral dapat menjelaskan tingkat energi molekul berbentuk ring shaped (seperti benzene) dan interaksi antara inti berpasangan yang terganggu telah memberikan banyak aplikasi di bidang fisika. Potensial non -central secara teoritik sangat berguna dalam menjelaskan tingkat energi dan bentuk gelombang dari interaksi antara molekul ring-shaped dan interkasi antara inti berpasangan yang terganggu (terdistorsi). (Goldstein, et al:2000) in the problem of a particle moving in an ex-ternal central force field (V = V(r)), there is no constraint involved, but it is clearly more convenient to use spherical polar coordinates than Cartesian coordi-nates. Do not, however, think of generalized coordinates in terms of conventional orthogonal position coordinates. Partikel yang bergerak dalam potensial nonsentral lebih mudah diselesaikan dengan menggunakan koordinat bola. Bentuk potensial non-central dapat dilihat pada persamaan (2.11) (2.11) Potensial pada persamaan (2.12) dapat dimodifikasi menjadi (2.12)

26 digilib.uns.ac.id 16 bentuk potensial (2.11) dapat divisualisasikan dengan memvariasi nilai r, dengan. Visualisasi persamaan (2.11) dapat dilihat pada gambar 2.6b.. z z Gambar 2.6a Potensial Sentral y Gambar 2.6b Potensial Non Sentral y Perbedaan signifikan berdasarkan visualisasi gambar 2.6 antara potensial sentral dan non sentral adalah bentuk potensial central terpusat pada satu sumur, sedangkan non central memiliki lebih dari satu sumur dan simetris. Berdasarkan gambar potensial terlihat bahwa potensial pengganggu (penyebab potensial menjadi non sentral) lebih dominan dibandingakan potensial sentral. C. Metode-metode penyelesaian PS Spektrum energi dan fungsi gelombang dari potensial yang sudah banyak diteliti ditentukan dengan berbagai cara, seperti metode faktorisasi, Operator, supersimetri mekanika kuantum NU dan path integral yang terus dikembangkan. Terdapat beberapa potensial yang sudah diselesaikan dengan Metode NU, persamaan Schrodinger untuk potensial Posch Teller II (Hyperbolik) dan Modifikasi Kratzer Non Central. Metode NU sangat cocok digunakan menentukan solusi dalam menyelesaikan persamaan Schroodinger untuk potensial non sentral. Berikut kami paparkan commit dua metode user yang mewakili penyelesaian PS

27 digilib.uns.ac.id 17 secara eksak maupun pendekatan dalam menentukan tingkat energi dan persamaan gelombang berserta aplikasinya. 1. Metode Hipergeometri PS dapat diselesaikan dengan mereduksi kedalam persamaan hipergeometri. Persamaan hipergeometri mempunyai bentuk penyelesaian paling umum karena persamaan diferensial suatu fungsi dapat direduksi kedalam fungsi hipergeometri (Bromley, 1989). Persamaan diferensial orde dua fungsi hipergeometri dapat dinyatakan sebagai berikut. ( ) (2.13) Persamaan (2.13) mempunyai dua buah titik regular singular yaitu di titik dan (Suparmi, 2011) karena penyelesaian di titik lebih sederhana dari penyelesaian di titik. Mula-mula dipilih penyelesaian di sekitar titik. Persamaan (2.13) dapat diselesaikan dengan bentuk deret disekitar titik (2.14) Persamaan (2.14) dimasukkan ke persamaan (2.13) akan membentuk (2.15a) ( ) ( )( ) (2.15b) ( ( ) ) (2.25c)

28 digilib.uns.ac.id 18 Persamaan (2.15a), (2.15b) dan (2.15c) dijumlahkan maka akan diperoleh persamaan (2.15d) ( ) ( ) ( ( ) ) (2.15d) Persamaan (2.15d) merupakan persamaan identitas, koefisien dari masingmasing suku x pangkat tertentu harus dinolkan. Koefisien pada suku dinolkan maka akan menjadi ( ) atau ( ). Koefisien pada suku adalah index equation yang memberikan harga atau. Koefisien pada suku dinolkan akan menjadi ( ) ) (2.16a) Setelah koefisien pada suku dinolkan akan didapatkan konstanta (2.16b) Koefisien pada suku dinolkan maka akan didapatkan konstanta ( ) (2.9c) (2.16d) Persamaan (2.16b) dan (2.16d) dapat digunakan untuk menentukan koefisien dari suku ke berikut ini (2.16e) Bentuk penyelesaian persamaan diferensial hipergeometri secara umum adalah 2F 1 = (2.17)

29 digilib.uns.ac.id 19 Dimana dan (2.18) Penyelesaian di atas mempunyai harga bila semua penyebut dari deret tersebut tidak nol, maka dimana Apabila atau (2.19) maka bentuk penyelesaian yang berupa deret menjadi terputus sehingga diperoleh penyelesaian yang berhingga yaitu polynomial pangkat. Dari kondisi yang dinyatakan pada persamaan (2.14) dapat diperoleh tingkat spektrum energi sistem. a. Aplikasi PD Hypergeometry untuk PD fungsi Legendre dan Legendre Terasosiasi 1) Persamaan Diferensial Fungsi Legendre Contoh aplikasi dari penyelesaian PD Hypergeomtrik adalah penyelesaian Persamaan diferensial fungsi Legendre 2 2 d P( x) ( 1 x ) 2x 2 dx dp dx n( n 1) P 0 (2.20) Bila x pada pers (2.13) diubah menjadi (1-2x) maka P(x) menjadi P(1-2x), dx menjadi d(1-2x)=-2dx dan persamaan (2.13) dapat ditulis menjadi 2 d P dp x(1 x) 2(1 2x) n( n 1) P 0 4dx 2dx atau d P( x) dp x( 1 x) (1 2x) n( n 1) P 0 2 dx dx (2.21) Dengan membandingkan antara bentuk pers (2.13) dengan pers (2.21) maka diperoleh c=1; a+b =1; a = -n dan b=n+1 (2.22)

30 digilib.uns.ac.id 20 Bila persaman (2.19) dimasukkan ke dalam persamaan (2.17) maka diperoleh penyelesaian PD fungsi Legendre dalam bentuk penyelesaian PD hypergeometri yaitu P n ( 1 1 2x) 2F ( n, n 1;1; x) (2.23) Dengan demikian dapat disimpulkan bahwa persamaan diferensial fungsi Legendre dapat diubah menjadi diferensial fungsi hypergeometri dengan pengubahan variabel. 2) Persaman Diferensial Fungsi Legendre Terasosiasi Persamaan Schrodinger atom hidrogen bagian sudut yang merupakan fungsi sudut disebut persamaan polar ini membentuk persamaan diferensial orde dua fungsi Legendre terasosiasi. Persamaan polar dinyatakan pada persamaan (2.24). (2.24) Penyelesaian persamaan (2.24) dapat diselesaikan dengan berbagai cara yaitu penyelesaian secara langsung menggunakan deret atau polynomial Legendre terasosiasi yang dijabarkan dari polynomial Legendre, operator supersimetri, persamaan diferensial fungsi hypergeometri, persamaan diferensial tipe hypergeometry yang dikembangkan oleh Nikiforov-Uvarov, dan oleh Romanovski. Pada bagian ini kita akan menyelesaiakannya menggunakan persamaan diferensial fungsi hypergeometri. Untuk menyederhanakan penyelesaian pers (2.24), pertama kita ubah persamaan (2.24) menjadi persamaan PPH dengan substitusi variabel sebagai berikut dan (2.25)

31 digilib.uns.ac.id 21 sehingga diperoleh (2.26) Dengan memasukkan persamaan-persamaan (2.25) dan (2.26) ke dalam persamaan (2.24) diperoleh ( ) ( ( ) ) ( ) atau ( ) (2.27) Karena maka persamaan (2.27) dapat dituliskan kembali sebagai ( ) (2.28) atau ( ) (2.29) Persamaan perantara persamaan hypergeometri (PPPH) pada persamaan (2.29) mempunyai dua buah titik regular singular yaitu z=1 dan z=0. Untuk daerah di sekitar titik z=0, suku persamaan (2.29) menjadi dan diabaikan terhadap maka (2.30) Penyelesaian pendekatan di titik z=0 yang merupakan titik regular singular adalah (2.31) Bila persamaan (2.31) dimasukkan ke dalam persamaan (2.30) maka { } { } { ( commit ) to user } +

32 digilib.uns.ac.id 22 0= { } { } (2.32) Persamaan (2.32) merupakan polynomial dalam z maka koefisien dari setiap z pangkat tertentu harus nol. Bila koefisien dari z pangkat terendah di nolkan maka diperoleh persamaan indeks sehingga diperoleh atau. Karena s merupakan pangkat dari z maka harga s yang dipilih adalah karena untuk penyelesaian dengan harga s negatif menyebabkan fungsi gelombang menjadi tak terhingga sehingga tidak memenuhi syarat. Jadi (2.33) Analog dengan penyelesaian disekitar titik z=0, maka diperoleh penyelesaian pendekatan di sekitar titik z =1-z, yaitu (2.34) Penyelesaian umum dari persamaan diferensial fungsi Legendre terasosiasi pada persamaan (2.21) adalah (2.35) Bila kita set maka turunan pertama dan kedua dari persamaan (2.35) adalah + (2.36a) (2.36b) Kemudian bila persamaan (2.36a), (2.36b) dan (2.35) dimasukkan ke dalam persamaan (2.28) maka diperoleh ( ) (2.36c)

33 digilib.uns.ac.id 23 Kemudian persamaan (2.36c) kita bandingkan dengan persamaan (2.20) diperoleh ; ; (2.36d) 2. Metode NU Persamaan deferensial hipergeometrik, yang dapat diselesaikan dengan metode Nikiforov-Uvarov (Nikiforov, A. V Uvarov V. B:2008) berbentuk: (2.37) Dengan memilih s adalah koefisien dari dan dapat memiliki harga riil atau complek. dimana dan biasanya merupakan polynomial dengan pangkat tertinggi dua., dan merupakan polynomial pangkat tertinggi pertama. Persamaan potensial: (2.38) Persamaan (2.38) dapat diselesaikan dengan pemisahan variabel yaitu (2.39) Dengan memasukkan persamaan (2.39) ke persamaan (2.38) kita mendapatkan persamaan tipe hipergeometrik: (2.40) dan adalah derivatif logarithmik dimana solusinya bergantung pada: (2.41) Prosesnya: Persamaan (2.37) dapat direduksi dalam persamaan baru dengan memisalkan diperoleh: ( ) ( commit to ) user (2.37b)

34 digilib.uns.ac.id 24 Koefisien memiliki bentuk persamaan dimana merupakan polinimial dengan pangkat tertinggi 1. Sehingga diperoleh persamaan (2.41). Persamaan (2.40) diambil dari (2.37c) dimana [ ] Persamaan (2.37c) merupakan persamaan yang sama dengan persamaan (2.37). Dengan hanya memilih koefisien diperoleh Sehingga persamaan (2.37c) dapat direduksi menjadi (2.37d) Persamaan diatas merupakan persamaan yang ekuivalen dengan persamaan fungsi dan parameter dicari dengan ( ) ( ) (2.42) (2.43) Prosesnya: Untuk menghitung dan kita menulis persamaan ((2.37d) dalam bentuk:

35 digilib.uns.ac.id 25 ( ) Ingat : Bentuk Dapat diselesaikan dengan: {{ ( )} { ( )}} Dengan mengasumsikan harga k diketahui, penyelesaian persamaan kuadrat untuk seperti yang ditunjukkan pada persamaan (2.42). Harga k pada persamaan (2.42) dapat diperoleh dari kondisi bahwa pernyataan kuadrat dibawah akar merupakan kuadrat sempurna dari polynomial derajat satu, sehingga diskriminan dibawah akar harus nol. Nilai eigen baru dari persamaan (2.40) adalah, n = 0, 1, 2 (2.44a) dimana, (2.45) Untuk mendapatkan energi eigen nilai dan fungsi eigen yang terkait, diperlukan kondisi. Bukti: (2.44b) Persamaan (2.44b) dapat disederhanakan menjadi Dengan memisalkan: persamaan (2.44b) dapat diubah menjadi

36 digilib.uns.ac.id 26 (2.44c) Dimana Selama merupakan polinomial dengan pangkat tertinggi 1, dan bergantung pada s, persamaan (2.44c) merupakan persamaan tipe hipergeometri. merupakan solusi dari persamaan (2.44c) jika merupakan turunan dari solusi dari persamaan (2.44b), fungsi ini harus memenuhi: [ ] Dapat ditunjukkan bahwa fungsi bergantung pada persamaan (2.44b) dan turunannya adalah. Diperoleh: [ ] (s). dengan mensubtitusikan pada persamaan (2.44b) diperoleh persamaan (1). Dengan cara yang sama, untuk (s)= (s): dimana, (2.44d) pada persamaan (2.44d), merupakan solusi dari yang memiliki nilai konstan. Selama. Persamaan (2.44d) menjadi persamaan (2.44a). Solusi bagian kedua fungsi gelombanmg, y n (s), yang bersesuaiaan dengan relasi Rodrigues diberikan oleh

37 digilib.uns.ac.id 27 ( ) (2.46a) dimana C n merupakan konstanta normalisasi, dan fungsi bobot harus tergantung pada Perilaku elektron atom hidrogen dipengaruhi oleh potensial. Bukti: Untuk mendapatkan polinomial secara eksplisit, kita menggunakan persamaan (2.44b) dan (2.44c) dengan menggunakan pendekatan dan. Sehingga dapat ditulis: (2.46b) (2.46c) Persamaan (2.46b) dan (2.46c) merupakan persamaan deferensial Dengan menggunakan bentuk eksplisit (2.46d) (2.46e), kita dapat dengan mudah membuat hubungan antara dan (s). Kita mempunyai Sehingga: Konsekwensinya:, n= 1,2,3... Selama dan (s)= (s), kita dapat menuliskan persamaan (2.46c) dalam bentuk:

38 digilib.uns.ac.id 28 Jika m<n Diperoleh = = (*) Dimana: Persamaan (*) jika kita kalikan dengan A m= maka akan diperoleh:, sedangkan n-m merupakan derajat polin omial.jika merupakan polinomial dengan pangkat n,, maka Sehingga: = Dimana, [ ] = konstan., Dengan m=0 kita dapat memperoleh polinomial dari persamaan hipergeometrik seperti yang ditunjukkan pada persamaan (2.46a) 3. Contoh Penyelesaian PS a. Penyelesaian Potensial Poschl Teller I dengan Hipergeometri Potensial efektif untuk potensial Poschl-teller I dituliskan sebagai { } (2.47) Bentuk PS dari persamaan (2.47) adalah

39 digilib.uns.ac.id 29 { } (2.48) Untuk menyelesaikan pers (2.48) kita misalkan (2.49a) dan diperoleh ; { }= (2.49b) Bila kemudian persamaan (2.49a) dan ((2.49b)dimasukkan ke persamaan (2.48) maka pers (2.48) menjadi { } (2.50a) atau { } (2.50b) dimana (2.51) Persamaan. (2.50a) atau (2.50b) merupakan persamaan diferensial yang mempunyai dua buah titik regular singular di titik s=0 dan s=1. Bila pers (2.50b) dibagi dengan s(1-s) maka untuk harga s=0 ( atau daerah disekitar s=0) suku-suku dan diabaikan terhadap suku berubah menjadi, sehingga pers (2.50b) ( ) atau (2.52a) Karena z=0 merupakan titik regular singular, maka penyelesaian persamaan (2.52a), disini kita tidak akan menguraikan penyelesaian secara

40 digilib.uns.ac.id 30 lengkap tetapi hanya mencari penyelesaian index equation saja dari persamaan. (2.52a). Misal penyelesaian persamaan (2.52a) yang berbentuk deret dinyatakan sebagai (2.52b), Bila persamaan (2.52b) dimasukkan ke dalam persamaan (2.52a) akan diperoleh index equation, yaitu persamaan yang diperoleh dengan cara mengenolkan koefisien dari suku untuk z pangkat terendah dari polynomial yang diperoleh bila persamaan. (2.52b) dimasukkan ke dalam persamaan. (2.52a). sebagai yang dapat disederhanakan menjadi sehingga diperoleh atau, tetapi disini kita pilih (2.52c) dan penyelesaian yang dipilih adalah Untuk harga s=1 ( atau daerah disekitar s=1) suku-suku (2.52d) dan diabaikan terhadap suku, maka pers (2.50b) berubah menjadi (2.52e) Analog dengan penyelesaian persamaan (2.52a) kita akan memperoleh penyelesaian (2.52e) yang dapat dinyatakan sebagai (2.52f) dimana telah diset (2.52g)

41 digilib.uns.ac.id 31 Dari uraian di atas dapat disimpulkan bahwa penyelesaian umum persamaan (2.50b) dapat dinyatakan sebagai (2.53) Untuk menyelesaikan pers (2.50b), pertama-tama kita harus menentukan turunan pertama dan kedua persamaan (2.53) terhadap variable s, - + (2.54a) dan - + ( ) ( ) + (2.54b) Bila persamaan (2.52c), (2.52g), (2.53), (2.54a), and (2.54b) ke dalam persamaan (2.50b) diperoleh Persamaan ( ) + { } (2.55) Persamaan (2.55) menunjukkan persamaan diferensial fungsi Hypergeometri yang penyelesaiannya dapat dinyatakan sebagai (2.56) Dimana, maka dan

42 digilib.uns.ac.id 32, (2.57) Persamaan (2.56) yang merupakan deret pngkat tinggi akan terputus sehingga diperoleh deret berhingga bila atau (2.58) Jadi bila kita pilih harga maka atau dan diperoleh spectrum energi untuk potensial Poshcl-Teller yaitu (2.59) Penyelesaian fungsi gelombang secara umum dapat diperoleh dengan memasukkan persamaan (2.49a),(2.52c), (2.52g), (2.56), dan (2.57) ke dalam pers (2.53) yaitu = (2.60) Fungsi gelombang tingkat dasar untuk potensial Poschl-Teller I adalah = (2.61) b. Penyelesaian Potensial Eckart dengan Hipergeometri Bentuk potensial Eckart dengan faktor sentrifugal dapat dilihat pada peramaan (2.62) { } { } (2.62) V 0 <V 1, Dengan melakukan pendekatan <<<1 kemudian ( ) sehingga (2.63)

43 digilib.uns.ac.id 33 Persamaan (2.63) dapat diubah dalam bentuk hiperbolik { } (2.64) Persamaan (2.64), dapat diubah dalam bentuk persamaan Schroodinger (2.65) Persamaan (2.65) dapat disederhanakan menjadi: { } (2.65) dimana Dengan memilih maka, (2.66) Dengan menggunakan transformasi koordinat pada persamaan (2.66), persamaan (2.65) menjadi: { ( ) } (2.67) dimana

44 digilib.uns.ac.id 34 { ( ) } (2.68) Persamaan (2.68) dapat disederhanakan menjadi { ( ) } (2.69) Dengan memisalkan = dan Persamaan (2.69) dapat disederhanakan menjadi ( ) (2.70) Persamaan (2.70) adalah persamaan diferensial orde dua, paling tidak mempunyai dua buah titik regular singular dititik s=0 dan s=1, Untuk s=0, pers (2.70) dapat ditulis menjadi 0 (2.71) karena dapat diabaikan relatif terhadap untuk s menuju nol. Penyelesaian persamaan (2.71) dimisalkan sebagai (2.72) Bila persamaan (2.72) dimasukkan ke dalam pers (2.71) maka diperoleh suatu bentuk polynomial, dan bila commit koefisien to user dari variable (s) pangkat terendah,

45 digilib.uns.ac.id 35 yaitu, di nolkan maka diperoleh index equation yang dinyatakan sebagai sehingga diperoleh yang memberikan penyelesaian pendekatan untuk daerah sekitar s=0, (2.73) Penyelesaian pendekatan untuk daerah disekitar titik s=1 yang merupakan titik regular singular dapat diperoleh dengan cara yang sama untuk penyelesaian di sekitar daerah s=0, yaitu (2.74) di mana (2.75) Dari pembahasan penyelesaian pendekatan di titik z=0 dan z=1 dapat dsimpulkan penyelesaian secara umum persamaan (2.70) dapat dituliskan sebagai (2.76) Penyelesaian umum persamaan (2.70) dapat diperoleh dengan menghitung lebih dahulu komponen pada suku pertama, yaitu + (2.77a) dan { } { { + }} +

46 digilib.uns.ac.id ( ) (2.77b) Kemudian dengan memasukkan persamaan (2.73), (2.74), (2.76), (2.77a) dan (2.77b) ke dalam persamaan (2.70) diperoleh { [ ( ) ] } { } atau [ ] (2.78) Dapat dilihat bahwa persamaan (2.78) merupakan persaman diferensial orde dua fungsi hypergeometri di mana, and (2.79a) Spectrum energi dari persamaan (2.79a) yaitu atau (2.79b) Dengan memasukan persamaan (2.73), (2.74) ke dalam persamaan (2.79b) diperoleh atau (2.80a)

47 digilib.uns.ac.id 37 sehingga diperoleh (2.80b) Penyelesaian umum fungsi gelombang potensial Eckart adalah (2.81a) atau ( (2.81b) dimana = dan ( (2.82c) Jika =1, =0, a=1 diperoleh: 4. Kerangka Pemikiran 1. Persamaan Schrodinger untuk potensial non-central dapat diselesaikan dengan mereduksi persamaan Schrodinger menjadi persamaan hipergeometri atau setipenya. Metode Nikiforov-Uvarov (NU) pengembangannya berbasis pada pereduksian persamaan Schrodinger menjadi persamaan tipe hipergeometri. 2. Potensial Non Sentral seperti Manning-Rosen Potential Plus a Ring-Shaped, Eigen Spektra for Woods-Saxon Plus Rosen Morse Potential, Coloumb plus cosecant kuadtrat dapat diselesaikan dengan metode NU. 3. Software Matematica memiliki kemampuan komputasi, simulasi dan visualisasi grafik fungsi matematis.

48 digilib.uns.ac.id Hipotesis 1. Persamaan gelombang dan tingkat energi Potensial non sentral hasil kombinasi potensial Coloumb plus Pochl-Teller I dapat diselesaikan secara eksak menggunakan NU. 2. Persamaan gelombang dan tingkat energi Potensial non sentral hasil kombinasi potensial Coloumb plus Pochl-Teller I dapat diselesaikan menggunakan NU. 3. Bentuk gelombang 3 D maupun 2 D, divisualisasikan dengan menggunakan Software Matematica.

49 digilib.uns.ac.id BAB III METODE PENELITIAN A. Tempat dan Waktu Penelitian Waktu dan lokasi penelitian dilakukan mulai bulan April sampai bulan Juni 2012 dan penelitian ini dilakukan di pascasarjana Universitas Sebelas Maret. B. Alat dan Persamaan Penelitian 1. Alat Penelitian Notebook Intel Core i3, Sofware Matematica Persamaan Potensial Non Central Potensial yang kami gunakan dalam penelitian ini adalah potensial Coloumb, Poschl Teller I dan Eckart. Ketiga potensial tersebut kami kombinasikan, potensial Coloumb plus potensial Poshl Teller I dan potensial Coloumb plus potensial Eckart. Bentuk potensial tersebut ditunjukkan oleh persamaan 3.1 dan 3.2. a. Potensial Coloumb dikombinasikan dengan Potensial trigonometrik Poschl- Teller I { ( )} (3.1) b. Potensial Ekckart dengan faktor sentrifugal dikombinasikan dengan Potensial Poschl-Teller I ( ) ( ) (3.2) 39

50 digilib.uns.ac.id 40 C. Prosedur Penelitian Dalam penelitian ini fungsi gelombang, dan spektrum energi potensial Non Sentral diselesaikan dengan metode NU. Adapun langkah-langkah penyelesaiannya dapat dilihat pada gambar 3.1. Pers. potensial Non Central Oprator Kuantum (Koordinat bola) PS Pemisahan Variabel Radial Polar Azimuth Metode NU Metode NU PD orde II Fungsi Gel. Fungsi Gel. Tingkat Energi Fungsi Gel. (Polinomial Jacobi) (Polinomial) (Fungsi Fungsi Gel. Gambar 3.1 Langkah-langkah commit Penyelesaian to user Potensial Non Sentral

51 digilib.uns.ac.id 41 Berdasarkan gambar 3.1, Potensial non central dimodifikasi menjadi PS menggunakan koordinat bola. Setelah PS terbentuk, dengan menggunakan pemisahan variabel diperoleh persamaan radial, polar dan azimuth. Persamaan radial dan polar yang diperoleh diselesaikan dengan metode NU, sedangkan persamaan azimuth diselesaikan dengan persamaan deferensial orde dua. Dari fungsi radial yang diselesaikan dengan metode NU, diperoleh fungsi gelombang radial dan tingkat energi, dari fungsi polar diperoleh fungsi gelombang polar. Fungsi gelombang polar dan azimuth disatukan, menjadi fungsi gelombang sudut. Langkah-langkah penyelesaian metode NU kami paparkan sebagai berikut: Persamaan deferensial hipergeometrik, yang dapat diselesaikan dengan metode Nikiforov-Uvarov berbentuk: (3.3) dimana dan biasanya merupakan polynomial berderajat dua., dan merupakan polynomial orde pertama. Langkah berikutnya adalah pemisahan variabel (3.4) Kemudian diperoleh persamaan persamaan tipe hypergeometrik: (3.5) dan adalah derivative logarithmik dimana solusinya bergantung pada: (3.6) fungsi dan parameter dicari dengan ( ) (3.7)

52 digilib.uns.ac.id 42 (3.8)) Harga k pada persamaan (3.8) dapat diperoleh dari kondisi bahwa pernyataan kuadrat dibawah akar merupakan kuadrat sempurna dari polynomial derajat satu, sehingga diskriminan dibawah akar harus nol. Nilai eigen baru dari persamaan (3.5) adalah, n = 0, 1, 2 (3.9) dimana, (3.10) Untuk mendapatkan energy eigen nilai dan fungsi eigen yang terkait, diperlukan kondisi. Solusi bagian kedua fungsi gelombanmg, y n (s), yang bersesuaiaan dengan relasi Rodrigues diberikan oleh ( ) (3.11) dimana C n merupakan konstanta normalisasi, dan fungsi bobot tergantung pada kondisi: harus (3.12) Persamaan gelombang sistem diperoleh dari persamaan (3.5), (3.10) dan(3.11). D Diagram Penelitian Setelah fungsi gelombang diperoleh, langkah selanjutnya adalah visualisasi gelombang radial dan sudut. Bentuk visual gelombang polar diambil dari fungsi riilnya (harga mutlak ), sehingga perlu konversi. Konversi dapat dilakukan dengan mengalikan persamaan yang diperoleh dengan conjugate kompleksnya ( ), kemudian hasil yang diperoleh dipangkat setengah ( ). Setelah fungsi gelombang riil diperoleh, langkah-langkah visualisasi gelombang sudut dapat dilihat pada commit gambar to 3.2. user

53 digilib.uns.ac.id 43 START Masukkan nilai Fungsi P Grafik fungsi gelombang P STOP Gambar 3.2 Langkah-langkah Visualisasi Gelombang Sudut Berdasarkan gambar 3.2, kita memasukkan parameter inpu (n,p,j). arapeter n, p, j merupakan parameter yang bergantung pada bilangan kuantum n,m dan l dan parameter dan. Setelah parameter dimasukkan akan diperoleh fungsi gelombang sudut, dan dapat divisualisasikan dalam koordinat bola maupun polar. Fungsi gelombang yang divisualisasikan adalah fungsi gelombang riilnya.

54 digilib.uns.ac.id BAB IV PEMBAHASAN A. Bentuk Potensial Non-Sentral Hasil Kombinasi Coloumb Plus Pöschl Teller dan Potensial Eckart Plus Pöschl Teller I Non-Sentral Potensial non-sentral hasil kombinasi potensial Coloumb plus Pöschl Teller I dan potensial Eckart plus Pöschl Teller I merupakan potensial yang akan dikaji dalam penelitian ini. Persamaan potensial non-sentral hasil kombinasi potensial Coloumb plus Pöschl Teller I dinyatakan pada persamaan 4.1a. { ( )} (4.1a) Suku pertama persamaan (4.1a) merupakan potensial Coloumb, suku berikutnya merupakan Pöschl Teller I non-sentral. Potensial non-sentral hasil kombinasi Eckart Plus Pöschl Teller I dinyatakan pada persamaan 4.1b. ( ) ( ) (4.1b) Suku yang berada dalam suku pertama dan kedua merupakan potensial Eckart, sedangkan suku berikutnya merupakan potensial Pöschl Teller I. Dari persamaan 4.1 a, bentuk visualisasi kedua potensial dapat dilihat pada gambar 4.1.1a, 4.1.1b dan 4.1.1c. Visualisasi gambar pada penelitian ini dilakukan dengan mengatur nilai ( commit ( to user ) ) dan 45

55 digilib.uns.ac.id 46 untuk mentransformasi koordinat bola ke koordinat kartesian (x,y,z). z y Gambar 4.1.1a Pöschl Teller I Non-Sentral Gambar 4.1.1a merupakan gambar potensial Pöschl Teller I non-sentral. Potensial tersebut akan mempengaruhi bentuk potensial secara keseluruhan jika nilai e kecil. z y Gambar 4.1.1b Coloumb Plus Pöschl Teller I Non-Sentral dengan e=1c Dari ganbar b, potensial Coloumb tidak terlalu tampak pengaruhnya, potensial pengganggu Pöschl Teller I lebih mendominasi bentuk potensial. Potensial Columb hanya merubah commit fungsi radial to user yang sebelumnya simetris menjadi

56 digilib.uns.ac.id 47 asimetris (x=1), karena nilai e terlalu kecil, sehingga perubahannya tidak terlalu signifikan. Untuk nilai e besar, (e=100c) dapat dilihat pada gamabr 4.1.1c. z y Gambar 4.1.1c Potensial Coloumb Plus Pöschl Teller I Non-Sentral e=100c Pada gambar c terlihat bahwa Pengaruh potensial Coloumb sudah mulai terlihat dengan munculnya bentuk potensial Coloumb. (gambar c). Dari gambar 4.1.1a, 4.1.1b dan 4.1.1c dapat disimpulkan bahwa potensial Pöschl Teller I mendominasi bentuk potensial. Semakin kecil muatannya, semakin besar potensial Pöschl Teller I mendominasi. Potensial Coloumb menunjukkan pengaruhnya ketika nilai muatannya diperbesar. Berdasarkan simulasi yang telah peneliti buat, potensial Coloumb akan mendominasi bentuk potensial jika muatan diperbesar coloumb, ciri khas bentuk potensial Pöschl Teller I tidak hilang. Seperti ditunjukkan pada Gambar 4.1.1d.

57 digilib.uns.ac.id 48 Navigasi pengatur nilai e z y Potensial Pöschl Teller I yang tereleminasi Gambar 4.1.1d Simulasi Potensial Eckart Plus Pöschl Teller I Non-Sentral, e= C Berdasarkan persamaan 4.1.1d, Gambar potensial Eckart plus Pöschl Teller I dapat divisualisasikan dengan mengatur nilai( ( ) ), a merupakan parameter positif yang mengontrol lebar sumur dan untuk mentransformasi koordinat bola ke koordinat kartesian (x,y,z), V 0 =1, dan V 1 =2, menjelaskan kedalaman potensial dan nilainya positif, V 1 >V 0. z y Gambar 4.1.2a. Potensial Eckart Plus Pöschl Teller I pada a =1

58 digilib.uns.ac.id 49 Pada gambar 4.1.2a terlihat bahwa hasilnya sama dengan potensial Coloumb plus Pöschl Teller I pada e=1, potensial ecakrt dengan a= 1 belum mendominasi bentuk potensial. Bentuk potensial Eckart hanya mempengaruhi fungsi radial dari simetris menjadi asimetris (pada x=1). Potensial Pöschl Teller I tetap mendominasi bentuk potensial. Pada a=10, bentuk potensial Eckart sudah tampak seperti terlihat pada gambar 4.1.2b. z Ciri Potensial Eckart y Gambar 4.1.2b. Potensial Eckart Plus Pöschl Teller I pada a =10 Pada gambar 4.1.2b, walaupun pengaruh potensial Eckart sudah tampak, tetapi tetap belum mendominasi bentuk potensial. Pada a=10 15, potensial Eckart mengeleminasi bagain Cosecant kuaadrat. Karena keterbatasan spesifikasi komputer yang kami miliki, visualisasi gambar a=10 18 tidak dapat kami tampilkan. Visualisasi potensial Eckart Plus Pöschl Teller I pada a=10 15 dapat dilihat pada gambar 4.1.2c.

59 digilib.uns.ac.id 50 Navigasi pengatur a z y Fungsi Cosecant kuadrat tereleminasi Gambar 4.1.2c. Potensial Eckart Plus Pöschl Teller I pada a =10 15 Tereleminasinya fungsi Cosecant kuadrat pada gamabr 4.1.3b disebabkan karena pada persamaan 4.1.2c fungsi cosecant kuadrat memiliki penyebut yang sama dengan potensial Eckart pada koordinat polar (lihat persamaan 4.52). B. Penyelesaian PS untuk Potensial Non-Sentral Hasil Kombinasi Potensial Coloumb Plus Pöschl Teller I dengan Metode NU. Dalam koordinat bola PS persamaan (4.1) dapat ditulis: { ) { } (4.2) PS tiga dimensi dari persamaan (4.2) diselesaikan menggunakan pemisahan variabel dengan menggunakan sehingga diperoleh:

60 digilib.uns.ac.id 51 ( ) (4.3) Pada persamaan 4.3, terlihat bahwa terdapat tiga persamaan yang memiliki mewakili koordinat radial, polar dan azimuth. Suku pertama, kedua dan ketiga merupakan koordinat radial, suku keempat dan keenam merupakan koordinat polar, dan suku kelima merupakan koordinat azimuth. Penyelesaian masingmasing persamaan dipaparkan dalam tiga solusi penyelesaian berikut: 1. Solusi Persamaan Azimuth. Dari persamaan (4.3) Solusi persamaan untuk bagian azimuth adalah (4.4a) Persamaan 4.4a merupakan persamaan deferensial orde dua dan menghasilkan solusi: (4.4b) 2. Solusi persamaan Radial (4.5a) Dikalikan dengan R dan menyederhanakan persamaan deferensial diperoleh: Dengan memisalkan (4.5b)

61 digilib.uns.ac.id 52 (4.5c) Persamaan (4.5b) dapat disederhanakan menjadi (4.5d) ( ) (4.5e) Solusi persamaan radial dapat diselesaikan dengan metode NU. Dengan membandingkan persamaan (4.5e) dengan persamaan (2.37) diperoleh:, (4.6) Nilai dapat dicari dengan: ( ) ( ) { } (4.7) dan memberikan dan Dengan memasukkan nilai k ke persamaan (4.7) kita dapatkan ; atau atau

62 digilib.uns.ac.id 53 { } atau { } ; atau Dengan menggunakan: ; Diperoleh: (4.8) Dari persamaan (4.8) kita peroleh, is bilangan kuantum radial, adalah bilangan kuantum utama, adalah bilangan kuantum orbital dimana, Persamaan gelombang radial diperoleh dari:

63 digilib.uns.ac.id 54 ( ) ( ( ) ( ) (4.9a) Persamaan (4.9) dapat ditulis sebagai: ( ) (4.9b) Dimana persamaan (4.9) mempresentasikan relasi Rodrigues untuk polinomial Laguerre terasosiasi. Jika maka and (4.10a) Dengan mensubtitusikan persamaan (4.10) pada persamaan (4.9b) diperoleh ( ) (4.10b) dimana is polinomial Laguerre terasosiasi yang dapat ditulis sebagai: (4.11) Dengan mengatur dan Jika = maka persamaan tersebut akan kembali ke persamaan gelombang atom hydrogen biasa ( ) (Terbukti)

64 digilib.uns.ac.id 55 Persamaan gelombang radial lengkap dapat ditulis (4.12a) atau (4.12b) dimana merupakan konstanta ternormalisasi. Berdasarkan persamaan (4.12b) dapat diperoleh persamaan gelombang radial seperti ditunjukkan pada tabel 4.1a Tabel 4.1a Persamaan Gelombang Radial Potensial Coloumb plus Poschl-Teller I (R nl ) Persamaan Gelombang Awal Gangguan (R n l ) Persamaan Gelombang Gangguan R 5 3 κ=2, η=4 R ( ) R 7 5 κ=4, η=2 R ( ) R 10 7 κ=4, η=2 R ( ) Dari tabel 4.1 dapat dibuat visualisasi grafik fungsi radial yang dapat dilihat pada gambar (4.2a) dan (4.2b). z R R r Gambar 4.3a. Fungsi Gelombang Radial Potensial Coloumb Plus Posch-Teller I R 5 3 dan R

65 digilib.uns.ac.id 56 z R 7 5 R R 10 7 R r Gambar 4.3b. Fungsi Gelombang Radial Potensial Coloumb Plus Posch-Teller I R 7 5, R , R 10 7, R Pada gambar 4.3 a dan 4.3 b terlihat bahwa fungsi radial terganggu, amplitude gelombang fungsi radial menurun. Hasil ini sesuai dengan sesuai dengan kesimpulan gambar a,b dan c. dimana potensial Coloumb pada fungsi radial tidak mendominasi fungsi potensialnnya pada nilai e kecil. 3. Solusi Persamaan Polar PS bagian polar untuk potensial Coloumb dikombinasikan dengan potensial Poschl-Teller I adalah ( ) (4.13) dimana l(l+1) konstanta pemisah. Dengan menggunakan transformasi variabel pada persamaan 4.13 kita peroleh [[ ( ) ]] (4.13)

66 digilib.uns.ac.id 57 Dengan mengkomparasikan persamaan (4.13) dan persamaan (2.40), (4.14a) { ( ) } [ ( ) ] (4.14b) Menggunakan persamaan (5) and (2.42) kita dapatkan { ( ) } [ ( ) ] ( ) (4.15) Harga k pada persamaan (4.15) dapat diperoleh dari kondisi bahwa pernyataan kuadrat dibawah akar merupakan kuadrat sempurna dari polynomial derajat satu, sehingga dapat ditulis ( ) ( ( ) ( ) ) (4.16) Dan diskriminan dibawah akar harus nol. [ ( ) ] { } { ( ) } (4.17) Nilai dari k diperoleh dari persamaan (4.17) adalah

67 digilib.uns.ac.id 58 ( ) (4.18a) ( ) (4.18b) Dengan memisalkan ( ) dan (4.19) dan memasukkan persamaan (4.18) and (4,19) pada persamaan (4.17) pada kondisi maka persamaan (4.17) menjadi ( ) untuk (4.18a) ( ) untuk (4.18b) dan dapat dicafi dengan menggunakan persamaan (2.45), (4.13) dan nilai pada persamaan (4.14a), sehingga ( ) untuk (4.19a) dan ( ) untuk (4.19b) nilai dan diperoleh dengan menggunakan persamaan (2.43), (2.44), (4.15a), (4.18a), (4.18b), (4.19a), dan 4.19). ( ) ( ) (4.20a) ( ) ) (4.20b) (

68 digilib.uns.ac.id 59 ( ) (4.21a) ( ) (4.21b) Agar memiliki arti fisis lebih, pilihan terbaik untuk nilai diperoleh dari persamaan (4.20b) dengan (4.21b), dimana (4.22) Bagian pertama fungsi gelombang diperoleh dari persamaan (2.41), (4.14a) dan (4.18b). ( ) (4.23) Fungsi bobot dari fungsi gelombang bagian kedua diperoleh dari persamaan (2.47), (4.14a) and (4.19b) adalah ( ) (4.24) Dengan memasukkan persamaan (4.24) dan (4.14a) pada persamaan (2.46) persamaan gelombang polar bagian kedua ( ) (4.25) Sehingga, persamaan lengkap bagian polar adalah

69 digilib.uns.ac.id 60 ( ( ) ) (4.25) Dengan dan (4.26) diperoleh ( ) (4.27) C. Penyelesaian PS untuk Potensial Non-Sentral Hasil Kombinasi Potensial Eckart Plus Pöschl Teller I dengan Metode NU. Potensial Non-Sentral yang dibentuk oleh potensial Eckart dan Poschl- Teller diberikan oleh: ( ) ( ) (4.28) dengan V 0 dan V 1 mendiskrisikan kedalaman sumur potensial dan bernilai positif, V 1 >V 0, a merupakan parameter positif yang mengontrol lebar potensial,,. PS tiga dimensi bergantung waktu untuk potensial Eckart dikombinasikan dengan Poschl-Teller I adalah { ) { ( ) ( )} (4.29)

70 digilib.uns.ac.id 61 PS tiga dimensi yang ditunjukkan pada persamaan (4.29) dpat diselesaikan dnegan pemisahan variabel, sehingga kita peroleh ( ) ( ) (4.30) dimana. Dari persamaan (4.30) kita dapatkan persamaan bagian radial, polar dan azimuth dari PS yaitu: Persamaan radial: ( ) (4.31a) Persamaan polar: ( ) (4.31b) Persamaan Azimuth (4.31c) 1. Solusi Persamaan Azimuth Dari persamaan (4,31c) kita dapatkan persamaan gelombang bagian azimuth: (4.32)

71 digilib.uns.ac.id Solusi Persamaan Radial Untuk menselesaikan PS bagian radial kita mensubtitusikan dan pada persamaan (4.31a) kita dapatkan { } { } (4.33) Persamaan (4.33) dapat diselesaikan dengan menggunakan pendekatan faktor sentrifugal (Y. Xu, S. He and C. S. Jia:2010) jika <<<1 maka ( ) (4.34) dengan. dengan memasukkan persamaan (4.34) ke persamaan (4.33) kita dapatkan { ( ) } (4.35) dengan menggunakan transformasi koordinat, pada persamaan (4.35) kita dapatkan { ( ) ( ) } (4.36)

72 digilib.uns.ac.id 63 Prosesnya: { ( ) ( ) } { } dikalikan { ( ) ( ) } Dengan mengkomparasikan persamaan (4.36) dengan persamaan (2.37) kita peroleh,, (4.37) (( ) ( ) ( )) (4.38) Dengan memasukkan persamaan (4.37) dan (4.38) pada persamaan (2.42) kita peroleh ( ( ( ( ) ) ) ( ) (4.39) Harga k pada persamaan (4.39) dapat diperoleh dari kondisi bahwa pernyataan kuadrat dibawah akar merupakan kuadrat sempurna dari polynomial derajat satu, persamaam (4.39) dapat ditulis sebagai ( ) ( ( ( ) ( ) )

73 digilib.uns.ac.id 64 (4.40) dan ( ) ( ) [ ( )] (4.41) sehingga diskriminan dibawah akar harus nol. Nilai k k berdasarkan persamaan (4.41) adalah { } (4.42a) { } (4.42b) dimana dan (4.43) Dengan memasukkan persamaan (4.42a) dan (4.42b) kedalam persamaan (4.40) dan dengan kita peroleh ( ) untuk { } (4.44a) dan ( ) untuk { } (4.44b)

74 digilib.uns.ac.id 65 dengan memasukkan persamaan (4.37), (4.44a) dan (4.44b) pada persamaan (2.45) diperoleh ( ( )) untuk (4.45a) and ( ( )) untuk (4.45b) Untuk mendapatkan nilai eigen baru dari persamaan deferesial tipe hipergeometrik pada persamaan (2.40) dapat diperoleh dengan menggunakan persamaan (2.43), (2.44), (4.42a), (4.42b), (4.44a) dan (4.44b). { } ( ) untuk k 1 (4.46a) { } ( ) untuk k 2 (4.46b) dan ( ( )) ( ) (4.47a) ( ( )) ( ) (4.47b) Dengan menghitung persamaan (4.46a) dengan (4.47a) atau persamaan (4.46b) dengan (4.47b) kita mendapatkan hasil yang sama, yaitu { ( ) commit to } user (4.48) ( )

75 digilib.uns.ac.id 66 Dan sepektrum energi dari potensial Eckart dikombinasikan dengan Poschl-Teller I non-sentral yang diperoleh dari persamaan (4.48) adalah ( ) { ( ) } (4.49) Prosesnya: ( ( )) ( ) { } ( ) ( ) ( ) ( ) { } ( ) ( ) ( ) ( ) { ( ) ( ) } ( ) ( ) ( ) { ( ) } Dengan menggunakan persamaan (2.41) dan nilai pada persamaan (4.44a) dan (4.44b) dan pada persamaan (4.37) fungsi gelombang bagian pertama adalah (4.50a)

76 digilib.uns.ac.id 67 dan (4.50b) Fungsi bobot bagian radial diperoleh dari persamaan (2.47), (4.37), (4.45a) dan (4.45b) adalah (4.51a) dan (4.51b) Bagian kedua persamaan gelombangnya adalah ( ) (4.52a) atau ( ) (4.52b) Persamaan gelombang radial diperoleh dengan memasukkan persamaan (4.50a), (4.51a) dan (4.52a) atau menggunakan persamaan (4.50b), (4.51b) dan (4.52b) adalah ( ) (4.53a) atau ( ) (4.53b) dengan dan ( ) ( ) dimana

77 digilib.uns.ac.id 68 Agar memiliki arti fisisi kita memilih persamaan gelombangnya adalah ( ) Dan pemilihan harga k, dan adalah k 1, (4.53c) Persamaan gelombang yang ditunjukkan pada persamaan (4.50a) adalah persamaan tipe hypergelometrik dengan persamaan fungsi bobot pada persamaan (4.51b). Pengecekan kondisi awal: Jika, dan n=0, maka persamaan, hasilnya sama dengan menggunakan hipergeometri. Dengan menggunakan persamaan 4.53c dapat diperoleh grafik visualisasi dengan nilai l yang berbeda. Persamaan gelombang radialnya dapat dilihat pada tabel 4.2b Tabel 4.1b Persamaan Gelombang Radial Potensial Eckart Plus Poschl-Teller I No. R nl Persamaan Gelombang 1. R R R Berdasarkan tabel 4.2b dapat divisualisasikan untuk persamaan gelombang polar dengan menggunakan software matematica 8.0. Visualisasi bentuk gelombang radial dapat dilihat pada gambar 4.3 c.

78 digilib.uns.ac.id 69 z R R Gambar 4.3 c. Persamaan Radial Potensial Eckart Plus Poschl-Teller R 1 0, R 4 3, R R 1 0 r Pada gambar 4.3 c terlihat bahwa fungsi radial terganggu, amplitude gelombang fungsi radial naik. Hasil ini sesuai dengan sesuai dengan kesimpulan gambar b. dimana potensial Eckart pada fungsi radial sudah mempengaruhi fungsi potensialnnya pada Pada a=10. Hasil ini berkebalikan dengan kesimpulan pada potensial Coloumb plus potensial Posch-Teller I. perlu diingat bahwa bentuk potensial eckart dan potensial Coloumb berkebalikan, sehingga persamaan gelombang yang dihasilkan pun berkebalikan. 3. Solusi Persamaan Polar PS bagian polar untuk potensial Eckart dikombinasikan dengan potensial Poschl-Teller I non-sentral adalah ( ) (4.52) Bentuk persamaan ini sama dengan persamaan (4.13) sehingga menghasilkan hasil yang sama pula. Persamaan bagian polar untuk potensial Eckart

79 digilib.uns.ac.id 70 dikombinasikan dengan potensial Poschl-Teller I non-sentral sama dengan potensial Coloumb dikombinasikan dengan potensial Poschl-Teller I non-sentral. Solusinya: ( ) (4.27) Fungsi gelombang pada persamaan (4.27) dapat divisulisasikan pada tabel 4.2. Visualiasasi fungsi gelombang polar 2D dan 3D menggunakan bantuan software Matematica 8.0. Penurunan fungsi gelombang juga dilakukan dengan menggunakan software matematica. Untuk mengecek hasil perhitungan komputer, penurunan secara manual juga dilakukan. Setelah proses penurunan selesai, grafik divisualisasikan dalam bentuk 2 dimensi (2D) koordinat polar maupun 3 Dimensi 3D pada kordinat bola. Cara memperoleh fungsi gelombang secara manual pada tabel 4.2 kami paparkan sebagai berikut: ( ) { } ( ) ( ) { } { } ( )

80 digilib.uns.ac.id 71 ( ) { } { } ( ) ( ( ) ) ( ) ( ) ( ) Pembuktian kondisi awal: Dari persmaan tingkat enrgi potensial Eckart kita dapat enghitung energi pada kasus khusus untuk Eckart potensial kita memilih:, sehingga spectrum enegri untuk potensial Eckart adalah { [ ] [ ] } (g) sehingga or m adalaah bilangan kuntum magnetik, bilangan bulat positif, so selalu bilangan positif.

81 digilib.uns.ac.id 72 Kasus Khusus Sehingga ( ) ( ) ; sehingga kita perileh ( ) ( ) Untuk ( )

82 digilib.uns.ac.id 73 ( ) ( ) ( Sehingga ( ) untuk ( ) ( ) ( ) untuk maka ( ) (ok) untuk Persamaan dan visualisasi fungsi gelombang dapat dilihat pada tabel 4.2 (z merupakan koordinat simetri yang berperan sebagai amlitudo gelombang, merupakan koordinat polar dan Azimuth.

83 digilib.uns.ac.id 74 Tabel 4.2 Visualisasi Gambar dan Fungsi Gelombang Fungsi Gelombang 3 Dimensi (3D) 2 dimensi (2D) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ( ) { ( } ( )

84 digilib.uns.ac.id 75 Fungsi Gelombang 3 Dimensi (3D) 2 dimensi (2D) Berdasarkan pada Tabel 4.2 Terlihat bahwa potensial Pöschl Teller I Non- Sentral dapat merubah fungsi gelombang. Perubahan fungsi gelombang ini disebabkan karena adalanya perubahan fungsi l. fungsi gelombang pada tabel 4.2 kita perbesar ukurannya untuk mempermudah pengkajian seperti ditunjukan pada gambar 4.5, 4.6 dan z z Gambar 4.5. Fungsi gelombang 2D dan 3D

85 digilib.uns.ac.id 76 z z 1.5 Gambar 4.6. Fungsi gelombang 2D dan 3D z 2 z Gambar 4.7 Fungsi gelombang 2D dan 3D Pada gambar 4.5, 4.6 dan 4.7 tampak bahwa gangguan parameter dan mempengaruhi fungsi gelombang. Parameter memecah fungsi sudut dengan

86 digilib.uns.ac.id 77 fungsi sudut kecil, parameter memecah fungsi sudut dengan fungsi sudut besar. Lebih jelasnya perhatikan gambar 4.7a, 4.7 b dan 4.7c (nilai ) z Gambar 4.7a Fungsi gelombang 2D z Gambar 4.7b Fungsi gelombang 2D

ANALISIS FUNGSI GELOMBANG DAN ENERGI PERSAMAAN DIRAC UNTUK POTENSIAL NON SENTRAL MENGGUNAKAN POLINOMIAL ROMANOVSKI

ANALISIS FUNGSI GELOMBANG DAN ENERGI PERSAMAAN DIRAC UNTUK POTENSIAL NON SENTRAL MENGGUNAKAN POLINOMIAL ROMANOVSKI ANALISIS FUNGSI GELOMBANG DAN ENERGI PERSAMAAN DIRAC UNTUK POTENSIAL NON SENTRAL MENGGUNAKAN POLINOMIAL ROMANOVSKI TESIS Untuk Memenuhi Sebagian Persyaratan untuk Mencapai Derajat Magister Program Studi

Lebih terperinci

ANALISIS SPEKTRUM ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG PERSAMAAN SCHRODINGER POTENSIAL NON- SENTRAL SHAPE. INVARIANCE q-deformasi MENGGUNAKAN METODE

ANALISIS SPEKTRUM ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG PERSAMAAN SCHRODINGER POTENSIAL NON- SENTRAL SHAPE. INVARIANCE q-deformasi MENGGUNAKAN METODE ANALISIS SPEKTRUM ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG PERSAMAAN SCHRODINGER POTENSIAL NON- SENTRAL SHAPE INVARIANCE q-deformasi MENGGUNAKAN METODE NIKIFOROV-UVAROV TESIS Untuk Memenuhi Sebagian Persyaratan untuk

Lebih terperinci

Universitas Sebelas Maret, Jl. Ir. Sutami no 36A Kentingan Surakarta Ph , Fax

Universitas Sebelas Maret, Jl. Ir. Sutami no 36A Kentingan Surakarta Ph , Fax 41 Analisis Spektrum Energi dan Fungsi Gelombang Potensial Non-Sentral Poschl-Teller Termodifikasi plus Potensial Scarf Trigonometri Menggunakan Persamaan Hipergeometri Suparmi, Cari, Hadma Yuliani, Dwi

Lebih terperinci

JURNAL INFORMATIKA HAMZANWADI Vol. 2 No. 1, Mei 2017, hal. 20-27 ISSN: 2527-6069 SOLUSI PERSAMAAN DIRAC UNTUK POTENSIAL POSCH-TELLER TERMODIFIKASI DENGAN POTENSIAL TENSOR TIPE COULOMB PADA SPIN SIMETRI

Lebih terperinci

Solusi Persamaan Schrödinger untuk Potensial Hulthen + Non-Sentral Poschl-Teller dengan Menggunakan Metode Nikiforov-Uvarov

Solusi Persamaan Schrödinger untuk Potensial Hulthen + Non-Sentral Poschl-Teller dengan Menggunakan Metode Nikiforov-Uvarov ISSN:89 33 Indonesian Journal of Applied Physics (3) Vol.3 No. Halaman 69 Oktober 3 Solusi Persamaan Schrödinger Potensial Hulthen + Non-Sentral Poschl-Teller dengan Menggunakan Metode Nikiforov-Uvarov

Lebih terperinci

ANALISIS ENERGI, FUNGSI GELOMBANG, DAN INFORMASI SHANNON ENTROPI PARTIKEL BERSPIN-NOL UNTUK POTENSIAL PӦSCHL-TELLER TRIGONOMETRI DAN KRATZER

ANALISIS ENERGI, FUNGSI GELOMBANG, DAN INFORMASI SHANNON ENTROPI PARTIKEL BERSPIN-NOL UNTUK POTENSIAL PӦSCHL-TELLER TRIGONOMETRI DAN KRATZER ANALISIS ENERGI, FUNGSI GELOMBANG, DAN INFORMASI SHANNON ENTROPI PARTIKEL BERSPIN-NOL UNTUK POTENSIAL PӦSCHL-TELLER TRIGONOMETRI DAN KRATZER HALAMAN JUDUL TESIS Disusun untuk Memenuhi Sebagian Persyaratan

Lebih terperinci

ANALISIS ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG RELATIVISTIK PADA KASUS SPIN SIMETRI DAN PSEUDOSPIN SIMETRI UNTUK POTENSIAL ECKART DAN POTENSIAL MANNING

ANALISIS ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG RELATIVISTIK PADA KASUS SPIN SIMETRI DAN PSEUDOSPIN SIMETRI UNTUK POTENSIAL ECKART DAN POTENSIAL MANNING ANALISIS ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG RELATIVISTIK PADA KASUS SPIN SIMETRI DAN PSEUDOSPIN SIMETRI UNTUK POTENSIAL ECKART DAN POTENSIAL MANNING ROSEN TRIGONOMETRI MENGGUNAKAN ASYMPTOTIC ITERATION METHOD

Lebih terperinci

PENYELESAIAN PERSAMAAN SCHRODINGER TIGA DIMENSI UNTUK POTENSIAL NON-SENTRAL ECKART DAN MANNING- ROSEN MENGGUNAKAN METODE ITERASI ASIMTOTIK

PENYELESAIAN PERSAMAAN SCHRODINGER TIGA DIMENSI UNTUK POTENSIAL NON-SENTRAL ECKART DAN MANNING- ROSEN MENGGUNAKAN METODE ITERASI ASIMTOTIK PENYELESAIAN PERSAMAAN SCHRODINGER TIGA DIMENSI UNTUK POTENSIAL NON-SENTRAL ECKART DAN MANNING- ROSEN MENGGUNAKAN METODE ITERASI ASIMTOTIK Disusun oleh : Muhammad Nur Farizky M0212053 SKRIPSI PROGRAM STUDI

Lebih terperinci

PENYELESAIAN PERSAMAAN DIRAC UNTUK POTENSIAL ROSEN MORSE HIPERBOLIK DENGAN COULOMB LIKE TENSOR UNTUK SPIN SIMETRI MENGGUNAKAN METODE HIPERGEOMETRI

PENYELESAIAN PERSAMAAN DIRAC UNTUK POTENSIAL ROSEN MORSE HIPERBOLIK DENGAN COULOMB LIKE TENSOR UNTUK SPIN SIMETRI MENGGUNAKAN METODE HIPERGEOMETRI PENYELESAIAN PERSAMAAN DIRAC UNTUK POTENSIAL ROSEN MORSE HIPERBOLIK DENGAN COULOMB LIKE TENSOR UNTUK SPIN SIMETRI MENGGUNAKAN METODE HIPERGEOMETRI Tri Jayanti 1, Suparmi, Cari Program Studi Ilmu Fisika

Lebih terperinci

ANALISIS SPEKTRUM ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG

ANALISIS SPEKTRUM ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG ANALISIS SPEKTRUM ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG KOMBINASI POTENSIAL MANNING-ROSEN HIPERBOLIK DAN ROSEN-MORSE TRIGONOMETRI DENGAN MENGGUNAKAN METODE HIPERGEOMETRI Disusun oleh : DWI YUNIATI M0209017 SKRIPSI

Lebih terperinci

BAB I PENDAHULUAN. (konsep-konsep fisika) klasik memerlukan revisi atau penyempurnaan. Hal ini

BAB I PENDAHULUAN. (konsep-konsep fisika) klasik memerlukan revisi atau penyempurnaan. Hal ini 1 BAB I PENDAHULUAN A. Latar Belakang Pada akhir abad ke -19 dan awal abad ke -20, semakin jelas bahwa fisika (konsep-konsep fisika) klasik memerlukan revisi atau penyempurnaan. Hal ini disebabkan semakin

Lebih terperinci

BAB I PENDAHULUAN. penelaahan gejala dan sifat berbagai sistem mikroskopik. Perkembangan

BAB I PENDAHULUAN. penelaahan gejala dan sifat berbagai sistem mikroskopik. Perkembangan digilib.uns.ac.id BAB I PENDAHULUAN A. Latar Belakang Mekanika kuantum sudah lama dikenal sebagai ilmu dasar bagi penelaahan gejala dan sifat berbagai sistem mikroskopik. Perkembangan mekanika kuantum

Lebih terperinci

SOLUSI PERSAMAAN SCHRÖDINGER UNTUK KOMBINASI POTENSIAL HULTHEN DAN NON-SENTRAL POSCHL- TELLER DENGAN METODE NIKIFOROV-UVAROV

SOLUSI PERSAMAAN SCHRÖDINGER UNTUK KOMBINASI POTENSIAL HULTHEN DAN NON-SENTRAL POSCHL- TELLER DENGAN METODE NIKIFOROV-UVAROV SOLUSI PERSAMAAN SCHRÖDINGER UNTUK KOMBINASI POTENSIAL HULTHEN DAN NON-SENTRAL POSCHL- TELLER DENGAN METODE NIKIFOROV-UVAROV Disusun oleh : NANI SUNARMI M0209036 SKRIPSI Diajukan untuk memenuhi sebagian

Lebih terperinci

SOLUSI PERSAMAAN DIRAC DENGAN PSEUDOSPIN SIMETRI UNTUK POTENSIAL ROSEN MORSE PLUS COULOMB LIKE TENSOR DENGAN MENGGUNAKAN METODE POLYNOMIAL ROMANOVSKI

SOLUSI PERSAMAAN DIRAC DENGAN PSEUDOSPIN SIMETRI UNTUK POTENSIAL ROSEN MORSE PLUS COULOMB LIKE TENSOR DENGAN MENGGUNAKAN METODE POLYNOMIAL ROMANOVSKI 32 Jurnal Sangkareang Mataram SOLUSI PERSAMAAN DIRAC DENGAN PSEUDOSPIN SIMETRI UNTUK POTENSIAL ROSEN MORSE PLUS COULOMB LIKE TENSOR DENGAN MENGGUNAKAN METODE POLYNOMIAL ROMANOVSKI Oleh: Alpiana Hidayatulloh

Lebih terperinci

BAB I PENDAHULUAN. klasik dan mempunyai dua cabang utama yaitu mekanika klasik Newtonian dan teori

BAB I PENDAHULUAN. klasik dan mempunyai dua cabang utama yaitu mekanika klasik Newtonian dan teori BAB I PENDAHULUAN A. Latar Belakang Masalah Fisika yang berkembang sampai akhir abad yang ke 19 dikenal sebagai fisika klasik dan mempunyai dua cabang utama yaitu mekanika klasik Newtonian dan teori medan

Lebih terperinci

SOLUSI PERSAMAAN DIRAC PADA KASUS SPIN SIMETRI UNTUK POTENSIAL SCARF TRIGONOMETRIK PLUS COULOMB LIKE TENSOR DENGAN METODE POLINOMIAL ROMANOVSKI

SOLUSI PERSAMAAN DIRAC PADA KASUS SPIN SIMETRI UNTUK POTENSIAL SCARF TRIGONOMETRIK PLUS COULOMB LIKE TENSOR DENGAN METODE POLINOMIAL ROMANOVSKI SOLUSI PERSAMAAN DIRAC PADA KASUS SPIN SIMETRI UNTUK POTENSIAL SCARF TRIGONOMETRIK PLUS COULOMB LIKE TENSOR DENGAN METODE POLINOMIAL ROMANOVSKI Alpiana Hidayatulloh 1, Suparmi, Cari Jurusan Ilmu Fisika

Lebih terperinci

Analisis Energi Osilator Harmonik Menggunakan Metode Path Integral Hypergeometry dan Operator

Analisis Energi Osilator Harmonik Menggunakan Metode Path Integral Hypergeometry dan Operator ISSN:2089 0133 Indonesian Journal of Applied Physics (2012) Vol.2 No.1 halaman 6 April 2012 Analisis Energi Osilator Harmonik Menggunakan Metode Path Integral Hypergeometry dan Operator Fuzi Marati Sholihah

Lebih terperinci

Disusun oleh: BETA NUR PRATIWI M SKRIPSI. Diajukan untuk memenuhi sebagian persyaratan mendapatkan gelar Sarjana Sains

Disusun oleh: BETA NUR PRATIWI M SKRIPSI. Diajukan untuk memenuhi sebagian persyaratan mendapatkan gelar Sarjana Sains PENYELESAIAN SIMETRI SPIN PERSAMAAN DIRAC DENGAN POTENSIAL P SCHL-TELLER TERMODIFIKASI DAN POTENSIAL NON-SENTRAL SCARF II TRIGONOMETRIK MENGGUNAKAN ASYMPTOTIC ITERATION METHOD (AIM) Disusun oleh: BETA

Lebih terperinci

Alpiana Hidayatulloh Dosen Tetap pada Fakultas Teknik UNTB

Alpiana Hidayatulloh Dosen Tetap pada Fakultas Teknik UNTB 6 Jurnal Sangkareang Mataram ISSN No. -99 SOLUSI PERSAMAAN DIRAC DENGAN PSEUDOSPIN SIMETRI UNTUK POTENSIAL SCARF TRIGONOMETRIK PLUS COULOMB LIKE TENSOR DENGAN MENGGUNAKAN METODE POLYNOMIAL ROMANOVSKI Oleh:

Lebih terperinci

Persamaan Dirac, Potensial Scarf Hiperbolik, Pseudospin symetri, Coulomb like tensor, metode Polynomial Romanovski PENDAHULUAN

Persamaan Dirac, Potensial Scarf Hiperbolik, Pseudospin symetri, Coulomb like tensor, metode Polynomial Romanovski PENDAHULUAN Jurnal Sangkareang Mataram 51 FUNGSI GELOMBANG SPIN SIMETRI UNTUK POTENSIAL SCARF HIPERBOLIK PLUS COULOMB LIKE TENSOR DENGAN MENGGUNAKAN METODE POLYNOMIAL ROMANOVSKI Oleh: Alpiana Hidayatulloh Dosen Tetap

Lebih terperinci

ANALISA FUNGSI ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG DARI POTENSIAL ECKART PLUS HULTHEN DIMENSI-D DENGAN METODE NIKIFOROV UVAROV

ANALISA FUNGSI ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG DARI POTENSIAL ECKART PLUS HULTHEN DIMENSI-D DENGAN METODE NIKIFOROV UVAROV ANALISA FUNGSI ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG DARI POTENSIAL ECKART PLUS HULTHEN DIMENSI-D DENGAN METODE NIKIFOROV UVAROV Luqman Hakim 1, Cari 2, Suparmi 2 1 Mahasiswa Program Studi Ilmu Fisika Pascasarjana,

Lebih terperinci

SOLUSI PERSAMAAN SCHRODINGER D-DIMENSI UNTUK POTENSIAL NON SENTRAL SHAPE INVARIANT DENGAN METODE NIKIFOROV-UVAROV

SOLUSI PERSAMAAN SCHRODINGER D-DIMENSI UNTUK POTENSIAL NON SENTRAL SHAPE INVARIANT DENGAN METODE NIKIFOROV-UVAROV SOLUSI PERSAMAAN SCHRODINGER D-DIMENSI UNTUK POTENSIAL NON SENTRAL SHAPE INVARIANT DENGAN METODE NIKIFOROV-UVAROV TESIS Untuk Memenuhi Sebagian Persyaratan untuk Mencapai Derajat Magister Program Studi

Lebih terperinci

PENYELESAIAN PERSAMAAN DIRAC PADA KASUS SPIN SIMETRI DAN PSEUDOSPIN SIMETRI DENGAN POTENSIAL SCARF II TRIGONOMETRI PLUS

PENYELESAIAN PERSAMAAN DIRAC PADA KASUS SPIN SIMETRI DAN PSEUDOSPIN SIMETRI DENGAN POTENSIAL SCARF II TRIGONOMETRI PLUS PENYELESAIAN PERSAMAAN DIRAC PADA KASUS SPIN SIMETRI DAN PSEUDOSPIN SIMETRI DENGAN POTENSIAL SCARF II TRIGONOMETRI PLUS POTENSIAL NON-SENTRAL P SCHL-TELLER TRIGONOMETRI MENGGUNAKAN ASYMPTOTIC ITERATION

Lebih terperinci

Adapun manfaat dari penelitian ini adalah: 1. Dapat menambah informasi dan referensi mengenai interaksi nukleon-nukleon

Adapun manfaat dari penelitian ini adalah: 1. Dapat menambah informasi dan referensi mengenai interaksi nukleon-nukleon F. Manfaat Penelitian Adapun manfaat dari penelitian ini adalah: 1. Dapat menambah informasi dan referensi mengenai interaksi nukleon-nukleon di dalam inti atom yang menggunakan potensial Yukawa. 2. Dapat

Lebih terperinci

Spektra: Jurnal Fisika dan Aplikasinya, Vol. 16, No. 2, Oktober 2015

Spektra: Jurnal Fisika dan Aplikasinya, Vol. 16, No. 2, Oktober 2015 PENYELESAIAN PERSAMAAN SCHRÖDINGER POTENSIAL NON- SENTRAL SCARF HIPERBOLIK PLUS ROSEN-MORSE TRIGONOMETRIK MENGGUNAKAN METODE SUPERSIMETRI MEKANIKA KUANTUM M. Syaifudin,Suparmi, Cari Pascasarjana Ilmu Fisika,

Lebih terperinci

SOLUSI PERSAMAAN DIRAC UNTUK POTENSIAL SCARF II TRIGONOMETRI TERDEFORMASI-Q PLUS TENSOR TIPE COULOMB DENGAN MENGGUNAKAN METODE NIKIFOROV UVAROV

SOLUSI PERSAMAAN DIRAC UNTUK POTENSIAL SCARF II TRIGONOMETRI TERDEFORMASI-Q PLUS TENSOR TIPE COULOMB DENGAN MENGGUNAKAN METODE NIKIFOROV UVAROV Salatiga, Juni 4, Vol 5, No., ISSN :87-9 SOLUSI PERSAMAAN DIRAC UNTUK POTENSIAL SCARF II TRIGONOMETRI TERDEFORMASI-Q PLUS TENSOR TIPE COULOMB DENGAN MENGGUNAKAN METODE NIKIFOROV UVAROV ST. Nurul Fitriani,

Lebih terperinci

BAB IV OSILATOR HARMONIS

BAB IV OSILATOR HARMONIS Tinjauan Secara Mekanika Klasik BAB IV OSILATOR HARMONIS Osilator harmonis terjadi manakala sebuah partikel ditarik oleh gaya yang besarnya sebanding dengan perpindahan posisi partikel tersebut. F () =

Lebih terperinci

PENYELESAIAN ANALITIK PERSAMAAN GELOMBANG ELEKTROMAGNETIK MODE TRANSVERSE ELECTRIC

PENYELESAIAN ANALITIK PERSAMAAN GELOMBANG ELEKTROMAGNETIK MODE TRANSVERSE ELECTRIC PENYELESAIAN ANALITIK PERSAMAAN GELOMBANG ELEKTROMAGNETIK MODE TRANSVERSE ELECTRIC PADA ANTARMUKA GRADASI DARI RIGHT-HANDED MEDIUM MENUJU LEFT- HANDED MEDIUM TESIS Disusun untuk memenuhi sebagian persyaratan

Lebih terperinci

BAB 2 TINJAUAN PUSTAKA

BAB 2 TINJAUAN PUSTAKA BAB 2 TINJAUAN PUSTAKA 2.1. Struktur atom Struktur atom merupakan satuan dasar materi yang terdiri dari inti atom beserta awan elektron bermuatan negatif yang mengelilinginya. Inti atom mengandung campuran

Lebih terperinci

RAPAT PROBABILITAS DAN TINGKAT ENERGI PADA ION MOLEKUL HIDROGEN SKRIPSI. Oleh. Habib Mustofa NIM

RAPAT PROBABILITAS DAN TINGKAT ENERGI PADA ION MOLEKUL HIDROGEN SKRIPSI. Oleh. Habib Mustofa NIM RAPAT PROBABILITAS DAN TINGKAT ENERGI PADA ION MOLEKUL HIDROGEN SKRIPSI Oleh Habib Mustofa NIM 070210102109 PROGRAM STUDI PENDIDIKAN FISIKA JURUSAN PENDIDIKAN MIPA FAKULTAS KEGURUAN DAN ILMU PENDIDIKAN

Lebih terperinci

BAB V MOMENTUM ANGULAR Pengukuran Simultan Beberapa Properti Dalam keadaan stasioner, momentum angular untuk elektron hidrogen adalah konstan.

BAB V MOMENTUM ANGULAR Pengukuran Simultan Beberapa Properti Dalam keadaan stasioner, momentum angular untuk elektron hidrogen adalah konstan. BAB V MOMENTUM ANGULAR Pengukuran Simultan Beberapa Properti Dalam keadaan stasioner, momentum angular untuk elektron hidrogen adalah konstan. Kriteria apa saa yang dapat digunakan untuk menentukan properti

Lebih terperinci

BAB 2 TINJAUAN PUSTAKA

BAB 2 TINJAUAN PUSTAKA BAB 2 TINJAUAN PUSTAKA 2.1 Potensial Coulomb untuk Partikel yang Bergerak Dalam bab ini, akan dikemukakan teori-teori yang mendukung penyelesaian pembahasan pengaruh koreksi relativistik potensial Coulomb

Lebih terperinci

PROBABILITAS PARTIKEL DALAM KOTAK TIGA DIMENSI PADA BILANGAN KUANTUM n 5. Indah Kharismawati, Bambang Supriadi, Rif ati Dina Handayani

PROBABILITAS PARTIKEL DALAM KOTAK TIGA DIMENSI PADA BILANGAN KUANTUM n 5. Indah Kharismawati, Bambang Supriadi, Rif ati Dina Handayani PROBABILITAS PARTIKEL DALAM KOTAK TIGA DIMENSI PADA BILANGAN KUANTUM n 5 Indah Kharismawati, Bambang Supriadi, Rif ati Dina Handayani Program Studi Pendidikan Fisika FKIP Universitas Jember email: schrodinger_risma@yahoo.com

Lebih terperinci

Spektra: Jurnal Fisika dan Aplikasinya, Vol. 16, No. 2, Oktober 2015

Spektra: Jurnal Fisika dan Aplikasinya, Vol. 16, No. 2, Oktober 2015 Spektra: Jurnal Fisika dan Aplikasinya, Vol. 16, No., Oktober 15 Analisis Persamaan Dirac untuk Potensial Pöschl-Teller Trigonometrik dan Potensial Scarf Trigonometrik pada Kasus Spin Simetri Bagian Radial

Lebih terperinci

MEKANIKA KUANTUM DALAM TIGA DIMENSI

MEKANIKA KUANTUM DALAM TIGA DIMENSI MEKANIKA KUANTUM DALAM TIGA DIMENSI Sebelumnya telah dibahas mengenai penerapan Persamaan Schrödinger dalam meninjau sistem kuantum satu dimensi untuk memperoleh fungsi gelombang serta energi dari sistem.

Lebih terperinci

PARTIKEL DALAM SUATU KOTAK SATU DIMENSI

PARTIKEL DALAM SUATU KOTAK SATU DIMENSI PARTIKEL DALAM SUATU KOTAK SATU DIMENSI Atom terdiri dari inti atom yang dikelilingi oleh elektron-elektron, di mana elektron valensinya bebas bergerak di antara pusat-pusat ion. Elektron valensi geraknya

Lebih terperinci

Penentuan Spektrum Energi dan Fungsi Gelombang Potensial Morse dengan Koreksi Sentrifugal Menggunakan Metode SWKB dan Operator SUSY

Penentuan Spektrum Energi dan Fungsi Gelombang Potensial Morse dengan Koreksi Sentrifugal Menggunakan Metode SWKB dan Operator SUSY ISSN:2089 0133 Indonesian Journal of Applied Physics (2012) Vol.2 No.2 halaman 112 Oktober 2012 Penentuan Spektrum Energi dan Fungsi Gelombang Potensial Morse dengan Koreksi Sentrifugal Menggunakan Metode

Lebih terperinci

BAB II TINJAUAN PUSTAKA

BAB II TINJAUAN PUSTAKA BAB II TINJAUAN PUSTAKA.1 Atom Pion Atom pion sama seperti atom hidrogen hanya elektron nya diganti menjadi sebuah pion negatif. Partikel ini telah diteliti sekitar empat puluh tahun yang lalu, tetapi

Lebih terperinci

ANALISIS ENERGI RELATIVISTIK DAN FUNGSI

ANALISIS ENERGI RELATIVISTIK DAN FUNGSI ANALISIS ENERGI RELATIVISTIK DAN FUNGSI GELOMBANG PERSAMAAN DIRAC UNTUK POTENSIAL RADIAL ECKART PLUS MANNING ROSEN YANG DIKOPLING DENGAN POTENSIAL TENSOR TIPE- COULOMB UNTUK EXACT SPIN SIMETRI DAN EXACT

Lebih terperinci

LAMPIRAN. Hubungan antara koordinat kartesian dengan koordinat silinder:

LAMPIRAN. Hubungan antara koordinat kartesian dengan koordinat silinder: LAMPIRAN A.TRANSFORMASI KOORDINAT 1. Koordinat silinder Hubungan antara koordinat kartesian dengan koordinat silinder: Vector kedudukan adalah Jadi, kuadrat elemen panjang busur adalah: Maka: Misalkan

Lebih terperinci

Analisis Energi Osilator Harmonik Menggunakan Metode Path Integral Hypergeometry dan Operator

Analisis Energi Osilator Harmonik Menggunakan Metode Path Integral Hypergeometry dan Operator ISSN:089 033 Indonesian Journal of Applied Physics (0) Vol. No. halaman 6 April 0 Analisis Energi Osilator Harmonik Menggunakan Metode Path Integral Hypergeometry dan Operator Fuzi Marati Sholihah, Suparmi,

Lebih terperinci

ANALISIS ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG POTENSIAL NON SENTRAL ROSEN MORSE PLUS HULTHEN, ROSEN MORSE, DAN COULOMB MENGGUNAKAN POLINOMIAL ROMANOVSKI

ANALISIS ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG POTENSIAL NON SENTRAL ROSEN MORSE PLUS HULTHEN, ROSEN MORSE, DAN COULOMB MENGGUNAKAN POLINOMIAL ROMANOVSKI ANALISIS ENERGI DAN FUNGSI GELOMBANG POTENSIAL NON SENTRAL ROSEN MORSE PLUS HULTHEN, ROSEN MORSE, DAN COULOMB MENGGUNAKAN POLINOMIAL ROMANOVSKI TESIS Untuk Memenuhi Sebagian Persyaratan untuk Mencapai

Lebih terperinci

APLIKASI BASIS L 2 LAGUERRE PADA INTERAKSI TOLAK MENOLAK ANTARA ATOM TARGET HIDROGEN DAN POSITRON. Ade S. Dwitama

APLIKASI BASIS L 2 LAGUERRE PADA INTERAKSI TOLAK MENOLAK ANTARA ATOM TARGET HIDROGEN DAN POSITRON. Ade S. Dwitama APLIKASI BASIS L 2 LAGUERRE PADA INTERAKSI TOLAK MENOLAK ANTARA ATOM TARGET HIDROGEN DAN POSITRON Ade S. Dwitama PROGRAM STUDI FISIKA FAKULTAS MATEMATIKA DAN ILMU PENGETAHUAN ALAM INSTITUT PERTANIAN BOGOR

Lebih terperinci

III. SATUAN ACARA PERKULIAHAN Mata kuliah : FISIKA KUANTUM Kode : FI 363 SKS : 3 Nama Dosen : Yuyu R.T, Parlindungan S. dan Asep S

III. SATUAN ACARA PERKULIAHAN Mata kuliah : FISIKA KUANTUM Kode : FI 363 SKS : 3 Nama Dosen : Yuyu R.T, Parlindungan S. dan Asep S III. SATUAN ACARA PERKULIAHAN Mata kuliah : FISIKA KUANTUM Kode : FI 363 SKS : 3 Nama Dosen : Yuyu R.T, Parlindungan S. dan Asep S Standar : Setelah mengikuti perkuliahan ini mahasiswa diharapkan memiliki

Lebih terperinci

Kata kunci: persamaan Schrӧdinger, potensial Pöschl-Teller, potensial Scarf II terdeformasi-q, potensial Scarf Trigonometrik, metode iterasi asimtot.

Kata kunci: persamaan Schrӧdinger, potensial Pöschl-Teller, potensial Scarf II terdeformasi-q, potensial Scarf Trigonometrik, metode iterasi asimtot. Penyelesaian Persamaan Schrӧdinger menggunakan AIM untuk Potensial Scarf II Terdeformasi-q Plus Potensial Pӧschl-Teller dan Potensial Scarf Trigonometrik Fery Widiyanto, Suparmi, dan Cari Jurusan Fisika

Lebih terperinci

BAB 2 TINJAUAN PUSTAKA

BAB 2 TINJAUAN PUSTAKA BAB 2 TINJAUAN PUSTAKA 2.1 Teori Atom Bohr Pada tahun 1913, Niels Bohr, fisikawan berkebangsaan Swedia, mengikuti jejak Einstein menerapkan teori kuantum untuk menerangkan hasil studinya mengenai spektrum

Lebih terperinci

BAB I PENDAHULUAN Latar Belakang Masalah

BAB I PENDAHULUAN Latar Belakang Masalah BAB I PENDAHULUAN 1.1. Latar Belakang Masalah Persamaan Diferensial Parsial (PDP) digunakan oleh Newton dan para ilmuwan pada abad ketujuhbelas untuk mendeskripsikan tentang hukum-hukum dasar pada fisika.

Lebih terperinci

PERHITUNGAN TINGKAT ENERGI SUMUR POTENSIAL KEADAAN TERIKAT MELALUI PERSAMAAN SCHRODINGER MENGGUNAKAN METODE BEDA HINGGA

PERHITUNGAN TINGKAT ENERGI SUMUR POTENSIAL KEADAAN TERIKAT MELALUI PERSAMAAN SCHRODINGER MENGGUNAKAN METODE BEDA HINGGA PILLAR OF PHYSICS, Vol. 1. April 2014, 17-24 PERHITUNGAN TINGKAT ENERGI SUMUR POTENSIAL KEADAAN TERIKAT MELALUI PERSAMAAN SCHRODINGER MENGGUNAKAN METODE BEDA HINGGA Hanifah Rahmayani *), Hidayati **) dan

Lebih terperinci

GARIS BESAR PROGRAM PEMBELAJARAN (GBPP)

GARIS BESAR PROGRAM PEMBELAJARAN (GBPP) Revisi ke: Tanggal: GARIS BESAR PROGRAM PEMBELAJARAN (GBPP) SPMI-UNDIP/GBPP/xx.xx.xx/xxx Disetujui oleh Dekan Fak Mata Kuliah : Fisika Matematika II Kode/ Bobot : PAF 215/4 sks Deskripsi singkat : Mata

Lebih terperinci

METODE TRANSFORMASI DIFERENSIAL FRAKSIONAL UNTUK MENYELESAIKAN MASALAH STURM-LIOUVILLE FRAKSIONAL

METODE TRANSFORMASI DIFERENSIAL FRAKSIONAL UNTUK MENYELESAIKAN MASALAH STURM-LIOUVILLE FRAKSIONAL METODE TRANSFORMASI DIFERENSIAL FRAKSIONAL UNTUK MENYELESAIKAN MASALAH STURM-LIOUVILLE FRAKSIONAL oleh ASRI SEJATI M0110009 SKRIPSI ditulis dan diajukan untuk memenuhi sebagian persyaratan memperoleh gelar

Lebih terperinci

BAB I PENDAHULUAN. akibat dari interaksi di antara penyusun inti tersebut. Penyusun inti meliputi

BAB I PENDAHULUAN. akibat dari interaksi di antara penyusun inti tersebut. Penyusun inti meliputi BAB I PENDAHULUAN A. Latar Belakang Masalah Sistem inti dapat dipelajari melalui kesatuan sistem penyusun inti sebagai akibat dari interaksi di antara penyusun inti tersebut. Penyusun inti meliputi proton

Lebih terperinci

HUBUNGAN EFIKASI DIRI, KEMANDIRIAN BELAJAR DAN MOTIVASI BERPRESTASI DENGAN PRESTASI BELAJAR MAHASISWA

HUBUNGAN EFIKASI DIRI, KEMANDIRIAN BELAJAR DAN MOTIVASI BERPRESTASI DENGAN PRESTASI BELAJAR MAHASISWA i HUBUNGAN EFIKASI DIRI, KEMANDIRIAN BELAJAR DAN MOTIVASI BERPRESTASI DENGAN PRESTASI BELAJAR MAHASISWA TESIS Disusun untuk Memenuhi Sebagian Persyaratan Mencapai Derajat Magister Program Studi Magister

Lebih terperinci

Schrodinger s Wave Function

Schrodinger s Wave Function SPEKTRA RADIASI ELEKTROMAGNET SPEKTRUM KONTINYU TEORI MAX PLANK TEORI ATOM BOHR SIFAT GELOMBANG Schrodinger s Wave Function MODEL ATOM MEKANIKA KUANTUM Persamaan gelombang Schrodinger TEORI MEKANIKA KUANTUM

Lebih terperinci

Wacana, Salatiga, Jawa Tengah. Salatiga, Jawa Tengah Abstrak

Wacana, Salatiga, Jawa Tengah. Salatiga, Jawa Tengah   Abstrak Kajian Metode Analisa Data Goal Seek (Microsoft Excel) untuk Penyelesaian Persamaan Schrödinger Dalam Menentukan Kuantisasi ergi Dibawah Pengaruh Potensial Lennard-Jones Wahyu Kurniawan 1,, Suryasatriya

Lebih terperinci

PENENTUAN PROBABILITAS DAN ENERGI PARTIKEL DALAM KOTAK 3 DIMENSI DENGAN TEORI PERTURBASI PADA BILANGAN KUANTUM n 5

PENENTUAN PROBABILITAS DAN ENERGI PARTIKEL DALAM KOTAK 3 DIMENSI DENGAN TEORI PERTURBASI PADA BILANGAN KUANTUM n 5 PENENTUAN PROBABILITAS DAN ENERGI PARTIKEL DALAM KOTAK 3 DIMENSI DENGAN TEORI PERTURBASI PADA BILANGAN KUANTUM n 5 SKRIPSI Oleh Indah Kharismawati Nim. 070210102106 PROGAM STUDI PENDIDIKAN FISIKA JURUSAN

Lebih terperinci

I. Nama Mata Kuliah : MEKANIKA II. Kode / SKS : MFF 1402 / 2 sks III. Prasarat

I. Nama Mata Kuliah : MEKANIKA II. Kode / SKS : MFF 1402 / 2 sks III. Prasarat 1 I. Nama Mata Kuliah : MEKANIKA II. Kode / SKS : MFF 1402 / 2 sks III. Prasarat : Tidak Ada IV. Status Matakuliah : Wajib V. Deskripsi Mata Kuliah Mata kuliah ini merupakan mata kuliah wajib Program Studi

Lebih terperinci

PENERAPAN METODE DERET PANGKAT UNTUK MENYELESAIKAN PERSAMAAN DIFERENSIAL LINEAR ORDEDUA KHUSUS SKRIPSI

PENERAPAN METODE DERET PANGKAT UNTUK MENYELESAIKAN PERSAMAAN DIFERENSIAL LINEAR ORDEDUA KHUSUS SKRIPSI PENERAPAN METODE DERET PANGKAT UNTUK MENYELESAIKAN PERSAMAAN DIFERENSIAL LINEAR ORDEDUA KHUSUS SKRIPSI Oleh: SAMSIATI NUR HASANAH NIM: 11321432 PROGRAM STUDI PENDIDIKAN MATEMATIKA FAKULTAS KEGURUAN DAN

Lebih terperinci

KOMPUTASI NUMERIK GERAK PROYEKTIL DUA DIMENSI MEMPERHITUNGKAN GAYA HAMBATAN UDARA DENGAN METODE RUNGE-KUTTA4 DAN DIVISUALISASIKAN DI GUI MATLAB

KOMPUTASI NUMERIK GERAK PROYEKTIL DUA DIMENSI MEMPERHITUNGKAN GAYA HAMBATAN UDARA DENGAN METODE RUNGE-KUTTA4 DAN DIVISUALISASIKAN DI GUI MATLAB KOMPUTASI NUMERIK GERAK PROYEKTIL DUA DIMENSI MEMPERHITUNGKAN GAYA HAMBATAN UDARA DENGAN METODE RUNGE-KUTTA4 DAN DIVISUALISASIKAN DI GUI MATLAB Tatik Juwariyah Fakultas Teknik Universitas Pembangunan Nasional

Lebih terperinci

PROGRAM PASCA SARJANA UNIVERSITAS SEBELAS MARET SURAKARTA

PROGRAM PASCA SARJANA UNIVERSITAS SEBELAS MARET SURAKARTA PENGARUH PEMBELAJARAN COOPERATIF TIPE MAKE A MATCH DAN PEMBELAJARAN KONVENSIONAL TERHADAP HASIL BELAJAR PKn DITINJAU DARI KEMANDIRIAN BELAJAR SISWA PADA MTs N DI KABUPATEN KUDUS TESIS Disusun untuk Memenuhi

Lebih terperinci

STUDI TENTANG PERPINDAHAN PANAS PADA LOGAM DENGAN VARIASI NILAI BATAS AWAL MENGGUNAKAN METODE ITERASI OVER RELAKSASI GAUSS-SEIDEL TESIS

STUDI TENTANG PERPINDAHAN PANAS PADA LOGAM DENGAN VARIASI NILAI BATAS AWAL MENGGUNAKAN METODE ITERASI OVER RELAKSASI GAUSS-SEIDEL TESIS STUDI TENTANG PERPINDAHAN PANAS PADA LOGAM DENGAN VARIASI NILAI BATAS AWAL MENGGUNAKAN METODE ITERASI OVER RELAKSASI GAUSS-SEIDEL TESIS Disusun untuk memenuhi sebagian persyaratan mencapai derajat Magister

Lebih terperinci

ANALISIS PERMINTAAN JAGUNG DI KABUPATEN GROBOGAN

ANALISIS PERMINTAAN JAGUNG DI KABUPATEN GROBOGAN ANALISIS PERMINTAAN JAGUNG DI KABUPATEN GROBOGAN TESIS Disusun Untuk Memenuhi Sebagian Persyaratan Mencapai Derajat Magister Program Studi Agribisnis Oleh : NUR IKHSAN NIM S641208007 PROGRAM STUDI MAGISTER

Lebih terperinci

BAB III OPERATOR 3.1 Pengertian Operator Dan Sifat-sifatnya

BAB III OPERATOR 3.1 Pengertian Operator Dan Sifat-sifatnya 1 BAB III OPERATOR 3.1 Pengertian Operator Dan Sifat-sifatnya Perhatikan persamaan Schrodinger satu dimensi bebas waktu yaitu: d + V (x) ( x) E( x) m dx d ( x) m + (E V(x) ) ( x) 0 dx (3-1) (-4) Suku-suku

Lebih terperinci

Silabus dan Rencana Perkuliahan

Silabus dan Rencana Perkuliahan Silabus dan Rencana Perkuliahan Mata kuliah : PEND.FISIKA KUANTUM Kode : FI 363 SKS : 3 Nama Dosen : Team Dosen Pend fisika Kuantum Yuyu R.T, Parlindungan S. dan Asep S Standar Kompetensi : Setelah mengikuti

Lebih terperinci

Jurnal MIPA 39 (1)(2016): Jurnal MIPA.

Jurnal MIPA 39 (1)(2016): Jurnal MIPA. Jurnal MIPA 39 (1)(16): 34-39 Jurnal MIPA http://journal.unnes.ac.id/nju/index.php/jm KAJIAN METODE ANALISA DATA GOAL SEEK (MICROSOFT EXCEL) UNTUK PENYELESAIAN PERSAMAAN SCHRÖDINGER DALAM MENENTUKAN KUANTISASI

Lebih terperinci

METODE ITERASI VARIASIONAL PADA MASALAH STURM-LIOUVILLE

METODE ITERASI VARIASIONAL PADA MASALAH STURM-LIOUVILLE METODE ITERASI VARIASIONAL PADA MASALAH STURM-LIOUVILLE oleh HILDA ANGGRIYANA M0109035 SKRIPSI ditulis dan diajukan untuk memenuhi sebagian persyaratan memperoleh gelar Sarjana Sains Matematika JURUSAN

Lebih terperinci

TESIS. Diajukan sebagai Salah Satu Syarat untuk Mencapai Derajat Magister Program Studi Pendidikan Sains Minat Utama: Pendidikan Kimia

TESIS. Diajukan sebagai Salah Satu Syarat untuk Mencapai Derajat Magister Program Studi Pendidikan Sains Minat Utama: Pendidikan Kimia MODEL SAINS TEKNOLOGI MASYARAKAT (STM) DENGAN PROYEK DAN EKSPERIMEN PADA PEMBELAJARAN KIMIA DITINJAU DARI KEMAMPUAN BERPIKIR KRITIS DAN KREATIVITAS MAHASISWA Pembelajaran Kimia pada Materi Termokimia Mahasiswa

Lebih terperinci

POSITRON, Vol. VI, No. 2 (2016), Hal ISSN :

POSITRON, Vol. VI, No. 2 (2016), Hal ISSN : Penentuan Energi Keadaan Dasar Osilator Kuantum Anharmonik Menggunakan Metode Kuantum Difusi Monte Carlo Nurul Wahdah a, Yudha Arman a *,Boni Pahlanop Lapanporo a a JurusanFisika FMIPA Universitas Tanjungpura,

Lebih terperinci

HUBUNGAN ANTARA KEDISIPLINAN BELAJAR DAN ADVERSITY

HUBUNGAN ANTARA KEDISIPLINAN BELAJAR DAN ADVERSITY HUBUNGAN ANTARA KEDISIPLINAN BELAJAR DAN ADVERSITY QUOTIENT DENGAN PRESTASI BELAJAR MATA KULIAH KETERAMPILAN DASAR KEBIDANAN II MAHASISWA AKADEMI KEBIDANAN YAPPI SRAGEN TESIS Disusun untuk Memenuhi Sebagian

Lebih terperinci

BAB I PENDAHULUAN. 1.1 Latar Belakang

BAB I PENDAHULUAN. 1.1 Latar Belakang BAB I PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Alam tersusun atas empat jenis komponen materi yakni padat, cair, gas, dan plasma. Setiap materi memiliki komponen terkecil yang disebut atom. Atom tersusun atas inti

Lebih terperinci

PROGRAM PASCA SARJANA UNIVERSITAS SEBELAS MARET SURAKARTA 2013

PROGRAM PASCA SARJANA UNIVERSITAS SEBELAS MARET SURAKARTA 2013 HUBUNGAN PERSEPSI SISWA PADA KOMPETENSI PROFESIONAL GURU DAN KECERDASAN INTELEKTUAL DENGAN PRESTASI BELAJAR SISWA MATA PELAJARAN BAHASA INGGRIS DI KELAS VIII SMP N 1 KUDUS TESIS Disusun untuk Memenuhi

Lebih terperinci

PERHITUNGAN TAMPANG LINTANG DIFERENSIAL HAMBURAN ELASTIK ELEKTRON-ARGON PADA 10,4 EV DENGAN ANALISIS GELOMBANG PARSIAL

PERHITUNGAN TAMPANG LINTANG DIFERENSIAL HAMBURAN ELASTIK ELEKTRON-ARGON PADA 10,4 EV DENGAN ANALISIS GELOMBANG PARSIAL PERHITUNGAN TAMPANG LINTANG DIFERENSIAL HAMBURAN ELASTIK ELEKTRON-ARGON PADA 10,4 EV DENGAN ANALISIS GELOMBANG PARSIAL Paken Pandiangan (1), Suhartono (2), dan A. Arkundato (3) ( (1) PMIPA FKIP Universitas

Lebih terperinci

LAPORAN PENELITIAN KAJIAN KOMPUTASI KUANTISASI SEMIKLASIK VIBRASI MOLEKULER SISTEM DIBAWAH PENGARUH POTENSIAL LENNARD-JONES (POTENSIAL 12-6)

LAPORAN PENELITIAN KAJIAN KOMPUTASI KUANTISASI SEMIKLASIK VIBRASI MOLEKULER SISTEM DIBAWAH PENGARUH POTENSIAL LENNARD-JONES (POTENSIAL 12-6) LAPORAN PENELITIAN KAJIAN KOMPUTASI KUANTISASI SEMIKLASIK VIBRASI MOLEKULER SISTEM DIBAWAH PENGARUH POTENSIAL LENNARD-JONES (POTENSIAL 1-6) Oleh : Warsono, M.Si Supahar, M.Si Supardi, M.Si FAKULTAS MATEMATIKA

Lebih terperinci

ANALISIS EFEK TEROBOSAN SINGLE PARTIKEL DALAM KEADAAN EKSITASI SKRIPSI. Oleh. Zainur Rasyid Ridlo. Nim

ANALISIS EFEK TEROBOSAN SINGLE PARTIKEL DALAM KEADAAN EKSITASI SKRIPSI. Oleh. Zainur Rasyid Ridlo. Nim ANALISIS EFEK TEROBOSAN SINGLE PARTIKEL DALAM KEADAAN EKSITASI SKRIPSI Oleh Zainur Rasyid Ridlo Nim. 060210102117 PROGAM STUDI PENDIDIKAN FISIKA JURUSAN PENDIDIKAN MIPA FAKULTAS KEGURUAN DAN ILMU PENDIDIKAN

Lebih terperinci

Sidang Tugas Akhir - Juli 2013

Sidang Tugas Akhir - Juli 2013 Sidang Tugas Akhir - Juli 2013 STUDI PERBANDINGAN PERPINDAHAN PANAS MENGGUNAKAN METODE BEDA HINGGA DAN CRANK-NICHOLSON COMPARATIVE STUDY OF HEAT TRANSFER USING FINITE DIFFERENCE AND CRANK-NICHOLSON METHOD

Lebih terperinci

BAB V PERAMBATAN GELOMBANG OPTIK PADA MEDIUM NONLINIER KERR

BAB V PERAMBATAN GELOMBANG OPTIK PADA MEDIUM NONLINIER KERR A V PERAMATAN GELOMANG OPTIK PADA MEDIUM NONLINIER KERR 5.. Pendahuluan erkas (beam) optik yang merambat pada medium linier mempunyai kecenderungan untuk menyebar karena adanya efek difraksi; lihat Gambar

Lebih terperinci

POLA RETORIKA ABSTRAK DAN PENDAHULUAN ARTIKEL JURNAL LITERA DAN RELEVANSINYA DENGAN PENGAJARAN BAHASA INDONESIA DI PERGURUAN TINGGI

POLA RETORIKA ABSTRAK DAN PENDAHULUAN ARTIKEL JURNAL LITERA DAN RELEVANSINYA DENGAN PENGAJARAN BAHASA INDONESIA DI PERGURUAN TINGGI POLA RETORIKA ABSTRAK DAN PENDAHULUAN ARTIKEL JURNAL LITERA DAN RELEVANSINYA DENGAN PENGAJARAN BAHASA INDONESIA DI PERGURUAN TINGGI TESIS Disusun untuk memenuhi sebagian persyaratan mencapai derajat Magister

Lebih terperinci

PERSAMAAN SCHRÖDINGER TAK BERGANTUNG WAKTU DAN APLIKASINYA PADA SISTEM POTENSIAL 1 D

PERSAMAAN SCHRÖDINGER TAK BERGANTUNG WAKTU DAN APLIKASINYA PADA SISTEM POTENSIAL 1 D PERSAMAAN SCHRÖDINGER TAK BERGANTUNG WAKTU DAN APLIKASINYA PADA SISTEM POTENSIAL 1 D Keadaan Stasioner Pada pembahasan sebelumnya mengenai fungsi gelombang, telah dijelaskan bahwa potensial dalam persamaan

Lebih terperinci

Apa itu Atom? Miftachul Hadi. Applied Mathematics for Biophysics Group. Physics Research Centre, Indonesian Institute of Sciences (LIPI)

Apa itu Atom? Miftachul Hadi. Applied Mathematics for Biophysics Group. Physics Research Centre, Indonesian Institute of Sciences (LIPI) Apa itu Atom? Miftachul Hadi Applied Mathematics for Biophysics Group Physics Research Centre, Indonesian Institute of Sciences (LIPI) Kompleks Puspiptek, Serpong, Tangerang 15314, Banten, Indonesia E-mail:

Lebih terperinci

PROGRAM PASCASARJANA UNIVERSITAS SEBELAS MARET SURAKARTA 2013

PROGRAM PASCASARJANA UNIVERSITAS SEBELAS MARET SURAKARTA 2013 PENGARUH PEMBELAJARAN KIMIA MENGGUNAKAN MODEL LEARNING CYCLE DAN MODEL STAD TERHADAP HASIL BELAJAR DITINJAU DARI KREATIVITAS SISWA PADA SISWA KELAS XII IPA SMA NEGERI KABUPATEN KUDUS TESIS Disusun untuk

Lebih terperinci

SIFAT SPEKTRAL DARI MASALAH STURM-LIOUVILLE FRAKSIONAL DENGAN POTENSIAL COULOMB

SIFAT SPEKTRAL DARI MASALAH STURM-LIOUVILLE FRAKSIONAL DENGAN POTENSIAL COULOMB SIFAT SPEKTRAL DARI MASALAH STURM-LIOUVILLE FRAKSIONAL DENGAN POTENSIAL COULOMB oleh NURUL KOMIYATUN M0110063 SKRIPSI ditulis dan diajukan untuk memenuhi sebagian persyaratan memperoleh gelar Sarjana Sains

Lebih terperinci

PENGARUH KETEBALAN DAN PENAMBAHAN

PENGARUH KETEBALAN DAN PENAMBAHAN PENGARUH KETEBALAN DAN PENAMBAHAN PARTIKEL NANO SILIKA PADA PEREKAT TERHADAP KEKUATAN SAMBUNGAN TUMPANG TUNGGAL ANTARA ALUMINIUM DAN KOMPOSIT Oleh Ridwan Afandi S951302004 Komisi Pembimbing Nama Tanda

Lebih terperinci

APLIKASI MATEMATIKA UNTUK FISIKA DAN TEKNIK

APLIKASI MATEMATIKA UNTUK FISIKA DAN TEKNIK APLIKASI MATEMATIKA UNTUK FISIKA DAN TEKNIK Penulis : Dr. Asep Yoyo Wardaya Edisi Pertama Cetakan Pertama, 2013 Hak Cipta 2013 pada penulis, Hak Cipta dilindungi undang-undang. Dilarang memperbanyak atau

Lebih terperinci

MATERI PERKULIAHAN. Gambar 1. Potensial tangga

MATERI PERKULIAHAN. Gambar 1. Potensial tangga MATERI PERKULIAHAN 3. Potensial Tangga Tinjau suatu partikel bermassa m, bergerak dari kiri ke kanan pada suatu daerah dengan potensial berbentuk tangga, seperti pada Gambar 1. Pada daerah < potensialnya

Lebih terperinci

PROJEK 2 PENCARIAN ENERGI TERIKAT SISTEM DI BAWAH PENGARUH POTENSIAL SUMUR BERHINGGA

PROJEK 2 PENCARIAN ENERGI TERIKAT SISTEM DI BAWAH PENGARUH POTENSIAL SUMUR BERHINGGA PROJEK PENCARIAN ENERGI TERIKAT SISTEM DI BAWAH PENGARUH POTENSIAL SUMUR BERHINGGA A. PENDAHULUAN Ada beberapa metode numerik yang dapat diimplementasikan untuk mengkaji keadaan energi terikat (bonding

Lebih terperinci

FUNGSI GELOMBANG. Persamaan Schrödinger

FUNGSI GELOMBANG. Persamaan Schrödinger Persamaan Schrödinger FUNGSI GELOMBANG Kuantitas yang diperlukan dalam mekanika kuantum adalah fungsi gelombang partikel Ψ. Jika Ψ diketahui maka informasi mengenai kedudukan, momentum, momentum sudut,

Lebih terperinci

BAB II DASAR TEORI. 2.1 Teori Relativitas Umum Einstein

BAB II DASAR TEORI. 2.1 Teori Relativitas Umum Einstein BAB II DASAR TEORI Sebagaimana telah diketahui dalam kinematika relativistik, persamaanpersamaannya diturunkan dari dua postulat relativitas. Dua kerangka inersia yang bergerak relatif satu dengan yang

Lebih terperinci

BAB II PERSAMAAN DIFERENSIAL BIASA

BAB II PERSAMAAN DIFERENSIAL BIASA BAB II PERSAMAAN DIFERENSIAL BIASA Tujuan Pembelajaran Umum: 1 Mahasiswa mampu memahami konsep dasar persamaan diferensial 2 Mahasiswa mampu menggunakan konsep dasar persamaan diferensial untuk menyelesaikan

Lebih terperinci

PROGRAM STUDI ILMU KEOLAHRAGAAN PROGRAM PASCA SARJANA UNIVERSITAS SEBELAS MARET SURAKARTA

PROGRAM STUDI ILMU KEOLAHRAGAAN PROGRAM PASCA SARJANA UNIVERSITAS SEBELAS MARET SURAKARTA PERBEDAAN PENGARUH JENIS PERMAINAN DAN KELOMPOK UMUR TERHADAP PENINGKATAN KEMAMPUAN GERAK DASAR (Eksperimen Pada Siswa Umur 6-7 tahun dan Siswa Umur 10-11 tahun pada SD Negeri Jombor 01 Sukoharjo) TESIS

Lebih terperinci

KB.2 Fisika Molekul. Hal ini berarti bahwa rapat peluang untuk menemukan kedua konfigurasi tersebut di atas adalah sama, yaitu:

KB.2 Fisika Molekul. Hal ini berarti bahwa rapat peluang untuk menemukan kedua konfigurasi tersebut di atas adalah sama, yaitu: KB.2 Fisika Molekul 2.1 Prinsip Pauli. Konsep fungsi gelombang-fungsi gelombang simetri dan antisimetri berlaku untuk sistem yang mengandung partikel-partikel identik. Ada perbedaan yang fundamental antara

Lebih terperinci

PEMBELAJARAN KIMIA MENGGUNAKAN METODE INKUIRI TERBIMBING DAN SIKLUS BELAJAR 5E DITINJAU DARI KEMAMPUAN ANALISIS DAN KEMAMPUAN MATEMATIS

PEMBELAJARAN KIMIA MENGGUNAKAN METODE INKUIRI TERBIMBING DAN SIKLUS BELAJAR 5E DITINJAU DARI KEMAMPUAN ANALISIS DAN KEMAMPUAN MATEMATIS PEMBELAJARAN KIMIA MENGGUNAKAN METODE INKUIRI TERBIMBING DAN SIKLUS BELAJAR 5E DITINJAU DARI KEMAMPUAN ANALISIS DAN KEMAMPUAN MATEMATIS (Materi Pokok Larutan Penyangga Kelas XI Semester II MAN Babakan

Lebih terperinci

PENGEMBANGAN MODUL FISIKA SMP/MTs BERORIENTASI PROBLEM BASED LEARNING PADA MATERI TEKANAN UNTUK MENINGKATKAN KEMAMPUAN PROBLEM SOLVING SISWA TESIS

PENGEMBANGAN MODUL FISIKA SMP/MTs BERORIENTASI PROBLEM BASED LEARNING PADA MATERI TEKANAN UNTUK MENINGKATKAN KEMAMPUAN PROBLEM SOLVING SISWA TESIS PENGEMBANGAN MODUL FISIKA SMP/MTs BERORIENTASI PROBLEM BASED LEARNING PADA MATERI TEKANAN UNTUK MENINGKATKAN KEMAMPUAN PROBLEM SOLVING SISWA TESIS Disusun untuk Memenuhi Sebagian Persyaratan Mencapai Derajat

Lebih terperinci

PARTIKEL DALAM BOX. Bentuk umum persamaan orde dua adalah: ay" + b Y' + cy = 0

PARTIKEL DALAM BOX. Bentuk umum persamaan orde dua adalah: ay + b Y' + cy = 0 1 PARTIKEL DALAM BOX Elektron dalam atom dan molekul dapat dibayangkan mirip partikel dalam box. daerah di dalam box tempat partikel tersebut bergerak berpotensial nol, sedang daerah diluar box berpotensial

Lebih terperinci

BAB I PENDAHULUAN. keadaan energi (energy state) dari sebuah sistem potensial sumur berhingga. Diantara

BAB I PENDAHULUAN. keadaan energi (energy state) dari sebuah sistem potensial sumur berhingga. Diantara BAB I PENDAHULUAN Latar Belakang Masalah Ada beberapa metode numerik yang dapat diimplementasikan untuk mengkaji keadaan energi (energy state) dari sebuah sistem potensial sumur berhingga. Diantara metode-metode

Lebih terperinci

SATUAN ACARA PEMBELAJARAN (SAP)

SATUAN ACARA PEMBELAJARAN (SAP) SATUAN ACARA PEMBELAJARAN (SAP) Disetujui oleh Revisi ke:. Tanggal:. SPMI-UNDIP/SAP/xx.xx.xx/xxx Dekan Fak. Mata Kuliah : Fisika Matematika II Kode/ Bobot : PAF 215 /4 sks Pertemuan ke : 1 A. Kompetensi

Lebih terperinci

BAB V PERSAMAAN LINEAR TINGKAT TINGGI (HIGHER ORDER LINEAR EQUATIONS) Persamaan linear tingkat tinggi menarik untuk dibahas dengan 2 alasan :

BAB V PERSAMAAN LINEAR TINGKAT TINGGI (HIGHER ORDER LINEAR EQUATIONS) Persamaan linear tingkat tinggi menarik untuk dibahas dengan 2 alasan : BAB V PERSAMAAN LINEAR TINGKAT TINGGI (HIGHER ORDER LINEAR EQUATIONS) Bentuk Persamaan Linear Tingkat Tinggi : ( ) Diasumsikan adalah kontinu (menerus) pada interval I. Persamaan linear tingkat tinggi

Lebih terperinci

BAB 1 PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Masalah

BAB 1 PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Masalah 1 BAB 1 PENDAHULUAN 1.1 Latar Belakang Masalah Pemodelan matematika merupakan bidang matematika yang berusaha untuk merepresentasikan dan menjelaskan masalah dunia nyata dalam pernyataan matematik. Representasi

Lebih terperinci

SOLUSI ANALITIK MASALAH KONDUKSI PANAS PADA TABUNG

SOLUSI ANALITIK MASALAH KONDUKSI PANAS PADA TABUNG Jurnal LOG!K@, Jilid 6, No. 1, 2016, Hal. 11-22 ISSN 1978 8568 SOLUSI ANALITIK MASALAH KONDUKSI PANAS PADA TABUNG Afo Rakaiwa dan Suma inna Program Studi Matematika, Fakultas Sains dan Teknologi, Universitas

Lebih terperinci

HUBUNGAN KEMAMPUAN KOMUNIKASI DAN MOTIVASI DENGAN

HUBUNGAN KEMAMPUAN KOMUNIKASI DAN MOTIVASI DENGAN digilib.uns.ac.id HUBUNGAN KEMAMPUAN KOMUNIKASI DAN MOTIVASI DENGAN PENCAPAIAN JUMLAH PERTOLONGAN PERSALINAN PADA MAHASISWA SEMESTER VI PRODI D III KEBIDANAN STIKES YARSI SURABAYA TESIS Disusun untuk Memenuhi

Lebih terperinci

PERBANDINGAN PENYELESAIAN SISTEM OREGONATOR DENGAN METODE ITERASI VARIASIONAL DAN METODE ITERASI VARIASIONAL TERMODIFIKASI

PERBANDINGAN PENYELESAIAN SISTEM OREGONATOR DENGAN METODE ITERASI VARIASIONAL DAN METODE ITERASI VARIASIONAL TERMODIFIKASI PERBANDINGAN PENYELESAIAN SISTEM OREGONATOR DENGAN METODE ITERASI VARIASIONAL DAN METODE ITERASI VARIASIONAL TERMODIFIKASI oleh AMELIA FEBRIYANTI RESKA M0109008 SKRIPSI ditulis dan diajukan untuk memenuhi

Lebih terperinci

PENGARUH PENDIDIKAN KESEHATAN TENTANG SADARI TERHADAP PENGETAHUAN DAN SIKAP DALAM MELAKUKAN SADARI PADA IBU

PENGARUH PENDIDIKAN KESEHATAN TENTANG SADARI TERHADAP PENGETAHUAN DAN SIKAP DALAM MELAKUKAN SADARI PADA IBU PENGARUH PENDIDIKAN KESEHATAN TENTANG SADARI TERHADAP PENGETAHUAN DAN SIKAP DALAM MELAKUKAN SADARI PADA IBU TESIS Disusun untuk Memenuhi Sebagian Persyaratan Mencapai Derajat Magister Program Studi Magister

Lebih terperinci